Жидкости с нелинейной кривой течения

Однако многочисленные вискозиметрические измерения показали, что очень узкий класс жидкостей подчиняется реологической формуле (1-10-2), и для многих жидкостей кривые течения имеют нелинейный характер. В этом случае эмпирическую формулу (1-10-2) можно подправить так, чтобы она с какой-то степенью точности аппроксимировала нелинейные кривые течения. Например, вместо (1-10-2) можно записать [c.79]

Жидкости с нелинейной кривой течения [c.597]

Жидкости с большими молекулами имеют нелинейные кривые течения и могут быть распределены на несколько классов [c.597]

Системы, состоящие из мелких твердых частиц, в неньютоновской жидкости ведут себя в целом как среды с нелинейной кривой течения. [c.598]

Постоянная к называется показателем (индексом) консистенции жидкости чем меньше ее текучесть, тем больше к. Параметр п характеризует степень неньютоновского поведения материала чем сильнее п отличается от единицы (в большую или меньшую сторону), тем отчетливее проявляется аномалия вязкости и нелинейность кривой течения. [c.252]

Рис. 7.1. Характерные кривые течений нелинейно-вязких жидкостей

Начало развития нелинейной теории регулярных волновых течений при гравитационном стекании пленки жидкости положено в работах [25, 26]. Было показано, что каждому волновому возмущению, не устойчивому согласно линейной теории, соответствует нелинейный волновой режим, который возникает в процессе развития. При фиксированном расходе амплитуда волны такого течения равна нулю на кривой нейтральной устойчивости, растет с увеличением длины волны, достигает максимума при некотором значении X = и затем убывает. Режим с максимальной амплитудой был назван оптимальным, так как для него пленка жидкости при заданном расходе имеет наименьшую среднюю толщину. [c.8]

Аномально вязкие жидкости имеют нелинейную кривую течения, проходящую через начало координат. В зависимости от вида кривой течения относительно осей т и y возможны два типа аномально вязких жидкостей- псевдопластичные, для которых dHId f < О, и дилатантные, для которых дЧ ду > 0. Удобной характеристикой поведения таких жидкостей иногда служит так называемая кажущаяся вязкость Ла= т/у. Величина постепенно уменьшается у псевдопластичных и возрастает у дилатантных жидкостей G ростом скорости сдвига. При небольших скоростях сдвига материал ведет себя как ньютоновская жидкость и характеризуется кажущейся вязкостью при нулевом сдвиге. [c.83]

Неньютоновские свойства жидкости порождают разнообразные формы нелинейных законов фильтрации. Для нелинейно-вязких жидкостей без временнь1Х эффектов имеет место подобие между кривой течения жидкости и законом фильтрации [13,20,127]. Так, для бингамовской (вязкопластичной) жидкости имеем [c.6]

При движении суспензий в структурном режиме шероховатость внутренней поверхности трубопроводов не оказывает влияния на гидравлические сопротивления. Обширными исследованиями реологических свойств структурированных дисперсных сред (илы, шламы, концентрированные суспензии, пищевые и сельскохозяйственные продукты) установлена нелинейность кривой текучести, т. е. вязкость таких сред не имеет определенного значения, а изменяется с увеличением или уменьшением градиента скорости При определенном напряжении сдвига т, происходит полное разрушение иростран-ственной структуры и при т>тк течение среды приобретает характер течения ньютоновской жидкости, а вязкость среды определяется вязкостью предельно разрушенной структуры Г1 пн. [c.140]

Нелинейно-вязкие жидкости. Многие сложные по структуре реостабильные (реологические характеристики которых не зависят от времени) жидкости в условиях одномерного сдвига имеют кривую течения, отличную от ньютоновской. Если кривая течения криволинейна, но проходит через начало координат в плоскости 7, т, то соответствующие жидкости называются нелинейно-вязкими (нередко чисто вязкими, аномально-вязкими, иногда неньютоновскими). [c.249]

Нелинейно-вязкие жидкости подразделяются на псевдопластич-ные — с кривой течения, обращенной выпуклостью в сторону оси напряжений, и дилатант-ные — с кривой течения, обращенной выпуклостью в сторону оси скоростей сдвига (штриховые линии на рис. 7.1). [c.249]

Известно, что любая нелинейно-вязкая жидкость имеет линейные участки кривой течения при очень малых и достаточно больших скоростях сдвига (рис. 7.1). Обозначим через —наименьшую ньютоновскую вязкость , которая наблюдается у псевдопластических жидкостей при нулевой скорости сдвига, а через — наибольшую ньютоновскую вязкость , соответствующую бесконечно большому сдвигу. Видно, что модель степенной жидкости (см. первую строчку в табл. 7.1) хорошо описывает реальное поведение нелинейно-вязких сред в промежуточной области между /Хд и /1 однако в предельных случаях при 7 О и 7 оо она приводит к неверным результатам. Модели Эллиса и Рабиновича правильно отражают реальность в области малых и умеренных напряжений, однако при т оо дают вязкость, равную нулю модель Сиско приводит к бесконечно большой вязкости [c.250]

Из рассмотрения рис. 60 виден ряд существенных различий между неньютоновскими жидкостями и пластичными дисперсными системами. Во-первых, у пластичных дисперсных систем нелинейность зависимости у (т) наблюдается при таких скоростях деформаций (y > унн) и напряжениях сдвига (т > т ), при которых не проявляется разрушение структуры материалов. Во-вторых, у этих систем разрушение структуры может быть выражено столь резко и происходит так интенсивно, что в широком интервале скоростей деформаций максимальное напряжение сдвига не зависит от величины у или слабо повышается с ее увеличением. Эта особенность прочностных свойств пластичных дисперсных систем обусловлена прежде всего хрупкостью их структурного каркаса. В-третьих, отвечающее каждому определенному значению у предельное разрушение структуры может так усиливаться с увеличением у, что напряжения сдвига на установившихся режимах течения не только отстают от увеличения у, как-то наблюдается при аномалии вязкости, но значительно снижаются при возрастании у. Это явление сверханомалии, впервые изученное в работах Г. В. Виноградова, В. В. Синицына и В. П. Павлова, иллюстрируется на рис. 60 ветвью АС кривой A DEFG. В-четвертых, на установившихся режимах течения при низких скоростях деформаций сопротивление вязкого течения дисперсионной среды и перемещения относительно нее дисперсной фазы могут не зависеть от скорости деформации (участок D кривой A DEFG). С увеличе- [c.128]

Если число Рейнольдса и волновое число достаточно далеки от нейтральной кривой, необходимы иные принципы построения нелинейной теории. В независимых работах [43, 44] таким принципом служит нелинейность критического слоя. Результаты [43, 44], получившие развитие в [186, 187], относятся к нестационарным колебаниям, фазовая скорость которых порядка скорости основного течения. Эволюция полученных в [43, 44] структур при уменьшении фазовой скорости периодических возмущений исследована в [188]. Математическая модель критического слоя волны Россби и ее связь с теорией [43, 44] обсуждаются в [189, 190]. Нелинейная эволюция волны Толлмина-Шлихтинга с параметрами из окрестности нижней ветви нейтральной кривой изучается в [191] с учетом непараллельности потока жидкости в пограничном слое. Полученные оценки для "быстрой" и "медленной" переменных метода двухмасштабных разложений по продольной координате приводят к амплитудному уравнению. [c.13]

Поведение газовых пузырьков в жидкости в звуковом поле экспериментально исследовали многие авторы [24, 33, 35—37]. Мупдри и Гют [35] с помощ,ью скоростной киносъемки наблюдали нелинейные колебания одиночного пузырька, находящегося на поверхности магнитострикционного излучателя на частоте 2,5 кгц. при различных уровнях звукового давления. Приведенные на рис. 4 кривые изменения во времени среднего радиуса пузырька показывают, что время, в течение которого мгновенный радиус пузырька 7 превышает его значение в состоянии покоя больше времени, когда Вд. Это подтверждает предположение о том, что диф- [c.269]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...