Спектр перемещений (действия)

Линейность системы дифференциальных уравнений позволяет применить к ним так называемый принцип суперпозиции при действии в колебательной системе нескольких возбуждающих сил, разных по величине, фазе и месту приложения. Под этим понимается возможность наложения в любых точках системы движений, найденных по отдельно действующим внешним возбуждающим силам. Благодаря этой возможности при полигармоническом возбуждении проще всего искать решения уравнений отдельно при возбуждениях с каждой из частот рсо спектра, а затем складывать для искомых точек по абсциссе времени синусоиды перемещений с учетом сдвига фаз 0,- (гармонический синтез). [c.32]

В квазистатических методах сейсмическое воздействие задается в виде спектров действия перемещений с), скоростей иДш, с) и ускоре- [c.186]

На рис, 2 приведены оценки типа (56) и (57) для дисперсии перемещений и напряжений под действием нагрузки, которая представляет собой усеченный временной белый шум [13]. При этом со и со" — нижняя и верхняя частоты спектра. [c.318]

После приложения силы к элементу, выполненному из вязкой пластмассы, в процессе ползучести складываются по меньшей мере два движения высокоэластическое деформирование молекул полимера, связанное с изменением их конформаций, и перемещение всей молекулы в целом в направлении действующего усилия, т. е. истинное течение. Каждое движение должно характеризоваться своим коэффициентом внутреннего трения, причем для линейной молекулы в первом случае он должен быть значительно меньше, чем во втором, так как вероятность перемещения части молекулы больше, чем вероятность перемещения всей молекулы. Таким образом, спектр времен релаксации вязкой пластмассы должен состоять минимум из двух членов. Количество членов спектра может увеличиться за счет наполнителя, если он способен к ползучести, а также и за счет неоднородности самого полимера. [c.43]

Для того чтобы получить два световых пучка Д. ц. (со сплошным спектром), достаточно пропустить пучок белого света через непоглощающее светоделительное зеркало, к-рое сильно отражает одну часть спектра (напр., синюю) и пропускает др. часть спектра, к-рая будет иметь дополнительный к первой цвет (к синему — жёлтый). ДРЕЙФ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ в плазме, относительно медленное направленное перемещение заряж. ч-ц (эл-нов и ионов) под действием разл. причин, налагающихся на.осн. движение (закономерное или беспорядочное). Напр., осн. движение заряж. ч-цы в однородном магн. поле в отсутствии столкновений — вращение с циклотронной частотой. Наличие др. полей искажает это движение так, совместное действие электрич. и магн. полей приводит КТ. н. электрическому Д. 3. ч. в направлении, перпендикулярном Е и Н, со скоростью [ЕхИ] [c.184]

Произвольного наведения оптической оси глаза на движущуюся цель. Здесь отступление от ручного управления вполне оправдано не только потому, что движения глаза важны при операциях, выполняемых вручную, но также потому, что эта модель имеет свойства, применимые в большинстве случаев к задачам ручного управления. Модель Янга была построена так, чтобы включить в себя как быстрые скачкообразные движения позиционирования глаз, обычные при чтении, так и более медленные следящие движения, при помощи которых глаза перемещаются вслед за медленно движущимися целями. При движении глаз наблюдается период психологической невосприимчивости если происходит неожиданное перемещение зрительной цели в новое положение и менее чем через 0,2 с возврат ее в первоначальное положение, то реакцией наблюдателя является пара равных по величине и противоположных по направлению скачков (ступенчатых реакций глаз), разделенных интервалом в 0,2 с. Движение глаз также имеет локальный максимум в частотном спектре при 2,5 Гц, связанный с наличием механизма дискретизации, действующего с интервалом [c.264]

Для управления делительной машиной, контроля и исправления ошибок в процессе нарезки решетки используют явление интерференции. Один из вариантов этого метода основан на том, что перемещение дифракционной решетки в процессе ее изготовления непрерывно измеряется автоматическим устройством, в котором датчиком линейного перемещения служит специальный интерферометр, состоящий из нарезаемой и эталонной ре-uieTOK, Далее действует сложная схема обратной связи, позволяющая регулировать перемещение нарезаемой решетки, на которую алмазным резцом наносят штрихи вполне определенного профиля (рис. 6.43). Применение интерференционного метода позволило практически исключить различные ошибки, служащие причиной возникновения ложных линий (духов) в спектре дифракционных решеток. [c.301]

О. с. бывают призменными и линзовыми. Помимо оборачивающего действия О. с. может изменять габариты оптич. системы, укорачивая её (призменная О. с.) или удлиняя (линзовая О. с.). Обычно линзовая О. с. (рис. 1) состоит из двух сложных линз 2 и 3 ж добавочной плоско-выпуклой линзы J, наз. коллективом, расположенной вблизи фокальной плоскости объектива, предшествующего О. с. Коллектив 1 формирует изображение входного зрачка этого объектива между линзами 2 ж 3, что позволяет свести к минимуму поперечные размеры О. с. Линзовая О. с. позволяет осуществлять скачкообразное или плавное (панкра-тическое) изменение масштаба изображения путём перемещения всей О. с. или её отд. частей вдоль оптич. оси. Однако применение линзовых О. с. вызывает неизбежное ухудшение качества изображения, связанное с наличием таких трудноустранимых аберраций, как кривизна изображения и вторичный спектр. Линзовые О. с. используются в перископах подводных лодок. [c.382]

Несколько иная ситуация реализуется в случае деформации кристалла ниже температурного порога хрупкости, где консервативное скольжение при малых и средних напряжениях фактически запрещено в силу наличия больших барьеров Пайерлса. В этом случае, даже если в выращенном кристалле и имеется некоторый исходный спектр гетерогенных источников (относительно слабый без проведения специальных термообработок и являющийся функцией условий роста кристалла [595] и значительно более резкий при проведении специальных режимов отжига), процесс непосредственно призматического вьщавливания дислокаций (т.е. действие процесса неконсервативного их движения от имеющихся включений) подавлен в силу действия ряда факторов. К ним относятся а) высокая величина напряжений Пайерлса, требующая для их преодоления обычным способом консервативного движения высоких напряжений порядка нескольких сотен кгс/мм б) резкое падение напряжений на включениях в зависимости от текущей координаты удаления петли от включения a ljr (рис. 129) в) действие сил линейного натяжения, которые стремятся вернуть петлю на межфазную поверхность раздела. Это приводит к тому, что если дислокационная петля и зарождается, то она отходит на весьма малое расстояние от поверхности включения порядка 1,5—2 г (см. рис. 29) и останавливается в силу того, что напряжение по мере отхода ее от включения резко умень--шается и становится ниже требуемой для ее скольжения величины. В этом случае дальнейшее увеличение размера петли, т.е. ее перемещение, возможно только за счет неконсервативного движения петли, т.е. переползания (см. рис. 125, 126). И в этом плане анализ экспериментальных данных, представленных выше, а также проведенные расчетные оценки показывают, 244 [c.244]

В рабочей камере 5 газ проходит под действием мембранного насоса 4 и поглощает из общего спектра ИК-лучи длиной 4,7 мкм. При этом в лу-чеприемник 9 поступают два потока лучей разной интенсивности. Чувствительная мембрана приемника, разделяющая его камеры, испытывает разность давлений лучей и прогибается в сторону меньшего давления. Перемещение мембраны воспринимается усилителем и далее передается в стрелочный (индикаторный) и записывающий приборы. [c.106]

Что касается второго типа перестройки пятна, а именно перестройки самих ячеек, то его главньгми сферами действия должны быть процессы перераспределения тока между отдельными ячейками и перемещение ячеек и образуемых ими автономных пятен по катоду. В сущности такое перераспределение тока от распадающейся ячейки к новой как раз и представляет собой одиночный акт полной перестройки ячейки. Требующееся для него время и уже было оценено по длительности координирующего импульса напряжения в 10 сек, что и может быть принято за продолжительность одиночного цикла перестройки ячейки. Как видно, для второго типа перестройки требуется время, в 1 ООО раз меньшее, чем для первого. Уже одно это обстоятельство является достаточным основанием для того, чтобы считать второй тип перестройки целиком ответственным за перемещение автономных пятен по катоду. По-видимому, г представляет собой время, необходимое для нагревания микроскопической области поверхности металла -до бурного испарения. В таком случае (г должно изменяться обратно пропорционально величине энергии ионов, приобретаемой и.ми в области катодного падения. Энергия двух-и трехзарядных ионов должна вдвое и втрое превосходить энергию однозарядных ионов. Это служит естественным объяснением резкого увеличения скорости движения катодного пятна в сильных магнитных полях при одновременном появлении в спектре дуги искровых линий [Л. 93], о чем будет подробнее оказано в следующей главе. [c.195]

Соударение деталей, восстановленных металлизацией, хромированием или железнением, может вызвать снижение когезионной и адгезионной прочности покрытий, их вьщрашивание, откалывание и даже отслаивание, что нередко и наблюдается в практике. Ранее указывалось, что сборка деталей с допустимым износом без предварительного подбора не обеспечивает начальных посадок сопряжений, требуемых условиями долговечности. Поэтому при соударении деталей с допустимым износом (без их подбора), равно как и деталей других сопряжений с повышенным зазором, упругие колебания значительно возрастают, сопровождаясь усиленным шумом, отчетливо наблюдаемым в коробках передач, задних мостах, двигателях. Для иллюстрации сказанного на рис. 61 показаны энергетические спектры упругих колебаний двигателя ГАЗ-20 при различной величине зазора в третьем шатунном подшипнике. Как следует из рис. 61, амплитуда колебаний при зазоре 0,25 мм значительно превосходит амплитуду колебаний при зазоре 0,07 мм. Кинетическая энергия Э столкновения деталей пропорциональна действующей силе и зазору в сопряжении и численно равна работе силы Р при перемещении детали в зазоре х [c.134]

Теория устойчивости О. существует в двух вариантах. Первый основывается" на представлении, что потеря устойчивости соответствует такой нагрузке, при к-рой О. находится в состоянии безразличного равновесия. Это приводит к системе линейных однородных дифференциальных ур-ний в частных производных, в к-рую входит неизвестный параметр внешней нагрузки. Граничные условия в данном случае также однородны. Отсюда находят спектр собственных чисел (критич. нагрузки) и систему ( )ундамонтальных ф-ций (фюрмы потери устойчивости). Этот способ (обычный при решении задач об устойчивости де< )ор-мации упругих тел) в нек-рых случаях приводит к результатам, удовлетворительно совпадающим с опытом — напр., при расчете устойчивости цилиндрич. О., находящейся под действием равномерного внешнего нормального давления. Однако иногда (напр., при расчете устойчивости сферич. О. на внешнее давление или при расчете цилиндрич. О., сжатых вдоль оси) он приводит к значительным расхождениям с опытом, давая при этом большую ошибку в Опасную сторону (т. е. в сторону преувеличения критической нагрузки). В связи с этим для О. был предложен принципиально иной подход к оценке их устойчивости, Специфшч. особенность О. — возможность потери ею устойчивости т. н. хлопком при этом осуществляется переход от одного положения равновесия к другому, с более низким энергетич, уровнем, отличающимся от первого на конечные перемещения. В процессе этого перехода О. должна пройти через промежуточные стадии де [c.465]

Экспериментальные исследования параметров вибраций (вибродеформаций и вибронапряжений, перемещений, скоростей, ускорений и частотных спектров) элементов конструкций проводят в тех случаях, когда на стадии предварительных расчетов отсутствуют сведения о характеристиках действующих нагрузок и их спектров. [c.474]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...