Тепловой заряд цикла

СРАВНЕНИЕ ЦИКЛОВ 4-1. Тепловой заряд цикла [c.61]

Таким образом, сопоставление эквивалентных циклов Карно приводит к выводу о том, что при равных тепловых зарядах цикл. Дизеля обладает более высоким термическим к. П. д., чем цикл Отто. [c.63]

Таким образом, осуществление регенерации тепла неизбежно приводит к дополнительному источнику потерь вследствие внутренней необратимости. Эта специфическая для регенеративного цикла потеря в большей степени сказывается на эффективном коэффициенте преобразования в том случае, когда тепловой заряд цикла мал. [c.127]

В заключение отметим, что использование искусственного охлаждения воздуха, подаваемого в двигатели Дизеля, находит практическое применение. Вследствие уменьшения удельного объема охлажденного воздуха возможно в том же двигателе сжигать большее количество топлива и, следовательно, увеличить тепловой заряд цикла, что приводит к существенному повышению эффективного коэффициента трансформации. Естественно, что здесь, как и в предыдущих случаях, окончательное решение о целесообразности такого охлаждения определяется технико-экономическими соображениями. [c.134]

Фиксируя величину теплового заряда при сравнении циклов, мы тем самым ограничиваем интервал изменения энтропии Als, Последнее непосредственно вытекает из определения энтропии и наглядно иллюстрируется при изображении циклов в Т, s-диаграмм е. [c.61]

Рис. 4-1. Сравнение циклов при одинаковом тепловом заряде.

Сравним цикл Отто с циклом Дизеля в одном и том же диапазоне температур и при одинаковом тепловом заряде. [c.62]

Как это следует из рассмотрения рис. 4-1, цикл Дизеля, взятый при том же тепловом заряде, что и цикл Отто, обладая более высоким термическим к. п. д., имеет в то же время больший диапазон давлений. [c.67]

Величина теплового заряда qi для габаритного цикла Карно при этом оказывается равной RT. [c.75]

Перечисляя при сравнении циклов характеристики, мы не указали тепловой заряд, фиксирующий при заданном интервале температур вполне определенный цикл. Дело в том, что, вводя в качестве характеристики величину удельной объемной работы, мы тем самым как бы заменили тепловой заряд этой характеристикой. Действительно, при. заданном значении интервала температур и заданном значении величины удельной объемной работы цикл будет вполне определен, и этому циклу будет отвечать вполне определенное значение теплового заряда. [c.82]

При уменьшении теплового заряда и при переходе к элементарному циклу аЬ с й а в обычном газотурбинном процессе характеристика х увеличивается, стремясь в преде.-е к единице. Это происходит потому, что как работа расширения, так и работа сжатия стремятся при рассматриваемом предельном переходе к одной и той же величине, равной I—Ц Ср Т—Го). [c.90]

Иное наблюдается в регенеративном цикле, в котором при уменьшении теплового заряда и при предельном переходе к элементарному циклу ае к 1 й а как работа расширения, так и работа сжатия стремятся к нулю, а величина х становится неопределенностью вида [c.90]

Как это видно из предыдущего изложения, фиксируя интервал температур и значение теплового заряда (или соответственно удельную холодопроизводительность для обратных циклов) для совокупности внутренне обратимых циклов данного типа, мы полностью определяем термодинамическую эффективность. Фиксируя значение теплового заряда при сравнении циклов, мы тем самым ограничиваем интервал изменения энтропии Дх. Последнее непосредственно вытекает из определения энтропии и наглядно иллюстрируется при изображении циклов в Т, -диаграмме. [c.103]

Находя для этого случая экстремальное значение Ур, получаем следующее условие в габаритном газовом цикле Карно степень изотермического расщирения равна основанию натуральных логарифмов, т. е. условием для габаритного газового цикла Карно будет соотношение между объемами ис/иь=е. Тепловой заряд 1 для габаритного цикла Карно при этом оказывается равным ЯТ. Именно при выполнении этих условий в тепловом двигателе, работающем по циклу Карно, будет получена наибольшая удельная объемная мощность, т. е. среднее индикаторное давление двигателей будет максимальным. [c.112]

При выбранном значении А/, известных 1 н 0.2 и при заданном интервале температур Т—Т о можно определить то значение теплового заряда и, следовательно, ту степень повышения давления, которая будет отвечать циклу с наибольшим значением эффективного коэффициента преобразования. [c.129]

Изменение внутренней энергии Ux — lJi равно тепловому эффекту химической реакции в элементе (если бы элемент не производил работу) Uj—Ui —qe —тепловой эффект, отнесенный к прошедшему заряду), так что Qi=ei-qe. При адиабатной работе 2—3 э. д. с. элемента уменьшится на dS% изменится и температура. Пропуская потом ток через элемент от внешнего источника, завершим этот цикл Карно. Работа за цикл равна площади цикла edS, поэтому [c.337]

Точное знание мгновенного расположения и состояния области эмиссии для нас недоступно из-за быстрых, не поддающихся (контролю изменений в распределении концентрации зарядов в лежащих выше областях, а также потому, что мы вообще не располагаем методами ее непосредственного наблюдения в рассматриваемых здесь условиях дугового разряда. Поэтому следует отказаться здесь от попыток описания всех изменений, которым подвергается сама область эмиссии. Нас будут интересовать ниже лишь изменения формы и расположения области испарения, которые в конечном счете определяют процесс перестройки катодного пятна и могут быть проконтролированы непосредственными наблюдениями. Но для описания этих изменений и не требуется точное знание расположения эмиссионной повер.хности на катоде в каждый момент времени. Для этого достаточно лишь располагать сведениями о распределении вероятности (ху) нахождения области эмиссии на различных участках катода в течение -каждого рассматриваемого цикла перестройки пятна. В самом деле, указанным полем вероятности однозначно задается распределение выделяемой на катоде тепловой энергии, от которой только и зависит направление процесса перестройки катодного пятна. Упрощая задачу, можно ограничиться исследованием вероятности нахождения на том или ином участке катода центра некоторой идеализированной области эмиссии в форме правильного круга. Также в порядке упрощения задачи допустимо считать, что центр области испарения каждой автономной группы ячеек, рассматриваемой как целое, просто смещается к концу данного цикла перестройки в точку, соответствующую максимуму вероятности нахождения центра эмиссии. Появление двух или большего числа таких максимумов может означать начало процесса деления этой группы на более мелкие автономные области или пятна. [c.201]

Поршневые д. в. с. являются тепловыми двигателями, в которых химическая энергия топлива трансформируется в тепловую, а затем в механическую работу. Для этого в цилиндрах таких двигателей независимо от тактности необходимо непрерывно осуществлять следующие пять термодинамических и вспомогательных процессов, составляющих единичный цикл работы . 1) заполнение цилиндров свежим зарядом 2) сжатие этого заряда 3) сжигание топлива [c.255]

На рис. 5.9 показан качественный характер изменения давления от цикла к циклу в камере окислителя, полученный при обработке осциллограмм ОСИ крупногабаритной стендовой установки. Видно, что от цикла к циклу давление в КС О , его уровень и характер так изменяются, что при последнем отключении газогенератора горючего от камеры О гашения заряда окислителя не произошло. Результат закономерен, поскольку, чем больше время воздействия горячих продуктов сгорания на оголенные после сгорания топлив стенки корпуса двигателя, заднее днище и другие элементы (т.е. чем больше эти элементы аккумулируют в себе тепловую энергию), тем интенсивнее в паузах между включениями они отдают накопленную энергию в окружающее пространство. Часть излучаемой энергии попадает при этом и на поверхность топлива. [c.259]

Эта специфическая для регене ративного цикла потеря в большей степени сказывается па эффективном к. п. д. в том случае, когда тепловой заряд цикла мал. [c.92]

Вследствие уменьшения удельного объема охлажденного воздуха делается возможным в том же двигателе сжигать большее количество топлива и, следовательно, увеличить тепловой заряд цикла, что приводит к существенному повышению э/ффективного к. п. д. [c.100]

К одноцелевым термотрансформаторам относятся и такие, в которых происходит трансформация энергии только в пределах самой установки, но окончательной продукцией является энергия одного вида. Таковым, например, является двигатель Дизеля, использующий получаемый за счет отбросного тепла холод для охлаждения всасываемого в двигатель воздуха. Это позволяет увеличить тепловой заряд цикла, т. е. сжигать в двигателе больше топлива и получать дополнительную работу. [c.19]

Так, предлагается выбирать цикл с возможно меньшим тепловым зарядом 9i, ибо т)( = wjq , однако это может привести к уменьшению эффективного К17Д г) = wjqi (где — эффективная, а — теоретическая работа) вплоть до нуля, когда вся ра- [c.70]

В качестве одной из таких характеристик циклов, которая может быть задана при сравнении, служит количество тепла, сообщаемое одному килограмму рабочего тела В прямых циклах (<7г). Вел1ичйна эта может быть названа тепловым зарядом. Она аналогична величине удельной холодопронзводительности одного килограмма холодильнопо агента для обратных циклов qx. [c.61]

Как это явствует из предыдущего изложения, фиксируя интервал температур и значение теплового заряда (или соответственно удельной холодопроизводительно-сти для обратных циклов) для совокупности внутренне обратимых циклов данного типа, мы полностью определяем термодинамическую эффективность. [c.61]

При ирочих равных у Словиях с изменением теплового заряда в циклах двигателей внутреннего сгорания и газовых турбин будет меняться эффективный к. п. д. в овя-зи с тем, что работа холо стого хода двигателя будет составлять различную долю от полезной работы дви- гателя. [c.62]

Стремясь увеличить термический к. п. д. цикла, следовало бы, как это явствует из рис. 3-9, выбирать цикл с возможно меньшим тепловым зарядом, однако это может повести к падению эффективного к. п. д. и в конечном счете к уменьшению его до нуля, когда вся работа двигателя будет расходоваться на покрытие С 0(бстве1нных потерь, т. е. на работу холостого хода. Для цикла Дизеля, в частности, величина теплового заряда однозначно определяется так называемой степенью изобарическото расширения, т. е. отношением объема в конце горения к объему в конце сжатия. [c.62]

Как это следует из рис. 4-2, при одних и тех же значениях теплового заряда в обоих циклах и при равных значениях минимального давления рмин максимальное давление, рмакс для цикла Карно будет выше, чем для регенеративного цикла. Это является одним из существенных преимушеств газового цикла с регенерацией тепла. [c.66]

При выбранном значении степени регенерации (т. е. при выбранном значении А ), известных щ и аг и при заданном интервале температур Т—То можно о преде-лнть ту величину теплового заряда и, следовательно, ту степень сжатия, которая будет отвечать циклу с наибольшим значением эффективного к. п. д. [c.94]

В качестве одной из характеристик циклов, которая может быть задана при сравнении, служит количество тепла, сообщаемое 1 кг рабочего тела в прямых циклах ( г). Величина эта может быть названа тепловым зарядом . Она аналогична удельной хрлодопроизводи-тельности д х 1 кг холодильного агента для обратных циклов. [c.103]

Докажем, что точка Ь, принадлежащая циклу Дизеля, лежит в Г, 5-диаграмме выше, чем точка f, принадлежащая циклу Отто. Вследствие равенства тепловых зарядов имеет место соотношенпе [c.104]

Так как по условию постоянства тепловых зарядов числители выражений (5-1) и (5-2) одинаковы, то действительно неравенство Sb>Sf. Однако если точка Ь лежит правее точки /, то, как следует из рис. 5-1, среднепланиметрическая температура при отводе тепла в цикле Дизеля будет ниже, чем среднепланнметрическая температура при отводе тепла в цикле Отто. [c.105]

Как это следует из рис. 5-2, при одних и тех же значениях теплового заряда в обоих циклах и при равных значениях минимального давления рмии максимальное давление рмакс для цикла Карно будет выше, чем для регенеративного цикла. [c.107]

При уменьшении теплового заряда и при переходе к элементарному циклу а-Ь -с -й -а в обычном газотур-124 [c.124]

Расчёт разл. равновесных К. п. явился исторически первым методом термодинамич. исследований. На его основе был проанализирован рабочий цикл идеальной тепловой машины (цикла Карно), получено матем. выражение второго начала термодинамики, построена термодинамическая температурная шкала, получены мн. важные термодинамич. соотношения Клапейрона — Клаузиуса уравнение и др.). В технике К. п. применяются в кач-ве рабочих циклов двигателей внутр. сгорания, разл. теплосиловых и холодильных установок. КРУТИЛЬНЫЕ ВЕСЫ, чувствительный физ. прибор для измерений малых сил (малых моментов сил), К. в. были изобретены франц. физиком Ш. Кулоном в 1784 и применены им для исследования вз-ствия точечных электрич. зарядов и магн. полюсов (см. Кулона закон). К. в. простейшей конструкции состоят из вертикальной нити, на к-рой подвешен лёгкий уравновешенный рычаг. Измеряемые силы действуют на концы рычага и поворачивают его в горизонтальной плоскости до тех пор, пока не окажутся уравновешенными силами упругости закрученной нити. По углу поворота Ф рычага можно судить о величине крутящего момента действующих сил, т. к. ф пропорц. МуЛ1С1, где I — длина нити, С — модуль сдвига материала нити, I — момент инерции поперечного сечения нити. Шкалу отсчёта К. в. обычно градуируют непосредственно в ед. силы или момента силы. Высокая чувствительность К. в. достигается применением достаточно длинной нити с малым значением момента инерции поперечного сечения. [c.333]

Сверхпроводимость открывает и другие возможности для энергетики создание накопителей и криопреобразователей электрической энергии. Поскольку в сверхпроводниках практически нет потерь электроэнергии, можно создать накопители электроэнергии, работающие по циклу заряд—разряд. В частности, для этой цели можно использовать сверхпроводящий кабель постоянного тока при условии создания кабельного кольца. Такой накопитель будет заряжаться в часы минимума нагрузок, а разряжаться в часы пиковой нагрузки. Экономическая эффективность крионакопителя будет очень высокой, так как помимо накопления электроэнергии это позволит выравнивать нагрузку тепловых энергоблоков. [c.250]

Наиболее эффективным, однако, является другой цикл. В этом случае спонтанно поляризованный сегнетоэлектрик, находящийся при температуре чуть ниже точки Кюри, нагревается с переходом через точку Кюри процесс нагревания идет со сбрасыванием заряда снонтанной поляризации во внешнюю цепь . При последующем охлаждении с переходом через точку Кюри на нагрузке создается ток противоположного направления. Такой цикл, как и всякий тепловой цикл, имеет коэффициент полезного действия (коэффициент преобразования тепловой энергии в электрическую в данном случае) не выше коэффициента идеального цикла Карно. Этот предельный кпд в свою очередь зависит от температуры, при которой происходит преобразование. Расчет показывает, что для ВаТЮд, например, кпд пироэлектрического преобразования близок к 2, а для ТГС — к 1 %. [c.109]

Физический механизм лазерного охлаждение полупроводников следующий. Если носитель заряда, электрон, путём поглощения лазерного излучения попадает в зону проводимости, имея кинетическую энергию ниже среднетепловой, затем приобретает её и покидает зону проводимости путём спонтанной рекомбинации, являясь уже более горячим , то температура ансамбля носителей в зоне проводимости будет понижаться. Ансамбль, в свою очередь, за счёт взаимодействия с фононами будет охлаждать кристаллическую решётку. Таким образом, стационарное охлаждение полупроводника, поглощающего лазерное излучение может происходить при осуществлении следующего теплового цикла. [c.51]

Топливо принудительного горения при этом гаснет. В это время на рабочем режиме ДУ происходит истечение продуктов сгорания из ресивера 13 через регулируемое сопло 12. После падения давления в ресивере 13 ниже минимального рабочего уровня датчик 14 выдает сигнал на привод 3, и клапан 2 вновь открывает доступ продуктам сгорания из ГТАД 5 в полость теплового ножа 7. Рабочий цикл воспламенения заряда 10 повторяется, и происходит дозаправка ресивера 13 до рабочего уровня давления, после чего двигатель вновь пригоден к функционированию. [c.453]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...