ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теплопроводность многоатомных газов из "Свойства газов и жидкостей Издание 3 " Уравнение (10.3.3) — это хорошо известная корреляция Эйкена для многоатомных газов. [c.412] Уравнение (10,3.5) часто называют модифицированной корреляцией Эйкена. Свехла [180] использовал ее в работе, посвященной свойствам газов при высокой температуре. [c.412] Модифицированная корреляция Эйкена [уравнение (10.3.5)] дает более высокие значения Я, чем его же корреляция в форме (10.3.3), и разница становится еще большей, когда Сц превышает значение для одноатомных газов приблизительно на 3 кал/(моль-К). [Обе корреляции сводятся к уравнению (10.2.3), когда Со = I R- ] Обычно экспериментальные значения % лежат между значениями, рассчитанными по обеим корреляциям Эйкена, кроме полярных газов, когда уравнения (10.3.3) и 10.3.5) дают значения Я, которые слишком высоки. [c.412] Хотя соотношение (10.3.8) является, вероятно, лучшим теоретическим уравнением, пригодным для определения теплопроводности неполярных многоатомных газов, без какого-либо знания априори Zrot оно не имеет большого практического значения. Обычно Z t = l-f-Ю и, по-видимому, зависит от температуры в литературе приводятся широко отличающиеся значения Z ot Попытки связать Zrot с другим, более быстро находимым свойством молекулы не были удачны. [c.413] Уравнение (10.3.11) и, особенно, уравнение (10.3.12) обнаруживают поразительное сходство с выражением (10.3.8) и могут рассматриваться как дающие эмпирический метод определения последнего члена уравнения (10.3.8), который содержит число столкновений т. е. [c.416] Уравнение полуэмпирической формы (10.3.12) также может служить для определения теплопроводности нелинейных полярных молекул. [c.416] Метод Мисика и Тодоса сводится к нахождению наилучшей функциональной зависимости между X Г и Т,, и Ъс- Получено несколько уравнений для различных типов соединений и для разных диапазонов приведенной температуры. Ниже представлены уравнения только для углеводородов, поскольку другие установленные Мисиком и Тодосом соотношения применимы только в случае простых молекул и не точны, в основном, для большинства органических соединений. [c.417] В уравнениях (10.3.13)—(10.3.17) приняты следующие обозначения X — теплопроводность газа при низком давлении, кал/(см-с-К) —критическая температура, К Рс — критическое давление, атм М — молекулярная масса Ср — мольная теплоемкость при постоянном давлении, кал/(моль-К). [c.417] Соотношения для / (Тг) представлены в табл. 10.2. Константа 6 — особая для каждого вещества и определяется по методике групповых составляющих, рассматриваемой ниже. [c.418] Нафтены. Принимается парафин с тем же числом атомов углерода, что и в нафтеновом кольце. Снимаются два конечных атома водорода и замыкается кольцо. Д6=—1,14-Ю . Ароматические углеводороды. Для бензола значение 6= 15,00-10 Метильные замещения в бензоле дают Ь = (15,00-10-6 6,0-10- ) (число метильных замещений). [c.420] Для неуглеводородов значения Ь сначала определяются по методу групповых составляющих, в котором мысленно синтезируется конечное соединение с помощью системы особых правил и при этом используются значения Дй для каждой стадии. [c.420] Эти правила применимы только к алифатическим спиртам, но неполны даже для них. [c.421] Эти групповые составляющие были получены, исходя из ограниченного числа данных, и являются усредненными значениями. Для многих веществ невозможно провести расчета, используя приведенные выше правила, но часто может быть сделано обоснованное предположение о значениях отсутствующих поправок. [c.423] Метод Роя—Тодоса можно применять и несколько иначе. Если имеется одно значение X при известной температуре, то с помощью уравнения (10.3.18) и табл. 10.2. находится значение Ь, которое затем можно использовать для определения Я при других температурах. [c.423] Решение. Из приложения А имеем Тс = 460,4 К Рс = 33,4 атм V = 306 см /моль 7 o= 301 К Z = 0,271 М = 72,151. [c.423] Расчетные значения Я даны в табл. 10.3. [c.426] Вернуться к основной статье