Измерение солей

Методика основана на расчете влажности по измеренным соле-содержаниям влажного пара и жидкой фазы (воды) в данном сечении паропровода 5-1]. [c.144]

Рис. 3.9. Схема измерения /сол (Q) в экспериментах по дифракции

Для расплавленных солей электродные потенциалы, измеренные по отношению к различным электродам сравнения Е, пересчитывают на шкалу натриевого нулевого электрода сравнения прибавлением значения потенциала электрода сравнения по натриевой шкале (Уок-в)ыа, т. е. [c.175]

При погружении металлов в их расплавленные соли, являющиеся электролитами, в результате взаимодействия между ними возникает разность электрических потенциалов, которую можно определить, измерив э. д. с. элемента, составленного из исследуемого электрода (металла и его расплавленной соли) и электрода, потенциал которого условно принят за нуль. При измерениях в расплавах в каче стве такого электрода используют натриевый, хлорный, стеклянно-натриевый и другие электроды. В табл. 62 приведены электродные потенциалы металлов в расплавленных галогенидах по отношению к потенциалу натриевого электрода при 700° С, а в табл. 63 — ориентировочные значения электродных потенциалов анионов в расплавах при 700° С. [c.406]

Электрохимические измерения при высоких температурах (в расплавленных солях, в воде при высоких температурах и давления) осуществляется в специальных установках (рис. 349 и 350). [c.459]

Рис 349. Электролизер для измерения поляризационных кривых в расплавленных солях / — кварцевый электролизер 2 — крышка на шлифе 3 — угольная трубка хлорного электрода сравнения 4 — образец (проволока d = 1 мм) 5 — термопара в кварцевом чехле 6 — вспомогательный (поляризующий) электрод 7 — трубка (кварцевая или фарфоровая) длп подачи газа в расплав 8 — резиновая трубка для уплотнения 9 — фарфоровые экраны 10 — подвески для экранов [c.460]

Первичный фотохимический процесс, приводящий к получению скрытого изображения, долгое время оставался совершенно неясным. Было известно, что это изображение может сохраняться неизменным в течение ряда лет и после проявления передавать все мельчайшие детали картины. Таким образом, скрытое изображение является чрезвычайно стойким, хотя и не поддается непосредственному наблюдению. В настоящее время можно, по-видимому, составить следующую картину этого процесса. Серебряные соли, составляющие светочувствительный слой, содержат ионы серебра. Под действием света происходит фотоэлектрический эффект, в результате которого освобожденные электроны нейтрализуют положительные ионы серебра, превращая их в атомы. Металлическое серебро в виде отдельных атомов или мелко раздробленных коллоидов и составляет скрытое изображение. Так как концентрация выделившегося серебра не превышает на основании сделанных измерений и подсчетов 10 г/см , а светочувствительный слой имеет толщину около 2—20 мкм, то понятно, что непосредственное наблюдение скрытого изображения в этих условиях невозможно. При освещении толстых слоев удалось установить образование метал- [c.671]

Несмотря на перечисленные трудности, метод адиабатического размагничивания послужил основой большого числа новых исследований. Наиболее простыми являются эксперименты, относящиеся к определению магнитных свойств самих парамагнитных солей и достигаемых с их помощью абсолютных температур. Однако ири помощи солей охлаждались также и другие материалы с целью проведения на них физических измерений. В последние годы были изучены свойства жидкого гелия, открыто несколько новых сверхпроводников и измерена электропроводность и теплопроводность многих металлов. [c.424]

Карлсон [91] проводил опыты на ракетном двигателе с тягой 450 кг и рабочим давлением в камере 28 ama, работающем на смеси частиц MgO с горючим RP-1 и газообразном кислороде в качестве окислителя. Для выполнения спектральных измерений добавлялась соль (Na l), причем смотровые щели были расположены в сечении, где степень расширения сопла равнялась 5. Поглощательная способность продуктов истечения из сопла показана на фиг. 7.17, а температура газа и частиц — на фиг. 7.18. [c.323]

Для случая распределения частиц по размерам Синклер [7081 ввел эмпирическую зависимость для предельной скорости выпадения осадка. Невит и др. [571] изучали осаждение при турбулентном режиме течения по горизонтальным трубам. Они производили измерения в процессе осаждения крупных твердых частиц (крупнозернистый песок, гравий и оргстекло) и тонких порошков (песок и циркон), взвешенных в воде. Прокачка осуществлялась шли-керным насосом с герл1етичным уплотнением по дюймовым трубам. Среднюю скорость воды измеряли при помощи добавки соли, а распределение скоростей — с помощью трубки Пито твердые частицы отбирали с помощью делителя потока, состоящего из кромки ножа и заслонки. Было установлено, что осаждению твердых частиц препятствуют следующие процессы [c.391]

Измерения показывают, что потенциалы границ, образованных растворами солей одинаковой концентрации и имеющими общий ион, например С1 , аддитивны [6]. Типичные значения потенциалов даны в табл. 3.2. Нулевое значение произвольно присвоено Li l. Например, потенциал границы НС1 (0,1 н.) ка (0,1 н.) равен 35,65—8,87 = 26,78 мВ, причем раствор КС1 на жидкостной границе заряжается положительно, НС1 — отрицательно. С другой стороны, для Li l (0,1 н.) [c.43]

Коррозионные потенциалы амальгам в растворах солей соответствующих металлов почти достигают значений обратимого потенциала легирующего компонента благодаря очень низкой скорости коррозии и отсутствию заметной анодной поляризации. Например, коррозионный потенциал амальгамы кадмия в растворе dS04 ближе к термодинамическому для реакции d - -f 2ё, чем для чистого кадмия в этом же растворе. Стационарная скорость коррозии чистого кадмия значительно выше, чем его амальгамы, что ведет к еще большим отклонениям измеряемого коррозионного потенциала от соответствующего термодинамического значения. Вообще говоря, стационарный потенциал любого металла, более активного, чем водород (например, железа, никеля, цинка, кадмия) в водных растворах, содержащих собственные ионы, отклоняется от истинного термодинамического значения на величину, зависящую от преобладающей скорости коррозии, которая сопровождается разрядом Н+ [17]. Измеренные значения положительнее истинных. Это справедливо также и для менее активных металлов (например медь, ртуть), которые корродируют в присутствии растворенного кислорода. [c.64]

Для проверки применимости электрохимической теории коррозионного растрескивания был поставлен специальный эксперимент. Он заключался в измерении критического потенциала инициирования КРН нержавеющей стали 18-8 в кипящем при 130 °С растворе хлорида магния с добавками и без добавок ингибирующих анионов [22]. Анодная поляризация тем скорее вызывает растрескивание, чем положительнее потенциал катодная поляризация, наоборот, увеличивает время до растрескивания. При потенциале ниже критического значения —0,145 В сплав становится практически устойчив (рис. 7.5, а). Добавление различных солей (например, СНзСООНа) к раствору Mg lj повышает критический потенциал. Когда критический потенциал становится положительнее потенциала коррозии, КРН прекращается (рис. 7.5, Ь). Следовательно, если критический потенциал равен потенциалу анода разомкнутой цепи, характеризующему катодную защиту, при которой скорость коррозии равна нулю (см. разд. 4.10), потенциал коррозии не может быть ниже критического. Однако, ввиду того что критический потенциал может быть и ниже, и выше потенциала коррозии, он должен иметь другое объяснение. [c.140]

Гатос [20] показал, что оптимальное игнибирование стали в воде с pH = 7,5, содержащей 17 мг/л Na l, происходит при концентрациях, превышающих 0,05 % бензоата натрия или 0,2 % натриевой соли коричной кислоты. С использованием радиоактивного изотопа в качестве индикатора, на поверхности стали, погруженной на 24 ч в 0,1, 0,3 и 0,5 % растворы бензоата натрия, было обнаружено, соответственно, всего лишь 0,07, 0,12 и 0,16 мономолекулярного слоя бензоата (0,25 нм , фактор шероховатости 3). Эти данные подтверждают полученные ранее [12] результаты измерений в бензоате с использованием индикатора Чтобы объяснить, почему столь малое количество бензоата на поверхности металла может увеличивать адсорбцию кислорода или в определенной степени уменьшать восстановление кислорода на катодных участках, требуются дальнейшие исследования. Этот эффект характерен именно для катодных участков на железе, так как при контакте железа с золотом в 0,5 % растворе бензоата натрия восстановление кислорода на золоте, видимо, не замедляется, и железо продолжает корродировать. [c.264]

Заканчивая этот краткий обзор различных электромагнитных волн, следует отметить разницу между физической оптикой, изучению которой посвящена эта книга, и физиологической оптикой, не рассматриваемой здесь. В некоторых случаях различие между ними очевидно если ввести в дугу соль натрия и разложить ее излучение в спектр призмой или дифракционной решеткой, то мы увидим на экране ярко-желтый дублет. То, что длины волн этих линий равны 5890—5896 А, нетрудно установить измерениями, целиком относящимися к методам физической оптики. Но вопрос о том, почему эти линии кажутся нам желтыми, нельзя решить в рамках этой науки, и он относится к физиологической оптике. Конечно, проведение столь четкой границы между ними дЕ1леко не всегда возможно, и иногда трудно решить, имеем ли мы, например, дело с истинной интерференционной картиной или с кажущимися глазу полосами, возникновение которых связано с явлением контраста, и т. д. Некоторые интересные данные по физиологической оптике содержатся в лекциях Р.Фейнмана, который счел возможным сочетать изложение этих вопросов с основами физической и геометрической оптики. [c.14]

Кроме упомянутого уже рефрактометра Жамена, для этой цели служат многочисленные интерференционные рефрактометры, имеющие технический характер и приспособленные для измерения небольших вариаций показателя преломления газов и жидкостей, вызванных примесями (например, технический интерферометр для определения состава газов в шахтах или анализа ничтожных количеств солей, растворенных в воде). В последнее время интерферен- [c.148]

Использование наклонного падения на плоские решетки позволило определить длину волны рентгеновских лучей с большой точностью. Повторяя те же измерения с пространственной решеткой каменной соли, можно было по известной длине рентгеновского излучения точно определить период решетки.каменной соли, т. е. расстояние между составляющими эту решетку ионами. Отсюда удалось найти точное значение числа молекул в одном моле, т. е. число Авогадро. Эти определения числа Авогадро считаются самыми надежными. Согласно им значение числа Авогадро рекомендовано (в 1974 г.) считать равным 6,022045-10 мoль" вместо прежнего 6,0247-10 моль" (1955 г.). [c.412]

В 1896 г. французский ученый А. Беккерель открыл явление радиоактивности, состоящее в испускании солями урана невидимых лучей. Исследования показали, что в магнитном поле Н эти лучи разделяются на три компоненты, названные а-, -и v iyHaMH (рис. 15). о -Лучи отклоняются так, как должны были бы отклоняться положительно заряженные частицы, Д-лучи—как отрицательно заряженные, у-лучи не испытывают отклонения. В 1900 г. Беккерель провел измерения удельного заряда -частиц и установил, что они представляют собой поток электронов. Отношение ejm неоднократно измерялось и в других явлени- [c.101]

В этом случае можно уменьшить используя мелко раздробленные или порошкообразные образцы и помеш ая их вместе с термометром и нагревателем в сосуд, заполненный гелием при низком давлении. Этот же метод следует применять в тех случаях, когда нельзя изготовить сплошной образец или когда он может портиться при понижении давления (как некоторые соли, содержаш ие кристаллизационную воду). Поскольку в этом случае необходимо заключать образец в сосуд, величина Саддцт. существенно возрастает. Другая встречающаяся в этой методике трудность состоит в том, что при нагревании с новерхности образца десорбируется некоторое количество газа, вследствие чего измеренная величина А будет меньше значения, соответствующего количеству подведенного тепла. Известным преимуществом этого метода является возможность использовать основной сосуд калориметра (или небольшой припаянный к нему сосуд) как газовый термометр для калибровки термометра, измеряющего температуру образца в области температур от точки кипения гелия до минимальных температур, достижимых с помощью водорода (4,2 — Ю К). [c.329]

Область температур ниже Г К. В печати имеется много сообщений о проведении калориметрических измерений с нарамагнитпымп солями при температурах ниже 1°К. В связи с огромной теплоемкостью таких солей при низких температурах при измерениях приходится преодолевать ряд особых трудностей, которые не возникают, скажем, при измерениях на металлах. Трудности связаны в основном с большой продолжительностью времени установления равновесия, тогда как вопросы, связанные с теплоемкостью Саддит, и нежелательным нагревом, как правило отпадают. Как уже отмечалось в н. 12, при этом приходится отказываться от нагрева путем пропускания тока и прибегать к индукционным методам и нагреванию /-лучами. [c.334]

С таким механизмом связаны, по-впди-мому, и аномалии в поведении теплоемкости разбавленных парамагнитных солей (см. п. 35). В случае редкоземельных элементов точный анализ явления сильно усложняется в связи с магнитным взаимодействием. Паркинсон и др. из результатов измерений на гидратированных сульфатах рассматриваемых редкоземельных элементов вычислили соответствующее расщепление уровней и связанный с ним вклад в теплоемкость, которую сравнили затем с экспериментально измеренными значениями избыточной теплоемкости. Учитывая всю сложность такого рода расчетов, названные авторы нашли, что предложенное ими объяснение, по-видимому, правильно, так как теоретические результаты достаточно хорошо согласуются с данными калориметрических измерений. [c.343]

Переходы Шоттки в парамагнитных нонах. Метод Шоттки находит себе наиболее обширное применение при изучении солей, содержащих невзаимодействующие парамагнитные ионы. Многие такие соли, в основном квасцы и соли Туттона, в которых кристаллизационная вода обеспечивает необходимое резведение парамагнитных ионов, использовались для достижения очень низких температур (до 10 °К) с помощью адиабатического размагничивания. Так как данные по теплоемкости таких солей будут приведены в дальнейшем, здесь мы обсудим лишь некоторые измерения на солях, которые не использовались для магнитного охлаждения. [c.367]

Альберг и др. [188] изучали две соли редкоземельных элементов Sni2(S0 Jg 8Н2О и N(12(804)3 8Н2О. Они нашли, что в обеих солях расщепление уровней имеет величину, меньшую 1 Кроме того, из данных измерений между 3 и 40° К у второй соли было обнаружено расщепление, составляющее 77 слГ . [c.367]

Как отметил Гортер [14], знак D положителен, если магнитный ион окружен шестью отрицательными (наиример, кислороднылги) ионами, образующими октаэдр, и отрицателен, если четыре отрицательных нона образуют тетраэдр. Порядок расположения подуровней при отрицательном значении D оказывается обратным по сравнению с полем, для которого D положительно. Рассмотрим хорошо известный пример. Из рентгеновских измерений известно, что пои l в туттоновских солях, а также но многих других солях окружен шестью ионами кислорода, образуюпщлги октаэдр, т. е. D в этом случас- положительно. [c.389]

Численные расчеты были проделаны для больших п малых значений А (200 и 40 см )-, для D иснользовалось значение 1200 смГ в согласии с данными, полученными па других солях нпкеля с аналогичными нолями. Для кобальтоаммониевого сульфата при высоких температурах нельзя сделать выбора между двумя значениями 1. Изменения [Лэфф- с температурой чересчур малы, чтобы можно было решить вопрос о том, определяется ли отклонение величиной ромбического вклада пли же оно возникает потому, что выражение (5.1) является всего лишь грубым приближением. Однако из результатов измерений при низких температурах, проведенных Бозе [16] (до 80 К) и Джексоном [17] (вплоть до 1,5 К)на этой же соли, вытеказт, что ромбический вклад не может соответствовать большому значению А. [c.390]

Некоторые результаты. Систематическое исследование эффекта Фарадея было проведено для сульфатов Се, Рг, Nd, Sm, Gd, Dy, Er [47, 48]. Для большинства этих солей выполнены также прямые магнитные измерения во всех этих случаях свойство пропорциональности подтверждается [49—53]. Величина раз ыа 1 мм толщины кристалла, зависящая от положения зоны активного поглощения, изменяется отО° (Sm)nl,8° (Gd) до 426° (Се). Во всех случаях, за исключением Gd, результаты измерений при наиниз-ших температурах могут быть представлены формулой типа [c.398]

Другой солью никеля, для которой были выполнены измерения вращения плоскости поляризации и довольно значительное число теоретических исследований, является NiS046H20—а. Различные данные для указанной соли приведены в работе [65]. В этом веществе происходит не только парамагнитное вращение плоскости поляризации, но существует также естественное вращение, величина которого, как было показано Леви [66], зависит от Я. [c.400]

На фиг. 13 — 15 приведены результаты измерений для некоторых солей. На фиг. 13 представлены значения у iXa зависимости от частоты и различных внешних полях при 7 = 77" К для соли 0<12(304)з SHjO [71]. Пидно, что при увеличенип частоты восприимчивость уменьшается от у, до Xad = (l— )/ о- Видно также, что у зависит от Я в соответствии с выражением для F. Из приведенных кривых дисперсии можно вычислить величину р, зависящую от поля Н. Теплоемкость и коэффициент теплопроводности J. сильно зависят от температуры то же относится и к о. [c.401]

Теплоемкость соли, измеренная Фридбергом, иредставлена на фиг. 28. Видно, что при увеличении температуры выше Тдг теплоемкость не сразу достигает нормальных значений, т. е. заметное изменение энтропии про- [c.413]

В настоящем разделе мы ограничимся описанием аппаратуры, используемой для получения и измерения самых низких темнератур, а ингенио криостатов и установок для их откачки, методов теплоизолирования образца, конструкции магнитов, мостиковых схем. Вспомогательные вопросы, например методы осуществления теплового контакта между солью и другими веществами, п аппаратура, необходимая для проведения исследований с этими веществами, будут описаны в разделе 6 (см. также п. 50). [c.445]

Образец соли укрепляется внутри контейнера на тонкостенной стеклянной подставке. В случае использования монокристалла, выточенного в форме сферы или эллипсоида, образец помещается в стеклянной рюмке порошкообразная соль заключается в стеклянный сосуд. Приток тепла по стек-ляннохг подставке может быть уменьшен перетяжкой средней части и значительно уменьшен путем использования дополнительной парамагнитной сопи, как это показано на фиг. 6. Для того чтобы эта соль не влияла на магнитные измерения самого образца, должны быть приняты меры предосторожности. [c.448]

Предположим, что в отношении теплопроводности все соли, применяемые для адиабатического размагничивания, ведут себя более или хменее одинаково. Ясно, что в области температур ниже 0,1° К созданная однажды разность температур с течением времени остается практически неизменной. В случае постоянного теплового потока разности температур со временем становятся все больше и больше. Посколысу измерение термометрического параметра дает его среднее значение но образцу, такие неоднородности делают результаты, полученные через некоторое время после размагничивания, ненадежными. Остановимся па двух хорошо известных иримерах, [c.451]

Для большинства парамагнитных солей магнитная восприимчивость как функция температуры имеет максимум (см. и. 28). Предположим, что соль размагничивается до температуры, лежащей несколько ни/ке этого максимума. После этого однородный подвод тепла (наиример, при помощи -у-излучения нли переменного магнитного поля) вызывает возрастание восприимчивости. Однако в случае неоднородного подвода тепла основная масса соли остается нри низкой температуре, то] да как небольшая часть ее нагревается до значительно более Bi.t oiion температуры, намного превышающей температуру максимума восприимчивости в этом случае измерения свидетельствуют об уменьшении восприимчивости (см., например, [75]). [c.451]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...