Сквайр

Сквайр Г. Б. В кн. Проблемы современной аэродинамики. Пер. с англ [c.315]

Для того чтобы определение потери полного напора в решетке свести к расчету пограничного слоя на лопатке, использовано приближенное соотношение между (б )" и б , установленное Сквайром и Юнгом при исследовании следа за крылом самолета. [c.41]

Использованная при определении р зависимость Сквайра и Юнга для соотношения между (S )" и б находится внутри об- [c.42]

Следует отметить, что рассмотренные здесь оба метода расчета позволяют определять профильные потери в решетках, составленных из профилей с бесконечно тонкими выходными кромками. Для определения расчетным путем профильных потерь в решетках лопаток с кромками конечной толщины необходимо привлечение дополнительно опытных материалов о влиянии толщины и формы выходных кромок на величину потерь в следе. Указываемое в литературе иногда мнение [ 12 ], что метод Л. Г. Лойцянского учитывает и кромочные потери, является ошибочным. Использованное в методе соотношение Сквайра и Юнга между (6 )" и 6 получено на основании исследования следа за изолированными профилями крыла самолета с практически бесконечно тонкой выходной кромкой очень мало При этом характер обтекания [c.44]

По данным рис. 9-3 определены средние значения i/ fa (рис. 9-4). Значения j из рис. 9-4 использованы для построения зависимости Ф от ln(t).t//v) по экспериментальным данным Л. Еремина [Л. 209], для Моо=3,5 и Л. К- Сквайра [Л. 324] для М< = 1,8 и 2,5. Данные измерений в этих работах получены при температуре стенки, несколько превышающей адиабатную температуру Те—Tw)ITe -0,06. [c.233]

См. цитированную работу Сквайра и Юнга. [c.624]

Другой способ расчета течения в вырезе предложен Сквайром [281. Используя идею Бэтчелора [29], Сквайр предложил расчленить каверну на ядро и пограничный слой вокруг него (фиг. 50). Течение в каверне поддерживается напряжением трения внешнего потока, действующего на граничную линию тока каверны. Хотя ядро может быть мало по сравнению с протяженностью пограничного слоя, во многих случаях применима концепция течения в каверне, состоящей из центрального ядра, окру- [c.60]

Внутреннему течению в пузыре посвящено немного работ. При рассмотрении этой проблемы полезны работы Сквайра [28] и Бэтчелора [29], в которых предполагалось наличие ядра с постоянной завихренностью, окруженного вязким слоем, для которого справедливы допущения теории пограничного слоя. Однако эти работы следовало бы обобщить, дополнив рассмотрение предполагаемого окружающего ламинарного слоя анализом его устойчивости и определением точки перехода [30]. [c.65]

Для полноты можно указать, что причиной иногда наблюдаемого сильного возрастатшя величин 7 цр., Нцр, и dH p JdT в сплошных сверхпроводниках является пластическая деформация. Этот эффект, вероятно, родствен аномальным свойствам очень тонких пленок, осажденных на поверхности стекла ири 4° К. Такие пленки также имеют более высокие критические температуры и большие крптические поля, чем массивные сверхпроводники. Более того, некоторые висмутовые пленки являются сверхпроводниками. Отжиг обычно уменьшает аномальности в поведении пленок. Для ознакомления с этим вопросом мы отсылаем читателя к работе Сквайра (см. [53].) [c.641]

Если путем измерения скорости первого звука можно лишь косвенно проверять теоретические модели Не II, данные по его поглощению для этого гораздо более существенны. Пеллам н Сквайр для измерения скорости использовали импульсную технику, которая позволила им измерить коэффициент поглощения в том же интервале температур (фиг. 70). Они сравнивали свои результаты с классическим выражением д.ля коэффициента поглощения [c.850]

Точное решение задачи теплообмена для передней критической точки разветвления потока вязкой жидкости на круглом цилиндре получено Сквайром [113] и Фрес-лингом [114]. Г. Н. Кружилин [115], используя понятие о тепловом пограничном слое, дал приближенное решение задачи о теплообмене на передней поверхности одиночного цилиндра, обтекаемого средой с Рг . А. А. Андреевский [116], исходя из предпосылок, высказанных С. С. Кутателадзе в процессе решения задачи о теплообмене пластины (см. гл. 6), распространил предложенный Г. Н. Кружилиным метод расчета на область Рг< . [c.181]

Приближенное решение системы уравнений (8.6) (при (ст = onst) путем ее преобразования в интегральные уравнения пограничного слоя и введения аппроксимирующих профилей скоростей и температур было получено Сквайром [113] в виде формулы [c.215]

Логарифмический закон изменения скоростей так же, как и степенной, заимствован из внутренней задачи. Никурадзе в результате обработки опытов с гладкими трубами нашел универсальную, пригодную для всех чисел Re , зависимость безразмерной скорости от безразмерного расстояния от стенки. В результате использования логарифмического закона для профиля скоростей Сквайр и Юнг разработали метод расчета турбулентного пограничного слоя. Л. Е. Калихман получил решение уравнения в конечном виде. А. А. Дородницын распространил решение на сжимаемую жидкость. [c.61]

Для чисел Rex О фори ла (5) переходит в приближенное решение Сквайра Г. для ламинарной естественной конвекции,которое хорошо согласуется с точными решениями и экспериментом в диапазоне чисел Рг = 0,001-10 , [c.185]

Насколько известно автору, первые попытки использования теории пограничного слоя для расчета обтекания решеток принадлежат А. С. Зильберману, а также Н. М. Маркову [53] Л. Г. Лойцяп-ский в уже упоминавшихся работах [49], [50] обобщил на случай решетки известный метод Сквайра и Юнга расчета профильного [c.394]

Правая часть в уравнении импульсов, пропорциональная напряжению трения на стенке, в точности равна нулю при ее отсутствии, т. е. для свободной турбулентной струи и, в частности, спутной струи за профилем. В этом случае из формулы (54.16) получается связь между характерными толщинами Оц вблизи от кромок и й в бесконечности за решеткой через отношение соответствующих скоростей. В довольно произвольном предположении, что среднее (по 1пго) значение Н в следе составляет 1,2, из формулы (54.16) следует известная формула Сквайра и Юнга (см. [51]) [c.400]

Было бы лучше использовать толщину вытеснения 6 или толщину потери импульса 0. Приближенные соотношения, в которых используются 6 и 0, а константы вычислены непосредственно по экспериментальным данным о трении на поверхности плоской пластины, были получены Клаузером [Л. 3] [формула (12-20)] и Сквайром и Янгом [Л. 8] [формула (12-21)] [c.258]

Манглер [М.78] рассмотрел легко нагруженный активный диск с эпюрами нагрузки Y —г и V г — г . Ол нашел индуктивные скорости на диске и в дальнем следе для углов скоса следа в диапазоне от О до 90°. Позже Манглер и Сквайр [М.79] обобщили эту теорию, определив индуктивную скорость на диске в виде ряда Фурье. Нулевая и первая гармоники этого ряда дают [c.144]

Решая предыдущие уравнения, мы получим для пространственного случая р = д = 1. Это весьма примечательно, так как полная система уравнений Навье — Стокса инвариантна относительно найденной частной группы подобия, что впервые было получено Яцеевым и Сквайром ). Уравнения Навье —Стокса в сферических координатах эквивалентны уравнению [c.167]

Влияние природы возмущения на устойчивость. До сих пор рассмотрению подвергались лишь двухмерные возмущения. Может возникнуть вопрос как влияет природа возмущения на стабил1)Ность потока. Для двухмерных параллельных потоков ответ прост. Особый случай сужающегося потока однородной жидкости был рассмотрен Сквайром (1933). Общий случай, при котором верхняя поверхность жидкости не обязательно зафиксирована и учитываются гравитационная сила, а также изменения плотности и вязкости, рассматривался Ехом (Vih) с помощью простого подхода Линя. [c.241]

Гарпер использовал уравнение для поверхностного трения, учитывающее влияние градиента давления, оправдывая тем самым применение в методе Денхоффа — Тетервина формулы Сквайра и Янга [28] для поверхностного трения плоской пластины. [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...