ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уровни промежуточного ядра из "Введение в ядерную физику " В соответствии с капельной моделью сильное взаимодействие между многими нуклонами должно приводить к их совместному общему движению (например, как отмечалось в 15, к вращению ядра или к поверхностным колебаниям ядерной капли). [c.317] Коллективный характер взаимодействия нуклонов в процессе возбуждения ядра определяет характер распределения его уровней, которые чрезвычайно быстро сгущаются с ростом энергии возбуждения. Чем выше энергия возбуждения ядра, тем больше возможностей появляется для получения данного сложного движения из простейших движений. [c.317] Это заключение полностью лодтверждается сведениями о структуре ядерных уровней, полученными из различных экспериментов. В части первой книг из анализа а- и р-распадов, а также сопровождающих их -излучений мы видели, что при относительно невысоких энергиях возбуждения ( 1—3 Мэе) тяжелого (А 100) ядра уровни расположены сравнительно редко АЕ х = 100 кэв). Опыты по резонансному захвату медленных нейтронов показывают, что при энергиях возбуждения, слегка превышающих энергию присоединения нуклона ( 8 Мэе), расстояния между уровнями становятся гораздо меньше АЕ 1 —10 эв), хотя спектр уровней остается дискретным. Наконец,, при еще более высоких энергиях возбуждения (И 3 бп) уровни сближаются настолько, что начинают перекрываться, и спектр становится непрерывным. [c.317] Коэффициент отражения равен а 2. Вероятность прохождения /)я = 1 — lal . [c.319] Заметим, что результат проведенных рассуждений не зависит от направления распространения волны (в ядро или из ядра). [c.320] Из выражений (35.9), (35.14) и (35.20) следует, что Г Л, а это и указывает на дискретный характер расположения уровней. [c.320] Наличие у промежуточного ядра дискретных энергетических состояний с конечным временем жизни т оо (т 10 сек) существенно отличает эти состояния от устойчивого основного состояния ядра с т = оо. [c.320] Вернуться к основной статье