О спутной волне

Переходим к рассмотрению спутной волны на жидкости большой глубины. Сообщаем всей системе скорость Т, обратную скорости движения судна, и, расположив оси координат, как в предыдущих параграфах, будем рассматривать установившееся относительно судна течение жидкости с компонентами скоростей м, го. [c.718]

Эта неточность внесет некоторое изменение в высоту С около границ спутной волны, заключенной между упомянутыми вертикальными плоскостями. [c.722]

СТИ внутри левой спутной волны будут иметь тот же вид, как указанные обводы судна. Правая спутная волна найдется подобным же образом, положив [c.723]

Наличие вынужденного течения, естественно, снимает вырождение волновых мод, распространяющихся во встречных потоках Эти моды теперь не являются равноправными с точки зрения устойчивости. Наиболее опасной всегда является спутная волна, распространяющаяся вдоль направления прокачки встречная волна при Рг > Рг менее опасна, а при Рг < Рг затухает при всех Ке и Сг. [c.94]

Действием созданного высокого давления или каким-либо другим способом диафрагма разрывается, и по трубе низкого давления распространяется волна сжатия, которая, быстро увеличивая свою крутизну, превращается в ударную волну. Ударная волна, бегущая по частицам невозмущенного газа в камере низкого давления, создает за собой спутный поток газа, имеющий вполне определенную (но меньшую, чем у волны) скорость. [c.468]

При взаимодействии потоков жидкостей разной плотности на их поверхности возникают волны и при определенном значении относительной скорости наступает потеря устойчивости системы [Л. 2]. На это явление накладывается трение, приводящее к ускорению жидкости потоком газа при их параллельном спутном течении, а при встречном движении — к замедлению, а затем и обращению течения. При этом, по достижении определенных скоростей, начинается интенсивный унос жидкости потоком газа. [c.316]

В определенных условиях на поверхности пленки возникают волны. При большой скорости потока и достаточной толщине пленки с волн срываются гребни, образуя вблизи стенки струю капель. Она повышает в этой зоне и без того большую концентрацию влаги. Таким образом над пленкой формируется капельный слой. Совокупность пленки и спутного капельного слоя будем называть бинарным слоем. [c.71]

С увеличением начальной влажности при неизменных размерах поступающих в решетку капель растет толщина пленки на вогнутой поверхности лопаток и вместе с тем высота бегущих волн. При этом становится более развитым спутный капельный слой. В опытах эти явления воспринимаются как утолщение бинарного слоя, [c.71]

Вторичные потоки капель. С гребней волн на пленке, как уже указывалось, срываются капли, увлекаемые потоком и описывающие траектории, зависящие от места срыва и локальных особенностей потока. Они могут вновь попасть в пленку на той же или другой стороне канала или выноситься из него потоком. В некоторых опытах вблизи пленок наблюдался интенсивный спутный поток капель [13, 21]. [c.236]

Изучение сопротивления при движении нисходящей пленки жидкости и спутного потока пара внутри трубы проводилось при трех режимах 1) течение жидкостной пленки со спутным паровым потоком без срыва жидкости с ее поверхности 2) со срывом жидкости с гребней волн на поверхности пленки 3) дисперсный режим движения газожидкостной смеси. [c.239]

Акустическая нагрузка в полете. В полете на дозвуковых скоростях вследствие образования спутного потока акустические нагрузки от реактивной струи резко уменьшаются. На режимах сверхзвукового полета действие их прекращается вовсе, так как генерируемые струей звуковые волны имеют меньшую скорость распространения, чем скорость движения самолета, и поэтому не достигают его поверхности. Однако с увеличением скорости полета увеличивается уровень акустических нагрузок, вызванных турбулентностью потока, обтекающего самолет. В пограничном слое уровни этих нагрузок составляют 140—145 дб. При наличии срыва, например, на треугольном крыле или с плохо обтекаемых частей конструкции они могут возрасти до 160—162 дб. [c.91]

Скорости распространения ударной волны и спутного потока за нею [c.133]

Составив основные соотношения для скачка уплотнения, вернемся теперь к рассмотрению явления распространения ударной волны в пространстве. Определим скорость 6 распространения ударной волны по отношению к невоз-муш енному (по"г яш емуся) газу и скорость V движения возмуш енного газа за ударной волной последнее движение можно было бы назвать спутным потоком газа за ударной волной. Согласно изложенному в 28, эти скорости связаны со скоростями Пх и Па по отношению к ударной волне равенствами [c.133]

Чтобы определить скорость П спутного потока за волной, используем второе из соотношений (65) и формулу Прандтля (49) тогда получим [c.133]

Как легко заключить из (70), в звуковой волне р /рх 1) скорость спутного потока близка к нулю. С ростом интенсивности ударной волны скорость спутного потока возрастает при очень больших интенсивностях эта скорость пропорциональна корню квадратному из сжатия р /рх- [c.134]

Приведем следующие цифры ) для звука в сто тысяч раз более интенсивного, чем самая громкая игра оркестра, амплитуда изменения плотности воздуха в звуковой волне составляет всего лишь 0,4% от нормальной плотности воздуха амплитуда изменения давления равна 0,56% от атмосферного давления амплитуда скорости воздуха не превышает 0,4% от скорости звука, т. е. имеет порядок 1,3 м/с. Амплитуда смещения частиц воздуха при частоте в 500 Гц достигает 0,036 см. Звук, создаваемый сильной сиреной, может вызвать спутный поток — звуковой ветер , способный потушить свечу., [c.135]

И выражение (69) скорости спутного потока за ударной волной, которое в настоящем случае будет иметь вид [c.156]

Переходим к определению силы сопротивления Л, оказываемой рассматриваемому судну спутной волной. Элемент этой силы йВ на часть смоченной поверхности, заклю- [c.723]

Формула не учитывает физических свойств жидкости и изменения шероховатости поверхностп (амплитуды волн) в зависиу стн от скорости газового потока. Как показывают опь,. ы [6.16], при нисходящем (спутном) кольцевом течении при скоростях воздуха до 20 м/сек (условия экспериментов) сохраняется постоянство амплитуды волн Я = 0,46, практически соответствующее теоретическому решению П. Л. Капицы t=0,48 [6.3]. В то же время в восходящем потоке при изменении скорости воздуха от 10 до 38 м/сек величина X уменьшалась с 0,86 до 0,48. Поэтому данная формула, по-видимому, наиболее пригодна для нисходящего спутного кольцевого течения. Влияние поверхностного натяжения возможно учесть [c.152]

При взаимодействии потоков жидкостей различной плотности на поверхности раздела возникают волны. На это явление накладывается трение, иривод5идее к ускорению жидкости потоком пара при их параллельном спутном движении, а при встречном течении — к замедлению, а затем и к обращению течения. По достижении определенной скорости начинается интенсивный срыв и унос жидкости потоком газа или пара (рис. 4-15). Капли жидкости срываются с гребней и следуют с потоком газа или осаждаются на пленку. Если конденсат занимает значительную часть проходного сечения для случая конденсации в трубе, а скорость нара еще велика, возможно обра-гование и последующее разрушение жидких пробок. [c.101]

Режимы течения и волны в пленке со спутным или противонаправленным потоком газа значительно более сложные, границы перехода от ламинарно-волнового двин<ения в этом случае определяются не только числом ROj, но и режимом течения в газовой (паровой) фазе, т. е, числом Rej. [c.80]

Визуально наблюдался выброс крупных капель, траектория которых п размеры явно отличаются от тех, которые срываются с гребней волн в изотермических условиях. При малых скоростях спутного потока капля практически вертикально пронизывает пограничный слой над пленкой на высоту 20 мм (на некоторых кадрах видно движение капель против потока пара) и затем приобретает в ядре продольную скорость. При больших скоростях пара (до СО м с) капля дви кется в припленочном парокаиельном слое. Влияние пузырькового уноса проявляется телг ощутимее, чем выше тепловая нагрузка. Критический тепловой поток, так же как и в работе [2.105], определялся экстраполяцией опытных кривых до нуля. Разрыв пленки, как известно, происходит при меньших значениях чем д р- [c.94]

В опытах ИВТАН [3.15] начало кипения исследовалось при низком давлениир = 0,06—0,1 МПа, но переменных числах Рейнольдса для пленки. Было обнаружено, что тепловой поток ст". соответствующий началу поверхностного кипения в пленках с развитой вязкой структурой, слабо зависит от Rej и скорости спутного движения пара. Кипение начинается в больших волнах при (1,1 —1,3)-10 Вт/м . [c.106]

Приведенные результаты показывают, что задача о течении пленок в спутном газовом потоке не является однопараметрической. Характер изменения всех условных толщин и формпараметра отражает прежде всего изменения механизма взаимодействия на поверхности раздела и тур-булизации пленки. Вблизи значения 1 епл==100- 150 веяние Rej ,ir практически вырождается. Резкое снижение б пл, б пл при 0 Кепл<100 объясняется переходом от трехмерных волн к шквальным, а последующий рост этих величин свидетельствует о турбулизации пленки и интенсификации уноса (срыва влаги). [c.340]

Заметим, что даже при сравнительно небольших сжатиях воздуха ударной волной возникает сильный спутный поток. Так, например, легко подсчитать по предыдущим формулам, что ударная волна, несущая относительное сжатие воздуха Ар1рх = 0,22, распространяясь со скоростью 370 м/с, могла бы вызвать спутный поток со скоростью 50 м/с. Отсюда видно, сколь ничтожные сжатия воздуха несут с собой обычные звуковые волны, почти совершенно не смещающие частицы воздуха. [c.134]

На диаграмме рис. 49, б приведены графики распространения ударной волны, поверхности контакта газов и волн разрежения. Как видно из графика, наибольшую скорость, выражаемую производной (1х/(11, имеет ударная волна, затем поверхность контакта газов и, наконец, волны разрежения, распространяющиеся по газу справа налево, но сносимые вправо спутным потоком. Область трубы, занятая волнами разрежения (с возрастанием времени эта область расширяется), представляет область непрерывного изэнтро-пического движения, так что на границах этой области, используя формулы (45) гл. III, получим [c.155]

Можно заметить, что числа Маха спутного потока, достигаемые в рассмотренной только что ударной трубе простейшего типа, даже при применении различных газов оказываются сравнительно мало отличающимися от единицы, а при отношении pJpl порядка 100—200 и пользовании в камере нагнетания и в рабочей трубе одним и тем же газом просто становятся непригодными для задач, выдвигаемых современной техникой перед ударными трубами. В связи с этим в последнее время стали строить ударные трубы переменного сечения, используя для ускорения потока эффект сопла Лаваля, и, кроме того, заставляют ударную волну гнать перед собой легкий поршень, что также может служить для увеличения рабочего числа Маха. [c.157]

Смотреть страницы где упоминается термин О спутной волне : [c.712] [c.713] [c.715] [c.716] [c.716] [c.716] [c.716] [c.717] [c.719] [c.720] [c.721] [c.723] [c.725] [c.165] [c.469] [c.13] [c.88] [c.90] [c.93] [c.134] [c.155] [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...