Радиус ядра сечения

Ответ радиус ядра сечения увеличится в (1 + раз. [c.201]

Радиус ядра сечения k и радиус инерции сечения i [c.397]

Св — верхнюю границу ядра сечения или точку /С — нижнюю границу ядра сечения. В первом случае (рис. 13.33, г) статическим эквивалентом силы Р с эксцентриситетом е является сила Р с эксцентриситетом (верхний радиус ядра сечения) и момент М = Р (е — кд) — верхний ядровый момент, т. е. момент внутренних сил относительно верхней границы ядра сечения. Нормальное напряжение в нижнем волокне от силы Р, приложенной в К , равно нулю, а от Мв [c.316]

Можно, очевидно, сделать вывод, что благодаря симметрии сечения ядро сечения также будет кругом с радиусом [c.344]

Пример 4.15. Определить размеры ядра сечения для бруса, имеющего круглое сечение радиуса / . [c.159]

Однако, когда аналогичные опыты были сделаны с нейтронами более высокой энергии (90 Мэе), полученными методом срыва дейтона (см. 58), возникли трудности в интерпретации результатов. Оказалась, что радиус ядра, вычисленный из величины полного сечения, не меняется линейно с У Л, а отклоняется в сторону меньших значений для легких ядер. [c.352]

Наконец, сечение взаимодействия я-мезона с веществом может быть оценено непосредственно по величине среднего пробега быстрого я-мезона до места, где происходит ядерное взаимодействие. Соответствующие измерения, сделанные на следах я-мезо-нов в эмульсии, дали для среднего ядерного пробега я-мезонов величину А, 25 см, что соответствует максимально возмол<ному сечению взаимодействия, равному я/ (R — радиус ядра). К такому же результату приводят и опыты по измерению ослабления интенсивности пучка л-мезонов в результате их ядерного взаимодействия с изучаемым веществом. Столь большая величина взаимодействия я-мезонов с веществом означает, что время этого взаимодействия по порядку величины равно минимально возможному времени в ядерных процессах, т, е. примерно 10 з сек. [c.574]

П р и м е р 4.15. Определить размеры ядра сечения для стержня, имеющего круглое сечение радиусом R (рис. 4.59). [c.214]

Выражение (8.22) позволяет, кроме того, определить радиус переходного сечения. В этом сечении кончается ядро струи, поэтому в переходном сечении отношение но/ тах==1, а его безразмерный радиус оказывается постоянным / /го=3,3. [c.336]

Определить ядро сечения для круга радиуса R=50 см, для прямоугольника Ь=20 см, /1=38 см, для двутавра № 27. [c.159]

Интересно, как будет выглядеть ядро сечения, если рассматривать не сплошной, а полый круг с радиусом R к г, где г — радиус внутреннего отверстия. У полого круга другой радиус инерции. Для сплошного круга [c.46]

Пример 79. Найти ядро сечения круга радиуса г, показанного на рис. 182. [c.312]

Решение, Контур ядра сечения круга в силу симметрии будет окружностью. Для определения радиуса этой окружности возьмем какое-либо положение нейтральной оси, например касательную АВ, перпендикулярную к оси у (рис. 182). Отрезок уц, отсекаемый этой нейтральной линией на оси у, равен радиусу, т. е. уо = — г. [c.312]

Поперек ствола по радиусам поперечного сечения расположены сердцевинные лучи, являющиеся слабыми местами в древесине они облегчают раскалывание и появление трещин. Сердцевина состоит из рыхлой слабой ткани и ее избегают применять в ответственных деталях. Наружные, наиболее молодые наслоения древесины ряда пород (сосна, дуб, и др.) имеют более светлый цвет. Такая кольцевая зона называется оболонью или заболонью в отличие от темной центральной части— ядра. По сравнению с ядром оболонь более гигроскопична, легче загнивает, менее сучковата, легче гнется. [c.293]

Полное нейтронное сечение помимо Стс содержит сечение т. н. потенциального рассеяния Оп = 4лЛ , слабо зависящее от энергии нейтронов. Величина Л примерно равна радиусу ядра Л = ГрА (гр — 1,3х ХЮ" см — размер нуклона), но на плавную зависимость от А накладываются периодич. отклонения, объясняемые в рамках оптической модели ядра. [c.277]

Таким образом, ядро сечения для круга представляет собой круг с радиусом Я/4. [c.250]

Формулой (9.9) можно пользоваться также для оценки сечения рассеяния с излучением при столкновениях быстрых нейтронов со сложными ядрами. При этом следует иметь в виду, что связь между а и а , даваемая (9.9), справедлива в случае сложных ядер только для -квантов, длина волны которых в несколько раз превосходит радиус ядра для более [c.82]

Таким образом, интегральное ссчение рассеяния быстрых нейтронов, длина волны которых значительно меньше радиуса ядра, равна площади поперечного сечения последнего. Этот результат является совершенно естественным, так как при [c.193]

Экспериментально определяемое сечение упругого рассеяния Оу для медленных нейтронов имеет порядок величины где R—радиус ядра. [c.233]

Мы получили формулу, которая совпадает с формулой (3.15), определяющей сечение рассеяния нейтронов протонами с учётом конечности радиуса действия ядерных сил. При этом р выступает как эффективный радиус действия ядерных сил, введённый в 3. Если ср (0) = О, то мы получим формулу, соответствующую случаю Гд- О. То обстоятельство, что при ср (0) ф. О учитывается конечность радиуса ядра, находится в соответствии с выражением (24.11), определяющим потенциальное рассеяние. [c.234]

Сечение потенциального рассеяния по порядку величины равно R — радиус ядра) и составляет 2—ЗХ X 10 Сечение резонансного рассеяния может рав- [c.263]

Чтобы измерить угловую зависимость сечения рассеяния, в опыте было использовано несколько бочек, каждая из которых применялась для определенного угла рассеяния (9 = 20, 30,. 35, 40, 50, 60, 70 и 80°). Результаты измерений приведены на рис. 138, где для сравнения даны теоретические кривые, построенные в предположении, что радиус R черного шара раве 6-10 з см (кривая /), 7,5-10" з см (кривая 2) и 9-10 см (кривая (3). Из рисунка видно, что экспериментальные точк лучше всего согласуются с теоретической кривой дифракционного рассеяния, построенной в предположении, что = = 7,5- 10 з см. Такую примерно величину и имеет радиус ядра свинца. Тем самым было доказано существование дифракционного рассеяния быстрых нейтронов на ядрах свинца. [c.350]

Из уравнений (5.15)-(5.28) определяются основные параметры процесса эжекции низконапорной среды струей кавитируютцей жидкости, а именно массовый расход эжектируемой низконапорной среды, скорость струи ее полное давление плотность струйного течения р ( , эффективность процесса эжекции - КПД г , коэффициент полного напора Ч струи, радиус л,, сечения, в которой оканчивается потенциальное ядро кавитирующей жидкости, длина кавитационного потенциального ядра струи. [c.149]

Пример 68. Дано произвольное сечение, симметричное относительно оси г, вписывающееся в прямоугольник AB D со сторонами bглавные центральные радиусы инерции сечения 1у<1 и положение центра тяжести сечения, определяющееся величиной 2q. Построить ядро сечения. [c.218]

Такое определение действительно существует, но при его использовании следует соблюдать осторожность ввиду существования квантовых эффектов. Эти эффекты особенно резко проявляются при низких энергиях, т. е. при больших длинах дебройлевских волн (X >/ нейтр) падающих нейтронов. Именно, оказывается, что при малых энергиях нейтронов сечения сильно зависят от энергии (что делает определение радиуса ядра по сечению бессмысленным) и могут достичь очень бо 1ьших значений. Например, при рассеянии [c.59]

Вычислить диа-гональ d квадрата, представляющего собой ядро сечения пустотелого бруса, наружный контур которого квадрат, со стороной а=68 см, а внутренний контур — круг радиуса R=2b см. [c.159]

Ядро — область плохого кристалла радиусом —растворяется чрезвычайно быстро и вдоль оси дислокации образуется тонкий туннель малого диаметра. Это следует из величины сдвига потендиала в области плохого кристалла, которую нетрудно рассчитать следующим образом. Если радиус ядра 26, то число атомов в сечении плохого кристалла я jb = 7. [c.59]

Таким образом, расчет неоднородного поля KOpo xefi протекания основывается на определении скоростей, индуцируемых дискретным элементом вихревой пелены. Ниже дается вывод формул для скоростей, индуцируемых вихревой линией или поверхностью. Прежде всего будет рассмотрена прямолинейная вихревая нить, что позволит изучить ряд общих черт поля индуцируемых вихрями скоростей. Вихревая нитв конечной интенсивности представляет собой предельный случай, когда поле вихрей конечной суммарной интенсивности сконцентрировано в трубке бесконечно малого поперечного сечения. Вблизи вихревой нити поле скоростей имеет особенность, причем скорости стремятся к бвсконечности обратно пропорционально расстоянию до нити. В реальной жидкости вследствие влияния вязкости эта особенность отсутствует, ибо диффузия вихрей превращает нить в трубку малого, но конечного поперечного сечения, называемую ядром вихря. Скорость принимает максимальные значения на некотором расстоянии от оси вихревой трубки, которое можно принять в качестве радиуса ее ядра. Поскольку лопасти несущего винта часто проходят очень близко к концевым вихрям от впереди идущих лопастей, ядро вихря играет важную роль в создании индуктивных скоростей на лопастях несущего винта, и существование такого ядра следует учитывать при описании распределения вызываемой винтом завихренности. Радиус ядра концевого вихря составляет примерно 10% длины хорды лопасти. Экспериментальных данных о размерах ядра концевого вихря очень мало, особенно для случая вращающейся лопасти. [c.489]

Рассмотрим столкновение, при котором расстояние между нейтроном и протоном равно р. Будем считать, что радиус ядра R значительно больше радиуса дейтрона при этом можно пренебречь кривизной края ядра и считать границу ядра плоской (рис. 8). Пусть ось у направлена вдоль края ядра, а ось х — перпендикулярна к краю (ось 2- имеет направление движения дейтрона). Тогда вероятность того, что протон попадёт в заштрихованную площадку, вернее говоря, сечение этого процесса будет равно dxdy. Вероятность того, что нейтрон будет при этом находиться вне ядра, равна от- [c.136]

Следует заметить, что при Е > Е- , необходимо учитывать значения орбитального момента нейтрона, отличные от нуля, так как при Е — Е. длина волны нейтрона оказывается по порядку величины равной радиусу ядра. Это обстоятельство не меняет, однако, высода о быстром спадании сечения радиационного захвата с ростом энергии, так как соотношения, имеющие место при /=0, сохраняются и при значениях [c.263]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...