Необратимость движения вязкой жидкости

НЕОБРАТИМОСТЬ ДВИЖЕНИЯ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ [c.246]

Поэтому уравнение движения вязкой жидкости можно получить, прибавив к идеальному потоку импульса (7,2) дополнительный член определяющий необратимый, вязкий , перенос импульса в жидкости. Таким образом, мы будем писать тензор плотности потока импульса в вязкой жидкости в виде [c.71]

Все реальные процессы являются процессами необратимыми и все они протекают с потерей энергии на необратимость, т. е. с понижением работоспособности и возрастанием энтропии системы. Необратимость реальных процессов связана с потерей энергии на компенсацию градиентов параметров, характерных для данного процесса. Так необратимость гидродинамических процессов (движение вязкой жидкости и газа по каналам, смешение и перемешивание этих рабочих тел и т. д.) связана с потерей энергии на компенсацию градиента давления необратимость массообменных процессов связана с потерей энергии на компенсацию градиента концентрации и т. д. [c.54]

Так поступают, например, при изучении движения вязкой жидкости, когда напряжения представляют в виде су.ммы давления и вязких напряжений. В теории пластичности, наоборот, раскладывают деформации на обрати.мые упругие е и необратимые пластические и скорость диссипации энергии представляют в виде (1/р)о,уб .у см., например Седов Л. И., Механика сплошной среды, т. II, гл. X, 3, Наука , изд. 2, М., 1973 — Прим. ред. [c.188]

Часть полной 3Hq)rHH, идущая на преодоление сил гидравлического сопротивления, возникающих при движении реальной (вязкой) жидкости (газа) по трубам и каналам, теряется для данной системы (сети) безвозвратно. Эта потеря энергии обусловлена необратимым переходом механической энергии (работы сил сопротивления) в теплоту. Поэтому под гидравлическим сопротивлением или гидравлическими потерями подразумевается величина, равная безвозвратной потере полной энергии на данном участке. Отношение потерянной полной энергии (мощности) потока к кинетической энергии (мощности) или потерянного полного давления, осредненного по массовому расходу, к динамическому давлению в условленном сечении называют коэффициентом гидравлического сопротивления . [c.10]

Необратимость процесса диссипации механической энергии обусловливает тот факт, что приведенная в движение и предоставленная сама себе вязкая жидкость рассеивает (диссипирует) сообщенную ей механическую [c.430]

При рассмотрении движения реальной (вязкой) жидкости необходимо учитывать диссипацию (рассеяние) энергии, вызываемую внутренним трением и теплопроводностью, т. е. термодинамической необратимостью процесса. [c.197]

При движении жидкости или газа с высокой скоростью в потоке около поверхности из-за сил внутреннего трения наблюдается выделение теплоты. с то вносит некоторые особенности в протекание процесса теплообмена. Внутренний разогрев потока представляет собой необратимый процесс рассеивания части механической энергии движения вследствие вязкого трения и перехода этой энергии в теплоту. Процесс этот называют диссипацией энергии движения. [c.286]

Благодаря наличию в уравнениях Навье-Стокса слагаемого vAv движение вязкой жидкости необратимо, так как силы vAv обусловливают диссипацию энёргии. [c.184]

При движении вязких жидкостей часть общей энергии за счет работы неконсервативных внутренних сил вязкого трения превращается в тепло. Чтобы убедиться в том, что здесь действительно имеет место необратимый процесс перехода механической энергии в тепловую, введем в рассмотрение удельную эитропию потока и, пользуясь ею, докажем, что в несжимаемой жидкос"и мощность внутренних сил ( 17) соответствует этому переходу. [c.526]

При движении же струйки реальной жид-КОСТ1 , отличающе11Ся от невязкой жидкости свойством ВЯЗКОСТИ, общий запас удельной механической энергии не может остаться постоянным. Удельная энергия в струнке реальной (вязкой) жидкости при установившемся движении должна неизбежно уменьшаться по мере поодвижения жидкости от одного сечения струйки до другого. Уменьшение удельной энергии в струйке реальной жидкости будет происходить потому, что часть механической энергии будет необратимо превращаться в тепловую энергию, затрачиваясь на преодоление сопротивлений, возникающих в жидкости вследствие ее вязкости. [c.59]

Уравнение Эйлера (26а) определяет движение идеальной жидкости. Для получения уравнений гидродинамики реальной (вязкой) жидкости или газа надо искать решение уравнения Больцмана, отличное от локального распределения Максвелла. Мы получим тогда уравнения Навье—Стокса, Барнетта и т. д., в которых коэффициенты вязкости, теплопроводности и диффузии выражаются через молекулярные характеристики. Эти уравнения представляют собой замкнутую систему уравнений термодинамики необратимых процессов. Такой вывод этих уравнений в общем случае выходит за рамки нашего курса. Мы ограничимся здесь только характеристикой методов решения кинетического уравнения Больцмана и рассмотрим ряд частных задач статистической теории неравновесных систем. [c.142]

Существует обширный класс веществ, которые при деформации проявляют как вязкостные, так и упругие свойства. Их принято именовать вязко-упругими. Описание свойств подобных тел в последнее время привлекает к себе много внимания. При составлении реологических уравнений состояния вязко-упругих сред широко используется феноменологический метод моделей. Принимают, что поведение той или иной среды описывается в первом приближении некоторой моделью, составленной из пружин и поршней. При этом деформация пружины в модели описывает упругую деформацию в среде, а движение поршкей в вязкой жидкости— необратимые деформации вязкого течения. На рис. 8 изображены модели простейших вязко-упругих сред а) максвелловское тело б) тело Кельвина-Фойгта в) тело Бургерса-Френкеля. Реологические уравнения состояния можно составить, рассматривая [c.15]

Диссипированная энергия как сумма квадратов является величиной существенно положительной, что соответствует ранее отмеченной положительности прироста энтропии, выражающей необратимость перехода механической энергии потока вязкой жидкости в тепло. Из выражения (214) следует, что единственным движением вязкой несжимаемой жидкости, не сопровождаемым диссипацией механической энергии, является квазитвердое ее движение, в котором все слагаемые в квадратных скобках — квадраты скоростей деформаций — обращаются в нуль по отдельности. [c.429]

Вглядываясь внимательным образом в уравнения (5.1), мы можем прежде всего подметить необратимость процессов, описываемых этими уравнениями. Это означает следующее рассмотрим некоторое движеиие вязкой жидкости, происходящее под действием сил, не зависящих от времени, и в некоторый момент времени определим поле скоростей переменим теперь направления всех скоростей на обратные и примем это распределение скоростей за начальное тогда жидкость будет совершать некоторое движение. Если бы жидкость была идеальной, то каждая частица жидкости проходила бы в обратном порядке ту траекторию, по которой она двигалась до момента / = 0 и притом с теми же самыми скоростями, но только прямо противоположно направленными в случае вязкой жидкости этого обстоятельства существовать не будет—новое движение не будет уже иметь такой непосредственной связи с первоначальным. С математической точки зрения это последнее утверждение сводится к тому, что если мы имеем решения v x, у, г, t) и р х, у. г, /) уравнений (5.1), то функции [c.400]

Уравнение (1.28) выражает закон преобразования механической энергии для вязкой несжимаемой жидкости. Члены 2 и и lg) выражают соответственно удельную (т.е. отнесенную к единице веса жидкости) потенциальную энергию положения и кинетическую энергию. Величина p/(pg) представляет собой удельную работу сил давления, член /г — работу сил трения (вязкости), а й — изменение удельной энергии на участке Sj -специфичное для неустановившегося движения. Поскольку величина /г выражает часть механической энергии, необратимо преобразующуюся в тепловую. она называется потерей энергии. [c.19]

В неидеальных средах нужно учитывать потери энергии, свя занные с вязкостью и теплопроводностью. При этом движение 65 дет описываться уравнениями, более сложными по сравнению системой (2.1) (2.3). Из-за наличия необратимого перенос импульса, обусловленного внутренним трением слоев жидкосте в правой части уравнения Эйлера (2.2) появится дополнительна сила да1н1дх , где — вязкий тензор напряжений [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...