Гипотеза об уравнении состояния

Гипотеза об уравнении состояния [c.22]

Опыт показывает, что в диапазоне применимости модели материального континуума термодинамические потоки являются линейными функциями термодинамических сил. Это второе основное предположение связывает потоки, входящие в полученные ранее уравнения сохранения, с градиентами термодинамических переменных, которые были введены гипотезой об уравнении состояния. Тем самым полная постановка задачи о движении сплошной среды оказывается замкнутой. [c.25]

По существу, в сделанных преобразованиях мы считали, что движение частицы происходит по известной нам траектории. Следовательно, полученный результат можно выразить так при заданной траектории в соответствии с гипотезой об изменении состояния [например, при показателе п, который непосредственно по уравнению (327) связан с величиной о) и таким образом ведет к зависимости (328)] достаточно привлечь уравнение энергии (329), чтобы удовлетворить и уравнение движения. [c.176]

Сопротивление материалов деформациям и разрушению. Предельные состояния на стадии развития разрушения. Из изложенного следует что определение несущей способности требует решения задач об упруго-пластическом напряженном состоянии и в ряде случаев в температурно-временной постановке. Для этих решений используют зависимости, связывающие напряжения, деформации, время, число циклов, температуру. Поэтому, наряду с обычными условиями пластичности для монотонного или циклического нагружения, применяют уравнения состояния, описывающие процессы циклической пластической деформации, а также деформации ползучести и релаксации. В отдельных случаях эти процессы необходимо рассматривать в неизотермических условиях. Соответствующие феноменологические закономерности вытекают из экспериментальных исследований и гипотез. [c.8]

Уравнением (3.2) определяется ползучесть полимерного связующего в случае одноосного напряженного состояния. Однако полимерное связующее в армированных пластиках даже при простейших видах нагружения находится в сложном напряженном состоянии. При определении закона деформирования полимерного связующего для трехосного напряженного состояния используется гипотеза об упругости объемного деформирования [19], т. е. принимается, что у полимерного связующего при статическом нагружении отсутствует изменение объема во времени. [c.86]

Пусть даны два одинаковых сосуда один заполнен СОг (г.), другой — Не (г.). Предположим, что в обоих сосудах содержится одинаковое число молекул и газы находятся при одной и той же температуре. Давление, создаваемое газом, есть результат столкновения его молекул со стенками сосуда. Интуитивно можно было бы ожидать, что давление, создаваемое более тяжелыми молекулами СОг (г-), больше, чем давление, создаваемое Не (г.). Вычислите давление в этих сосудах в предположении, что оба газа идеальные, т. е. их поведение описывается уравнением состояния идеального газа (или гипотезой Авогадро). Соответствуют ли полученные результаты тому, что мы ожидали Какое объяснение можно дать тому факту, что расчеты, произведенные по уравнению состояния идеального газа, подкрепляются экспериментом [c.40]

А. Г. Журавлев (1961, 1962) в работах, связанных с определением напряженного и деформированного состояния легких металлов при облучении, помимо предположения об отсутствии ядерных реакций и выполнения указанных выше двух гипотез, пренебрегал возникающей в теле неоднородностью упругих свойств. Это обусловлено наличием экспериментальных фактов слабого изменения упругих свойств по сравнению с изменением характеристик пластичности и прочности, что позволяет для расчета напряжений и деформаций пользоваться обычными уравнениями теории упругости. [c.466]

В аксиоматической термодинамике Колемана рассматривается эта же самая формулировка (2.8.15), но здесь ей приписывается статус постулата. Поэтому существование обеих величин — абсолютной температуры и энтропии — здесь постулируется для каждого состояния системы, не находящейся в равновесии эти две величины рассматриваются как первичные понятия, подчиняющиеся только неравенству (2.8.15). В дальнейшем уже не делается попыток обосновать гипотезы, которые апробированы в термостатике и которые теперь выводятся дедуктивным образом как некоторые частные случаи. Как использовать обе теории термодинамики, чтобы сформулировать опре-. деляющие уравнения для термомеханических явлений, будет показано в следующих разделах. Сейчас же мы рассмотрим несколько вариантов формулировки (2.8.15). [c.118]

Вопрос об учете затухания при колебаниях до сих пор не получил исчерпывающего разрешения ввиду сложности и многообразия процессов, сопровождающих рассеивание энергии при колебаниях. Большое количество всякого рода гипотез затухания, разноречивость опытных данных весьма характерны для современного состояния вопроса о затухании [58]. Все это приводит к тому, что учет затухания до сих пор сводится к добавлению в уравнения консервативной задачи некоторых подходящих членов [12], характеризующих экспериментально установленные закономерности. [c.394]

Недостаточность краевых условий (6)-(8) приводит к необходимости частичного предугадывания внутреннего состояния материала слоя на основе опытных данных, соображений симметрии и Т.Д. Обычно в таких случаях используются предположения о виде касательных напряжений г (гипотеза Прандтля, линейность г по какой-либо переменной [1 5]) или о характере функций смещений (гипотезы плоских или параболических сечений [1]), или оба вида предположений [4]. При этом задача становится переопределенной и не имеет точного решения. Однако приближенный характер уравнений и задачи в целом делают такого сорта противоречивость не очень существенной -требуется лишь, чтобы принятые допущения не приводили к явному несоответствию с каким-либо уравнением системы (1)-(5). [c.154]

Рассмотрим осесимметричную деформацию тонкостенной обо-лочечной конструкции. Согласно гипотезе Кирхгофа можно считать аза = 0. т, е. материал оболочечной конструкции находится в двухосном напряженном состоянии. При этом уравнения обобщенной модели неупругости можно привести к уравнениям состояния в матричном виде, описывающим неупругое поведение и накопление повреждений материала [c.274]

В следуюш,их И параграфах, посвященных первому закону термодинамики, его аналитическому выражению и некоторым его при- тожеппям, рассматриваются следующие темы о некоторых свойствах движения системы масс троякое действие, производимое теплотой понятие об энергии тела о количествах, определяющих состояние тела единицы для измерения энергии тела и внешней работы первая основная теорема механической теории теплоты один простой пример вычисления энергии заметка о дифференциальных уравнениях, не могущих интегрироваться в обыкновенном значении этой операции другое аналитическое выражение первой теоремы термодинамики для случая, когда состояние тела оиределяется двумя независимыми переменными и изменение совершается оборотным образом применение формул предыдущего параграфа к газам применепие первой основной теоремы термодинамики к газам отно-ш ение теплоемкости газа при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном объеме перечисление свойств совершенного газа, выведенных из гипотезы о его строении . [c.43]

В настоящей статье излагается теория расчета пластин, гп-ставленных из жестких и мягких слоев в произвольной последовательности. Для вывода уравнений используются вариационные принципы, что позволяет также получить естественные граничные условия и установить, таким образом, систему внутренних усилий, не противоречащих введенным гипотезам. Уравнения равновесия выводятся из принципа Лагранжа, уравнения колебаний — из принципа Гамильтона и уравнения нейтрального равновесия для задачи об устойчивости безмоментного состояния — из принципа Треффца. Обсуждаются частные и предельные случаи. [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...