Теорема об изменении количества движения системы

ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ СИСТЕМЫ [c.280]

Из теоремы об изменении количества движения системы можно получить следующие важные следствия. [c.282]

Поэтому теорема об изменении количества движения системы (1.81) принимает вид [c.37]

Так как Pi, п 2 представляют количества движения системы до и после удара, то из равенства (91.38) следует теорема об изменении количества движения системы при ударе изменение количества движения системы за время удара равно сумме мгновенных импульсов всех внешних ударных сил, действующих на систему. [c.129]

Следствием теоремы об изменении количества движения системы является теорема о движении центра масс системы. [c.263]

По теореме об изменении количества движения системы (13) [c.263]

По теореме об изменении количества движения системы известно, что изменение количества движения системы за какой-либо промежуток времени равно сумме импульсов внешних сил, приложенных к системе за тот же промежуток времени. Для изменения количества движения системы за время удара по этой теореме [c.482]

Изменение скорости точки du2 за время d , вызванное изменением ее массы в отсутствии действия силы Р, определяют по теореме об изменении количества движения системы постоянной массы. Так как механическая система, состоящая из точки переменной массы и отделив- [c.509]

Выражение (13) является теоремой об изменении количества движения системы в дифференциальной форме производная по времени от количества движения системы равна векторной сумме всех внешних сил, действующих на систему. В проекциях на прямоугольные декартовы оси координат [c.287]

Изменение скорости точки 6v2 за время с1/, вызванное изменением ее массы в отсутствие действия силы Р, определяют по теореме об изменении количества движения системы постоянной массы. Так как механическая система, состоящая из точки переменной массы и отделившихся от нее частиц, свободна от действия внешних сил, то ее количество движения является постоянной величиной. Внутренние силы взаимодействия точки с отделяющимися частицами не изменяют количества движения рассматриваемой системы. Применяя закон сохранения количества движения за промежуток времени от г до г + 6.1, имеем [c.536]

Теорема об изменении количества движения системы материальных точек [c.50]

Теорема об изменении количества движения системы является следствием теоремы об изменении количества движения одной материальной точки ( 199 первого тома) и аксиомы об освобождении от связей. [c.50]

Как можно заметить из формулы (1.44), теорема об изменении количества движения системы является следствием из теоремы о движении ее центра инерции так же, как теорема об изменении количества движения материальной точки эквивалентна второму закону Ньютона. [c.51]

Теорема об изменении количества движения системы непосредственно распространяется на случай движения системы при ударе, так как в ее формулировку не входят силы, а только импульсы сил. На основании равенства (1.45) имеем [c.459]

Теоремы об изменении количества движения системы и о движении ее центра инерции [c.478]

ТЕОРЕМЫ ОБ ИЗМЕНЕНИИ КОЛИЧЕСТВ ДВИЖЕНИЯ СИСТЕМЫ [c.479]

Поэтому из двух рассмотренных нами теорем практическое значение имеет лишь теорема об изменении количества движения системы с переменной массой и теорема о переносном движении ее центра инерции, если известны относительные скорости Ui — v,-. [c.480]

ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ СИСТЕМЫ МАТЕРИАЛЬНЫХ ТОЧЕК [c.104]

Теорема об изменении количества движения системы. Рассмотрим механическую систему, состоящую из п материальных точек. Дифференциальное уравнение к-й точки этой системы, как мы уже знаем, можно записать в виде [c.574]

Уравнение (2) или (3) представляет собой так называемую теорему о движении центра масс механической системы. Очевидно, что теорема о движении центра масс и теорема об изменении количества движения системы представляют собой, по существу, две разные формы одной и той же теоремы. Теорема о движении центра масс может быть сформулирована следующим образом центр масс механической системы движется так, как двигалась бы материальная точка, масса которой равнялась бы массе всей системы и к которой был бы приложен главный вектор всех внешних сил. [c.580]

Теоремой о движении центра масс системы и теоремой об изменении количества движения системы можно в равной мере пользоваться в тех случаях, когда изучается движение твердого тела (или системы твердых тел). При этом теоремой о движении центра масс обычно пользоваться удобнее. [c.583]

Теперь, пользуясь теоремой об изменении количества движения системы и теоремой о движении центра масс системы, решим некоторые задачи. [c.584]

В чем состоит теорема об изменении количества движения системы [c.836]

H. Е. Жуковский исходил из трех общих теорем динамики системы, и первой из них является теорема о движении центра масс системы (теорема об изменении количества движения системы). [c.338]

Теорема об изменении количества движения системь материальных точек (в дифференциальной форме). Производная, по времени от количества движения системы материальных точек равна главному вектору всех внешних сил (как активных, так и пассивных), действующих на систему. [c.446]

Следовательно, теорема о движении центра масс и теорема об изменении количества движения системы представляют собой, по существу, две разные формы одной и той же теоремы. В тех случаях, когда изучается движение твердого тела (или системы тел), можно в равной мере пользоваться любой из этих форм, причем уравнением (16) обычно пользоваться удобнее. Для непрерывной же среды (жидкость, газ) при решении задач обычно пользуются теоремой об изменении количества движения системы. Важные приложения эта теорема имеет также в теории удара (см. гл. XXXI) и при изучении реактивного движения (см. 114). , [c.282]

Теорема об изменении количества движения системы приударе. Уравнение (21), полученное в 111, сохраняет свой вид и для случая удара. Но так как импульсами обычных сил при ударе пренебрегают, то в правой части останутся только ударные импульсы. Следовательно, при ударе [c.397]

Рассмотрим годограф векторной функции времени К (О-ходя из основ кинематики точки, можно утверждать, что векторная производная йК1й1 является скоростью точки, вычерчивающей годограф вектора К(0- Итак, приходим к такой формулировке теоремы об изменении количества движения системы [c.51]

Второй член в правой части равенства является количеством двнжгиия, зависящим от изменения масс точек системы. Таким образом, приходим к теореме об изменении количества движения системы с переменной массой [c.478]

Вывод теоремы об изменении количества движения системы, или, как се кратко называют, теоремы количества движения, основан на идее исключения внутренних сил из днф([)ереициаль-ных уравнений движения системы материальных точек (1). Пользуясь третьим законом Ньютона о равенстве действия и противодействия, можно утверждать, что главный вектор внутренних сил V равен нулю [c.107]

Таким образом, теорема об изменении количества движения системы переменного состава выгллдит так н е, как и в случае систем аостояпиого состава надо только в число внешних сил системы включить еще добавочную (реактивную) силу F = Fi + Fj. [c.216]

Это уравнение представляет выражение теоремы об изменении количества движения системы при ударе и может быть сформулировано так изменение количества движения механической системы за время удара равно геометрической сумме всех внеилних ударных импульсов, действуюш,их на эту систему. [c.808]

Предполагая, что система точек, заключенная в момент внутри S, имеет массу М = mito) = onst, будем следить за этой системой точек (часть которой покинет потом контрольную поверхность). Пусть связи таковы, что допускают поступательные перемещения системы вдоль любого направления. Следовательно, применима теорема об изменении количества движения системы в форме (19.13) [c.420]

Теорема об изменении количества движения системы материальных точек (в конечной форме). Изменение проекции количества движения системы на неподвижную или инерциалъную ось за рассматриваемый промежуток времени равно проекции импульса главного вектора всех внешних сил на эту ось за тот же промежуток времени. Доказательство. Умножим тождество (4) на dt [c.447]