Комплексные диэлектрическая и магнитная проницаемости

Комплексные диэлектрическая и магнитная проницаемости. В электродинамике среды, которые мы будем рассматривать, описываются двумя скалярными пар аметрами — диэлектрической проницаемостью е и магнитной проницаемостью р,. Этим исключаются из рассмотрения два класса сред — анизотропные тела и тела с пространственной дисперсией. В первых е и ц — тензоры. Во вторых такие локальные характеристики, вообще говоря, не существуют, они могут быть введены только для плоских волн и зависят от направления этих волн. [c.12]

Величины определяемые формулой (1.30), играют большую роль в образовании излучения заряженной частицы (к этому вопросу мы еще не раз будем возвращаться). Их принято называть длинами когерентности или зонами формирования для излучения назад (верхний знак) и для излучения вперед (нижний знак). В общем случае комплексных диэлектрической и магнитной проницаемостей (г( )) л(со)=.- . 4- х") длины [c.36]

Диэлектрические материалы. Диэлектрики широко используются в технике СВЧ в качестве заполнителей различных линий передачи, герметизирующих и согласующих вставок, антенных обтекателей, поглотителей мощности и т. д. Электрические и магнитные свойства диэлектриков полностью определяются величинами комплексной диэлектрической и магнитной проницаемостей [6] [c.76]

Таким образом, задачи анализа электродинамических систем с потерями требуют решения уравнений Максвелла с комплексными диэлектрической и магнитной проницаемостями сред и граничными условиями (0.16) на металлических поверхностях. Однако, уравнения Максвелла и указанные граничные условия не всегда дают полную постановку задачи. Если рассматриваемое поле имеет так называемый контакт с бесконечностью (т. е. ставится задача для неограниченного объема), то необходимо сформулировать условия на бесконечности, позволяющие выделить единственное решение, соответствующее физическому смыслу исследуемой задачи. Простейший пример таких условий — широко известные условия излучения Зоммерфельда. Они относятся к среде без потерь, и часто их аналитическая форма неудобна для использования прямых численных методов. Поэтому мы используем другие (но в принципе эквивалентные) формулировки условий на бесконечности, в частности, парциальные условия излучения [35]. [c.26]

Диэлектрическая и магнитная проницаемости г(г, ш) и 1(г, ю) являются, вообще говоря, комплексными величинами, мнимые части которых обусловлены поглощающей способностью среды. [c.26]

КОМПЛЕКСНЫЕ ВЫРАЖЕНИЯ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ И МАГНИТНОЙ ПРОНИЦАЕМОСТЕЙ [c.67]

Пусть А, R иТ обозначают, как и раньше., амплитуды (возможно, комплексные) электрических векторов падающей, отраженной и преломленной волн. Далее пусть Si, i, и e , >ч— диэлектрические и магнитные проницаемости первой и последней сред, а 0i и 0 — углы между нормалями к падающей и прошедшей волнам и направлением оси г (направлением стратификации). [c.73]

Распространение электромагнитных волн круговой частоты й> в однородной среде с проводимостью а, диэлектрической постоянной 8 и магнитной проницаемостью, равной 1, можно охарактеризовать комплексным показателем преломления [c.311]

Задача IV. 8. Найти комплексную диэлектрическую проницаемость плазмы без столкновений, находящейся в постоянном, пространственно однородном магнитном поле при условии полного пренебрежения тепловым движе-пием частиц и в отсутствие потоков частиц в равновесном состоянии. [c.127]

Комплексная диэлектрическая постоянная. Введя комплексные поля Ех ч Рх, мы получили очень простое выражение Рх=У.Ех [уравнение (35)] вместо более сложного выражения (34). Такое упрощение далось ценой появления комплексной восприимчивости х(ш), определяемой уравнением (36). Уравнение (35) по форме похоже на уравнение (12) (которое справедливо для статических полей). Поэтому мы можем распространить уравнения (12)—(17) на поля, зависящие от времени. Это значит, что если нельзя пренебречь поглощением и мы хотим сохранить форму уравнений (12)—(17), то нам следует работать с комплексной диэлектрической постоянной и с комплексной магнитной проницаемостью. В соответствии с уравнениями (16) и (36) имеем [c.497]

В эти уравнения входят комплексные диэлектрическая е, и магнитная Г, проницаемости [c.14]

Обычно при индукционном нагреве применяется синусоидальное напряжение. Тогда, если магнитная и диэлектрическая проницаемости являются величинами постоянными, не зависящими от Н и , синусоидальными будут и токи. Это позволяет представить Н и Е в комплексном виде [c.9]

В поглощающих средах поглощение энергии и выделение тепла может обусловливаться током проводимости, магнитным гистерезисом и переменной поляризацией. Вторую составляющую можно охарактеризовать, представив магнитную и диэлектрическую проницаемости в комплексном виде [c.10]

ПОВЕРХНОСТНЫЙ ИМПЕДАНС металла. Переменное электромагнитное поле проникает внутрь металлич. образцов только на очень небольшую глубину — т. н. скин-эффект. Поэтому для описания электромагнитных свойств металлов наряду с комплексными диэлектрической и магнитной проницаемостями пользуются специфич. поверхностной величиной — П. и. Z (й)), к-рый связывает между собой таш енциалыше компоненты электрич. Ef и магнитного Hf полей иа поверхности металла [c.62]

Встает вопрос нельзя ли рассчитать несколько членов таких рядов, если даже нет строгого решения для произвольного размера Эта важная проблема была успешно решена Стивенсоном (1953а). Стивенсон рассматривает однородное тело произвольной формы, имеющее комплексную диэлектрическую постоянную е + 4яга/(о (соответствующую нашему при ином выборе знака при ) и магнитную проницаемость ц. Это означает, что его исследование охватывает как диэлектрические (а=0, (х=1), так и полностью отражающие частицы (е=оо, [х=0). Если считать, что Е и Н разложены в степенные ряды по к, то коэффициенты можно найти в виде решений некоторых хорошо известных задач теории потенциала. Разумеется, первый из них дает поляризацию тела в стационарном и однородном электрическом и магнитном полях (разд. 6.1 и 6.4). Другие члены рядов являются решениями последовательно более сложных задач теории потенциала. Это означает, что в принципе проблема решена и требует только вычисления определенных интегралов, которые можно написать в явном виде. Переход от ближнего поля к полю на больших расстояниях содержит известные математические трудности, обсуждать которые здесь не представляется возможным. [c.388]

Уравнения электромагнитного поля. В случае неоднородной среды уравнения (4.2) остаются в силе однако комплексная диэлектрическая постоянная е (в дальнейшем штрих будем опускать) и магнитная проницаемость ц в них будут теперь функциями координат. Два же уравнения в (4.1), содержапще div Е и div Н, заменяются следующими двумя уравнениями [c.112]

Задача V. 4. Найти комплексную диэлектрическую проницаемость плазмы е - (со), находящейся в постоянном и однородном магнитном поле В, в предположении, что разность частоты электромагантного поля со и гироскопических частот частиц плазмы (Од = еаВ1т.ас) велика по сравнению с эффективной частотой столкновений. [c.145]

Уравнения Максвелла (3.5) и (3.6) с учетом наличия магнитной проницаемости ( и комплексной диэлектрической проницаемости s — е + 4wia/w), а удельная проводимость среды, имеют следующий вид [c.150]

Последние годы широкое распространение в области сантиметровых волн получили приборы, использующие различные электромагнитные свойства ферритов. К ним относятся гнраторы, изоляторы, циркуляторы, антенные переключатели и т. п. Для расчета этих устройств необходимо знание магнитных и электрических характеристик ферритов в области сверхвысоких частот. В случаях, когда ферриты используются без подмагничивания постоянным магнитным полем, основными их характеристиками являются комплексная магнитная проницаемость и комплексная диэлектрическая проницаемость [c.279]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...