Деление ядер сечение

В большинстве случаев для расчета защиты реактора наиболее существенно распределение потока тепловых нейтронов, поскольку, вызывая деление ядер горючего, они формируют. источники быстрых нейтронов и у-квантов деления. Кроме того, тепловые нейтроны характеризуются наибольшим сечением радиационного захвата. [c.35]

Для характеристики различных видов взаимодействия вводятся сечение рассеяния а,, сечение деления ядер а , сечение радиационного поглощения сечение ядерного фотоэффекта и т. д. [c.272]

Для того чтобы увеличить множитель р, т. е. уменьшить поглощение нейтронов ядрами применяется замедлитель нейтронов. Известно, что эффективное сечение деления ядер тепловыми нейтронами (с кинетической энергией — 0,025 эв) составляет — 590 барн. С возрастанием энергии уменьшается, [c.311]

Часто также для контроля за интенсивностью пучка используется реакция деления некоторых не очень тяжелых ядер (например, Bi или Аи) с высоким барьером деления. Ход сечения деления Bi с энергией падающих частиц изображен на рис. 221. Из рисунка видно, что реакция деления Bi обладает порогом мин 25 Мэе, начиная с Г > 100 Мэе, сечение реакции меняется сравнительно медленно. [c.523]

СЕЧЕНИЯ ДЕЛЕНИЯ ЯДЕР [c.1091]

В табл. 40.6 представлены сечения делений ядер при облучении тепловыми нейтронами. С ростом энергии нейтронов сечения деления хорошо делящихся ядер таких как Pu сначала спадают, испы- [c.1091]

Потенциальное рассеяние происходит при всех энергиях нейтронов (от энергии деления до энергии, соответствующей тепловому движению ядер) как с тяжелыми, так и с. легкими ядрами. Для большинства ядер сечение потенциального рассеяния Ор слабо зависит от энергии нейтрона. [c.237]

Концентрация делящихся и воспроизводящих нуклидов, приходящихся на единицу объема активной зоны, в РБН во много раз выше, чем в РТН. Это объясняется весьма малыми сечениями деления ядер и плутония при взаимодействии с быстрыми нейтронами ( 0,1 МэВ) они в 200— 300 раз меньше сечений деления тепловыми нейтронами (см. табл. 6.1 и 6.2). Высокая объемная концентрация делящихся нуклидов (например, 500 г/л в активной зоне РБН по сравнению с 35 г/л в активной зоне ВВЭР) обеспечивается относительно высоким начальным обогащением топлива (при урановой загрузке х =20 %, при плутониевой Хн=12ч-16%) и высокой плотностью компоновки [c.329]

Сечение деления ядер нейтронами будет рассмотре.но в 35. [c.264]

Если неупругое рассеяние мало, то для протекания цепной реакции необходимо, чтобы v было больше единицы. Это же условие должно выполняться также и в том случае, когда неупругое рассеяние нейтронов не мало, но неупруго рассеянные нейтроны способны вызывать деление ядер. Для возможности деления кинетическая энергия почти всех неупруго рассеянных нейтронов должна превосходить разность между критической энергией деления Ef и энергией связи нейтрона , так как только в этом случае вероятность деления под действием неупруго рассеянных нейтронов будет достаточно большой (вблизи порога деления сечение деления стремится к нулю, см. 35). [c.328]

Неблагоприятное для протекания цепной реакции соотношение между сечением радиационного захвата ядрами и сечением деления ядер (с учётом величины концентрации этого изотопа) имеет место вплоть до самых малых энергий нейтрона. Положение, однако резко меняется вблизи тепловой области, точнее говоря, при энергиях, меньших чем энергия наинизшего резонансного уровня [c.329]

При Приближении энергии нейтрона к тепловой области сечение резонансного поглощения нейтронов ядрами становится малым по сравнению с сечением деления ядер [c.330]

Рассмотрим теперь сечение деления ядер нейтро- [c.331]

Рис. 42.11. Зависимость сечения деления ядер и от энергии различных бомбардирующих

Известно, что при прохождении нейтронов через любое вещество они вступают в различные взаимодействия (поглощаются или рассеиваются ядрами, или вызывают деление ядер). Вероятность столкновения нейтронов с ядрами характеризуется понятием о поперечном сечении ядра. Ядро представляет собой некоторую площадку относительно проходящего нейтрона, называемую поперечным сечением, последнее выражают в барнах (1 барн равен 10 см ). В зависимости от вида взаимодействия нейтронов с ядрами различают полное сечение, сечение поглощения, сечение рассеяния и сечение деления. Ядерные свойства керамики из окиси бериллия и керамики из других окислов приведены в табл.78. [c.306]

Данные из Великобритании содержат фактические значения сечения деления ядер U-235 на уровне о/= (2-3) барн в диапазоне энергий нейтронов от 200 до 800 кэВ. И.В. Курчатов отмечает важность этих данных, так как ранее экспериментальные данные охватывали только небольшую область энергий нейтронов, а теоретические результаты давали различные результаты для существенного диапазона энергий нейтронов от 1 кэВ до 1 МэВ. [c.51]

В-четвертых, он отмечает важность данных по фактическим значениям сечения деления ядер и-235 (2-3) барна в диапазоне энергий от 200 до 800 кэВ. Это важно, так как экспериментальные данные охватывают только небольшую область энергий нейтронов, а теоретические зависимости давали для суш ественного диапазона энергий нейтронов от 1 кэВ до 1 МэВ различные результаты. [c.57]

Кроме того, существуют метод[л, к-рые м0Ж 0 отнести как к ]-й, так и ко 2-й группе, поскольку пробные частицы обладают и электромагнитным и ядерным взаимодействием. Вероятргости а-распада и деления ядер, сечения ядерных реакций с заряженными ча-сти ами (р, с1, а и т. п.) при небольших энергиях определяются не только ядерными силами, но существенно завис Т и от радиуса и высоты кулоиовского барьера ядра. Метод. .ркальных. ядер также можно отнести как к группе электромагнитных, так и к группе ядерных методов оп основан па том, что разность массы пары зеркальных ядер зависит от радиуса ядра. [c.323]

Под действием медленных (тепловых) нейтронов некоторые тяжелые ядра испытывают процесс деления на осколки. Деление ядер урана вызывается только нейтронами с энергией более 1 Мэе. При этом, так же как и при делении ядер под действием тепловых нейтронов, выбрасывается несколько нейтронов, которые могут быть использованы для поддержания цепной реакции. Процессы деления ядер будут рассмотрены в главе VIII. Здесь же отметим, что при уменьшении энергии нале-таюш,его нейтрона от 1 Мэе и ниже в эс ективном сечении поглощения нейтрона ядром выявляется ряд острых максимумов-резонансов. [c.282]

Ри была обнаружена промежуточная структура, а у ядер 230ХН и других — подбарьерные резонансы. Пример промежуточной структуры в сечении деления ядер вц приведен на рис. 40.2. Эти явления нашли объяснения в модели двугорбого барьера [3, 14]. В табл. 40.6 приведен ряд основных характеристик делящихся ядер при взаимодействии ззу с тепловыми нейт- [c.1093]

К быстрым относят нейтроны с энергиями примерно от 100 кэВ до 14 МэВ. Сечения взаимодействия таких нейтронов с ядрами уже намного меньше, чем для медленных нейтронов. Прикладное значение быстрых нейтронов обусловлено тем, что основным техническим источником нейтронов является реакция деления ядер (см. 3), порождающая нейтроны мегаэлектронвольтных энергий. Далее эти быстрые нейтроны деления иногда используются непосредственно (см., например, гл. XI, 3), а чаще превращаются в медленные путем специального процесса замедления (см. 4). [c.533]

Реакторы на быстрых нейтронах имеют сравнительно небольшие размеры и загрузку значительного количества ядерного топлива. Трудности в конструировании реакторов на быстрых нейтронах связаны с тем, что при больших энергиях нейтронов эффективные сечения деления ядер урана-235 и плутония-239 малы, и для получения приемлемого выхода мощности необходимо иметь большие величины потоков быстрых нейтронов, что обусловливает и высокие тепловые потоки в активной зоне реактора. Снятие огромных тепловых потоков возможно газом (парогазовой смесью), даходящимся под высоким давлением. Выполнение же активной зоны в виде слоя шаровой насадки из тугоплавкой двуокиси урана (тория) позволяет, в свою очередь, увеличить поверхность нагрева, коэффициент теплоотдачи и допустимый уровень рабочей температуры тепловыделяющих элементов. Именно так могут быть решены основные проблемы, возникающие при создании высокотемпературных ядерных реакторов-бридеров. [c.130]

Рис. 1. Зависимость вероятно-сти вынужденного деления ядер оЛ иод действием дейтронов Р = =a(d, p/)/a(d, р) от энергии БозОуждення делящегося ядра o(d, р/) - сечение деления, o(d, р) — полное сечение. j

Здесь V — ср. кол-во вторичных нейтронов, приходящихся на один акт деления ядра Ри (усреднённое по всея 4 его изотопам со статистич. весом, пропорцно-на.тьным вероятности их деления) а — отношение сечения радиац. захвата нейтрона к сечению деления Ри (с тем же усреднением) Яд — ср. кол-во вторичных нейтронов на 1 акт деления ядра и е — доля актов деления ядер на один акт деления Ри 6 — потери ней- тронов в результате захвата в неделящихся материалах и утечки наружу на один акт деления Ри. Существуют и др. способы определения К, относящиеся только к зврц д по-разному учитывающие взаимодействие нейтронов с материалами. [c.298]

Реакции под действием у-квантов. Осн. источник у-кван-тов—тормозное излучение, имеющее непрерывный спектр. При энергиях у-квантов 10 МэВ энергетич. зависимость сечения их поглощения ядро.м характеризуется широким максимумом (см. [игаптские резонансы). При больших энергиях идут процессы выбивания нуклонов из ядра, напр, (у, п), фрагментация нуклонов в ядре и фоторождение пионов (у, J ). В делящихся ядрах с большой вероятностью идёт реакция фотоделения (у, О- В области энергий у-квантов, больших неск. десятков МэВ, фотоделение ядер становится возможным практически для всех элементов. Фото деление ядер в области промежуточных энергий ( 100 МэВ) практически всегда сопровождается вылетом достаточно большого числа нейтронов и лёгких ядерных фрагментов. [c.669]

В табл. 6.1 и 6.2 приведены ядерно-физические свойства тория и основных изотопов урана и плутония. Они существенно различаются между собой. Важнейшее значение имеет сечение деления делящихся нуклидов при данной энергии нейтронов, а также среднее число нейтронов, выделяющихся в одном акте деления v. Чем выше значения этих величин, тем лучше ядерно-фйзнческие свойства ядерного топлива. Отношение сечения деления к сумме сечений деления и радиационного захвата а//(а/+<Тпг) определяет коэф> фициент использования делящихся нуклидов в реакциях на тепловых нейтронах (табл. 6.1). Самый высокий коэффициент использования имеет 233U при всех энергиях нейтронов. В результате деления ядер высвобождается внутриядерная энергия, которая в активной зоне реактора преобразуется в тепловую, отводимую теплоносителем. Для точности физических расчетов необходимо учитывать также сечения реакций упругого рассеяния нейтронов. [c.149]

Рнс. 42.4. Завнснмость сечення деления ядер урана н торня от энергии нейтронов [8]. [c.935]

Конечно же, ядра рассеяния /С( ) и частота столкновений в уравнении (3.9) определяются природой среды и, следовательно, будут меняться от точки к точке, если рассматриваемая область занята различными средами. Кроме того, могут происходить такие явления, как неупругие столкновения, поглощение нейтронов и деление ядер, приводяиюе к появлению новых нейтронов. В общем случае уравнение (3.9) записывается с использованием поперечного сечения а( , х) и дифференциального се- [c.191]

В процессе расхолаживания ЯППУ реактивность реактора непрерывно меняется за счег изменения температуры активной зоны, накопления изотопов, обладающих значительными эффективными сечениями захвата нейтронов, существенно нарущающих баланс нейтронов. У большинства продуктов деления эффективное сечение поглощения нейтронов составляет несколько барн. Веществами, имеющими большие сечения захвата нейтронов, являются ксенон-135 (<Та=2,75 10 барн при /=20°С) и самарий-149 (аа = 8,25-10 барн при <=20°С), из которых первый радиоактивен (неустойчив), а второй устойчив. Накопление в активной зоне ядер ксенона и самария называется отравлением реактора, а накопление ядер.других долгоживущих изотопов — шлакованием. [c.401]

Керамика наиболее сильно разрушается при действии быстрых нейтронов и осколков деления ядер. При дозах 10 нейтр/см происходит уменьшение теплопроводности, плотности, содержания кристаллической фазы. Форстерит, фарфор, стеатит, не измендя кристаллической структуры, изменяют цвет и снижают вдвое теплопроводность. Кордиерит уменьшает теплопроводность в 4 раза и частично теряет кристаллическую структуру, циркон уменьшает теплопроводность в 5 раз и полностью теряет кристаллическую структуру. Корундовая керамика снижает р на порядок, а пр — на8—10 ,4. Тепловые нейтроны и 7-лучи действуют слабо, если керамика содержит атомы с достаточно низкими значениями эфс к-тивного сечения. [c.479]

Одним из центральных событий в истории советского атомного проекта в 1942 году были предложения, выдвинутые Г.Н. Флеровым в письме И.В. К фчатову в марте-июне 1942 года. В этих предложениях был сделан вывод об осуществимости цепной реакции деления на быстрых нейтронах для и-235 и Ра-231. Вероятное количество вторичных нейтронов при делении ядер этих изотопов быстрыми нейтронами было оценено в у 2-3 вероятное эффективное сечение деления ядер этих изотопов для быстрых нейтронов оценивалось в ст/ 3 барн. Вероятное значение критической массы для и-235 и Ра-231 оценивалось в пределах 0,5-10 кг. [c.41]

И.В. Курчатов отмечает, что в полз енных из Америки данных содержатся довольно подробные сведения о физических свойствах элементов с порядковыми номерами 93 и 94 указаны характер распада, энергии вылетающих частиц, период пол фаспада, сечение деления медленными нейтронами и ряд других данных. Особый интерес представляет работа Сиборга и Сегре о делении ядер эка-осмия (элемент с порядковыми номером 94 и атомной массой 239) быстрыми нейтронами. По своим характеристикам к действию нейтронов этот элемент подобен фану-235, для которого деление под действием быстрых нейтронов у нас пока не изучено. Данные Сиборга для эка-осмия (94-239) представляют, таким образом, интерес и для проблемы осуществления бомбы из урана-235. [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...