Термостатика

Одно дополнительное замечание читатель, знакомый с учебниками по термодинамике, может припомнить чувство неудовлетворенности, возникающее при выводе уравнений, подобных уравнению (4-4.4), из-за некоторой расплывчатости соображений, касающихся обратимых и необратимых процессов, которые использовались где-то в ходе рассуждений. В последующем мы будем говорить о реальных процессах, которые являются необратимыми. Полученные соотношения относятся к области термодинамики необратимых процессов. Равновесные соотношения (или соотношения термостатики), а также соотношения линейной неравновесной термодинамики (типа соотношений Онзагера) можно получить как некоторые предельные случаи. [c.149]

Собственно только с возникновением термодинамики необратимых процессов термодинамика становится настоящей динамикой теплоты до этого она представляла собой лишь термостатику. [c.331]

В 1954 г. Н. И. Белоконь предложил второе начало классической термодинамики разделить на два независимых начала, отражающих, с одной стороны, принцип существования абсолютной температуры и энтропии (второе начало термостатики) и, с другой — принцип возрастания энтропии и необратимости внутреннего теплообмена (второе начало термодинамики). [c.5]

Вывод о существовании энтропии 5 и абсолютной температуры Т как термодинамических функций состояния любых тел составляет основное содержание второго начала термодинамики (по терминологии Н. И. Белоконя — второго начала термостатики). Математическое выражение в форме равенства 6Q= 8Q +6Q = TdS распространяется на любые процессы — обратимые и необратимые. В качестве постулата для вывода этого закона может быть использовано утверждение, что температура есть единственная функция состояния, определяющая направление самопроизвольного теплообмена между телами, т. е. между телами и элементами тел, не находящимися в тепловом равновесии, невозможен одновременный и самопроизвольный (по балансу) переход теплоты в противоположных направлениях — от тел более нагретых к телам менее нагретым и обратно [7]. Из этого постулата вытекает ряд важных следствий о невозможности одновременного осуществления полных превращений теплоты в работу и работы в теплоту (следствие 1), о несовместимости адиабаты и изотермы (следствие 2), теорема о тепловом равновесии тел (следствие 3) [7]. [c.57]

В то же время, излагая механическую теорию теплоты и акцентируя на методе исследования, некоторые авторы называли свои исследования курсом термостатики . Попытаемся дать объяснение такому названию. [c.12]

Переход от термодинамики (правильнее от термостатики) равновесных состояний к термодинамике неравновесных процессов, несомненно, знаменует серьезный прогресс в развитии ряда областей науки. Этот процесс в значительной мере связан с работами голландских и бельгийских ученых, в том числе и с работами автора книги, перевод которой предлагается читателю. [c.8]

Операторная форма записи разрешающих уравнений и граничных величин эффективно используется при формировании различных вариантов уравнений термостатики, основанных на гипотезе Дюамеля—Неймана. Это уравнения метода сил, метода перемещений, в комплексных усилиях. Последние используются для выявления температурных полей, не вызывающих напряжений, а также для расчета НДС в корпусе винтового компрессора. [c.458]

РАЗРЕШАЮЩИЕ УРАВНЕНИЯ ТЕРМОСТАТИКИ ОБОЛОЧЕК [c.469]

Уравнения термостатики в комплексных усилиях. Разрешая уравнения (14.50) относительно полных деформаций, получим [c.473]

Произведя над уравнениями, объединенными в матричное соотношение (14.78), преобразования, аналогичные тем, что выполнялись в п. 1.13, придем к следующему приближенному разрешающему уравнению термостатики в комплексных усилиях [c.474]

Граничные условия подкрепленного края в задаче термостатики. [c.499]

УРАВНЕНИЯ ТЕРМОСТАТИКИ РЕБРИСТЫХ ОБОЛОЧЕК [c.504]

Формулы (15.64) позволяют записать уравнения термостатики ребристых оболочек, подкрепленных по линиям кривизны, в самом общем виде, т. е. с учетом всех компонент матрицы жесткостей К и обеих компонент вектора 6. [c.510]

Континуальные уравнения стержневых решеток. Переходя в (15.69) к пределу при с - О, получим континуальную систему уравнений термостатики регулярной стержневой решетки [c.514]

Развитие термодинамики, приведшее в последние три десятилетия к созданию линейной термодинамики необратимых процессов, в настоящее время переносится на область, где феноменологические соотношения, т. е. связи между обобщенными потоками и силами, уже не являются линейными. Это означает, что объектами изучения термодинамики становятся не только состояния равновесия или близкие к ним (как это было в термостатике и термодинамике необратимых процессов), но и сравнительно далекие от них. Важность анализа этих состояний обусловливается прежде всего тем, что именно в этой области наблюдается потеря устойчивости при некоторых макроскопических стационарных процессах, режимах и структурах, что определяется часто как кризис . [c.5]

ТЕРМОСТАТИКА ПЛАСТИЧЕСКИХ ТЕЛ С ИЗОТРОПНЫМ УПРОЧНЕНИЕМ [c.209]

Здесь записано в полученной сумме, полагая для краткости Adw = dw, получим первую основную теорему термостатики, называемую теоремой об эквивалентности тепла и работы, а именно [c.44]

В параграфе Применение первой основной теоремы термостатики к газам устанавливаются общие особенности теплоемкости газа и даются основные соотношения между изобарной и изохорной теплоемкостями. Отношение этих теплоемкостей принимается равным 1,41. [c.44]

Вывод о существовании энтропии и абсолютной температуры как термодинамических функций состояния любых тел составляет основное содержание второго начала термодинамики (по терминологии проф. Н. И. Белоконя — второго начала термостатики). Математическое выражение в форме равенства 5Q = 5Q + 50 = Тс18 распространяется на любые процессы — обратимые и необратимые. В качестве постулата для вывода этого закона может быть использовано утверждение, что температура есть единственная функция состояния, определяющая направление самопроизвольного теплообмена между телами . [c.48]

Все реальные, осуществляемые человеком в его целях, процессы — суть процессы нестатические. Процессы ква-зистатические — суть абстрактные, идеальные процессы. Искусственно осуществить квазистатический процесс невозможно. Но, как было показано на примере, в условиях такого процесса величину внешнего воздействия (в данном случае — работу) в простой форме можно определить через параметры самой системы. Это открывает путь для количественного анализа. Поэтому понятие о квазистатическом процессе в термодинамике является понятием эталона, мерой сравнения и оценки реальных процессов. Весь аппарат-термодинамического метода исследования строится на основе понятия о квазистатическом процессе, позволяющем в наиболее простой и удобной для анализа форме записывать величину внешнего воздействия. Вот почему М. Ф. Окатов и И. Д. ван-дер-Ваальс цикл своих лекций назвали Курсом термостатики , подчеркивая тем самым квазистатический характер рассматриваемых процессов. Учитывая характер изучаемых процессов, можно было бы назвать эту науку и Термодинастатикой . [c.14]

Т, с. находится в равновесии (см. Равновесие тер.нодина-мическое), если параметры системы с течением времени не меняются и в системе нет к.-л. стационарных потоков (теплоты, вещества и др.). Для равновесных Т. с. вводится понятие те.тературы как параметра состояния, имеющего одинаковое значение для всех макроскопич. частей системы. Число независимых параметров состояния равно числу степеней снободы Т. с., остальные параметры могут быть выражены через незаВ11симые с помощью уравнения состояния. Свойства равновесных Т. с. изучает тер. одипа-.чика равновесных процессов (термостатика), свойства неравновесных систем—тер.модина.чика неравновесных процессов. [c.91]

ТЕРМОСТАТИКА—то же, что и термодина.мика равновесных (квазистатич.) процессов. Термин Т. введен Й. Д. Ваи-дер-Ваальсом (J. D. van der Waais), но не получил распространени я. [c.97]

В главе выводятся деформационные граничные условия подкрепленного края оболочки, основанные на формулировке геометрических условий сопряжения оболочки и тонкого стержня в терминах д ормационных граничных величин. На этой же основе выводятся деформационные уравнения термостатики ребристых оболочек, из которых предельным переходом получены деформационные уравнения для конструктивно анизотропных оболочек, а из последних, в свою очередь, — континуальные уравнения термостатики регулярных стержневых решеток. [c.492]

Ниже реализуется подход В. 3. Власова к выводу уравнений термостатики ребристых оболочек, основанный на использовании де рмационных условий сопряжения стержня и края оболочки (15.36). Учитывая названную особенность геометрических условий сопряжения ребер и оболочки, соответствующий вариант уравнений ребристых оболочек будем называть деформационным. [c.506]

Пусть по линиям Sv = onst оболочка регулярно (равномерно) подкреплена системой ребер. Уравнения термостатики в смещениях для такой ребристой оболочки можно записать в виде (см. (14.39), (15.59)—(15.62) I [c.513]

Ряд (1.11) представляет собой геометрическую прогрессию типа tn to Р , где t - среднее время жизни структур -ой иерархии в выделенной биосистеме п = 1, 2, 3, t<)- стандартное время, равное среднему времени жизни структуры низшей (стандартной) иерархии (0) рассматриваемого ряда р - константа для данного ряда. Установленная закономерность позволяет построить основы иерархической термодинамики, или макротермодинамики (гетыерогенных систем), которая объединяет методы классической термодинамики термостатики и макрокинетики сравнительно медленных, квазиравновесных процессов. Таким образом, Г.П. Гладышеву удалось избежать сложностей в использовании функций состояния при описании поведения открытых систем. Действительно, в общем случае функции состояния открытых систем, например, функции Гиббса и функция Гельмгольца, не могут достигать экстремальных значений в этих системах. В такой ситуации классическая термодинамика, естественно, не способна предсказывать направление процессов [72]. [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...