Значения функций g0 (ц) и g2 (ц) для течения с критической линией

Таблица 11.3 Значения функций go r ) и 2 (Л) для течения с критической линией, вычисленные по формуле (11.62) и уравнению (11.616).

Рассматривая в каждый момент времени квазистационарное течение на линии растекания зависящим от времени только как от параметра, характеристики устойчивости, такие, как критическое число Рейнольдса Ке, кривые нейтральной устойчивости и инкременты нарастания неустойчивых возмущений, могут быть найдены с использованием линейной теории устойчивости [3-5] совершенно так же, как и в случае полностью стационарного невозмущенного пограничного слоя. При этом параметры устойчивости будут, естественно, являться функциями времени и для каждого момента времени значения Ке и скоростей нарастания возмущений будут определяться профилями основного пограничного слоя на линии растекания, которые в свою очередь являются функциями температуры поверхности или скорости отсоса в данный момент времени. [c.53]

Следует, однако, учитывать, что по мере увеличения гидростатического давления, а точнее показателя [см. уравнение (4) ], который может быть представлен как отношение так называемого удельного давления течения к сопротивлению одноосной деформации в момент разрушения, впадающий в пластическое состояние материал при где (%)с — некоторое критическое значение %, не будет вести себя уже как хрупкий и, следовательно, при этом зг должно снижаться [550]. Иначе говоря, на графике пластичности в функции гидростатического давления, который обычно выражается прямой линией, при = п )с должен наблюдаться излом, причем значение гидростатического давления [или пу)с в нашей трактовке, отвечающее этому излому для разных материалов] оказывается тем меньше, чем ниже энергия дефекта упаковки [320]. [c.269]

На фиг. 1 представлены кривые нейтральной устойчивости для различных температур поверхности. Здесь и в дальнейшем температура поверхности отнесена к температуре набегающего потока Охлаждение поверхности (Т <Т = 1.03), как это было показано в [3, 4], ведет к стабилизации пограничного слоя и увеличению критического числа Рейнольдса потери устойчивости Ке и, напротив, нагрев поверхности приводит к уменьшению Ке и существенной дестабилизации течения, что может быть проиллюстрировано зависимостью Ке от температуры поверхности (фиг. 2, а). В случае зависимости температуры поверхности от времени характеристики устойчивости также оказываются функциями времени. В силу нелинейной зависимости параметров устойчивости от характеристик (профилей скорости и температуры) пограничного слоя на линии растекания можно ожидать, что для различных законов изменения температуры поверхности от времени будут получаться различные средние значения Ке и других параметров устойчивости, таких, например, как скорость нарастания возмущений. [c.55]

Интересной характеристикой течения является максимальное значение функщ1И тока фуп достигаемое в центре вихря. Эта величина определяет расход жидкости через сечение одного из встречных потоков на уровне центра вихря. В плоскопараллельном течении Фт = I /24. Поскольку единицей измерения функции тока служит g Sh lu, ясно, что в этом режиме размерный расход по сечению одного из встречных потоков пропорционален разности температур 0, т.е. числу Грасгофа. На рис. 14 представлена зависимость от Gr величины ф = Gr ф (очевидно, фт представляет собой максимальное значение функции тока в единицах v). Прямая I соответствует плоскопараллельному течению, линия II — режиму вторичного течения, точки — результат расчета. Вблизи критической точки имеет место некоторое увеличение интенсивности продольного течения в области же достаточной надкритичности интенсивность продольного течения снижается по сравнению с основным режимом. [c.41]

В качестве примера рассмотрим задачу Эйлера о вращении по инерции твердого тела вокруг неподвижной точки. Пространством положений N служит группа 50(3). Кинетический момент твердого тела постоянен в неподвижном пространстве. Фиксируя его ненулевое постоянное значение, можно представить кинетический момент тела в подвижном пространстве в виде функции от положения твердого тела. В результате на группе 50(3) появляется стационарное трехмерное течение можно проверить, что оно вихревое. Функция В в нашей задаче постоянна на 50(3) лишь в том вырожденном случае, когда тензор инерции шаровой поэтому в типичной ситуации rot и х г> 0. Линии тока и вихревые линии лежат на поверхностях Бернулли Г = х В х) = с , которые при некритических значениях с диффеоморфпы двумерным торам. Отметим, что критических значений всего три они совпадают с энергией вращения твердого тела вокруг главных осей инерции (при фиксированном значении кинетического момента). [c.72]

Рассматривается возможность управления устойчивостью нестационарного пограничного слоя на линии растекания скользящего или стреловидного крыла большого удлинения с помощью периодического изменения температуры поверхности или скорости отсоса газа при до-и сверхзвуковых скоростях набегающего потока. В предположении, что характерный временной масштаб изменения температуры или скорости отсоса на линии растекания равен характерному аэродинамическому времени, исследованы характеристики устойчивости квазистацио-нарных течений в пограничном слое на линии растекания, определены минимальные значения критических чисел Рейнольдса потери устойчивости Ке как функции температуры и скорости отсоса, построены примеры периодических зависимостей температуры поверхности и скорости отсоса, для которых средние по времени значения Ре в случае нестационарного течения превосходят аналогичные значения для полностью стационарного пограничного слоя. [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...