Простейшие процессы изменения состояния

Простейшие процессы изменения состояния [c.46]

Термодинамика в первую очередь рассматривает равновесные состояния и равновесные процессы изменения состояния термодинамической системы. Только равновесные состояния могут быть описаны количественно с помощью уравнения состояния. Простейшими уравнениями состояния являются уравнения Клапейрона, Клапейрона — Менделеева, Ван-дер-Ваальса и другие, которые будут подробно рассмотрены в следующих главах. [c.16]

Индикаторная диаграмма дает возможность исследовать совершенство рабочих процессов в двигателе и определить так называемые индикаторные параметры двигателя работу, к. п. д., мощность, удельный расход топлива. Однако индикаторная диаграмма не является круговым обратимым термодинамическим процессом — циклом и не дает возможности сравнительно просто определить изменение состояния рабочего тела в отдельных термодинамических процессах, из которых состоит цикл. [c.152]

В простейшей системе, какой является, например, однородная система, не имеющая каких-либо специальных устройств с помощью которых можно регулировать скорости протекания процессов, неравновесный процесс изменения состояния будет обязательно необратимым, а необратимый процесс — неравновесным. [c.24]

В исследованиях термодинамических процессов изменения состояния простых тел основной интерес представляет изображение процессов изменения состояния в универсальных координатах работы, р-у. [c.29]

Проф. Н. И. Белоконь показал, что любой термодинамический процесс изменения состояния простых тел может быть представлен как политропа с переменным показателем. [2]. [c.31]

Теплообмен в любом термодинамическом процессе изменения состояния простых тел может быть выражен в зависимости от величины термодинамической или потенциальной работы, в общем случае рассматривая термодинамический процесс как политропу с переменным показателем. [c.36]

Рис. 3.2. Процессы изменения состояния простого тела

Анализ обратимых процессов представляет собой сравнительно простую задачу. Изменение состояния тела в любом обратимом процессе, а также производимая в результате процесса работа и количество переданной теплоты определяются, если известна одна из характеристических функции тела или, что то же самое, уравнение состояния и выражение для теплоемкости Q или j, (т. е. термическое и калорическое уравнения состояния тела). [c.280]

Термодинамические процессы изменения состояния парогазовых смесей (в частности, влажного воздуха) обладают рядом существенных особенностей, отличающих их от процессов простых тел. Отметим из них три основные.. [c.187]

Цикл Ренкина - идеальный замкнутый процесс изменения состояния рабочего тела в простейшей паросиловой у ста-новке. [c.68]

Вначале производится исследование простейших или так называемых основных термодинамических процессов изменения состояния [c.63]

Наконец, в противоположность физическим процессам изменения состояния, в которых работа всегда представляет собой работу изменения объема рабочего тела (расширения или сжатия), химическая реакция может сопровождаться работой, не связанной с изменением объема реагирующей системы (например, работа тока в цепи гальванического или топливного элемента). Такая работа называется полезной работой химической реакции. В термодинамически обратимых процессах, где эта работа имеет наибольшее значение, она называется максимальной полезной работой или просто максимальной работой. В противоположность этому работа, связанная с изменением объема системы, происходящим вследствие изменения числа киломолей при реакции, называется минимальной работой. [c.261]

Обобщение исследования термодинамических процессов изменения состояния простых тел, как однофазных, так и двухфазных, проводится путем приведения к общему виду уравнения политропы с постоянным показателем п- [c.20]

Если использовать уравнение состояния идеального газа, то процессы изменения состояния можно описать следующими простыми соотношениями. [c.28]

Задачи, связанные с процессами изменения состояния водяного пара, могут быть решены графически с помощью Тз- и -диаграмм или аналитически с применением таблиц пара. Графический способ оказывается более простым и достаточно точным. В этом случае в з- или Гх-диаграмме проводится линия процесса, определяются нужные параметры в начале и конце процесса. Имея эти данные, находят основные термодинамические величины, пользуясь соответствующими формулами, приводимыми ниже. [c.74]

В термодинамике изучается несколько простейших равновесных процессов изменения состояния тела. К ним относятся изохорный, изобарный, изотермический, адиабатный и политропный. [c.66]

Вообще, в случае, когда связи системы зависят от времени и поэтому в выражения (4.1) обязательно явно входит время, о фазовом пространстве как о пространстве состояний системы имеет смысл говорить лишь применительно к тому или иному моменту времени. В связи с этим в общем случае, когда желательна геометризация процесса изменения состояния системы во времени, вводится пространство состояний и времени, так называемое фазовое пространство и время. Приведем несколько простых примеров фазовых пространств. [c.21]

В исследованиях процессов изменения состояния простых тел основной интерес представляют изображения процессов изменения состояния в универсальных координатах работы давление — удельный объем для 1 кг вещества ( 2) [c.41]

Термодинамические процессы изменения состояния простых тел [c.44]

Теплообмен в любом термодинамическом процессе изменения состояния простых тел может быть выражен в зависимости от р.еличины термодинамической работы процесса при этом всякий термодинамический процесс в общем случае рассматривается как политропа с переменным показателем (п. т). [c.47]

Соответственно формулируются расчетные выражения теплообмена (<71,2) и изменения внутренней энергии (Ды) в термодинамических процессах изменения состояния простых тел [c.48]

Дифференциальные соотношения второго начала термостатики (110) широк используются при изучении физических свойств простых тел и, в частности, при составлении эмпирических уравнений состояния простых тел. Эти соотношения дают также возможность упростить расчетные уравнения термодинамических процессов изменения состояния, главным образом адиабатического процесса, причем в основу анализа полагается объединенное аналитическое уравнение термодинамики для простых тел (113). [c.76]

Каковы основные формы уравнений процессов изменения состояния термодинамических систем назовите также важнейшие процессы изменения состояния простых тел и дайте термодинамические описания этих процессов (уравнение процесса, работа, теплообмен). [c.107]

И при адиабатном процессе изменения состояния газа есть такой параметр состояния газа, который остается постоянным. Этот параметр состояния газа называется энтропией и обозначается буквой . Он существенно отличается от тех параметров, которые нам уже известны. В то время как каждый из прежних параметров состояния можно измерить приборами, этот параметр можно только подсчитать. Кроме того, каждый из предыдущих параметров состояния газа имеет легко понятный физический смысл, в то время как энтропия такого простого физического смысла не имеет. [c.59]

Описанная станция является простейшей паросиловой установкой круговой процесс изменения состояния рабочего тела в такой простейшей паросиловой установке (без подогрева воды отбираемым из турбины паром) называется циклом Рен кин а. На современных тепловых электрических станциях применяют ряд методов для повышения экономичности, приводящих к более сложному циклу они будут рассмотрены в дальнейшем. [c.231]

Описанный здесь идеальный замкнутый процесс изменения состояния рабочего тела в простейшей паросиловой установке называется циклом Ре и кин а. [c.83]

Указанные трудности привели к разработке метода двойной экспозиции, более простого в экспериментальном отношении. Сначала получают голограмму объекта в исходном состоянии, а затем на ту же голограмму записывают информацию об объекте в измененном состоянии. Тогда при восстановлении голограммы получаются две световые волны, соответствующие двум состояниям объекта. Смещение такой голограммы из исходного состояния не приведет к взаимному смещению восстановленных волн. Необходимо лишь обеспечить, чтобы фотопластинка не сместилась за время между двумя экспозициями, которое может быть сделано достаточно малым. Недостаток метода он не позволяет исследовать динамику процессов изменения состояния объекта. [c.221]

ПРОЦЕССЫ ИЗМЕНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ ПРОСТЫХ ТЕЛ [c.199]

Обобщающим выражением простейших процессов изменения состояния является уравнение политропы с постоянным показателем (от греческого poly — много, trope — обращение, изменение), имеющей вид [c.29]

Анализ процессов изменения состояния влажного воздуха, а также технические расчеты, связанные с определением его параметров с помощью приведенных выше уравнений идеального газа, довольно сложны и громоздки. Более простым п удобным оказывается графический способ с использованием d—/-диаграммы влажного воздуха, предложенный в 1918 г. советским ученым ироф. Л. К. Рамзиным. [c.50]

На рис. 3.2 показаны различные процессы изменения состояния простых тел с указанием того, где и какие значения принимает при этом показатель процесса п(—оосп< + оо). [c.40]

В простейшей системе (например, однородной, не имеющей специальных устройств для регулирования скорости протекания процессов) неравновесный процесс изменения состояния будет необратимым, а необратимый процесс— неравновесным и нестатичным. Так, неравновесный процесс изменения объема тела, при котором давление тела и окружающей среды различно, является процессом необратимым, так как произведенная в результате протекания процесса работа недостаточна для возвращения тела в начальное состояние. К подобным процессам относятся расширение тел в пустоту, расширение и сжатие при наличии трения и т. п. Необратимость, в частности, первого из этих процессов связана с тем, что при расширении тела в пустоту L = О, а при сжатии тела до исходного состояния необходимо затратить определенную работу. Необратимым является также любой процесс, в котором отсутствует тепловое равновесие. Температуры взаимодействующих тел (или их частей) в таком процессе различны, и поэтому передача теплоты будет происходить лишь от тел большей температуры к телам с меньшей [c.26]

Рассмотренные выше процессы не охватывают все многообразие возможных изменений состояния идеального газа. Между тем рабочее тело многих реальных технических устройств, в том числе в системах теплога-зоснабжения, отопления, вентиляции и кондиционирования воздуха, можно условно считать идеальным газом, получая при этом приемлемую точность расчетов. Стремление описать разнообразные процессы единой простой математической формулой приводит к понятию поли-тропного процесса. Поставим следующую задачу получить уравнение произвольного процесса изменения состояния идеального газа с одним параметром п вид процесса должен определяться числовым значением п и индивидуальными свойствами газа. Полученный процесс назовем политропным. [c.139]

Показанное в предыдущем параграфе исследование процессов изменения состояния газа оказывается недостаточным для изучения процессов превращения тепловой энергии в механическую в тепловых двигателях. Для этого необходимо ввести еще одну характеристику (параметр) состояния газа. Однако предварительно нужно обратить внимание на одну особенность, касающуюся введенных параметров состояния. Из них четыре—давление, удельный объем (плотность), температура и внутренняя энергия — имеют простой физический смысл, легко объясняемый поведением громадного количества хаотически движущихся молекул, из которых состоят тела. Благодаря этому эти четыре параметра легко воспринимаются oprsi-нами чувств человека и легко усваиваются при изучении. Кроме этих четырех параметров в термодинамике используется ряд таких параметров состояния, которые не обладают отмеченным выше свойством. Они вводятся чисто математическим путем и служат для облегчения технических расчетов. К числу таких параметров, как видно было, относится пятый из введенных параметров — энтальпия. Он не имеет какого-либо физического смысла и используется для вычисления ряда технически важных величин к, в частности, количества теила в одном из важнейших процессов изменения состояния газов — изобарном. Для каждого состояния газа он вычисляется по формуле (2-27 i. [c.81]

В адиабатном или в изобарном процессе изменения состояния простого тела (пара или газа) энтальпия его меняетдя а в адиабатно-изобарном процессе парогазовой смеси она остается величиной неизменной. Это следует из уравнения первого закона термодинамики, так как в процессе dQ = О и dp = О, следовательно, и dl =0. Адиабатноизобарный процесс есть процесс и з о э н-тальпийный. [c.74]

Но все же в отдельных учебниках еще можно видеть эти недостатки в них некоторые выводы не обладают должной направленностью, являются искусственными, содержащими излишне развитые математические действия и преобразования, неоправданно затрудняющими изучение термодинамики. Существование этих выводов в большинстве случаев обусловливается тем, что они заимствованы из старых учебников, притом без должного критического отношения к ним. Рассмотрение учебников убеждает в том, что методы выводов и обоснований некоторых соотношений термодинамики переходят на протяжении многих десятилетий из учебника в учебник без каких-либо изменений, хотя в отдельных случаях с развитием термодинамикн давно отпали те конкретные обстоятельства, которые когда-то их обусловили. Типичным примером таких устаревших, можно сказать даже отживших, методов исследований в курсах технической термодинамики может служить применение аналитического метода исследования и расчета основных процессов изменения состояния водяного пара, основанного на применении приближенных эмпирических соотношений и простейших уравнений состояния пара. Этот метод исследования процессов водяного пара был создан во второй половине XIX столетия. В начале XX столетия был создан графический метод исследования расчета паровых процессов и циклов — метод исключительно простой, универсальный, точный и общий для процессов как насыщенного, так и перегретого пара. [c.299]

Книга Белоконя имеет следующие построение и содержанне основные понятия термодинамики физическое состояние простых тел первое начало термодинамики процессы изменения состояния круговые процессы второе начало термостатики второе начало термодинамики особенности построения второго начала классической термодинамики дифференциальные соотношения термодинамики термодинамические равновесия уравнения состояния простых тел технические приложения термодинамики. [c.366]

Графический метод расчета паровых процессов имеет перед аналитическим многие существенные преимущества он является более обшим и простым. Общность этого метода обусловливается тем, что он применим для всех процессов изменения состояния водяного пара и для всех его состояний как насыщенных, так и перегретых. Он одинаково примспи.м для основных термодинамических процессов [c.500]

Многие процессы изменения состояния (6 = 0, i = idem, г = = idem и т.п.) в общем случае не могут быть представлены в форме политропы с постоянным показателем, но любой термоди-намический процесс изменения состояния простых тел может быть представлен как политропа с переменным показателем. [c.43]

Несмотря иа то, что процесс изменения состояния воздуха в полости имеет значительно бол1.и1ер влияние иа время срабатывания пневмоустройства, чем процесс истечения, исследованию последнего в литературе уделено гораздо больше внимания, в частности, упрощению функции расхода воздуха. Так как в этой функции [см. формулу (15)] имеются дробные показатели степени при , то рядом авторов [77, 82, 213] предложены более простые соотношения. Ввиду вышеизложенного не будем останавливаться на всех упрощенных формулах, укажем только на одну из них, предложенную авторами работы [23], которая дает погрешность по сравнению с формулой (15) не более 3% [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...