Пара спектральная

Чувствительные методы анализа качества пара (спектральный и радиоактивный) позволяют определять примесив ничтожно малых количествах 10 —10- л г//сг, что при котловой воде высокого солесодержания по принятой на рис. 2-4 градации соответствует котлам пятой и более высокой группам. [c.28]

Наиболее распространенными газосветными источниками являются ртутные лампы. Спектр разряда низкого давления в парах ртути показан на рис. 85. С повышением давления ртутных паров спектральные линии очень сильно расширяются. Появляется яркий непрерывный спектр, на фоне которого некоторые из спектральных линий практически исчезают. [c.123]

Отношение Js /Js2 определяется в процессе лидарных измерений одновременно с отношениями вида Jk/Jks и служит входным в номограмму для калибровочного коэффициента Скэ- Относительная погрешность концентрационных измерений по рассмотренной выше методике при регистрации интенсивностей спектральных линий с точностью не хуже 5 % для набора различных веществ составила в среднем 50 7о- Погрешность может быть снижена до 25—30 % за счет набора статистики. Концентрационная чувствительность спектрохимического лидара существенно зависит от интенсивности аналитических пар спектральных линий определяемого и базового элементов и составляет для различных веществ в среднем 0,1 — 10 мкг-м- . [c.198]

Успех спектрального количественного анализа в значительной мере заш сит от выбора спектральных линий (аналитических линий). Одна из пих, как было отмечено выше, дол>1ша принадлежать анализируемому элементу, а другая, как правило, элементу основания сплава. Такая пара спектральных линий носит название аналитической нары линий. Линии дол кн1.1 быть расположены в спектре по возможности недалеко друг от друга, в области, доступной избранным методам фотометрии (визуальной, фотографической или фотоэлектрической). [c.598]

Чтобы свести ошибки полуколичественных определений к минимуму, с.ледует подобрать не одну аналитическую спектральную линию примеси, а выбрать несколько аналитических пар спектральных линий и проводить определения по относительной их интенсивности. Так как таких пар можно иногда выбрать большое количество, то моншо для них подобрать концентрации анализируемой нримеси, когда относительная интенсивность для пары будет равна единице, что легко отметить визуально с достаточной степенью точности по равенству их интенсивностей непосредственно в спектре или по равенству почернений на фотопластинке. [c.600]

При.количественном анализе прежде всего подбирается путем предварительных исследований аналитическая пара спектральных линий. Концентрационная чувствительность аналитической линии должна быть достаточно высокой, а относительная интенсивность при данных условиях возбуждения и поступления анализируемых материалов в межэлектродный промежуток — достаточно стабильной. [c.605]

График показывает, что любой цвет с насыщенностью меньше 100% может быть получен в результате смешения бесчисленного числа пар спектральных цветов. Для определения этих пар через точку цвета, находящуюся внутри кривой спектральных цветов, нужно провести прямую линию до пересечения с линией спектральных цветов. [c.331]

График показывает, что любой цвет с насыщенностью меньше 100% может быть получен в результате смешения бесчисленного количества пар спектральных цветов. Для этого следует через точку цвета, находящуюся внутри кривой спектральных цветов, 314 [c.314]

В парах, где атомы расположены на значительных расстояниях друг от друга, зависимость коэффициента поглощения от длины волны представляется в виде совокупности узких спектральных линий, соответствующих частотам собственных колебаний электронов внутри атомов. Подобная зависимость для паров натрия представлена на рис. 11.11. [c.281]

На пути лучей была расположена горелка, в пламя которой вводились пары натрия. На экране обнаружилось не только появление темной полосы в желтой части спектра, характерной для поглощения света в парах натрия, но и загиб спектральной полоски в разные стороны по бокам области поглощения. В этой случайно наблюденной картине Кундт сразу узнал явление аномальной дисперсии. Конусообразный столб паров натрия, поднимавшийся над горелкой, играл роль призмы с горизонтальным преломляющим ребром (основание внизу), скрещенной с первой стеклянной призмой, стоявшей вертикально. Как видно из рис. 28.4, более длинноволновая часть а преломляется сильнее, чем более коротковолновая область б, для которой показатель преломления даже меньше единицы. [c.543]

Особенно замечательно поглощение, обнаруживаемое при невысоком давлении в парах большинства металлов, представляющих собой собрание атомов, расположенных на значительном расстоянии друг от друга, т. е. практически изолированных. Коэффициент поглощения таких паров везде очень мал (близок к нулю) и лишь для очень узких спектральных областей (шириной в несколько сотых ангстрема) обнаруживает резкие максимумы. Так, для паров натрия коэффициент поглощения может быть изображен в виде кривой, показанной на рис. 28.14. При тщательно контролируемых условиях опыта удавалось наблюдать в спектре поглощения паров Na до 50 таких пар (дублетов), которые расположены тем ближе, чем короче длина волны. [c.564]

Уже неоднократно указывалось, что идеальное монохроматическое излучение представляет собой фикцию и что в реальных случаях излучение всегда соответствует некоторому интервалу длин волн. Правда, излучение разреженных газов, поставленных в специально благоприятные условия, может довольно близко подходить к этому воображаемому случаю так, наблюдаются спектральные линии , в излучении которых представлены со сколько-нибудь измеримой интенсивностью длины волн, заключенные в интервале, не превышающем нескольких тысячных ангстрема. Еще более монохроматично излучение оптических квантовых генераторов, но и здесь энергия сосредоточена в конечном, хотя и очень малом спектральном интервале (см. 228). В большинстве же случаев излучение атомов гораздо сильнее отличается от монохроматического и представляет собой набор излучений, длины волн которых варьируют в пределах нескольких сотых и. даже десятых ангстрема. При повышении давления пара линии излучения [c.571]

Описанный выше тип расщепления — появление триплета из двух о-компонент и одной я-компоненты — наблюдается, как выяснили дальнейшие исследования, крайне редко. Он характеризует простые спектральные линии, так называемые синглетные линии, представляющие одну определенную, практически монохроматическую волну, и называется нормальным расщеплением. Громадное же большинство спектральных линий сложно они представляют собой мультиплеты, т. е. состоят из двух или нескольких тесно расположенных спектральных линий. Простым мультиплетом — дублетом — является, например, желтая линия натрия,. представляющая собой пару линий и длины волн которых различаются почти на 6 А (Хо, = 5895,930 А и = 5889,963 А), причем интенсивность линии в два раза больше, чем линии Нередко встречаются значительно более сложные мультиплеты, состоящие из многих компонент. Воздействие магнитного поля на эти мультиплеты дает гораздо более сложную картину расщепления, чем описанная выше. Так, дублет натрия расщепляется таким образом, что линия Оз дает 6, а линия — 4 компоненты. Часть из них является я-компонентами, часть о-компонентами, раздвинутыми так, что для одних расщепление больше, а для других меньше нормального расщепления в том же магнитном поле интенсивность отдельных я- и о-компонент такова, что смесь всех линий дает неполяризованный свет. На рис. 31.5 показана фотография описанного расщепления, а на рис. 31.6 изображен еще более сложный случай. На нем изображена одна из линий септета хрома, распадающаяся на 21 компоненту в нижней части фигуры изображены 14 о-компонент, а в верхней — 7. я-компонент (на репродукции некоторые наиболее слабые компоненты видны плохо). [c.627]

Эффект Зеемана удалось наблюдать и на линиях поглощения обратный эффект Зеемана). Если абсорбирующее вещество, на-.пример пары металла, дающие резкую спектральную линию поглощения ), поместить между полюсами электромагнита, то вид [c.628]

В начале 60-х гг. были созданы баллоны газоразрядных ламп из поликристаллического оксида алюминия, которые могут работать при значительно более высоких температурах, чем кварцевое стекло, и хорошо противостоять воздействию разряда в парах щелочных металлов. Созданные в таких баллонах натриевые лампы имеют световую отдачу 130—150 лм/Вт, хороший спектральный состав излучения и малые габариты при большой мощности. [c.155]

Химический анализ показывает, что кристаллы, окра-щенные путем нагревания в парах щелочного металла, содержат избыточное по сравнению со стехиометрией количество атомов щелочного металла (около 10 —10 см" ), причем наблюдается соответствие полного спектрального поглощения в F-полосе количеству избыточных атомов, определенных путем химического анализа. [c.166]

При измерении поглощения и отражения образец лучше всего поместить за выходной щелью монохроматора, чтобы избежать возбуждения других процессов под действием излучения с длинами волн за пределами интересующей спектральной области. Например, при освещении образца с широким спектром фотоны, для которых К(й> АЕ, могут образовывать электронно-дырочные пары. Последние, рекомбинируя, будут испускать фотоны с меньшей энергией, что может привести к ошибкам в измерении поглощения. [c.167]

Применение того или иного источника возбуждения спектра (или, как его часто называют, источника света) определяется конкретными целями работы и возможностями источника образовывать интересующий нас спектр. Источники света в эмиссионном спектральном анализе, как правило, одновременно выполняют две функции переводят вещество пробы в парообразное состояние и возбуждают спектры излучения этих паров. Наибольшее распространение для аналитических целей получили следующие источники света. [c.6]

Основой количественного спектрального анализа является связь между интенсивностью спектральных линий каждого элемента и концентрацией его атомов в парах, образующихся в источнике света. Концентрация атомов в парах, в свою очередь, связана с концентрацией элемента в пробе. Интенсивность спектральной линии, соответствующей переходу атома из возбужденного состояния т в энергетически более низкое состояние п, пропорциональна концентрации возбужденных атомов в состоянии т [c.40]

Выбранные для анализа две спектральные линии, одна из которых принадлежит спектру определяемого элемента, а другая >12 — спектру элемента сравнения, называют аналитической парой. Обозначая через С и Сет концентрации определяемого элемента и внутреннего стандарта в образце и предполагая для них справедливым соотношение (1.26), а также учитывая возможное влияние самопоглощения на интенсивности сравниваемых линий, можно для относительной интенсивности написать выражение, аналогичное (1.27) [c.42]

Вакуумная система и схема электропитания. Для откачки трубки и наполнения ее рабочими газами служит вакуумная система, схема которой изображена на рис. 25. Паромасляный диффузионный насос 2 марки Н-0,1 с форвакуумным насосом ВН-461 1 позволяет достигать разрежения 10 Па. Ловушка 3 служит для предотвращения проникновения паров масла в вакуумную систему. Баллоны 4 л 5 содержат спектрально-чистые газы гелий и аргон. Напуск газа производится при помощи кранов Кз и Кз (или соответственно К и Кв). Краны Кз и Кв— порционные с объемом наполнения 0,5 см . Отростки 6 служат для подпайки к насосу, когда возникает необходимость обезгаживания участков трубок, отделяемых кранами Кз и Кв- Измерение давления в процессе откачки системы производится манометрическими лампами ПМТ-2 7 и ЛМИ-2 8, присоединенными к вакуумметру ВИТ-2 9. [c.75]

Стилоскопирование производится в следующем порядке зачищаются электрод и изделие устанавливается зазор между электродом и изделием 1—3 мм и зажигается дуга отыскивается нужная группа линий и производится оценка содержания искомых элементов. Определение элементов проводится в следующей носледователь-ности ванадий, хром, молибден, никель, титан, вольфрам, марганец, ниобий, кобальт, кремний. Следует отметить, что содержание углерода, фосфора и серы спектральными методами не определяется. Точность определения содержания элементов при стилоскопировании зависит от выбранной пары спектральных линий и в общем случае составляет 20 % от абсолютной величины концентрации элемента в стали. Например, если содержание элемента оценено 1 %, то фактическое содержание может находиться в пределах 0,8—1,2 %. При проведении стилоскопирования сталей, близких по содержанию легирующих элементов и назначению, целесообразно пользоваться рекомендациями, приведенными в табл. 3.3. [c.67]

Радиационные единицы длины и критические энергии. Проходя через вещество, быстрые электроны теряют энергию главным образом в процессах радиационного излучения и образования пар. Спектральная плотность потерь энергии на излучение на едишце пути практически не зависит от энергии электронов. Расстояние, на котором энергия электрона уменьшается в <е> раз, представляет собой удобную масштабную единицу длины пробега быстрых электронов и носит название радиационной, или лавинной единицы длины г . Критическую энергию е определяют обычно как среднюю величину потерь энергии электроном на ионизацию на / -единице длины (8 . [c.971]

В случае легированных сталей, содернощих в качестве легирующих элементов У, V, Мо, Сг, Мп, N1, 81 и др., которые выступают в качестве примеси к основному элементу — железу, можно подобрать в видимой области снектра большое число аналитических пар спектральных линий, одна из которых является линией легирующего элемента, а другая — линией основного элемента — железа. Обусловлено это тем, что снектр железа очень [c.601]

Давление насыщенного пара. Спектральные исследования Мелеха и Семенковича [134] указывают на инконгруэнтный характер испарения жидкого теллурида сурьмы при высоких температурах. [c.70]

Каждому цветному излучению в спектре соответствует другое цветное излучение, которое при смешении в определенном соотношении с первым, образует неокрашенное в спектральные цвета излучение. Такие пары спектральных излучений называются дополнительными или взаимодополнительными. [c.34]

При поглощении солнечной радиации пластина I, имеющая селективное покрытие для максимального поглощения в спектральном интервале 0,2—3 мкм и минимального излучения при Х>4 мкм, нагревается. Если в то же время пропускать охлаждающую воду по каналам 6, в контурах, образованных парами полупроводниковых пластин 3, 4 и металлических пластин 1, 2, 5, возникает термоэлектрический ток (пунктирные линии). При указанной на рисунке последовательности соединения полупроводниковых пластин наличие тока обеспечивает поглощение значительного количества тепла Пельтье на спаях пластин 3, т. е. охлаждение корпуса хо,тодильника 2. [c.230]

Значение AS процесса, как будет показано ниже, необходи- мо знать для расчета конкретных условий равновесия системы, поэтому практическая ценность третьего закона в области температур, далеких от абсолютного нуля, состоит а том, что с его помощью удается рассчитать химическое или фазовое равновесие, опираясь только на калориметрические данные. Особенно удобно применять метод абсолютных энтропий для расчетов равновесий с участием идеальных газов, поскольку для последних имеются формулы статистической термодинамики, позволяющие находить энтропии различных веществ по заданным термодинамическим параметрам и известным молекулярным постоянным частиц газа или пара (геометрия молекул, межатомные расстояния, частоты колебаний др.). Такие данные получают спектральными, электронографическими и другими нетермодинамическими методами. [c.57]

Для характеристики степени монохроматичности спектральных линий, т. е. излучения практически изолированных атомов, надо исследовать распределение интенсивности излучения по частотам с помощью прибора высокой разрешающей способности, например интерферометра Майкельсона или Фабри—Перо. Результат такого исследования можно представить в виде диаграммы (рис. 28.16), где по оси абсцисс отложены длины волн, а по оси ординат — соответствующие интенсивности. Конечно, нижние части полученных кривых очень мало достоверны, и можно полагать, что в идеальных условиях кривые спадали бы к нулю асимптотически. В разных условиях опыта (различие в природе пара, различие в температуре и давлении его, в степени иониза-0,01 000 0,03 Щ ции и т. д.) форма спектральной линии, изображенная на рис. Рис. 28.16. Контур линии испуска- 28.16, может быть различной. В качестве характеристики ширины линии условно принимают расстояние в ангстремах между двумя точками А, В, где ордината достигает половины максимальной. Эту условную характеристику принято называть шириной спектральной линии. Как сказано, она в очень благоприятных случаях может составлять 0,001 А и менее, но обычно бывает значительно шире кроме того, и форма линии мом ет сильно отступать от приведенной на рисунке, будучи иногда заметно асимметричной. [c.572]

Столкновения между атомами обусловливают ударное ушире-ние спектральной линии. При очень низких плотностях, когда соударения редки, или в потоке свободно несущихся каналовых частиц, которые практически не сталкиваются, влияние этой причины уширения может быть сделано настолько малым, что им можно пренебречь. Но при обычных условиях газового свечения, например в разрядной трубке или в ртутной лампе, она может являться одной из серьезнейших или даже самой серьезной причиной уширения линий. Так, в современных ртутных лампах сверхвысокого давления, где давление паров ртути достигает 20—30 атм, линии ртутного излучения настолько уширены, что само выражение спектральные линии теряет смысл. Наблюдалось также заметное ушире-иие спектральных линий при добавлении к светящемуся газу значительных количеств постороннего газа. [c.574]

Установив в опытах над магнитным вращением плоскости поляризации света связь между магнитными и оптическими явлениями, Фарадей предпринял также попытку воздействовать магнитным полем на спектральные линии. Один из последних его опытов (1862 г.) состоял в наблюдении спектра паров натрия, помещенных между полюсами, электромагнита, при включении и выключении поля. Отсутствие какого бы то ни было эффекта объясняется, как мы уже знаем, недостаточностью технических средств, которыми располагал Фарадей (малая разрещающая способность спектрального аппарата при слабых магнитных полях, применявшихся им). [c.621]

Излучение изолированных атомов, например атомов разреженного одноатомного газа или пара металла (На, Н ), отличается наибольшей простотой. Электроны, входящие в состав таких атомов, находятся под действием внутриатомных сил и не испытывают возмущающего действия со стороны окружающих удаленных атомов. Спектры подобных газов состоят из ряда дискретных спектральных линий разной интенсивности, соответствующих различным длинам волн. При исследовании газов, состоящих из многоатомных молекул, спектр получается более сложным. Так, например, в спектре водорода (На) наряду с отдельными, довольно удаленными друг от друга линиями наблюдается большое число тесно расположенных линий (так называемый многолинейчатый или полосатый спектр водорода). [c.711]

Линейчатый спектр газов можно возбудить весьма различными способами. Он появляется при различных видах электрического разряда через газ (гейслерова трубка, искра, дуговой разряд), при бомбардировке атомов газа электронами, испускаемыми накаленным катодом (что также можно рассматривать как одну из форм электрического разряда), при нагревании паров и газов (в пламени горелки, например), при освещении паров светом подходящей длины волны и т. д. Во всех этих случаях получаются спектральные линии, длины волн которых характерны для изучаемого газа. Однако в зависимости от условий возбуждения относительная интенсивность различных линий может сильно различаться, так что некоторые линии могут отсутствовать при тех Или иных способах возбуждения. Можно даже иногда возбудить одну-единствен-ную линию из всего линейчатого спектра. Таким образом, внешний вид спектра данного газа сильно зависит от условий возбуждения однако следует помнить, что, меняя условия возбуждения, мы можем заставить исчезнуть или появиться только определенные для каждого данного вещества линии, совокупность которых и составляет характерный для него линейчатый спектр. [c.712]

До сих пор мы не обсуждали квантовую интерпретацию закономерностей, касающихся интенсивностей спектральных линий. Совпадение частот некоторых линий испускания и поглощения имеет в квантовой теории простое объяснение — такие линии приписываются переходам между одной и той же парой уровней. Однако вопрос о том, существует ли какая-либо связь между величиной коэффициента поглощения и интенсивностью линии испускания той же частоты, не находил ответа. Опыт показывает, далее, что интенсивности линий в спектре излучения одного и того же атома могут отличаться в десятки и сотни раз, причем в разных источниках по-разному. Например, в спектре свечения натриевой газоразрядной лампы, кроме желтых 1)-линий (X = 589,0 и 589,6 нм), присутствует больщое число других линий, тогда как в пламени газовой горелки возбуждаются почти исключительно Л-линии. И наоборот, существуют такие линии, для которых отнощение их интенсивностей практически одинаково во всех источниках света. [c.730]

При обсуждении спектра водорода упоминалось, что в нем наряду с дискретными спектральными линиями, составляющими серии, наблюдается ряд полос, которые при исследовании приборами с достаточной разрешающей способностью расчленяются на ряд тесно расположенных друг около друга линий, образуя так называемый многолинейчатый, или полосатый, спектр. Подобной особенностью отличаются и спектры других газов, молекулы которых состоят из двух или нескольких атомов. Наоборот, для одноатомных газов (благородные газы, пары металлов) характерны только линейчатые атомные спектры. Правда, при значительном давлении пары металлов (например Hg, 2п и др.), равно как и благородные газы, также излучают полосатые спектры, но, как показывают разнообразные исследования, при этих условиях в парах образуются нестойкие соединения типа Hg2, Пег, HgH, Сзо и т. д., т. е. молекулы, с существованием которых и связано излучение полосатых спектров. [c.744]

В магнитном поле происходит расщепление спектральных линий не только при излучении света, но и при его поглощении. Если вещество, например пары металла, поглощающие в узком спектральном интервале, поместить между полюсами электромагргита, то при включении магнитного поля вид спектра поглощения изме- [c.108]

Сплавы платины с малым содержанием золота становятся термоэлектрически отрицательными по отношению к чистой платине. Все остальные металлы дают сплавы термоэлектрически положительные в паре с чистой платиной. Таким образом, в присутствии золота можно обнаружить присутствие примесей в платине, не определимых даже спектральным анализом. Примеси посторонних металлов к золоту и серебру образуют сплавы термоэлектрически отрицательные в паре с чистыми металлами. [c.399]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...