Отражение волн изгибных продольных

НИИ ортотропных стеклопластиков продольные профили располагаются под различными углами к направлению волокон, при этом основным принят угол 45°, дополнительным может быть угол 15°. При распространении упругих волн в материале могут возникать продольные, поперечные (сдвиговые), изгибные и поверхностные волны и соответствующие им преломленные и отраженные волны. [c.93]

Выбранные методы позволяют определить непосредственно в изделии большое количество различных физических характеристик таких как скорость и затухание упругих волн (продольных, сдвиговых, поверхностных, изгибных, Лэмба, Лява и др.), коэффициент отражения и преломления упругих волн, угол поворота плоскости поляризации сдвиговых волн, диэлектрическую проницаемость, тангенс угла электрических потерь, коэффициент затухания электромагнитных волн, коэффициенты отражения, прохождения и преломления электромагнитных волн СВЧ и ИК диапазона, которые могут быть использованы при комплексном контроле механических, технологических и структурных характеристик композиционных полимерных материалов. [c.104]

Неравенства (3) для рассматриваемого примера, вообще говоря, выполняются во всем диапазоне частот и углов падения. Исключение составляют две узкие, практически неощутимые области углов падения, находящиеся в окрестностях углов совпадения для продольной 6 и поперечной 0 волн в пластинах. Эти углы составляют около 5° падающая изгибная волна, имеющая угол падения меньше угла совпадения для поперечной волны (0 < 0 ), не имеет частот полного прохождения и отражения, поскольку часть энергии всегда будет уноситься однородными продольными и поперечными волнами. Если угол падения больше угла совпадения для продольной волны (0 > 0) ), частоты полного прохождения и отражения по-прежнему существуют. При больших углах падения при изгибных колебаниях ребро жесткости заметно размягчается — его изгибная жесткость может уменьшаться в полтора раза. Однако в этом случае коэффициент отражения близок к единице и уменьшение жесткости ребра слабо влияет на его величину. [c.11]

Вслед за ударом по длине и толщине оболочки начинают распространяться продольные и поперечные волны смещений со скоростями i = V(X-t-2(i) Хр и Сг=У(гХр соответственно. Эти два вида волн распространяются независимо до момента отражения какой-либо из них от поверхности оболочки. Вследствие их наложения образуется бегущая изгибная волна. С уменьшением толщины оболочки происходит увеличение длины волны и . [c.114]

В общем случае терпят разрыв [14]. Разрыв функции момента очевиден на рис. 3, на котором представлены решения для N t, s), Q t, s) ц M i, s) в функции s в определенные моменты времени t при каждом из рассмотренных значений Ro/h. Кроме того, из рассмотрения рис. 3 следует, что продольная волна, не дисперсионная в начале движения, при прохождении через криволинейный участок порождает дисперсионные прошедшие и отраженные изгибные волны. В каждом из рассмотренных случаев за начальной продольной волной при прохождении поворота на 90° возникает хвост растягивающих напряжений, и с увеличением кривизны криволинейного участка амплитуда прошедшей продольной волны уменьшается, а амплитуды прошедшей и отраженной изгиб-ных волн возрастают. Образование четырех различных волн было отмечено Ли и Кольским [5]. Результаты выполненных [c.204]

При отражении звука тонкой пластинкой, аномальное отражение и прохождение звука наблюдаются в области ряда дискретных углов падения, соответствующих возбуж--дению изгибных или продольных волн различного типа в пластинке. Направление незеркальных отражений определяется из условия совпадения (когда фазовая скорость [c.509]

Миндлин использовал способ определения корней уравнений (2.32) и (2.33), который позволяет приближенно, но довольно подробно построить спектр нормальных волн, не прибегая к сложным численным расчетам. На фиг. 17 показан такой спектр для изгибных и продольных нормальных волн при СТ = 0,31. На фиг. 17 тонкие линии представляют невзаимодействующие сдвиговые волны (8У) и волны сжатия (В). Отдельные волновые движения аналогичны волнам 8Н в пластинке, которые мы рассматривали выше. Граничные условия на свободных поверхностях пластинки -связывают эти два типа упругого движения, за исключением случаев, соответствующих некоторым особым значениям уЬ и (оЬ/Г . Связь этих двух типов волнового движения на свободной поверхности, вдоль которой распространяется волна, выражается также в частичном превращении одного типа волнового движения в другой при отражении от свободной поверхности. Тот факт, что сдвиговые волны, поляризованные в плоскости, параллельной этой поверхности, при любых углах падения отражаются от нее в виде волн того же типа, является одним из способов выражения независимости волн 8Н от продольных и изгибных волн. Дисперсионные уравнения для невзаимодействующих [c.154]

Некоторые источники ошибок. Обнаружено много факторов, которые осложняют резонанс тонкого стержня. Во многих случаях эти осложнения сводятся к минимуму. Датчики, прикрепленные к концам стержня, могут быть пренебрежимо малы, но если масса датчика не очень 1 гала, то энергия и скорости должны быть скорректированы [182]. В качестве второго фактора укажем на то, что отраженные от свободных концов волны, по которым определяется модуль Юнга, образовывают более сложные моды, в результате чего возникает небольшой краевой эффект. В-третьих, на высоких резонансных частотах длина волны может оказаться недостаточно большой по сравнению с диаметром стержня и в этом случае предполагавшаяся для. низкочастотных продольных волн характеристика осесимметрического движения может оказаться несправедливой. Далее, любая асимметрия в источнике может возбуждать изгибную волну вдоль стержня, вызывая нежелательные резонансы. Чтобы уменьшить потери энергии в окружающее пространство, стержень должен поддерживаться проволоками в точках с наименьшей амплитудой колебаний. Чтобы уменьшить потери на излучение, стержень может быть помещен в вакуум или в гелий. Если образец помещен в кожух, то искажения скорости и затухания волны могут быть оценены и учтены. [c.120]

Виброизоляция шарнирного соединения для пластин, лежащих в одной плоскости, рассматривалась в работе [1]. Ниже рассматривается отражение изгибной волны от шарнирного соединения двух полубезграничных пластин, образующих друг с другом угол 2ср. Пластины имеют толщину /г, модуль упругости Е, плотность р. Принимаются во внимание возникающие в пластинах продольные и поперечные (сдвиговые) волны. Коэффициент отражения однородной изгибной волны для углового соединения имеет следующий вид [c.12]

При отражении звуковых импульсов от упругих оболочек могут происходить значительные изменения формы импульсз. Наиболее сильные изменения наблюдаются в той области частотного диапазона, где частотная характеристика F(ка), характеризующая рассеяние в стационарном режиме, имеет резкие отклонения от регулярности, например максимумы или минимумы. В работе [82] было показано, что при облучении пустотелых цилиндрических оболочек короткими импульсами с высокочастотным заполнением в отраженной волне возникают последовательности импульсов, причем времена прихода импульсов соответствуют времени огибаршя оболочки периферическими волнами различньк типов, например связанными с изгибными или продольными колебаниями. Большое число работ посвящено исследованию отражений импульсов от сферических оболочек. Обзоры многих из этих исследований приведены в работах [42,142]. [c.286]

Из этих формул видно, что если падаюш ими являются изгиб-ные волны с амплитудами порядка 1, от амплитуды отраженных и прошедших изгибных волн имеют тот же порядок, а амплитуда отраженной продольной волны имеет порядок б" , прошедшей волны — порядок Если на угловое соединение падает продольная волна с амплитудой 1, то отраженная продольная волна имеет амплитуду, близкую к 1, прошедшая продольная волна имеет амплитуду порядка в то время как отраженные и прошедшие изгибные волны имеют амплитуду порядка 1. Таким образом, во втором стержне возбуждаются в основном изгибные волны независимо от значения амплитуд падающих волн. Это свойство прохождения волн через угловое соединение стержней является следствием большой разницы между продольной и из-гибной жесткостями тонкого стержня. [c.176]

Штрихом и штрих-пунктиром нанесены кривые, облегчающие построение. Штриховая кривая а соответствует условию совпадения для антисимметричных нормальных продольно-поперечных волн в ребре. Штриховая кривая б соответствует полному отражениюбезучета моментного сопротивления ребра. Штрих-пунктирная кривая а соответствует условию совпадения для антисимметричных изгибных нормальных волн ребра ширины 41 штрих-пунктирная кривая б соответствует полному отражению без учета силового сопротивления ребра. [c.11]

Рассмотрена виброизолирующая способность высокого ребра жесткости для изгибиой волны. Получено выражение для коэффициента отражения наклонно падающей нзгибной волны. Принимаются во внимание возникающие в пластине продольные и поперечные волны. Колебания ребра жесткости (имеющего вид тонкой полосы) описываются уравнениями изгиб-ных, продольных и поперечных волн. Результаты справедливы, пока длина изгибной волны много больше ширины контакта ребра с пластиной. [c.109]

Рассмотрено отражение изгибной волны от углового соединения двух полубезгранич-ных пластин. Принимаются во внимание возникающие в пластинах продольные и поперечные (сдвиговые) волны. Получено выражение для коэффициента отражения, и проведен анализ для четырех углов соединения пластин. [c.109]

Значительно меиыпие по сравнению с длиной волны поперечные размеры стержней служат причиной дисперсии продольных и изгибных волн. Звуковые волны заполняют весь объем образца и распространяются в условиях волновода, когда нельзя пренебречь влиянием боковых поверхностей. Оно заключается в многократном отражении от боковых поверхностей (приводит к преобразованию мод и дисперсии за счет их интерференции) и в появлении поверхностных волн Рэлея, возникающих при деформациях с изменением формы или размеров тела. [c.265]

Сущность явления пезеркального отражения нетрудно понять на примере незеркального отражения звука тонкой ограниченной пластинкой. Когда на тонкую ограниченную по длине пластинку падает под некоторым углом плоская звуковая волна (рис. 309 и рис. 310), в пластинке возбуждаются вынужденные изгибные и продольные волны. Волны в пластинке могут быть простыми изгибными или продольными при этих последних по толще пластинки [c.508]

ВОЛНОВОД участок среды, ограниченный в одном или двух направлениях и служащий для передачи волн, напр, слой или труба, заполненные жидкостью или газом, стержень или пластина (твёрдые волноводы). Распространение волн в В. возможно как в виде плоской волны, тако11 же, как в неограниченных средах (слой и труба с жёсткими стенками), так и (при достаточной толщине слоя) в виде нормальных волн, образующихся в результате последовательных отражений от стенок (т. н. волноводное распространение нормальных волн в слоях и трубах), или в виде совместного распространения продольных и сдвиговых волн в твёрдых волноводах (см. Нормальные волны в пластинках и стержнях). В устройствах УЗ-вой технологии В. наз. также твёрдые звукопроводы прямые и изогнутые тонкие стержни и концентраторы служащие для передачи продольных, изгибных или крутильных колебаний от электроакустич. преобразователя к объекту ультразвукового воздействия. [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...