Точность опыта

Принимая во внимание коэффициент увлечения, Лорентц мог доказать общую теорему, согласно которой движение системы не влияет с погрешностью до величин порядка = о /с на результаты оптических опытов с замкнутым путем света, т. е. опытов, к которым принадлежат все интерференционные явления. Таким образом, с помощью подобных опытов можно, согласно теории Лорентца — Френеля, обнаружить движение Земли относительно эфира, предполагаемого неподвижным, но лишь при условии, что точность опытов позволяет учитывать величины второго порядка (Р по сравнению с единицей), т. е. если погрешности при их выполнении не превышают примерно 10 . Все эффекты первого порядка в таких опытах с замкнутым оптическим путем компенсируются благодаря явлению частичного увлечения. Поэтому особый принципиальный интерес приобретают опыты, обеспечивающие погрешности не более Р . Как мы уже упоминали, явление Допплера могло бы, в рамках теории Лорентца, служить для обнаружения абсолютного движения систем в эфире, если бы соответствующие измерения можно было бы произвести с ошибкой, меньшей р . [c.449]

При использовании в качестве чувствительного элемента обычной термопары ее, как правило, заделывают на некотором расстоянии от поверхности и в расчетах принимают, что ее показания соответствуют температуре поверхности. Такое допущение может привести к заметным погрешностям. Если температуру поверхности вообще невозможно замерить, то для повышения точности опыта можно измерить температуру на нескольких уровнях под поверхностью с последующей экстраполяцией ее до уровня поверхности или установить связь между тепловым потоком и изменением температуры того уровня, на котором производится замер. [c.288]

Последнее необходимо для того, чтобы срез происходил одновременно по двум сечениям образца, иначе не гарантируется точность опыта. [c.108]

Учитывая, что при проведении измерений необходимо было оценивать остаточные деформации ниже 0,2 %, для повышения точности измерения проводили непосредственно в процессе нагружения, а не после разгрузки. Для этого использовали миниатюрную переносную разрывную машину, спроектированную и изготовленную в лаборатории А. В. Гурьева, которую устанавливали непосредственно на столик металлографического микроскопа или прибора ПМТ-3. Для обеспечения необходимой точности опытов измерения расстояний между реперными точками на каждом этапе нагружения повторяли 10 раз. Основные результаты изучения закономерностей микронеоднородности деформации различных титановых сплавов, полученные А. В. Гурьевым совместно с авторами, приведены ниже. [c.21]

Зависимости tf=/ (р) (рис. 1) для подъемного движения нелинейны во всем диапазоне паросодержаний. Имеет место влияние скорости циркуляции, которое проявляется в увеличении значений ф с ростом Wg. Рассмотрение опытных данных, относящихся к другим давлениям, показывает, что рост давления приводит к непрерывному росту f и к постепенному вырождению влияния w,,. Влияния относительной шероховатости Д на величины [c.111]

Результаты опытов представлены графически на рис. 3.7. Как видно, в пределах точности опытов влияние теплового потока на коэффициент гидравлического со- [c.44]

В пределах точности опытов влияние теплового потока на коэффициент гидравлического сопротивления не было обнаружено. Физические характеристики в расчетах относились к средней по теплосодержанию температуре потока о- [c.56]

Дальнобойность струй, вытекающих из разных по форме сечений насадок, оказалась одинаковой, что, вероятно, следует объяснить быстрым превращением исследованных струй в круглые, и поэтому различие в их поведении лежало за пределами точности опытов. Меньшая дальнобойность свойственна закрученным свободным струям. [c.58]

Погрешности теоретического подсчета скорости Vg и энергии удара Ag находятся в пределах точности опыта и, следовательно, можно не ставить вопрос об учете массы пружин при определении энергии удара. Таким образом, теоретические предпосылки, принятые при расчете, подтверждаются экспериментально. Подсчет потенциальной энергии пружин при помощи тарировочного графика дает результат 2,28 кгм. [c.193]

Для измерения механических потерь установлены плавающие втулки, ранее применявшиеся БИТМ и Кировским заводом [361. Они воспринимают вертикальные и осевые составляющие сил, приложенных к ротору. Применение плавающих втулок существенно повышает точность опытов и устраняет тарировку. [c.170]

Постоянство коэффициента теплоотдачи а вряд ли строго осуществлялось в описанных здесь опытах учитывая же их хорошие результаты, приходится заключить, что а колебалось около некоторой средней постоянной величины и что эти колебания, период которых мал по сравнению с термической инерцией охлаждающегося объекта, не отражаются заметно на точности опытов. Точно так же, несомненно, существующая неравномерность а — поля на поверхности цилиндра, и даже его колебания по времени, особенно резко проявляющиеся в опытах с качанием калориметра, не влияют на результат. Следовательно, допустимо вести опыты по методу двух точек и в упрощенной обстановке. [c.317]

Путем усреднения данных этой таблицы с учетом класса точности опытов для всех топлив, кроме АШ, получена поправка к лабораторной формуле Ае=0,002. [c.29]

Экспериментальные точки, относящиеся к малым тепловым нагрузкам, как указано выше, отклоняются вниз. Следовательно, в опытах была именно потеря, а не приток тепла. Во время опытов поддерживалась постоянная разность давлений между полостью калориметра и паровой рубашкой. Поэтому потеря тепла, вероятно, была более или менее постоянной по абсолютному значению. Размер ее можно оценить, если определить, какое количество тепла надо добавить для того, чтобы экспериментальные точки по всем опытам как при малых, так и при больших тепловых нагрузках легли на одну линию. Оказалось, что для этого достаточно прибавить 20 ккал/ч ка калориметр, т. е. величину, лежащую в пределах точности опытов. На рис. 5-12 и 5-13 представлены результаты тех же опытов В. М. Антуфьева и Л. С. Коза- [c.69]

Как видно из этих графиков, отклонение экспериментальных точек не выходит за пределы точности опыта. Определив из графиков рис. 5-12, а и б по описанному ранее способу коэффициент с и показатель п, получим формулы для расчета теплообмена в этих пучках. Конвективный теплообмен в коридорных пучках с указанными геометрическими характеристиками в диапазоне чисел Ке от 1,1 10 до 5-10 описывается формулой [c.179]

На фиг. 87 приведены результаты опытов Л. С. Шуйской, в которых определялась скорость падения давления в циркуляционном контуре при различных скоростях циркуляции испаряемой воды. Опытные точки обнаруживают некоторую тенденцию к увеличению скорости изменения давления с повышением скорости циркуляции. Однако это расхождение опытных точек лежит в пределах точности опытов и можно считать, что последние вполне подтверждают удовлетворительность принятого выше (в качестве первого приближения) [c.188]

Достигнутая точность для совпадения отношения f/ify с теоретически предсказанной величиной [ф ла (55) j составляет 1,00004(27), т. е. 3-10". В принципе точность опыта может быть доведена до 10 , [c.501]

Поверхностное натяжение фреона-И экспериментально исследовано методом капиллярного поднятия [2.46, 2.64, 0.55, 2.2 и комбинированным методом [2.12]. Выше 230 К имеются данные разных авторов, причем расхождения лежат в пределах точности опыта и составляют значение порядка 1 %. Поверхностное натяжение в области низких температур вплоть до 160 К исследовано лишь в [0.55]. [c.59]

Температурная зависимость поверхностного натяжения во всем исследованном диапазоне температур с точностью опыта списывается уравнением (0.53) с коэффициентами, принятыми по данным [2.64] (То-10 =62,07 л= 1,252. [c.64]

Учитывая, что уравнение (3.5) описывает лишь газовую область, для описания температурных зависимостей давления насыщения и плотности кипящей жидкости рекомендуются уравнения (3.1) и (3.3), которые с точностью опыта описывают имеющиеся измерения (см. рис. 27 и 28). [c.110]

Уравнения (3.1)—(3.6) использованы для расчета рекомендуемых таблиц термодинамических свойств. Взаимная согласованность интерполяционных уравнений (3.1) и (3.3), описывающих термические свойства в двухфазной области, и уравнения состояния (3.5) проверена сопоставлением вычисленных и непосредственно измеренных [3.42] трех значений теплоты парообразования в интервале температур от 243 до 301 К. Расхождения не превышают 1,5 % и лежат в пределах точности опыта. [c.110]

Как видно, в пределах точности опытов и оценки величин Фо и фоо, реологический закон (23.15) проявляется совершенно отчетливо. [c.606]

Как видно из табл. 8-1, экспериментальные значений критических параметров вдува, зафиксированные различными методами, достаточно близки к теоретическим предельным значениям. Учитывая сложность экспериментального определения критического параметра вдува и низкую точность опытов, соответствие между теорией и экспериментом следует признать более чем удовлетворительным. Интересно отметить, что проведенные в ра- [c.207]

Поправка на излучение греющей нити вводилась экспериментально. Это связано с тем, что при температурах выше 1000 К вклад излучения становится значительным. Так, для СО3 при 1000 К эта поправка составляет 8%, для Хе — 40%. В силу этого введение столь значительной поправки требует высокой точности. Опыты проводились при давлении порядка 10 мм рт. ст. Оказалось, что полученные результаты со среднеквадратичной погрешностью в 0,35% аппроксимируются зависимостью вида [c.43]

Основная трудность в данном методе заключается в точном установлении момента затгмнения. С целью повышения точности опыта следует увеличить I и пользоваться затемнениями высших порядков. [c.417]

На рис. 4-41 представлена зависимость коэффициента теплоотдачи а от несколько необычного параметра рт й, т. е. пронзведенпя абсолютного давления в системе на скорость барботажа. Опыты относятся к двум микропористым пластинам и перфорированной пластине с 400 отверстиями диаметром 0,2 мм на 1 см . Давление менялось в 17 раз, а молекулярная масса — в 20 раз. Тем не менее, в пределах точности опытов имеет место однозначная зависимость. В области pw"o<400 имеет место зависимость [c.101]

Повышению точности опытов способствовало наличие стабилизирующего участка длиной 2600 мм ltd = 41) перед участками измерения и обогрев экспериментальной трубы электропечами для компенсации потерь тепла в окружающую среду. О точности проведенных опытов можно судить по данным, приведенным на рис. 7. На оси абсцисс отложено значение истинной скорости пара на I участке, а на оси ординат — та же величина для П участка. Опытные точки хорошо укладываются на линию, проходящую под углом45° к координатным осям, что свидетельствует о сходимости результатов измерений на I и И участках. Максимальное отклонение в большинстве случаев не превышает 5—7% и только при 180 ата достигает 10%, т. е. относительная погрешность невелика. [c.266]

Эта зависимость для определенного давления смеси оказывается в пределах точности опытов достатоино однозначной, без заметного расслоения опытных точек. [c.305]

Во всех случаях при проведении наладочных и исследовательских работ, независимо от класса точности, опыты должны дублироваться. При значительном расхождении между результатами дублированных опытов следует провести анализ возможных причин несовпадения и после уточнеаия методики и контроля приборов опыты следует повторить. [c.24]

Наиболыгше отклонения отдельных точек не превышают 5 /о и лежат в пределах точности опытов.. [c.65]

Уравнение (72) показывает, что в области повышенных концентраций цианида скорость растворения должна быть прямо пропорциональна парциальному давлению кислорода над раствором и не зависеть от концентрации цианида. Эк-экспериментальные результаты хорошо соответствуют этим выводам. Как видно из рис. 28, при повышенных концентрациях цианида отношение ординат горизонтальных участков кривых 1 и 2 в пределах точности опытов равно отношению парциальных давлений кислорода, соответствуюших этим кривым. [c.86]

Клоцман [113] развил методику определения параметров диффузии вдоль межзеренных границ и одиночных дислокаций. Исследование с помощью радиометрического послойного анализа объемной (950—770° С), граничной (490—290° С) и дислокационной (190—100° С) самодиффузии серебра показало, что энергии активации двух последних в пределах точности опыта равны друг другу и составляют около одной трети от энергии активации объемной диффузии, а предэкспоненциальные множители на несколько порядков ниже, чем для объемной самодиффузии. По мнению авторов, это указывает на близость структуры ядра дислокации и тех областей межзеренного сочленения, в которых локализуется ускоренная диффузия, и служит подтверждением представления о кооперированном элементарном акте диффузии по структурным дефектам металлов с г. ц. к. решеткой и низкой энергией дефектов упаковки. [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...