Яркость изображения

Принцип действия оптического пирометра с исчезающей нитью прост и иллюстрируется на рис. 7.30 а. Линза объектива формирует изображение источника, температура которого измеряется в плоскости раскаленной нити миниатюрной лампы. Наблюдатель через окуляр и красный стеклянный фильтр видит нить и совмещенное изображение источника. Ток через лампу регулируют до тех пор, пока визуальная яркость нити не станет точно такой же, как яркость изображения источника. Если оптическая система сконструирована правильно, в этот момент нить на изображении источника исчезает. Пирометр градуируется в значениях тока, проходящего через миниатюрную лампу. Так как детектором равенства яркостей является глаз человека, то доступная непосредственно для измерений область температур ограничена с одной стороны границей приемлемой яркости, с другой — яркостью, слишком слабой для наблюдения. Нижний предел зависит от апертуры оптической системы и составляет примерно 700°С, верхний предел равен примерно 1250°С. Для измерения более высоких температур между линзой объектива и нитью помещается нейтральный стеклянный фильтр (С на рис. 7.30а), понижающий яркость изображения источников. Плотность фильтра выбирается такой, чтобы обеспечить небольшое перекрытие областей. Например, току лампы, эквивалентному, скажем 700 °С на шкале без фильтра, на следующей шкале, с фильтром, будет соответствовать температура 1100°С. Таким образом, с помощью одного прибора температурные измерения могут быть расширены до любой желаемой максимальной температуры. Коэффициент пропускания фильтра т, который требуется для того, чтобы понизить яркость источника от температуры Т до температуры, например точки золота Гди, можно найти, используя приближение Вина, по формуле [c.365]

Упрощенная оптическая схема спектрального прибора была представлена на рис. 1.16. Введем следующие обозначения В — яркость изображения источника в плоскости входной щели bi — ширина щели h — ее высота S — площадь поперечного сечения пучка, падающего на диспергирующий элемент. [c.326]

Отношение этих потоков соответствует отношению яркостей изображений на сетчатке глаза, т.е. Д<1)/ДФ = (D/d) , где D = = 10 см и i s 0,3. Вместе с тем объективно яркость неба (фон) при наблюдении в телескоп или невооруженным глазом одинакова. [c.335]

Таким образом, при образовании изображения в любой системе яркость изображения равняется яркости источника, если пренебречь потерями на отражение и поглощение в системе и если [c.344]

Следует также заметить, что опасность ослепления при рассматривании яркого источника (Солнца) в трубу сильно возрастает, хотя яркость изображения может только уменьшаться. Причина лежит в том, что чем больше площадь сетчатки, подвергающаяся слепящему действию, тем значительнее ее разрушение, ибо организм не успевает нейтрализовать это разрушают,ее действие. [c.345]

Электронно-оптический преобразователь представляет собой фотоэлектронный вакуумный прибор (рис. 26.23), предназначенный для преобразования изображения из одной спектральной области в другую, а также для усиления яркости изображения. Свет от объекта / с помощью оптической системы 2 формирует на полупро- [c.175]

Упрощенная схема ЭОП показана на рис. 8.8. Излучение 1 от объекта падает на фотокатод 2 на поверхности фотокатода формируется изображение объекта (например, в инфракрасных лучах). Из фотокатода вылетают электроны, возникает электронный поток 3. Величина фотоэмиссии с различных участков поверхности фотокатода изменяется в соответствии с распределением яркости изображения, спроецированного на эту поверхность фотокатод преобразует исходное оптическое (в данном случае инфракрасное) изображение объекта в электронное. На пути от фотокатода к люминесцентному экрану 5 фотоэлектроны ускоряются электрическим полем. Электронные линзы 4 проецируют электронное изображение па люминесцентный экран. Вследствие катодолюминесценции на внешней стороне экрана образуется световое изображение объекта в видимой области спектра световой сигнал 6 поступает от экрана к наблюдателю. Выходное световое изображение отличается от входного тем, что оно попадает в область видимого изображения, а также более высокой яркостью. [c.200]

Для контроля дефектов участков изделий, находящихся в труднодоступных местах, перспективен метод голографической эндоскопии. В отличие от традиционных способов эндоскопии с помощью волоконно-оптических элементов (ВОЭ) здесь появляется возможность получения объемных изображений внутренних полостей изделий при углах обзора, близких к предельным. Для систем голографической эндоскопии разработаны специальные ВОЭ, обеспечивающие малые потери лазерного излучения и сохранение его когерентности. Применение лазеров в эндоскопии позволило также использовать эффект квантового усиления света с помощью ВОЭ из оптически активных материалов для резкого (в 10 —10 раз) увеличения яркости изображения, улучшения его контрастности. Накачка ВОЭ производится при этом с помощью одиночных импульсных ламп, а объект освещается лазерным светом с длиной волны, соответствующей резонансной частоте световодов.. [c.99]

Сущность метода состоит в следующем. В автоматизированном режиме обработки уровня яркости изображения наблюдаемого объекта (поверхности излома) проводится анализ фрактальных характеристик вдоль серии горизонтальных и вертикальных линий. В результате такого анализа получают серии спектров фрактальных характеристик по выбранному для анализа направлению и перпендикулярно к нему. Указанный метод анализа был использован в исследовании поверхностей эксплуатационных изломов трех элементов конструкций с разной морфологией рельефа. [c.265]

Знак при небольшой /р удобно определять при помощи наблюдения направления движения разделенной фигуры (см. раздел 3). При сравнении близких частот знак при устанавливается наблюдением направления движения засветки, полученной методом модуляции яркости изображения. Предварительно пользуясь вспомогательным генератором с частотой, равной одной из сравниваемых частот, устанавливают, какому направлению движения фигуры соответствует положительное приращение частоты. [c.424]

Комбинированный метод сравнения частот в значительной степени лишен недостатков, свойственных методу синусоидальной развертки и методу модуляции яркости изображения, на которых он основан. [c.439]

О прибора, сравнивает яркость изображения в зеркале Н пластинки В с яркостью пластинки jb. Регулирование яркости пластинки сравнения осуществляется её поворотом по отношению к лучу, падающему от лампы L. Расширение диапазона измерений осуществляется применением фильтров. При достижении равенства яркостей полей сравнения (пластинок [c.533]

В 1869 г. И. Б. Листинг предложил новую конструкцию микроскопа, позволяющую, по его мнению, получить увеличение до 32 ООО раз и более. В этой связи Г. Гельмгольц в 1874 г. в статье Теоретическая граница способности микроскопа поставил вопрос о пределах возможности повышения увеличения микроскопа без существенного ущерба для микроскопического изображения. Гельмгольц показал, что яркость изображения, даваемого оптическим инструментом, в самом лучшем случае может быть равна только яркости предмета, видимого невооруженным глазом. По этой причине в микроскопе Листинга при его предполагаемом громадном увеличении яркость изображения сделалась бы настолько ничтожной, что глаз не был бы в состоянии различить что-либо. [c.368]

Таким образом, согласно теории Гельмгольца, существуют два рода явлений, ставящих предел разрешающей способности микроскопа 1) уменьшение яркости изображения с ростом увеличения 2) дифракция. По мере повышения увеличения неизбежно падает яркость изображения и растет дифракция, причем это ни в коей мере не зависит от конструкции микроскопа и является общим законом для всех оптических инструментов. [c.368]

Яркость изображения не может быть больше яркости на поверхности протяженного источника. [c.502]

Это может быть продемонстрировано на примере проектора [32] с размером экрана 5 и яркостью изображения В. Можно написать уравнение определения размеров в сле-дуюш ей форме [c.102]

Телевизионные микроскопы позволяют чисто электронным путём менять масштаб, контраст н яркость изображения. Достоинством телевизионной М. является возможность дистанционно наблюдать объекты (напр., радиоактивные). [c.147]

Взаимодействие разл. пучков, распространяющихся в усилителе (пучки, несущие усиленное по яркости изображение, и пучки спонтанного излучения по лазерному переходу, тоже усиленные), может приводить к нелинейным преобразованиям усиленных изображений образованию негативных изображений, изображений со сдвигом по спектру, Такие эффекты реализуются, если плоскость промежуточного изображения находится в геометрич. пределах активной среды. Тогда усиленное спонтанное излучение служит в качестве считывающего пучка неоднородности усиления, созданной воздействием на активную среду первоначального пучка, несущего усиленное изображение входного оптич. сигнала. [c.244]

Если используются У. я., работающие одновременно на неск. лазерных переходах, связанных по верхнему или нижнему уровню, то можно наблюдать негативное изображение, сдвинутое по спектру напр., усиленное по яркости ИК-изображение преобразуется в усиленное по яркости изображение в видимой области спектра. Такая схема оптич. устройства с УЯИ, в к-рых промежуточное изображение находится в пределах активной среды, приводит к падению контраста передаваемого первичного изображения. [c.244]

Изображение на экране получается с помощью синхронных разверток кадровой и строчной. Инерция зрительного ощущения приводит к восприятию движущегося изображения. Приемные трубки для телевизоров — кинескопы — выпускают в массовом производстве, а проекционные телевизионные и просвечивающие трубки — серийно. В кинескопах для фокусировки используют электронностатические линзы, для развертки — магнитное управление, угол отклонения электронного луча от оси трубки до 55°, дымчатое стекло увеличивает контрастность и уменьшает ореол, алюминированный экран устраняет ионное пятно, увеличивает контрастность и яркость изображения. Срок службы кинескопов 6000—10 ООО ч. Выпускают взрывобезопасные трубки, у которых экран обжат бандажом, компенсирующим натяжение в стекле, образующееся в результате воздействия на экран атмосферного давле- [c.160]

Электронные пучки легко модулировать, поэтому электронный преобразователь может быть использован в качестве модулятора или оптического затвора, менее инерционного, чем лаж(, ячейка Керра. Работает такой затвор с малыми энергетическими потерями, а часто даже с усилением потока электронов. Следует иметь в виду, что описываемое устройство не является чисто оптической системой — электронные пучки можно усиливать различными способами, поэтому яркость на выходе з.яектронного преобразователя может заметно превосходить яркость оптического изображения на его входе. Современные ЭОП с сурьмяноцезиевым фотокатодом позволяют увеличивать яркость изображения в 20 раз. При некотором усложнении электронной схемы может быть проведена временная развертка исследуемых сигналов. При этом временное разрешение достигает значений 10 с. Надо думать, что приборы подобного типа в ближайшем будущем будут широко использовать в научном эксперименте и при решении различных технических задач. [c.444]

Можно достичь еще большей яркости изображений, если не задерживать колебания, приходящие в точку В от четных зон, а сообщить им изменение фазы на п. Такую фазовую зонную пластинку изготовил впервые Р. Вуд, покрыв стекло тонким слоем лака и выгравировав на нем зянную пластинку так, что оптическая толщина нечетных зон отличалась от толщины четных на величину [c.158]

Пусть источник, яркость которого в не зависит от направления, отображается без искажения (апланатически, ср. 85) с помощью какой-либо оптической системы (рис, 14.23). Найдем яркость изображения В. [c.343]

Исиускательная способность Ет, или светимость, пропорциональна яркости. Показания пирометра зависят от яркости изображения. Идеальные оптические системы [c.147]

Теневым методом можею обнаружить дефекты поверхности размером менее 1/100 длины волны света. Схема теневого метода контроля сферической поверхности показана на рис. 13. Точечный источник света помещают вблизи центра кривизны С зеркала. Рядом с ним располагают непрозрачный экран. При наблюдении поверхности зеркала 2 в зависимости от положения экрана можно увидеть картины I—IV. Если нож 1 точно расположить в плоскости источника, то его перемещение в направлении, перпендикулярном к оси зеркала, вызовет плавное уменьшение яркости изображения. При этом дефекты поверхности проявляются в виде [c.70]

Использование когерентного излучения позволило создать принципиально новый метод проекционной микроскопии, основанный на применении квантовых усилителей света. Объект с помощью объектива освещается монохроматическим светом от лазера на парах меди. Отраженный от объекта свет проходит активную среду, усилн-вается и проектируется на экран. Когерентные микроскопы обеспечивают высокое пространственное разрешение (1 мкм при увеличении порядка 1000— 1500 при яркости изображения, недоступного обычным световым микроскопам). Особенностью микроскопа являются возможность фокусировки мощного лазерного излучения на любом элементе объекта и возможность осуществлять его коррекцию (напрн- [c.96]

Специальные цветные радиографк-ческие пленки принципиально ниче л не отличаются от обычных фотоплёнок, но имеют большую чувствительность к рентгеновскому излучению и состоят из двух или трех эмульсио< -ных слоев. Каждый слой имеет свои коэффициент контрастности и чувствительность, благодаря чему достигается определенное изменение цвета и яркости изображения при изменении [c.335]

Более точную форму пика можно получить с помощью сечения данного двумерного Ф-спектра через максимумы. Такое сечение представлено на рис. 4.8в. Максимум в центре, т. е. в нулевой компоненте, отражает среднюю яркость изображения, а не его периодические свойства. Пунктиром на рассматриваемом сечении показан средний уровень спектра шумов и помех. Максимум на представленном сечении соответствует шагу усталостных бороздок около 1,44 мкм. Закономерна и асимметрия профиля пика максимума яркости. На изображении даже в пределах столь малой фасетки излома имеются участки с разным наклоном поверхности, на которых видимый шаг меньше действительного, а истинный шаг бороздок, соответствующий горизонтально расположенной поверхности, является максимальной величиной. Поэтому форма пика имеет резкий обрыв в сторону больших размеров от истинной периодической структуры и относительно плавный спад в область меньших размеров, вызванных кажущимся уменьшением периода структуры наклонных участков. Существенно подчеркнуть, что исходное расположение макроплоскости излома к пучку электронов в РЭМ было горизонтальным. [c.214]

При наличии фотолаборатории и использовании метода модуляции яркости изображения или циклоид процесс измерения может быть упрощен, а нижний предел измерения уменьшен. Например, взяв Л 1 = 90 и Л 2 = 35, получим 40 гц. В этом случае погрешность измерения в большей степени будет определяться кратковременной нестабильностью fnpou и составит примерно +0,07%. [c.438]

Недостатками метода синусоидальной развертки являются невозможность установления знака при разностной частоте по направлению движения фигуры и ее сложность, затрудняющая анализ при отношениях частот с большими числами в числителе и знаменателе несокра-ш аемой дроби. Для определения знака при разностной частоте и сравнения частот при больших целочисленных отношениях и дробно-рациональных с большими числителем и знаменателем применяют метод модуляции яркости изображения [6], [21], [30], [32]— [37] и циклоид [6] [30], [38], [39]. [c.439]

Метод модуляции яркости изображения позволяет сравнивать частоты с отношениями вплоть до 100 I и 100 99. Недостатком этого метода при дробно-рациональных отношениях частот с меньшим из чисел, превышаю1цим 6 или 8, а при точном сравнении частот — превышающим 2, является необходимость подавать на модулятор достаточно короткие (по сравнению с периодом развертывающего напряжения) импульсы, отпирающие электронный луч. При сравнении частот порядка нескольких мегагерц и выше создание формирователя импульсов связано с большими трудностями. [c.439]

ПОЛЯ, в котором подсчитываются капли разных размеров, в связи с тем, что большие капли дают более яркие отпечатки, чем малые капли на границе слоя. Мансон [Л. 10-12] показал, что при изменении диаметра капель от 12,5 до 500 мк толщина слоя, в котором подсчитываются капли, изменяется от 3,7 до 8 мм. Йорк и Стабс [Л. 10-14] предложили пользоваться при счете капель индикаторами, показывающими наименьшую яркость изображения капель разных размеров. В работе [Л. 10-9] предлагается использовать явление [c.254]

К ИЛЙТЕЛЬ ЯРКОСТИ — элемент, применяемый в оп-тич. системах для увеличения распространяющегося в них светового потока и, следовательно, яркости (напр., яркости изображений). В обычных оптич. приборах, не имеющих У. я., можно с помощью линз, зеркал и т. п. пассивных элементов сконцентрировать световой поток на небольшой площади и сильно увеличить освещённость, но при этом яркость не увеличивается. В случае, когда в оптич. системе нет потерь, яркость сохраняется, что является простым следствием закона сохранения энергии. [c.243]

Даже проектор, дающий яркое изображение слайда, можно рассматривать как У. я. статич. изображения, т. к. яркость изображения на слайде при фотографировании может быть значительно меньше, чем при проекции. Телевизионная аппаратура тоже может рассматриваться как У. я., если она обеспечивает на экране большую яркость, чем на входе. Однако значительно больший интерес представляют оптически управляемые траиспаранты, называемые также пространственно-временными. модуляторами света. Если интенсивность света, к-рую может модулировать транспарант, окажется больше интенсивности управляющего света, то оптически управляемый транспарант является У. я., притом работающим в реальном времени. [c.243]

ИК или УФ) в видимое. Наиб, важное ограничение усилителей-преобразователей заключается в потере информации о распределении фаз исходной световой волны поэтому их используют для усиления яркости изображений, когда достаточно передать лишь распределение интенсивности по полю зрения, В принципе, если применять вместо управляемого транспаранта динамич. голограмму (см. Дипамиче-скал го.аография). то, восстанавливая световое полб светом большой яркости, можно восстановить его полностью, в т. ч. и распределение фаз, увеличив при этом его яркость. Пока такие У, я. не получили заметного применения в оптич. системах из-за трудностей создания динами , голограмм. [c.243]

У. Я. изображения. Усиление яркости изображения (оптич. пучков сложной пространственно-временной структуры), как уже указывалось, может осуществляться посредством оптических квантовых усилителей, усилителей на эффектах вынужденного рассеяния или четырёхфотонного взаимодействия и др. Однако наиболее подходящими для использования в оптич. устройствах в наст, время (90-е гг.) являются У. я. изображения (УЯИ) на основе активных сред лазеров. [c.244]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...