Беспорядок магнитный

В общем случае, когда роль взаимодействия атомов С существенна и разность щ — щ отлична от нуля, наличие этой разности в уравнении (12,13) приводит к исчезновению решения щ — /гг = О при высоких (конечных) температурах, т. е. к отсутствию фазового перехода типа порядок — беспорядок. В этом смысле роль разности щ — мг оказывается аналогичной роли внешнего магнитного поля в теории ферромагнитных превращений. [c.169]

Примерами фазовых переходов первого рода могут служить агрегатные и аллотропические превращения, примерами переходов второго рода — превращения порядок — беспорядок в сплавах типа р-латуни, переход из ферромагнитного в парамагнитное состояние (магнитное превращение), переход в сверхпроводящее состояние и др. [c.148]

Наблюдаемое аномальное изменение плотности, электропроводности, удельной теплоемкости, теплового расширения и других свойств во многих металлах и полупроводниках при температурах, близких к температуре плавления, объясняют сильным возрастанием в веществах молярной доли вакансий. Изменение свойств кристалла показывает, что вблизи температуры плавления усиливается беспорядок в твердой фазе и идет подготовка к ее переходу в жидкую фазу. Еще большие изменения свойств происходят при плавлении [13]. Увеличение электропроводности в жидком кремнии примерно в 20 раз и в жидком германии в 11 раз-по сравнению с твердым состоянием свидетельствует о сильном увеличении межатомного взаимодействия в результате плавления. Интересно, что увеличение плотности кремния примерно на 9% и германия на 4,7% после расплавления коррелирует с изменением электропроводности. Магнитная восприимчивость Si и Ge в жидком состоянии значительно ниже, чем в твердом. Авторы связывают уменьшение суммарной магнитной восприимчивости с ростом спинового парамагнетизма свободных электронов в расплаве. Увеличение электропроводности и плотности при плавлении Ge и сплавов Ga—Sb и In—Sb свидетельствует о повышении координационного числа и возрастании металлического характера связей. Понижение электропроводности и плотности в сплаве Hg—Se связывают с уменьшением координационного числа. [c.34]

Превраш ение порядок — беспорядок, так же как и магнитные превращения, относится к кооперативным явлениям. Чем больше атомов вследствие теплового движения оказываются в чужих узлах, тем меньше становится разница в энергиях, определяемая уравнением (13), и тем легче сплаву в дальнейшем перейти в неупорядоченное состояние. В конечном итоге достигается критическая температура Тс, при которой какие-либо различия между разными узлами полностью исчезают. [c.214]

Процессы порядок—беспорядок в калиевых полевых шпатах изучены методами инфракрасной спектроскопии [8] и ядерного магнитного резонанса [4]. Эти методы дают возможность улавливать различия между высоким и низким санидином. [c.163]

Наиболее трудной задачей оказалось построение количественной теории магнитного упорядочения вблизи критической температуры Г с, при которой упорядочение исчезает. Эта трудность характерна не только для магнитных явлений. Аналогичное поведение имеет место, например, вблизи критических точек перехода жидкость — пар, сверхпроводящего перехода (гл. 34), перехода в сверхтекучее состояние у Не , при переходах порядок — беспорядок в сплавах. Во всех этих случаях приходится сталкиваться по сути дела с теми же теоретическими трудностями. [c.326]

Это физическое явление, будучи важным и само по себе, представляет особый интерес в теории кооперативных эффектов (см. гл, 5). При исследовании магнитных систем пренебрегать энергией взаимодействия между соседями можно лишь в редких случаях. Истинный парамагнитный беспорядок без корреляций на малых или больших расстояниях удается наблюдать только при высоких температурах, когда выполняется закон Кюри (см. 1.5). Легкость, с которой могут поворачиваться отдельные спины, не позволяет заморозить этот тип магнитного беспорядка приходится довольствоваться тепловым равновесным распределением, соответствую-ш им температуре наблюдения. Желая понизить температуру, при которой появляются упомянутые выше корреляционные эффекты, мы должны работать с магнитно разбавленным кристаллом — или даже с магнитными моментами ядер при этом влияние магнитного беспорядка на другие физические характеристики системы будет невелико. [c.20]

При рассмотрении любой такой системы важно проводить четкое различие между беспорядком в состояниях спинов и в размещении их в решетке, а также во взаимодействии между ними. В общем случае мы будем считать, что беспорядок второго типа в системе заморожен и его нельзя изменить. Так, например, в разбавленном ферромагнетике магнитные и немагнитные атомы считаются размещенными по узлам решетки случайным образом и без корреляции так, как если бы сплав, находившийся в совершенно неупорядоченном состоянии при высокой температуре, был в результате быстрого охлаждения переведен в состояние (возможно, метастабильное), в котором все его атомы неподвижны. Иначе говоря, в дальнейшем мы будем считать, что вероятность заполнения спином данного узла остается постоянной, не завися ни от температуры спиновой системы, ни от заполнения других узлов. С другой стороны, функция распределения различных компонент спина по магнитным узлам определяется законами статистической механики и изменяется в зависимости от темпера- [c.540]

Топологический беспорядок сам по себе едва ли может как-либо повлиять на магнитный фазовый переход. Пусть, например, мы имеем тетраэдрическое стекло ( 2.8 и 11.3), в каждом узле которого находится магнитный ион, ферромагнитно взаимодействующий со своими четырьмя соседями. Почти несомненно, что такой материал будет вести себя практически во всех отношениях как типичный упорядоченный ферромагнетик. Сравнение с теорией электронных состояний в подобных системах ( 11.3) дает основания полагать, что единственное следствие отсутствия дальнего кристаллического порядка будет состоять здесь в размытии пиков и замазывании провалов в плотности состояний для спиновых волн практически без изменения температуры перехода Т . [c.548]

Фактически аморфные ферромагнетики представляют собой аморфные металлы или стеклообразные сплавы ( 2.13), в которых магнитные и немагнитные ионы размещены случайным образом, как в жидкостях. Совершенно независимо от какого-либо влияния магнитного разбавления ( 12.1) локальный беспорядок ведет к вариациям расстояний между магнитными ионами соответственным образом меняются и величины обменных интегралов Однако при условии, что эти взаимодействия преимущественно ферромагнитного типа, можно без особого труда воспользоваться [c.548]

Наиболее интенсивно изучается фазовый переход между магнитным и немагнитным состояниями вещества. Во многих веществах имеются элементарные атомные магниты, которые стремятся расположиться параллельно друг другу. Если тепловые флуктуации достаточно малы, такая тенденция приводит к макроскопическому (наблюдаемому) упорядочиванию, которое и называется магнетизмом. Этот порядок с ростом температуры становится все более нечетким, а в точке Кюри (названной так в честь Пьера Кюри - мужа Марии Кюри) порядок превращается в беспорядок. Для железа это происходит при температуре 770 С. Выше этой температуры есть только намек на магнетизм на определенных расстояниях и в течение определенных проме-xgrn os времени эшмент вые магниты могут сохранять упорядоченность, [c.83]

Другое явление, связанное с образованием твердых растворов металлов, заключается в развитии сверхструктуры при тщательном отжиге сплавов. Это превращение типа порядок — беспорядок приводит к образованию так называемых интерметаллнческих соединений. Некоторые примеры перестройки кристаллической решетки подобного рода известны и среди хорошо изученных двойных сплавов платппы или палладия (наряду со спла-DOM родия с медью). Из физических основ металловедения известно, что образование сверхструктуры может происходить в тех случаях, когда условия благоприятствуют хорошей взаимной растворимости, но когда радиусы участвующих в превращении атомов сильно разнятся, хотя и не настолько, чтобы полностью помешать образованию растворов. Интересно отметить, что образование сверхструктуры происходит, по-видимому, в сплавах платины или палладия с некоторыми обычными металлами (табл. 8), хотя сведений о том, что это явление наблюдается в двойных системах, образованных самими платиновыми металлами, не имеется. Ясно, что обычные металлы (см. табл. 8) отличаются по величине своих атомных радиусов от платиновых мета.7Лов, серебра и золота. Некоторые из этих упорядоченных структур с обычными металлами, особенно с кобальтом, обладают интересными магнитными свойствами. [c.497]

Аналогичное влияние процесса упорядочения на магнитную восприимчивость обнаруживается также и для сплава oPt, имеющего в упорядоченном состоянии структуру uAuI (рис. 4). Температурный интервал аномалии на политерме у Т) этих сплавов довольно хорошо совпадает с шириной температурного интервала перехода порядок беспорядок [8], который является фазовым переходом 1-го рода. [c.9]

В твердом растворе Мп5(81о,850ео,15)з сверхструктурные рефлексы исчезают также при двух различных температурах. Это позволяет утверждать, что для всех сплавов в области антиферромагнитных конфигураций (0,85 х 1) с повышением температуры должны наблюдаться два магнитных фазовых перехода типа порядок порядок и порядок->-беспорядок. [c.17]

Известно, что переход от упорядоченного к разупорядо-ченному состоянию в монокристаллах литиевого феррита с малыми добавками кобальта приводит к уменьшению вклада ионов кобальта в такие магнитные параметры, как константы магнитной анизотропии К и Кг ширина линии ферромагнитного резонанса [2] и спин-волновая ширина линии [3]. В работах [1—3] было установлено, что это уменьшение эффективности ионов кобальта связно с изменением внутрикри-сталлических полей низкой симметрии при переходе порядок — беспорядок. [c.48]

В настоящей работе рассматриваются экспериментальные данные о характере изменения теплопроводности в области ФП, протекающих без изменения химического состава фаз полиморфные превращения, связанные с изменением симметрии кристаллической решетки вследствие перестройки атомов, в том числе превращения типа ян-теллеровских искажений и переходы порядок 2 беспорядок переходы, связанные с упорядочением магнитных (ферро-, антиферромагнетик парамагнетик) или электрических (сегнетоэлектрик нараэлектрик) моментов. [c.44]

Очень высокой чувствительностью при исследовании упорядочивающихся сплавов обладает метод, основанный на магниторезистивном эффекте Томсона-Гольдгаммера. Этот эффект заключается в увеличении электросопротивления проводника, помещенного в поперечное магнитное поле высокой напряженности. Например, для сплава СпзАи в поперечном поле около Ю А/м АЯ/Я (АЯ - изменение электросопротивления при наложении поля) в упорядоченном состоянии в 50 раз больше, чем в неупорядоченном. Удельное электрическое сопротивление при переходе беспорядок-порядок уменьшается всего в два-три раза. [c.70]

Таким образом, температурная зависимость описывает изменение хаотичности магнитной системы или сплава. При очень высоких температурах, когда стремится к нулю, рассматриваемый ансамбль совершенно неупорядочен. При понижении температуры возникает ближний порядок (в пределах одной-двух постоянных решетки). При более низких температурах величина становится очень большой и описывает критические флуктуации спина или концентрации. Температура, при которой длина обращается в бесконечность, соответствует установлению дальнего порядка — это есть критическая температура перехода порядок — беспорядок Гс (в ферромагнетике это температура Кюри, в антиферромагнетике — температура Нееля). При температурах ниже Гс предельное значение Гоо [см. формулу (1.34)] оказывается отличным от нуля, и система находится в упорядоченном состоянии. [c.41]

При всех своих недостатках, которые будут подробнее рассмотрены в следующих параграфах, этот метод логичен в принципе и очень полезен на практике. Он предсказывает резкий переход порядок — беспорядок при критической температуре Т ., которая приближенно выражается через обменный параметр J формулой (5.6). Что касается более сложных систем с антиферро-магнитным или геликоидальным упорядочением спинов (рис. 1.9 или 1.10) или разного рода сегнето- и антисегнетоэлектрических структур ( 1.4), то для их описания вводят взаимодействие между различными подрешетками, каждая из которых имеет свой собственный средний спин. [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...