Кнудсеновская область

Наиболее разительной является разница между результатами, полученными с помощью разложения в ряд (5.3) и с помощью модельных уравнений. Несмотря на то, что в первом методе учитывалось гораздо больше моментов (до 483 для максвелловских молекул и до 105 для твердых сфер), чем в модельных уравнениях (до 11), первый метод оказался совершенно непригодным в переходной и кнудсеновской областях (при больших частотах колебаний). В то же время при низких частотах точность возрастает с увеличением числа членов ряда (5.3). Это заставляет думать (хотя это строго и не доказано), что ряд (5.3) сходится лишь при числах г, больших некоторого критического значения. [c.316]

Кинетический коэффициент 389, 399 Кирквуда приближение 344, 351 Классический предельный переход 19, 22, 45, 158, 200, 203, 250 Кнудсеновская область 413 Ковариации (корреляции) матрица 408-410 [c.445]

Анализ химического состава смес . При молекулярном масс-спектральном анализе анализируют газообразную смесь, поступающую в ионный источник масс-спектрометра, так, чтобы найм, доля вещества попадала на раскалённый катод (и там разлагалась). Качественный анализ основан на измерении либо массы не-распавшегося молекулярного иона, либо распределения интенсивности линий в масс-спектре каждого вещества. Осн. способом ионизации является ионизация электронным ударом с энергией электронов в иеск. десятков эВ. Количественный анализ основан на пропорциональности интенсивности всех линий масс-спектра каждого из веществ его парциальному давлению в области ионизации. Суммарный масс-спектр смеси аддитивное наложение масс-спектров каждого из компонентов смеси. Для того чтобы состав смеси в области ионизации не отличался от исходного, стремятся обеспечить молекулярное (кнудсеновское) натекание газа в ионный источник. Для градуировки используют масс-спектры компонентов смеси и определяют относит, или абс. коэф. чувствительности масс-спектрометра к данному веществу. Абс. коэф. чувствительности — отношение интенсивности линии, принятой за эталонную, к кол-ву этого вещества в напускном объёме относит, чувствительность — отношение абс. чувствительности для 2 веществ. Относит, чувствительность прибора меняется со временем не более чем на неск. % (абс, чувствительность колеблется больше). [c.58]

Как уже отмечалось, поток газа в условиях высокого вакуума называют молекулярным или кнудсеновским потоком. Газовый поток в области более высоких давлений, при котором молекулы, двигаясь, сталкиваются главным образом друг с другом, а не со стенками сосудов или коммуникаций, называют вязким потоком. В переходной области давлений, когда создаются условия, при которых столкновения молекул газа со стенками сосудов и друг с другом становятся сравнимы, газовый поток называют смешанным. Законы движения газа в названных трех состояниях различны. [c.93]

Итак, основной результат теории Чепмена — Энскога состоит в том, что можно вернуться к макроскопическому описанию Навье — Стокса—Фурье, надлежащим образом разложив соответствующие решения уравнения Больцмана. При этом преодолеваются некоторые из многочисленных неравномерностей разложения Гильберта вязкие пограничные слои (толщиной порядка 8 /= ) и финальный слой (порядка 8 ) описываются единым образом вместе с нормальными областями, однако начальный и кнудсеновский слой толщиной порядка 8 все еще не охватываются. Теория Чепмена — Энскога просто учитывает существование режимов с с1 гх)- (где т и с1 — характерные время и длина т можно заменить некоторой длиной, отличной от с1). [c.275]

В [5] рассматривалось течение в единственном канале конечной длины, соединяющем два сосуда бесконечного объема, скорость течения в которых затухала при удалении от входного (выходного) сечения канала. В [6] это решение сравнивалось с более простым решением, полученным с помощью снесения граничных условий из бесконечности на торцы каналов. Показано, что такое снесение, справедливое при Кп - оо, приводит к значительным ошибкам при Кп < 1. Поэтому использовать непосредственно уже имеющиеся решения при изучении течения сквозь пористый слой (слой параллельных каналов) не представляется возможным, в частности и потому, что характер течения в области, примыкающей к пористому слою, существенно отличается от течения вблизи единственного канала. В областях, примыкающих к пористому слою происходит согласование одномерного течения вдали от слоя с течением внутри каждого из каналов. Как будет показано ниже, эти течения близки к течениям в кнудсеновских слоях при конденсации или испарении с плоской поверхности. [c.194]

Приближенный метод на основе аналогии с испарением и конденсацией. Выше уже отмечалось, что течения в переходных слоях подобны течениям в кнудсеновских слоях около испаряющей или конденсирующей плоскости. В последнем случае течение одномерно, в то время как в переходном слое оно двумерно для плоских и трехмерно для цилиндрических каналов или каналов иной формы. Однако для расчета расхода достаточно знать лишь интеграл от функции распределения в плоскости z (фиг. 1). При малых перепадах давления (плотности), рассматриваемых в данной работе, течение в переходных слоях можно считать мало отличающимся от соответствующих течений при х= °о. Поэтому и функции распределения в этих областях можно считать мало отличающимися от функций (1.3) и (1.4) и удовлетворяющими линеаризованным уравнениям Больцмана [c.198]

Замечание. В действительности приведенная выйе теория справедлива только в том случае, когда можно пренебречь столкновениями между молекулами, т. е. когда газ настолько разрежен, что размеры отверстий сравнимы со средней длиной свободного пробега молекул. Такое разреженное состояние газа называют кнудсеновской областью. [c.413]

На рис. 2-4 сплошной кривой изображено изменение истинной скорости газа у стенки. Штрихпунктирная граница А выделяет слой Кнудсена и область, где кинетическое уравнение Больцмана с достаточной точностью описывается навье-стоксовским приближением, т. е. с позиций механики сплошной среды. Если были бы известны скорость и температура на границе кнудсеновского слоя, то распределения Wx(x, у) и Т х, у) яринципиально могли бы быть найдены во всей внешней по отношению к слою Кнудсена области путем решения соответствующих уравнений, приведенных в 2-1. Продолжая решение внутрь слоя Кнуд-34 [c.34]

Математичсскпс трудности и недостаточность некоторых физических представлений не позволяют считать, что процесс решений кинетических уравнений для кнудсеновского слоя и увязка этих решений с решениями для внешней области (относительно слоя Кнудсена) находятся в стадии завершения или завершены. Это обстоятельство приходится учитывать при использовании полученных результатов. Однако имеющиеся данные уже дают весьма ценную информацию. [c.36]

Н. К. Макашев [2-6] рассматривал кнудсеновский слой в предположении, что нормальная макроскопическая скорость Wy мниго больше нормальной составляющей скорости во вне 1шей области (в погранич- [c.36]

Вакуумные трубы позволяют не только изучать явления в разреженных газах, но и исследовать детали мн. явлений в континуальной области. Е азреженность газа, увеличение длииы пробега молекул позволяют <фастянуты> течение, как бы посмотреть на него в увеличит. стекло. Так, ударную волну или кнудсеновский слой, имеющие при нормальных условиях толщину порядка см, можно растянуть до размеров, при- [c.623]

При 1 = 0 из-за множителя возникает особенность. Поэтому следует ожидагь, что решения, получаемые разложением в ряд по 8 (так называемые кнудсеновские итерации, ибо то же самое получается методом итераций, если в качестве нулевого приближения выбрать свободномолекулярное решение), непригодны для малых скоростей молекул. Однако при вычислении моментов при помощи интегрирования функции распределения (см. (5.34)) вкладом медленных частиц обычно пренебрегают, по крайней мере в ограниченной области, поскольку и множитель компенсирует сингулярность. Это остается верным и в задачах с плоской двумерной симметрией, для которых соотношение (9.4) будет справедливо, если заменить 62 одномерной дельта-функцией, а — величиной проекции I на соответствующую плоскость. Если же задача обладает [c.311]

Газы применяются в настоящее время наиболее щиро-ко в качестве охладителей, а также в вакуумной технике и ряде технологических процессов. В современной технике используют такие высокие температуры, при которых даже самые тугоплавкие вещества, испаряясь, переходят в газообразное состояние. Большие успехи в области исследования испарения окислов достигнуты с применением кнудсеновского н лэнгмюровского методов в сочетании с масс-спектрометром. [c.88]

При течении газа через капилляры, диаметр которых менее чем в 1(Ю раз превышает длину свободного пробега молекул, слой газа у стенки приобретает некоторую скорость скольжения. При длине пробега, составляющей от 0,1 до 0,65 диаметра среднего дефекта, поток находится в переходной области между ламинарным и молекулярным. Если длина пробега превышает 65% диаметра капилляра, реализуется молекулярная диффузия. При дальнейшем снижении размеров дефекта до значения, соответствующего величине критерия Кнудсена, равного 100, реализуется кнудсеновская диффузия. Кнудсеновская диффузия характеризуется дальнейшим снижением массопереноса вследствие того, что молекулы отражаются от стенок пор. Этот вид переноса реализуется для инертных газов (Не, Аг), имеющих большую длину свободного пробега. Например, гелий с А, = 174,0 нм переносится по механизму кнудсеновской диффузии в порах размерами [c.39]

При 1Юперечиом обтекании пластины основное влияние на течение оказывает динамическое торможение потока. Возмущение основного потока усиливается при сверхзвуковом обтекании. Параметры газа меняются немонотонно, возникают сильно неравновесные зоны в ударной волне и пристеночном кнудсеновском слое на фронтальной стороне пластины, плотность в котором резко возрастает, особенно в случае холодной поверхности. За пластиной возникает область низкой плотности, которая может быть на несколько порядков ниже плотности набегающего потока [5]. Возмущение потока как при дозвуковом, так и при сверхзвуковом режимах течения [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...