Срыв потока в сопле

Из уравнений (12.29) и (12.32) для площади А следует, что достижение минимума площади необходимо, если скорость газа должна непрерывно увеличиваться уравнение (12.29) связывает давление р и площадь А однозначно. Однако не имеется какой-либо другой информации о действительной геометрической форме сопла. В действительности точный контур сопла определяется другими, менее важными факторами, такими, как вес, коэффициент теплопередачи сопла, срыв потока в сопле. Характерный контур сопла показан на рис. 12.4. [c.412]

СРЫВ ПОТОКА В СОПЛАХ [c.435]

Срыв потока в соплах 12.11.1. Перерасширение. [c.435]

Срок жизни спутника 85 Срыв потока в сопле 419, 435 Стабилизация гравитационная 700 Старт к Венере 215 [c.726]

ЭТИ кривые соответствуют различным величинам энтропии и заторможенного давления. Если ро уменьшается от до р , то скачок уплотнения сдвигается вниз по потоку и становится напряженнее при соответствующем увеличении энтропии и уменьшении заторможенного давления. В реальных соплах простой прямой скачок уплотнения не имеет места, а происходит срыв потока в связи с рядом косых скачков уплотнения это явление протекает в сопле так, чтобы сделать давление на стенки сопла за сечением отрыва потока. приблизительно атмосферным. Конфигурация скачка для этого случая представлена на рис. 12.21, а. [c.432]

Рис. 12.26. Отношение давлений как функция отношения площадей для реального высокотемпературного потока в сопле с полууглом раствора в 15°. В точке срыва потока наблюдается внезапное повышение давления.

Так как при уменьшении давления среды, куда вытекает газ, давление в выходном сечении сопла не изменяется, то возникает перепад давлений Др=р2 —рг, который тем больше, чем меньше р2, и при р2=0 он достигает максимального значения. Но этот перепад давлений оказывается невозможно использовать для увеличения скорости истечения газа. Пока скорость истечения не достигла критической скорости, движение газа совершается без образования вихрей и срывов потока. Как только скорость истечения становится [c.252]

Влияние срыва потока заключается в увеличении коэффициента Ср по сравнению с величиной его без срыва потока. Это явление вызовет увеличение тяги высотного сопла (большое значение е) на уровне моря выше ожидаемого значения тяги. Рис. 12.13 дает качественную оценку величины Ср при срыве и без срыва потока. Величина силы, которую дает часть сопла за плоскостью срыва потока, трудна для аналитической оценки. В известном отношении эта сила направлена против тяги, так как в области сопла за срывом потока внешнее давление будет в общем выше, чем внутреннее давление. [c.420]

Хотя сильный прямой скачок уплотнения вблизи выходного сечения сопла удовлетворяет уравнениям одномерного потока, реальным явлением, которое происходит при такой высокой степени перерасширения в трехмерном потоке, является срыв. Опытным путем было найдено, что для конического сопла с полууглом раствора а —15°, работающего на уровне моря, срыв потока наступает при рд — = 0,4ро- Неизвестно, верно ли это соотношение для других значений а и [c.432]

Внешнее давление на срезе сопла, несколько меньшее критического, обусловливает появление прямого скачка уплотнения и (или) срыва потока вблизи горловины. Этот скачок перемещается далее по потоку при уменьшении внешнего давления, пока не достигнет выходного сечения сопла. Если внешнее давление становится еще менее, то косой скачок уплотнения (или диск Маха) перемещается в область вне сопла, ослабляется до простого отражения и исчезает, когда внешнее давление на [c.433]

Кроме степени расширения (для давлений или площадей), формы или очертания выходного сечения сопла, важным параметром работы двигателя является возможность управления срывом. Фостер исследовал серию сопел [19] с полууглом раствора, лежащим в пределах от О до 90°. Он нашел, что величина а вплоть до 20° не влияет на явление срыва, но наклоны сопла в 30° и больше стремятся вызвать срыв потока. Рис. 12.27 показывает заметное увеличение диаметра диска Маха с увеличением а после того, как срыв начался. [c.436]

Сопло Лаваля предназначено для получения сверхзвукового потока. Оно состоит из сужающейся и расширяющейся частей. Во избежание срыва пограничного слоя конусность расширяющейся части (диффузора) должна быть не более 8 12 В самом узком сечении сопла скорость может достигать звуковой, и тогда эго сечение называется критическим. На рис. 5.5 представлено сопло Лаваля, изменение его живого сечения и массовой скорости т по длине j и из- [c.73]

К камерам сгорания предъявляются следующие требования 1) в них должно происходить устойчивое горение топлива на всех режимах работы ГТУ, без срывов, опасных пульсаций и затухания пламени 2) поле температур в газовом потоке перед турбиной должно быть достаточно равномерным во избежание местных перегревов и повреждений сопл [c.408]

Влияние срыва потока на величину коэффициента Ср. Саммерфилдом [10] и другими авторами были проведены и опубликованы работы, в которых рассматривались физические явления, связанные со срывом потока в сопле. На рис. 12.11 показано, что влияние на тягу срыва потока эквивалентно уменьшению отношения площадей сопла. Для любого данного отношения давлений Рс ро эквивалентное значение 8 может быть оценено, если величина полуугла раствора сопла близка к 15°. На рис. 12.12 показана эмпирическая связь между е и р /р . [c.419]

Рис. 12.25. три фотографии срыва потока в сопле а) срыв потока в обычном сопле при малой величине отношения Рд/Р б) срыв потока в сопле с иглой при малой величине р /ро в) срыв потока в сопле с иглой при большом значении р /ро в последнем случае уменьшается срыв, но уменьшается и ффективность по отношению к случаю б). [c.435]

При срыве с кромки сопла пленка топлива дробится на мельчайшие капли, вылетающие в топку в виде полого конуса. Расширение диапазона регулирования достигнуто за счет применения ступени парового распыла, выполненной в виде парового завихрителя, при-мыкаюпцего к топливному завихрителю. Пар из наружной трубы ствола проходит через тангенциальные каналы парового завихрителя и закрученным потоком рядом с топливным соплом принимает участие в рас-пыливании мазута. Угол раскрытия факела форсунки 65 5°. [c.134]

Приведенные цифры показывают, как снижается частота излучения с увеличением значения к при А = сопз1. Такое понижение частоты можно легко объяснить перемещением скачка уплотнения по направлению к соплу при повышении противодавления в резонаторе с увеличением параметра к. Однако при дальнейшем увеличении к (в рассматриваемом случае при к" 14лiлi) генерация прекращается. Такой срыв генерации в области малых значений I объясняется тем, что противодавление в резонаторе достигло столь большой величины (при заданном при которой сверхзвуковой режим течения оказывается невозможным и торможение струи происходит без образования скачка. Следует еще отметить, что при к > I давление в глубине резонатора меняется незначительно (см. рис. 50, г и д). Это означает, что в резонаторе образуется зона, где воздух практически неподвижен, т. е. поток оказывается заторможенным почти у наружного края резонатора. Это приводит к тому, что зона тормо- [c.73]

Если давление невозмуп ен-ного потока в нлоскости выходного сечения сопла соответствует атмосферному, то тяга является максимальной и отношение плогцадей А /А . является оптимальным. Если давление в выходном сечении сопла меньше атмосферного, то сопло перерасширено (отношение AJA больше оптимального) и тяга меньше максимальной. Если давление невозмуш,енной струи газа достаточно низко (порядка 0,4 атм), то внезапный переход к атмосферному давлению вызовет появление у стенки сопла косого скачка уплотнения, в результате чего струя отделится от стенки сопла. Этот срыв потока увеличит тягу на несколько процентов по сравнению с тягой такого же перерасширенного сопла, полностью заполненного потоком. Так как сопло, проектируемое для [c.435]

Можно отметить, что при подаче топлива через струйную форсунку непосредственно в тангенциальное сопло струя керосина эжектируется потоком сжатого воздуха. Спиралевидные жгуты формируются непосредственно у соплового ввода. Процесс распыла топлива более качественны . В перфорированную камеру поступает в основном смесь распыленного в воздушном потоке керосина. С торца перфорированной камеры срывался вихревой поток, формирующий приосевой вынужденный вихрь, вращающийся по закону твердого тела (со = onst). Из отверстия диафрагмы вылетал факел в виде конуса, представляющий собой мелкораспыленное топливо в паро-воздушном потоке. [c.314]

При необходимости увеличения мощности пламени, т. е. количества энергии, выделяемой пламенем в единицу времени (например, при ацетилено-кислородной сварке металлов больших толщин), следует изменять диаметр сопла или сечение потока, а не скорости его истечения, так как это может привести к срыву пламени. [c.312]

М. т. по сравнению с гомогенным течением существенно сложнее. Так, при взаимодействии твёрдых или жидких частиц с газом возможно их ускорение или замедление, нагрев или охлаждение, что приводит к аэроди-намич. дроблению, испарению, слиянию (коагуляции) жидких частиц, что в свою очередь оказывает воздействие на параметры газовой фазы. Эти же эффекты могут приводить к сепарации частиц разл. размеров, к повышенной концентрации их в разных областях течения и, наоборот, к полному отсутствию в других. Твёрдые частицы при взаимодействии могут упруго и неупруго сталкиваться, дробиться и т. д. В потоках газа с твёрдыми и жидкими частицами, а также в парожидкостных потоках, движущихся в каналах, трубах и соплах реактивных двигателей и аэродинамич. труб, при М. т. возможны образование плёнок на стенках, срыв и осаждение капель и частиц на них, теплообмен между паром, каплями и плёнкой. Твёрдые или жидкие частицы могут попадать на стенки, осаждаться на них либо отражаться и вновь попадать в поток. При взаимодействии частиц со стенками возможны динамич. и тепловые разрушения последних (эрозия). [c.164]

При Qmax = 2,6 л/сек — режим полностью развившейся кавитации. Кавитационная зона занимает все живое сечение потока (рис. 8, в). Наступил срыв работы сопла, характеризуемый увеличением гидравлических потерь при неизменном значении расхода. [c.26]

Внезапное повышение давления при скачке уплотнения вызывает часто срыв пограничного слоя (стр. 434), НТ вследствие связанного с этии изменения направления потока скачок уплотнения становится косам по отношению к направлению потока косой скачок уплотнения, стр. 476). В этом случае внутри соп.1а возникают аналогичные колебания, какие имеют место в случае, приведенном на фнг. 14. Если эти колебания до выюдного отверстия сопла снов погашаются настолько, что вытекающий газовый поток равномерно заполняет собой сечение у вы - , то при данном конечной давлении скорость истечения не зависит от рода скачка уплотнения поэтому так же при косых скачках уплотнения эта скорость внутри сопла имеет ту же величину, что и при прямых скачках уплотнения. [c.470]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...