Распределение скоростей при турбулентном режиме

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТЕЙ ПРИ ТУРБУЛЕНТНОМ РЕЖИМЕ [c.133]

Приближенно распределение скоростей при турбулентном режиме может быть получено также из уравнения [c.134]

Распределение скоростей при турбулентном режиме [c.107]

Распределение скоростей при турбулентном режиме равномерного движения жидкости в круглых трубах [c.32]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТЕЙ ПРИ ТУРБУЛЕНТНОМ РЕЖИМЕ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ В ТРУБАХ [c.39]

При турбулентном режиме течения жидкости распределение скоростей более равномерное (сплошная линия на рис. 24, б) по сечению потока, чем при ламинарном режиме (штриховая линия). Это происходит вследствие перемешивания при турбулентном режиме частиц, движущихся с различными скоростями. При турбулентном режиме слои, прилегающие к стенкам трубы, движутся с малой скоростью, и режим движения здесь ламинарный. Поэтому, строго говоря, чисто турбулентного режима движения жидкости не существует. Однако толщина ламинарного слоя мала в сравнении с толщиной основного потока жидкости, и такой режим течения жидкости принято считать турбулентным. [c.30]

Турбулентный режим. Как отмечалось ранее, течение волновой пленки жидкости и массообмен в ней имеет ряд характеристик, свойственных турбулентному режиму. Это, в первую очередь, наличие пульсационной составляющей в распределении скорости и турбулентного потока вещества в суммарном переносе субстанции. При турбулентном режиме подобные составляющие, в отличие от рассмотренных ранее при волновом течении, имеют случайный характер. Корреляция случайных величин (будь то скорости или концентрации) остается неизвестной, поэтому приходится пользоваться теми или иными моделями, отличающимися между собой как точность [c.26]

При турбулентном режиме движения распределение осреднен-ных скоростей и по сечению трубы может быть приближенно принято по зависимости [c.46]

Распределение скоростей по живому сечению потока в трубопроводе при турбулентном режиме движения (по опытам) показано схематически на рис. 4.3, б. Для турбулентного режима нет теоретических решений распределения скоростей по сечению потока и определения потерь напора. [c.46]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТЕЙ ПО ЖИВОМУ СЕЧЕНИЮ ПОТОКА ПРИ ТУРБУЛЕНТНОМ РЕЖИМЕ [c.112]

На рис. 10.1 представлено развитие распределений скорости и избыточной температуры Ь = Т — Т по длине трубы при турбулентном режиме движения жидкости. [c.187]

На рис. 27.2 представлено развитие распределений скорости xn = f r) и избыточной температуры Ь = Т—T = f r) подлине трубы при турбулентном режиме движения жидкости. [c.315]

Следовательно, ламинарный и турбулентный режимы отличаются не только характером движения частиц (наличием поперечных скоростей при турбулентном движении), но также особенностями распределения скоростей по сечению и характером зависимости между потерями напора и скоростью. [c.156]

Рис. 3.3. Распределение скоростей потока в трубопроводе при турбулентном режиме движения жидкости

Распределение скоростей по живому сечению потока в трубопроводе при турбулентном режиме движения, установленное опытным путем, показано схематически на [c.52]

При турбулентном режиме воспользуемся степенным законом распределения скорости в виде [c.299]

Как в случае ламинарного, так и в случае турбулентного движения стабилизация потока с характерным для этих режимов распределением скоростей по сечению наступает не сразу при входе потока в трубу. Во входном сечении трубы профиль скорости плоский, а эпюра имеет вид прямоугольника. Под действием сил трения образуется ламинарный пограничный слой, толщина которого растет по мере удаления от входного сечения и затем пограничные слои сливаются. При турбулентном режиме течения, при скоростях, соответствующих Re > 1-10, ламинарный слой разрушается и переходи в турбулентный пограничный слой с ламинарным подслоем. После смыкания пограничных слоев течение приобретает стабилизированный турбулентный характер (рис. 2.38). Начальный участок трубы, на котором устанавливается стаби- [c.182]

При ламинарном режиме в любом сечении стабилизированного потока жидкости распределение скоростей представляет собой квадратичную параболу. При этом средняя скорость жидкости равна половине максимальной, которая приходится на ось потока. При турбулентном режиме основное изменение скорости происходит в вязком подслое, а в ядре потока скорость жидкости по всему сечению практически одинакова. Начальный участок трубы или канала, на котором устанавливается стабилизированное распределение скоростей жидкости, называется участком гидродинамической стабилизации. [c.208]

Рис. 3-1. Распределение скорости при ламинарном и турбулентном режиме в трубе.

При турбулентном движении скорость меняет не только направление, но и величину (пульсирует). Распределение по сечению трубы усредненных по времени продольных составляющих скорости показано на рис. 3-3. По опытным данным среднее значение этих составляющих (ш с)ср по сечению трубы при турбулентном режиме равно [c.39]

Рис. 107. Распределение скоростей в трубе при турбулентном режиме

При турбулентном режиме течения в гладких трубах распределение скоростей по сечению описывается уравнением [c.76]

Коэффициент Кориолиса а , учитывающий неравномерность распределения скоростей по сечению потока, при турбулентном режиме значительно меньше 2 и приближается к 1. При решении практических задач для турбулентного течения принимают а,. = 1. [c.52]

Ламинарный режим течения характеризуется параболической эпюрой распределения локальных скоростей в трубе (рис. 25), при турбулентном режиме течения эпюра локальных, осредненных по времени скоростей имеет более равномерный характер (рис.25). [c.82]

Рис. 54. Распределение скоростей по сечению при турбулентном режиме изотермического течения воздуха в трубе

Потери напора при турбулентном режиме движения жидкости в круглой трубе. При турбулентном режиме движения жидкости в трубах эпюра распределения скоростей имеет вид, показанный на рис. 15. В тонком пристенном слое толщиной 6 жидкость течет в ламинарном режиме. Этот слой называют ламинарным. Все остальные слои текут в турбулентном режиме и называются турбулентным ядром. Таким образом, строго говоря, турбулентного движения в чистом виде не существует. Оно сопровождается ламинарным движением у стенок, хотя слой б с ламинарным режимом весьма мал по сравнению с турбулентным ядром. [c.30]

При турбулентном режиме движения рассматривается распределение по живому сечению (эпюра) продольных осредненных скоростей и пульсационных добавок. На н а -чальном участке, расположенном непосредственно за входом в трубу или в канал, происходит изменение местных скоростей потока от начального (на входе) их распределения по живому сечению до распределения, соответствующего равномерному движению. [c.131]

Необходимо подчеркнуть, что на процесс выноса разбуренной породы определенным образом влияет неравномерность распределения скоростей по сечению потока. Основная масса частиц обычно выносится центральными струями потока, имеющими наибольшие скорости, однако часть частиц, попавших в зону малых скоростей (у стенок), может не выноситься вообще. Наиболее полная промывка скважины происходит при турбулентном режиме, когда благодаря турбулентному перемешиванию неравномерность распределения скоростей существенно сглаживается. [c.125]

При турбулентном- режиме закон распределения скоростей по живому сечению более сложен в большей [c.86]

В уравнении (У.4) остается невыясненным смысл безразмерного коэффициента X. Для выяснений физического смысла коэффициента К при равномерном напорном движении жидкости в трубах как при ламинарном, так и при турбулентном режимах движения используем уравнение Д. Бернулли. Помня, что при равномерном напорном движении средняя скорость и распределение истинных скоростей по сечениям должны быть неизменными по длине трубопровода и составляя уравнение Д. Бернулли для двух сечений, можем записать [c.87]

Таким образом, из логарифмического закона распределения скоростей при турбулентном гладкостенном течении в трубах получается логарифмическая зависимость для коэффициента гидравлического трения X. Как видно из этой зависимости, при данном режиме коэффициент X однозначно определяется числом Ре, что хорошо подтверждается многочисленными экспериментами. Это же следует и из графика Никурадзе (см. рис. 65). Кроме того, на рис. 78 приведены экспериментальные данные разных авторов по оси а бсцисс отложены значения lg (Реф ), а по оси ординат пух. Связь между этими величинами линейная и полностью подтверждает структуру формулы (6-52). Однако, согласно рекомендациям Никурадзе, для наилучшего совпадения с опытом в ней следует несколько изменить коэффициенты, записав [c.179]

Для случая распределения частиц по размерам Синклер [7081 ввел эмпирическую зависимость для предельной скорости выпадения осадка. Невит и др. [571] изучали осаждение при турбулентном режиме течения по горизонтальным трубам. Они производили измерения в процессе осаждения крупных твердых частиц (крупнозернистый песок, гравий и оргстекло) и тонких порошков (песок и циркон), взвешенных в воде. Прокачка осуществлялась шли-керным насосом с герл1етичным уплотнением по дюймовым трубам. Среднюю скорость воды измеряли при помощи добавки соли, а распределение скоростей — с помощью трубки Пито твердые частицы отбирали с помощью делителя потока, состоящего из кромки ножа и заслонки. Было установлено, что осаждению твердых частиц препятствуют следующие процессы [c.391]

Различие между ламинарным и турбулентным режимами наблюдается и в законе распределения скоростей в поперечном сече-нип. В ламинарном потоке устанавливается иараболи1 еский закон пзменения скоростей, прн котором средняя скорость потока W = 0,5w . При турбулентном режиме кривая распределения скоростей напоминает усеченную параболу, причем основное изменение скорости происходит в пределах ла.мииарного подслоя, [c.187]

Распределение скоростей в сечении потока при турбулентном режиме движения жидкости может быть выражено приближенной степенной формулой А. Д. Альтшуля — В. И. Калицуна, более удобной для пользования [c.46]

В старых теориях, господствовавщих в гидравлике до начала XX в., принималось, что у стенок, ограничивающих поток, при турбулентном режиме образуется некоторый неподвижный мертвый слой, по которому со значительными скоростями движется вся остальная масса жидкости. Наличие этого неподвижного слоя с неизбежностью приводило к неправдоподобным выводам о разрыве скоростей, т. е. к такому закону распределения скоростей в поперечном сечении, при котором имеет место вне [c.133]

Интегральные методы являются мощным средством получения инженерных соотношений в задачах, связанных с определением энергетических потерь, интенсивности тепло- и массооб-мена при турбулентном режиме течения [25]. Эти методы в полной мере приемлемы и для расчета закрученных потоков, но при этом Должны быть учтены специфшюские особенности распределения скоростей и давлений в радиальном направлении. [c.23]

Применимость уравнения (15) ограничена теми сечениями, где поток удовлетворяет условиям плавной изменяемости (кривизна траекторий и углы расхождения между ними весьма малы живое сечение практически плоское и распределение давления в нем весьма близко к гидростатическому). В промежутке между этими сечениями плавная изменяемость потока может отсутствовать. При турбулентном режиме движения, который характеризуется пульсациями местных скоростей, оперируют осреднеи-ными во времени параметрами потока (осредненные местные скорости и др.). [c.620]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...