Уровни промежуточного ядра

Уровни промежуточного ядра [c.317]

Пусть А среднее расстояние между уровнями промежуточного ядра. Тогда систему с дискретными уровнями можно приближенно рассматривать как систему с равноотстоящими уровнями, каждый из которых характеризуется энергией [c.318]

Опыт и расчет дали следующие значения энергий (табл. 32) для уровней промежуточного ядра (пустые места означают, что в данном опыте соответствующий уровень не был найден). [c.444]

Из таблицы видно, что в тех случаях, когда какой-либо уровень обнаружен в обеих реакциях, его энергетические характеристики практически совпадают. Расстояния между уровнями промежуточного ядра по порядку величины составляют 0,1- 1 Мэе. [c.444]

Рассматриваемая реакция замечательна тем, что она приводит к образованию того же самого промежуточного ядра tN , которое, как было показано в 53, п. 2, образуется в реакции дВ" (а, m)7N . Благодаря этому можно сравнить энергетические уровни ядра tN , полученного разными путями. Если при таком сравнении окажется, что структура уровней промежуточного ядра не зависит от способа его образования, т. е. если в различных ядерных реакциях будет получено промежуточное ядро с одинаковыми энергетическими уровнями, то будет доказано, что промежуточное ядро есть физическая реальность. [c.450]

В этом случае подсчет энергии уровня промежуточного ядра производится по формуле [c.451]

Сопоставление этих значений со средними значениями, приведенными в табл. 32, показывает, что уровни промежуточного ядра 7N , вычисленные т результатов разных ядерных реакций, совпадают между собой. Это подтверждает правильность концепции Бора о протекании ядерной реакции в две стадии. [c.451]

Сравнение уровней промежуточного ядра yN , получающегося в разных реакциях бС (р, n)7N и sB (а, )7N , доказывает правильность представления Бора о протекании ядерных реакций через промежуточную стадию образования составного ядра. [c.454]

Ширина эта настолько велика, а сами значения резонанса лежат в области столь сильных возбуждений ядра (относящихся к области сплошного спектра возбужденных состояний), что объяснить гигантский резонанс обычным способом, т. е. влиянием уровней промежуточного ядра, не представляется возможным. [c.475]

Здесь коэф. G2i l зависят только от параметров, описывающих взаимодействие промежуточного ядра. Влияние возмущения на угл. корреляцию существенно, если вызываемое им расщепление уровней промежуточного ядра сравнимо с собств. их шириной (или больше её). Чувствительность угл. корреляций к внеш. воздействиям позволяет С их помощью получать информацию об электрич. и магн. моментах ядер или, напр., о полях, действующих внутри кристалла. Наиб, подходят для этой цели каскадные распады с большим временем жизни промежуточного ядра. [c.205]

Сведения о спинах уровней промежуточного ядра весьма неполны вследствие трудностей их экспериментального онределения. Имеющиеся данные, полученные в основном путем совместного измерения полных сечений п сечений рассеяния или относит, вероятности радиац. перехода на основное состояние, не противоречат предсказанию теории о том, что плотности двух семейств У-уровней со спинами = / 1/. и 1. = I — 1-2 О — спин ядра мишени) относятся как (2 1 + 1)/(2./2- - 1). Имеются экспериментальные указания на то, что значения радиац. ширин и средние величины нейтронных и делительных ширин различны для этих двух семейств уровней. [c.389]

НЕЙТРОННЫЕ РЕЗОНАНСЫ — максимумы в сечении взаимодействия ядер с нейтронами, лежащие при определенных кинетич, энергиях нейтронов, соответствующих энергетич. уровням промежуточного ядра (см. Брейта — Вигнера формула, Медленные нейтроны, Нейтронная спектроскопия). [c.396]

Формула (35. 59) была получена в предположении существования у промежуточного ядра только одного уровня. Однако ею можно пользоваться во всех случаях, когда расстояние между уровнями сильно превышает ширину уровней. Если это условие не выполняется, то дисперсионная формула в таком виде не применима, так как надо учитывать интерференцию. [c.328]

Приведенные выше соображения о резонансном характере изменения сечения образования промежуточного ядра пр изменении энергии нейтронов справедливы в области сравнительно невысоких энергий. С ростом энергии нейтронов плотность уровней и их ширина возрастают настолько, что отдельные уровни начинают перекрываться. Очевидно, что в этой области энергии ход сечения должен передаваться более плавной функцией. Такая функция в первом приближении может быть получена, если написать выражение для сечения образования промежуточного ядра в форме [c.347]

Таким образом, сечение образования промежуточного ядра в области слившихся уровней должно приблизительно передаваться выражением [c.347]

Резонансный характер изменения сечения ядерной реакции при изменении кинетической энергии бомбардирующей частицы впервые был установлен именно на примере (а, р)-реакций на легких ядрах. Однако правильное объяснение механизма возникновения резонансов было дано Бором значительно позже (1936 г.). Это связано с тем, что ширина уровней и расстояние между ними для промежуточного ядра, образующегося в рассматриваемых реакциях, отличаются от соответствующих величин для реакций, идущих под действием медленных нейтронов на тяжелых ядрах, значительно большей величиной (Г 1 кэв, А 0,1 — 1 Мэе). [c.443]

Обе реакции идут через одно и то же промежуточное ядро yN и позволяют определить положение его энергетических уровней, причем в соответствии с принципом детального равновесия положение уровней не должно зависеть от того, какой (прямой или обратный) процесс рассматривается. [c.444]

Такой же результат получается при сравнении кинетической энергии образующихся в реакции а-частиц (8,85 Мэе) с высотой кулоновского барьера для а-частицы в поле другой а-частицы (4 Мэе). Более чем двойное превышение энергии а-частицы над высотой барьера указывает на чрезвычайно большую вероятность распада промежуточного ядра 4Ве на две а-частицы и, следовательно, на очень большую ширину уровня соответствующего энергетического состояния (несколько сотен килоэлектронвольт). [c.447]

Сопоставление результатов изучения реакций J я 2 приводит к противоречию одно и то же промежуточное ядро 4Ве в одной и той же области энергии возбуждения ведет себя то как система со слившимися уровнями, то как система с ярко выраженным резонансом. [c.448]

Здесь К = К/ 2я) X— длина волны нейтрона / — спин ядра-мишени J — спин промежуточного ядра (J = I i/g) Г — нейтронная ширина уровня — шири яа для испускания частицы X, Г = 2 Гг -Бс — энергия резонансно-( [c.923]

Формула Брейта — Вигнера справедлива при наличии у промежуточного ядра одного уровня или в том случае, когда расстояния между уровнями много больше их ширины, т. е. уровни не перекрываются. [c.183]

Промежуточное ядро характеризуется тогда рядом вероят-ностей Л переходов на более низкие уровни — [c.63]

Образование нейтронов в реакциях (р, п) и (с1, п). В обеих реакциях данного типа при низких энергиях налетающей частицы, точнее при значениях энергии, меньших самого низкого энергетического уровня образующегося промежуточного ядра, конечное ядро образуется в основном состоянии. Все нейтроны, вылетающие под заданным углом рассеяния, являются моноэнергетическими. При изменении угла рассеяния меняется также и энергия испускаемых нейтронов она максимальна при рассеянии вперед, т. е. вдоль направления пучка падающих начальных частиц. [c.254]

Рассмотрим для примера ядро углерода. Если бомбардировать это ядро какими-либо частицами, скажем а-частицами (это довольно тяжелый снаряд, масса которого равна 1/3 массы ядра углерода) с энергией в 10 МэВ, то в результате столкновения ядро углерода либо не деформируется (не возбудится) вовсе, либо приобретет одну из энергий 4,43 7,65 или 9,61 МэВ. Возбудиться так, чтобы его внутренняя энергия стала равной какому-то промежуточному значению, это ядро не может. Возможные значения энергии возбуждения ядра называются его возбужденными уровнями (часто просто уровнями). Так, низшие возбужденные уровни ядра изотопа равны 4,43 7,65 и 9,61 МэВ. Энергии возбужденных уровней — разные у разных ядер, но факт существования уровневой структуры является общим для всех ядер и вообще для всех микрообъектов. Заметим, что число возбужденных уровней может равняться нулю. Такая частица ведет себя при столкновениях как твердое тело до энергий, при которых становится возможным ее развал или образование новых частиц. Невозбужденному ядру соответствует основной уровень с нулевой энергией возбуждения. [c.20]

Итак, при промежуточных температурах скорость коррозии алюминия (сплавов) чувствительна к pH и растет с увеличением температурных различий в системе. Переносимые продукты коррозии могут осаждаться на существующих ядрах во взвеси быстрее, чем на холодных теплопередающих поверхностях, что и приводит к высоким уровням взвешенных веществ. Явления коррозии и переноса для материалов, более широко применяемых в энергетических реакторах, должны быть изучены в тех же направлениях. [c.233]

Термин резонансные нейтроны обусловлен наличием резонансных максимумов (нейтронных резонансов) в энергетич. зависимости эффективных сечений о(/ ) взаимодействия нейтронов с веществом. Исследования с резонансными нейтронами дают возможность изучать спектры возбуждений ядер (см. Нейтронная спектроскопия). В области энергии промежуточных нейтронов резонансная структура нейтронных сечений сглаживается из-за перекрытия соседних резонансов, количество к-рых быстро увеличивается с ростом энергии возбуждения ядра. При энергии нейтрона меньше первого резонансного уровня сечение всех ядерных реакций обратно пропорционально скорости нейтрона ( закон l/v ). [c.278]

В лабиринтном уплотнении с односторонним расположением промежуточных ножей на одном уровне поток перетекает прямолинейно. При входе в первый зазор (рис. 9-4, а) поток сжимается так же, как в случае входа в прямой канал, заделанный заподлицо в стенку, или как при перетекании через отверстие в тонкой стенке. Входя в камеру лабиринта, струя расширяется, и благодаря турбулентному перемешиванию масса ее увеличивается за счет окружающей среды. В том случае, когда относительные размеры камеры (по отношению к зазору) достаточно велики, в конце камеры из струи выделяется ядро постоянной массы, которое, сжимаясь, поступает во второй зазор. Присоединенные массы окружающей среды, отделяясь в конце камеры от ядра потока и совершая циркуляционное движение в пространстве камеры, вновь подмешиваются к струе. Так как ядро постоянной массы перед входом во второй зазор обладает большой кинетической энергией, степень сжатия потока на входе будет меньшей, чем при входе в первый зазор. [c.432]

Исследование излучателей ЗП даёт инф< мацню о свойствах ядер, удалённых от долины стабильности об энергиях, спинах, изоспннах возбуадённых состояний, о ширинах и плотностях уровней, о характеристиках Р-распада с большой энергией, а также о дефектах масс. Для излучателей с 2 25 возможно спектроскопич. изучение уровней промежуточного ядра. Напр., в протонном спектре Аг (рис. 2) [c.166]

Если энергия падающей частицы такова, что полная энергия системы равна (или почти равна) энергии, соот-ветств щей одному из уровней промежуточного ядра, то вероятность его образования значительно больше, чем в случае, когда энергия частицы соответствует промежутку между энергетич. уровнями. Поэтому возникают характерные максимумы выхода различных ядерных процессов в зависимости сечения о от энергии налетающих частиц. Если вероятность ядерного процесса определяется только резонансным рассеянием в единств, резонансе, то применима Врейта —Вигнера формула [c.314]

Кроме того, ясно, что захват медленных нейтронов должен носить избирательный резонансный характер, так как промежуточное ядро в этой области энергий возбуждения имеет дискретные уровни. Согласно выражению (35.21), вероятность найти ядро в энергетическом состоянии W вблизи от квазистационар-ного уровня Wa пропорциональна величине [c.323]

Назовем первым состоянием системы ядро А и взаимодействующий с ним нейтрон п, а вторым — возбужденное промежуточное ядро с квазистационарньш уровнем p(W), заданным в форме (35.21). Тогда по аналогии с предыдущим [c.326]

Следует заметить, что доказательством можно считать только совпадение уровней, полученных в разных реакциях (взятых из разных таблиц). Совиадение уровней в прямой и обратной реакциях является следствием принципа детального равновесия и должно иметь место и в тех случаях, когда промежуточное ядро не образуется. [c.451]

Резонансный захват нейтронов. В том случае, если сумма энергии падающего нейтрона и энергии связи его в образующемся промежуточном ядре равна энергии одного из квазнстацнонарных уровней этого ядра, вероятность резонансного захвата нейтрона сильно возрастает. Время жизни квазистационарного уровня т связано с энергетической шириной Г соотношением т = hiT ii = h/ 2n), h — постоянная Планка. Вблизи резонансного уровня сечение реакции описывается формулой Врейта — Вигнера. Если скорость нейтронов не велика, то в реакцию вступают главным образом нейтроны с орбитальным квантовым числом / = 0. В этом случае формула Врейта — Вигнера для отдельного изолированного резонанса имеет вид [c.923]

Существуют три возможных способа расщепления сильно возбужденного промежуточного ядра аНе. Первый способ приводит к рассеянию, в то время как два других образуют новые частицы и новые остаточные ядра. Если отбирается узкий вторичный пучок нейтронов, то при контролируемых условиях эта реакция создает удобный интенсивный источник почти монохроматических нейтронов. Эти три реакции соревнуются друг с другом. Вообще говоря, интенсивность каждой реакции зависит от ряда факторов, в том числе от энергии падаюпщх частиц, значения С , изменения момента количества движения и распределения уровней энергии промежуточного ядра." [c.14]

Дисперсионная теория для изолированных резонансных уровней Аналогично оптической теории дисперсии, можно описать взаимодействие нейтронов, в особенности нейтронов тепловой энергии, с ядрами. Нейтрон с энергией Е, длиной волны X и с минимальной неопределенностью положения Х/2тс = Х = /г/27гр, соединяется с ядром А, образуя промежуточное ядро Л -Ь Г в возбужденном состоянии. Эта совокупность большого числа нуклонов может иметь ряд квазистационарных состояний, отличающихся от основного состояния и даже лежащих выше границы распада. Поэтому промежуточное ядро Л -f 1 имеет виртуальные возбужденные уровни со средними интервалами в несколько сотен киловольт вблизи основного состояния и около 100 eV при энергиях возбуждения примерно в 8 MeV, т. е. вблизи энергии распада. [c.63]

Р а д и а ц п о н н а я ш и р и н а Гг меняется от уровня к уровню очень незначительно. Раснределение радиац. ширин но величине для большинства ядер соответствует х -распределению с V >. 50. Такое поведение объясняется тем, что процесс радиац. захвата в действительности осуш ествляется по большому числу каналов в связи с большим числом уровней, лешаш,их между основным и возбужденным (захватом нейтрона) состояниями промежуточного ядра. Однако у ядер вблизи замкнутых оболочек меняются в 2—3 раза от резонанса к резонансу. монотонно падает с ростом атомного веса (рис. 5). Выпадение точек при А = = 85, 137, 160, 205 связано с заполнением ядерных оболочек. [c.389]

К. в. я. играют важную роль в таких коллективных процессах, как деление или слияние ядер, где диссипация энергии осн. движения идёт через возбуждение колебат. мод промежуточной двухцентровой системы. Для деления ядер важно наличие октунольных мод вблизи седловои точки, влияющих на угл. распределение и массовую асимметрию осколков. Тонкие детали процесса деления определяются квазистацио-нарными колебат. уровнями во втором потенц. минимуме, существующем на стадии сильного растяжения ядра. Есть указания на колебат. движение в возбуждённых (нагретых) ядрах и в быстро вращающихся ядрах. [c.409]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...