Уравнения пологих оболочек Власова

УРАВНЕНИЯ ПОЛОГИХ ОБОЛОЧЕК ВЛАСОВА [c.646]

Уравнение пологих оболочек Власова [c.647]

При исследовании линейных задач устойчивости пологих круговых цилиндрических оболочек можно использовать линейные уравнения В. 3. Власова [68], стр. 460 [c.258]

При исследовании симметричной устойчивости пологих или локальной устойчивости подъемистых сферических оболочек можно использовать линейные уравнения В. 3. Власова [68], стр. 465 [c.261]

Для исследования симметричных нелинейных задач устойчивости пологих или локальной устойчивости подъемистых сферических оболочек могут быть использованы геометрически нелинейные уравнения В. 3. Власова [68] [c.262]

Уравнение статики прямоугольных в плане пологих оболочек выведены В.З. Власовым в 1944 г. [63] [c.490]

Выражения для обобщенных параметров НДС оболочки выводятся из геометрических и физических уравнений теории пологих оболочек с помощью процедуры метода Канторовича-Власова, когда соответствующее уравнение моментного состояния умножается на Xi x) и безмоментного состояния - на Х2 х) И интегрируется в пределах оболочки. В этом случае через функции R y) и Г у) можно выразить статические и кинематические параметры оболочки. Для этого необходимо построить 7 производных фундаментальных функций (см. таблицу 7.17) и использовать соотношения (7.154)-(7.156). Получается 8 уравнений. Система 8 уравнений при у=0 в силу свойств фундаментальных функций ФДо), ЖДо) распадается на две системы 4-го порядка [c.495]

Укажем еще на предельный переход к важным для практических приложений уравнениям изгиба тонкостенных пологих оболочек. Под пологими, следуя классификации В.З. Власова [82], здесь будем понимать оболочки, удовлетворяющие условию a/f > 5, в котором а наименьший размер оболочки в плане, / — стрела ее подъема. Уравнения таких оболочек составим в системе координат, связанной с линиями кривизны отсчетной поверхности Q, отождествляя метрику на ней с евклидовой [203] метрикой (Л = = 1) и принимая приближенные равенства (см., например, [8, 85, 104, 212 и др. ]) [c.56]

Большое распространение в инженерной практике получила разработанная В. 3. Власовым теория пологих оболочек, которая применяется для расчета на прочность, устойчивость и колебания [4]. Эта теория опирается на некоторые допущения, позволяющие существенно упростить дифференциальные уравнения общей моментной теории. [c.180]

Уравнения (7.94) выведены в 1938 г. К. Марквером [91], общая теория пологих оболочек разработана В. 3. Власовым в 1944 г. [92]. Согласно уравнениям (7.91) [c.253]

В литературе принято называть эти уравнения уравнениями теории пологих оболочек. Соответствующие решения оказываются затухающими на расстоянии по дуге порядка X = 1/Rh. Многие авторы рекомендуют применять их и для оболочек, размер которых в плане существенно больше, чем Я. Так, Власов рекомендовал эти уравнения для оболочек, у которых стрела подъема не превышает 1/5 пролета, никак не оговаривая при этом относительную толщину. Многочисленные расчеты с помощью приближенных уравнений (12.16.4) и уравнений точной теории, которые мы здесь не приводим, показали, что для оболочек, применяемых обычно в строительной практике, разница сравнительно невелика и рекомендация Власова может считаться практически обоснованной, хотя строгий анализ подтверждает пригодность уравнений (12.16.4) лишь для оболочек, размер которых в плане имеет порядок X, или для исследования краевых эффектов в оболочках положительной гауссовой кривизны. Последняя оговорка существенна. В оболочках отрицательной кривизны состояния изгиба могут простираться сколь угодно далеко вдоль асимптотических линий. В оболочках нулевой кривизны, например цилиндрических, изложенная в 12.13 теория применима далеко не всегда. Действительно, приближенная теория изгиба и кручения тонкостенных стержней открытого профиля, изложенная в 9.15, по существу представляла собою некоторый упрощенный вариант теории оболочек. Краевой эффект от бимоментной [c.428]

При исследовании линейных задач усгойчивоати пологих круговых цилиндрических оболочек люжно использовать линейные уравнения В. 3. Власова [14, с. 460] [c.180]

Если напряженное состояние оболочки является быстро изменяющимся, уравнения общей теории могут быть существенно упрощены. Упрощенные уравнения такого рода использовались Донеллом [60] и X. М. Муштари [38]. В общей форме эти уравнения были сформулированы В. 3. Власовым, который назвал соответствующую-теорию теорией пологих оболочек [25]. [c.331]

Пологие оболочки. Уравнения Доннелла — Муштари — Власова. Считают, что для пологих оболочек интенсивности тангенциальных усилий qi и как и тангенциальных перемещений, составляют величины порядка X/R (и менее) от интенсивности qa и нормального перемещения соответственно. Кроме того, предполагают, что тангенциальными силами инерции можно пренебречь. Тогда первым двум уравнениям в (133) можно удовлетворить, если ввести функцию напряжений % по формулам [c.163]

Н азовем (11.29.10), (11.29.11) разрешающими уравнениями теории В. 3, Власова. Соответствующими им расчетными формулами являются равенства (11.29.8), (II.29.9). Отметим, что метод В. 3. Власова отличается от всех изложенных выше приближенных подходов тем, что в нем во втором уравнении равновесия учитывается усилие N , а во втором уравнении неразрывности деформаций учитывается величина i- Как выяснится ниже, областью рациональной применимости метода В. 3. Власова являются достаточно длинные цилиндрические оболочки (для этого случая он и был предложен его автором). Для таких оболочек, как уже говорилось, теряют силу предположения 1, 2 теории пологих оболочек ( 10.22), т. е. становятся неправильными утверждения, что можно отбрасывать N , в первых двух уравнениях равновесия, а Si, S2 — в первых двух уравнениях неразрывности [c.160]

Определение напряженного состояния оболочек при сосредоточенной нагрузке уже длительное время занимает внимание исследователей. Сферическая оболочка рассмотрена А. Г. Гольденвейзером (1944), свободно опертая пологая оболочка — В. 3. Власовым (1949), цилиндрическая оболочка — В. М. Даревским (1952). Во всех этих работах получены аналитические выражения для особенности решения в окрестности точки приложения нормальной сосредоточенной силы. Позже круг задач был расширен в направлении разного типа воздействий (тангенциальная и моментная сосредоточенные нагрузки) и очертания оболочек. К анализу напряженного состояния оболочек был привлечен аппарат теории обобщенных функций и полигармонических уравнений. Отметим здесь работы В. В. Новожилова и К. Ф. Черных (1963), а также Г. Н. Чернышева (1963) по выявлению особенностей в произвольной упругой оболочке, вызванных сосредоточенными силами и моментами. [c.245]

Третий этап связан с именами К. Маргерра, В. 3. Власова, Чен Вей-Цанга, В. И. Феодосьева и др. авторов. Основной труд К. Маргерра вышел в 1938 г. В нем идея Т. Кармана распространена на случай собственно пологой оболочки, сами уравнения К. Маргерра эаписаны в декартовых координатах на плоскости. В середине сороковых годов появились исследования В. 3. Власова [15, 16] и Чен Вей-Цанга [72, 73]. В них краевые задачи теории собственно [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...