Явление удара

С явлением удара приходится иметь дело в том случае, когда скорость рассматриваемого элемента конструкции или соприкасающихся с ним частей в очень короткий промежуток времени изменяется на конечную величину. Получающиеся при этом большие ускорения (замедления) приводят к возникновению значительных инерционных сил, действуюш их в направлении, противоположном [c.625]

В природе не существует абсолютно неупругих тел и в действительности явление удара не заканчивается к тому мгновению, когда скорости тел становятся равными и. Во время удара тела стремятся восстановить свою первоначальную форму, они отталкиваются друг от друга и отдаляются, имея различные скорости и и . [c.307]

После деформации тела восстанавливают свою форму целиком или частично, если они в какой-то степени упруги. Эту часть явления удара назовем фазой восстановления. Продолжительность этой фазы обозначим Та. Фаза восстановления заканчивается в момент отделения тел друг от друга. Импульс ударной силы, действующей на тело А, за эту фазу восстановления [c.480]

Пусть теперь на материальную точку мгновенно налагается идеальная, стационарная, упругая связь. При этом происходит удар, в конце которого точка покидает связь вследствие ее упругости. В этом случае в явлении удара имеются обе фазы — фаза деформации и фаза [c.487]

Пусть твердое тело имеет неподвижную ось вращения ЛВ, по которой направим координатную ось Ог, и до удара имеет угловую скорость о)(,. К телу приложен ударный импульс 5, угловая скорость изменяется и становится ра вной м. Освободив тело от связей, заменив их импульсами реакций 5 и (рис. 316), применим к явлению удара теоремы об изменении количества движения и кинетического момента. [c.495]

Явление удара широко используется в технике при ковке, штамповке, забивке свай и т. д. Это же явление часто является нежелательным, особенно при ударе деталей в машинах друг о друга вследствие люфтов, при ударе колес транспорта о неровности дороги, стыки рельсов и т. п. [c.506]

Многие величины, характеризующие удар, с достаточной точностью могут быть получены из общих теорем динамики. Рассмотрим особенности применения этих теорем к явлению удара. [c.506]

Теорема Кельвина применима ко всем случаям движения точки, в том числе и к явлению удара [c.509]

Пусть твердое тело с неподвижной осью АВ, по которой направлена координатная ось Ог, имеет до удара угловую скорость Мо (рис. 159). К телу приложен ударный импульс 3 угловая скорость изменяется и становится равной ы. Освободив тело от связей и заменив их импульсами реакций 5 А и 5д, применим к явлению удара теоремы об изменении количества движения и кинетического момента. Имеем [c.522]

Момент = 2 окончания явления удара соответствует условию [c.466]

К исследованию явления удара можно применить уравнения Лагранжа второго рода в обобщенных координатах. [c.468]

После Карно эту теорему рассматривал М. В. Остроградский. Он впервые распространил на теорию удара методы аналитической механики. Следуя М. В. Остроградскому, явление удара необходимо рассматривать как результат наложения на систему нестационарных связей, быстро изменяющихся с течением времени. [c.469]

Всякий удар согласно М. В. Остроградскому можно рассматривать как результат наложения новой связи. Следовательно, теорема Остроградского — Карно распространяется на разнообразные явления удара, в частности, ею можно пользоваться при рассмотрении соударения твердых тел. Теорема Остроградского—Карно применяется при различных технических расчетах. Как пример можно привести вычисление коэффициента полезного действия парового или гидравлического молота. Молот должен быть сконструирован так, чтобы величина кинетической энергии, затрачиваемой при соударении, была, по возможности, наибольшей, так как именно потерянная кинетическая энергия вызывает пластические деформации в металле, обрабатываемом молотом. Остальная кинетическая энергия расходуется на вибрации фундамента, кувалды п других частей сооружения. [c.472]

Ньютон определил количество движения материальной точки как произведение ее массы на скорость. Количество движения системы точек равно геометрической сумме количеств движения отдельных точек системы. Согласно (5) количество движения системы двух взаимодействующих материальных точек во время движения сохраняется. Этот закон сохранения количества движения в своем простейшем виде был известен еще до Ньютона и применялся для изучения явления удара ц аров. [c.17]

Обратимся к рассмотрению применений теоремы импульсов при изучении явления удара. [c.132]

Явление удара тела о неподвижную пре-граду или соударения двух движущихся тел — [c.133]

Скорости точек системы в результате соударения претерпевают конечные изменения и остаются конечными по величине следовательно, за бесконечно малое время удара точки системы могут получить лишь бесконечно малые перемещения. Таким образом, при использовании принятой схемы явления удара можно считать, что точки системы остаются неподвижными, а скорости их претерпевают скачкообразные, конечные по величине изменения. При рассмотрении движения системы материальных то- [c.134]

Разберем явление удара материальной точки о преграду. Пусть в некоторый момент времени точка встречается с преградой (рис. 277), имея скорость И , образующую с нормалью к стенке угол падения а по прошествии малого промежутка времени т точка отскакивает от стенки со скоростью г 2, приче.м угол отражения равен р. [c.135]

Е таких случаях мы будем говорить, что произошло явление удара. [c.804]

С механической точки зрения явление удара характеризуется тем, что скорости точек механической системы, а следовательно, и количество движения этой системы за весьма малый промежуток времени, измеряемый в тысячных и меньших долях секунды, в течение которого происходит удар, изменяются на конечную величину. [c.804]

Ударные импульсы, появляющиеся при соударении тел и приложенные к этим телам, зависят не только от масс соударяющихся тел и их скоростей до удара, но и от упругих свойств этих тел, так что выяснить все явление удара можно лишь применяя теорию упругости. Однако задача теории удара в теоретической механике облегчается тем, что здесь не исследуется характер деформаций, которые имеют место при ударе тел, а требуется лишь определить изменение скоростей точек системы, вызванное уже совершившимся ударом. [c.805]

Тем не менее все получающиеся при этом соотношения между ударными импульсами и изменением динамических характеристик системы (количества движения, кинетического момента) используются и при изучении явления удара в конкретных задачах, так как эти соотношения остаются верными независимо от источника возникновения ударных импульсов. [c.805]

Прежде чем получить эту зависимость, надо составить себе ясное представление о физическом процессе явления удара. [c.821]

Характер явления удара заставляет теоретическую механику отступить от гипотезы абсолютно твердого тела и рассматривать соударяющиеся тела как тела деформирующиеся. [c.821]

Для упрощения будем считать, что в рассматриваемом случае деформируется только падающий шар. При этом будем различать две фазы удара. В течение первой фазы удара шар деформируется (сжимается) до тех пор, пока его скорость и не станет равной нулю при этом происходит переход кинетической энергии во внутреннюю потенциальную энергию деформированного шара. В течение второй фазы удара форма шара под действием внутренних сил упругости восстанавливается, хотя и не вполне. За эту вторую фазу удара скорость шара возрастает от нуля до и. Одновременно происходит переход внутренней потенциальной энергии шара в кинетическую энергию шара. В тот момент, когда шар отделится от поверхности, явление удара заканчивается. Во второй фазе удара восстанавливается только часть первоначальной кинетической энергии, а другая часть уходит на создание остаточной деформации шара и его нагревание. [c.821]

Если й=0, то такой удар называют абсолютно неупругим, и в этом случае явление удара заканчивается одной первой фазой. Так как в этом случае [c.822]

В чем состоит характерная особенность явления удара [c.838]

I ly i b 1вердое тело с неподвижной осью А В, по которой направлена координагная ось Oz, имеег до удара угловую скорое гь о)о (рис. 162). К телу приложен ударный импульс. S угловая скоросгь изменяется и становится равной со. Освободив гело от связей и заменив их импульсами реакций и Sii, применим к явлению удара теоремы об изменении количества движения и кинетического [c.543]

В случае иеунругого удара явление удара заканчивается одной nepBoii фазой. В этом случае ы = О и А = 0. При абсолютно упругом ударе и k -. В этом случае происходит полное восстаиовлепие [c.261]

Удар является распространенным явлением, которое возникает при рассмотреиип движения как макроскопических тел, так и микроскопических частиц, например, молекул газа. Таким образом, явление удара играет существенную роль в ряде технических и физи-....х.ууу/уу/у ческих задач. Природа удара существенно за-V/////////y//////////A висит от физической структуры соударяющих-Рис. 8.12 ся тел. [c.126]

Равенство (111.77) определяет коэффициент восстановления кинематическим способом. Можно выразить коэффициент восстановления при помощи динамических характеристик. Предположим, что явление удара соетоит из двух этапов. На первом этапе нормальная составляющая скорости уменьшается до нуля. На протяжении второго этапа нормальная составляющая скорости по модулю возрастает от нуля до v , изменив знак. В случае абсолютно пластического удара второй этап удара отсутствует. Применим теорему об изменении количества движения к первому и второму этапам. Имеем [c.463]

ЕСроме приведенного выше примера, явление удара имеет место, если движущееся тело сталкивается с другим движущимся или покоящимся телом, а также если при движении тела внезапно появляется новая связь или исчезает одна из старых. Иногда, впрочем, процесс внезапного уничтожения существующей связи называют взрывом. Явление удара также имеет место при стрельбе из орудий и при взрыве снарядов. Оно является весьма распространенным в технике, и поэтому изучение и исследование вопросов, относящихся к явлению удара, приобретает особую актуальность. [c.804]

Явление удара. Пусть материалмхая точка М с массой т движется относительно инерциальной системы координат Oxyz под действием равнодействующей F приложенных спл (как активных, так и пассивных, т. е. реакций связей). По теореме об изменении количества движения точки (формула (15.2)) за промежуток времени от i до = + т будем иметь [c.410]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...