Случай приведения к паре сил

Случай приведения к паре сил [c.49]

Это есть случай приведения произвольной системы сил к одной паре. [c.108]

Может быть и такой случай, когда все реактивные силы на звене приводятся к паре сил. Не рассматривая другие частные случаи, укажем, что задача о приведении реактивных сил трудностей не представляет, надо только внимательно исследовать вопрос об отделении масс от звена и постараться свести задачу к одному из рассмотренных выше частных случаев. [c.218]

Можно представить и такой особый случай, когда все реактивные силы на звене сведутся к паре сил. Не останавливаясь подробно на возможных частных случаях реактивных сил, укажем лишь, что приведение их к звену приведения не вызывает принципиальных трудностей, нужно только правильно оценить физику процесса отделения части массы от звена и свести задачу к одному из частных случаев. [c.19]

УИ 7 0 R = Q — случай, когда система сил приводится к паре. Причем в этом случае численная величина момента пары не зависит от выбора центра приведения. [c.50]

До сих пор в вопросах передачи и приведения сил мы ограничивались случаем равновесного движения машины, когда ее движение не сопровождалось изменением кинетической энергии. Каков будет этот. закон передачи сил в общем случае движения — неравновесного движения — и является предметом нашего ближайшего рассмотрения. Большую пользу в выяснении этого общего (динамического) закона передачи сил окажет введение в рассмотрение инерционных сил, которые до сих пор не фигурировали в явном виде в наших рассуждениях о них лишь было упомянуто в общей классификации сил. Учет сил инерции, кроме того, позволит находить истинные усилия в звеньях механизма и в кинематических парах на ходу машины, в то время как метод разложения сил, произведенный без учета сил инерции, дает правильные результаты только для приведенной или уравновешивающей силы при равновесном движении , а в отношении усилий в звеньях и парах дает лишь статическую часть усилий, приближающуюся к полным усилиям при достаточно медленном движении машины или при неподвижной машине. [c.66]

В общем случае, в результате приведения сил к плоскости появляются еще две пары сил инерции с векторами моментов, направленными вдоль осей координат, лежащих в плоскости приведения сил. Этот случай будет рассмотрен ниже. [c.364]

В качестве примера вычисления усилий М, Q w N рассмотрим частный случай. Возьмем стержень, геометрическая ось которого представляет собой четверть окружности радиуса Го, жестко заделанный одним концом и нагруженный силой Р, приложенной к свободному концу (рис. 12.3). Определим усилия в сечении под углом ф. В результате приведения силы Р к центру тяжести сечения получим пару сил, создающую изгибающий момент [c.363]

Система сил, произвольно расположенных в пространстве (пространственная система сил). Момент силы относительно оси и его вычисление. Зависимость между моментами силы относительно центра и относительно оси, проходящей через этот центр. Аналитические формулы для вычисления моментов силы относительно трех координатных осей. Вычисление главного вектора и главного момента пространственной системы снл. Частные случаи приведения пространственной системы сил приведение к паре сил, к равнодействующей, к динамическому винту п случай равновесия. Аналитические условия равновесия произвольной просгранствекной системы сил. Условия равновесия пространственной системы параллельных сил. Теорема Вариньона о моменте равнодействующей относительно оси. [c.6]

Последним возможным вариантом является случай, когда R = О, а главный момент СС не равен нулю. В этом случае систома сил приводится к паре сил с вектором-моментом и велич1-ша момента пары сил не зависист от выбора центра приведения. [c.27]

Покажем, что система сил в этом случ приводится к динаме, причем элементами динамы являются сила Я Я и момент пары L, = =Lo Osa, где а—угол между векторами Lq и Я. Действительно, после приведения системы сил к центру О получим главный вектор R и глав- [c.77]

Рассмотренный случай перпендикулярности главного момента и главного вектора будет иметь место при приведении к простейшему виду плоской совог/пности сил, так как при этом главный вектор и равнодействующая пара будут лежать в одной плоскости и момент пары будет перпендикулярен к главному вектору. Следовательно, если главный вектор не равен нулю, то совокупность сил приведется к одной равнодействующей. [c.68]

Случай приведения системы сил к одной паре. В п. 2.1 было показано, что система снл, как угодно расположенных it пространстве, в общем случае "приводится к одной результирующей силе, геометрпчески равной главному вектору R, и одной результирующей паре с вектором-моментом, равным главному моменту Мо этой системы относительно центра приведения. Рассмотрим частные случаи приведения произвольной системы снл. Пусть сначала главный вектор равен нулю, т, е. силовой [c.107]

В плоскости сил всегда найдется такая точка, при приведении к которой момент результирующей пары будет иметь наименьщее значение. Система сил приводится либо к одной результирующей паре, либо эквивалентна нулю. Последний случай и представляет равновесие системы сил. Векторные уравнения равновесия [c.133]

Полученные результаты прилагаются к механике твердого тела. Поскольку формулы для возможного перемещения тела уже выведены, то из принципа возможных перемещений немедленно вытекают условия равновесия (статика абсолютно твердого тела) как для случая произвольной системы сил, так и для частных случаев. Здесь вводятся понятия моментов сил и устанавливаются их свойства. Приведенное выше определение эквивалентности двух систем сил дает возможность заключить, что две системы сил, приложенные к свободному твердому телу, эквивалентны тогда и только тогда, если равны их глгвные векторы и главные моменты относительно одного и того же произвольно выбранного центра. Отсюда немедленно вытекают в виде следствий известные положения элементарной статики (теория пар сил, теоремы о приведении и т. д.), которые при обычном изложении нуждаются Б громоздком доказательстве. [c.75]

Рассмотрим второй случай, когда К ф О, Мо О и Мо -1 Я (рис. 145). Пусть после приведения системы сил к центру О получены сила К, приложеннгш в этом центре иJ)asнaя главному вектору сил, и пара сил, момент которой М равен главному мотнту Мо всех сил относительно центра приведения, причем Мо -Ь Д - [c.87]

Снова нужно рассмотреть возмущения типа Ферми и Кориолиса, каждое из которых может вызвать колебательные или вращательные возмущения. Взаимодействовать могут только уровни с одинаковой полной симметрией, с одинаковыми числами J и с ААГ=0, 1. За исключением отличия в типах симметрии, рассуждения совершенно аналогичны нашим прежним рассуждениям для случаев линейных молекул. Однако нужно учитывать, 410 вращательные уровни Е не могуг быть расщеплены каким бы то ни было взаимодействием врап1ения и колебания (см. Вильсон [934]). В отличие от действия сил Кориолиса, рассмотренного выше, которое приводит к расщеплению вырожденных колебательных уровней при увеличении числа К и является эффектом первого порядка, кориолисовы возмущения, рассматриваемые нами сейчас, являются эффектами второго и более высоких порядков, так как они обусловлены взаимодействием двух различных колебаний в результате наличия сил Кориолиса. Как и для линейных молекул, в данном случае этот эффект обычно весьма мал. Для молекул, принадлежащих к точечной группе Сщ, из правила Яна, приведенного ранее (стр. 404), сразу вытекает, что возможны кориолисовы возмущения между колебательными уровнями Ai и Е, А-, и Е, Ai я А , Е и Е. Для первых двух пар уровней возмущение должно возрастать с увеличением числа J, для последних двух пар оно должно возрастать с увеличением числа К. До сих пор ни один из подобных случаев не изучался подробно. Частным случаем таких возмущений является удвоение типа К, рассмотренное выше, т. е. расщепление уровня с данным J и при условии, что типы полной симметрии двух составляющих уровней являются [c.443]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...