Сила Миллера

Находясь в Горьком, Д. Киржниц продолжал в свободное от работы время научные исследования, начатые еще на студенческой скамье. В Горьковском университете было сильное радиофизическое отделение. Д. Киржниц познакомился с несколькими физиками, в частности, с Г.С. Гореликом, М.А. Миллером и др. Научные контакты с некоторыми из них переросли в дружеские отношения. В особенности это относится к Михаилу Адольфовичу Миллеру, дружбу с которым Д. Киржниц сохранил на всю жизнь. В Горьком он также познакомился с В.Л. Гинзбургом, который приезжал из Москвы для чтения лекций на радиофизическом факультете. Не помню точно, в 1954 или 1955 году Д. Киржниц прислал И.Е. Тамму несколько своих работ (по квантовой электродинамике, по мезонной теории ядерных сил — всего три рукописи). И.Е. Тамм передал эти работы своему сотруднику Виктору Павловичу Силину, однокурснику Д.А. Киржница, поручив рассказать о них на семинаре Теоретического Отдела. Носле доклада В.Н. Силина и последующего обсуждения было решено добиваться перевода Д. А. Киржница с горьковского завода в ФИАН, в Теоретический Отдел. К тому времени Игорь Евгеньевич был уже, наконец, избран действительным членом Академии Наук СССР, награжден высшей государственной наградой (после победоносного испытания водородной бомбы), и к нему относилось с большим уважением начальство, от которого зависел перевод Д. Киржница. Вот так и появился в Теоретическом Отделе новый сотрудник. [c.348]

Индексы Миллера в круглых скобках обозначают семейство параллельных плоскостей. Семейство плоскостей, эквивалентных в силу симметрии (более широкое семейство), обозначают в фигурных скобках hki). Например, в кубическом кристалле плоскости (ПО), (101), (011) [c.24]

При изучении колебаний упругого полупространства, вызываемых напряжениями, приложенными в пределах круговой области контакта, ставилось смешанное краевое условие, состоящее в том, что смешение постоянно на всем круге, а напряжения вне круга равны нулю. Чтобы избежать этого усложнения, некоторые исследователи вводят специфические распределения напряжения в круге и оценивают среднее смещение в пределах круга. Вольф [194] использовал такое распределение напряжений, которое обеспечивает постоянное смещение в статическом случае. Полученный им-импеданс [см. формулу (6.38)] равен отнощению общей силы к средней скорости частиц в круге. Миллер и Перси [ЮЗ] предполагали равномерность нормального напряжения (при отсутствии касательных напряжений) и численным интегрированием получа-ли среднюю скорость частиц, что позволило найти импеданс излучения, [c.242]

Модель пружины и вязкого элемента может быть использована и для других условий. Пусть полубесконечный тонкий стержень проводит одномерные продольные волны, как описано в 11.1. Благодаря своей бесконечной длине стержень обладает нулевой статической жесткостью на растяжение и сжатие. По уравнению (11.1) сила на конце стержня пропорциональна скорости на конце. Таким образом, при действии осциллирующей силы стержень ведет себя подобно чисто вязкому элементу. Функции /1 и /2 принимают значения О и 0.384. Миллер и Пер- [c.394]

Высшие гармоники нагружения лопастей несущего винта при полете вперед рассматривались в работе Миллера [М.125] (1964 г.), где было установлено, что неоднородность поля скоростей протекания потока через диск винта связана главным образом с наличием и формой концевых вихревых жгутов лопастей, интенсивность которых определяется средним значением подъемной силы винта ). Таким образом, доминирующую роль в образовании высоких гармоник нагрузки при полете вперед играют не поперечные, а продольные вихри. Следующим по важности фактором является изменение скоростей протекания вследствие влияния ближней к лопасти части ее следа. Миллер установил, что при очень малых значениях характеристики режима ц рассмотренные выше эффекты повторного влияния пелены весьма существенны. Однако при ц 0,2 сохраняется влияние лишь близкой к лопасти части следа, учитываемое функцией Теодорсена. [c.466]

В 1956 г. Миллер и Эллис [М. 129] теоретически исследовали дивергенцию и флаттер несущего винта вертолета на режиме висения. Они вывели уравнения махового и установочного движений жесткой лопасти, а также уравнение с учетом 1-го тона изгиба лопасти в плоскости взмаха. Приведены примеры определения границ дивергенции и флаттера. Исследовано влияние функции уменьшения подъемной силы Лоуи и сделан вывод о том, что квазистатическая аппроксимация (С =1) дает границу устойчивости с некоторым запасом. Установлено также, что изгиб слабо влияет на флаттер шарнирной лопасти. [c.596]

СИЛОЙ, которая, согласно нестационарной теории профиля, в свою очередь зависит от движения лопасти и величины циркуляции. Поэтому уравнение махового движения лопасти позволяет связать коэффициенты гармоник циркуляции с коэффициентами махового движения, что замыкает определяющую их систему уравнений. Решение ищется методом последовательных приближений, а индуктивные скорости подсчитываются при заданной циркуляции. После этого вычисляются коэффициенты гармоник нагрузки и махового движения, что позволяет уточнить циркуляцию. Процедура повторяется до достижения сходимости приближений. Поскольку высшие гармоники индуктивных скоростей в основном зависят от структуры вихревого следа, в качестве первого приближения можно использовать среднее для заданной силы тяги значение циркуляции. Миллер обнаружил, что гармоники нагрузок сильно зависят от шага винтовых поверхностей, и предположил, что для расчета влияния концевого вихря, приближающегося к лопасти, требуются нелинейная вихревая теория и представление лопасти несущей поверхностью. Он ввел также концепцию полужесткого следа, каждый элемент которого имеет вертикальную скорость, равную скорости протекания в соответствующей точке диска винта в момент схода этого элемента с лопасти. [c.665]

Теория цилиндрических винтовых пружин была разработана И. Гилио ) и Б. Сен-Венаном ). Кельвин и П. Тэт ), а также И. Перри ) и Г. Ширер ) рассмотрели некоторые особые случаи таких пружин. Опыты Дж. Миллера ) и Л. Захариаса ) подтвердили созданную теориюТ Для простейшего случая, когда цилиндрическая винтовая пружина находится под действием осевой силы, изгибающий и крутящий моменты равны [c.622]

НИЯ наблюдаются только в пределах ошибки эксперимента. С данными А. Н. Соловьева [5] для лития и калия и с данными Эвинга, Гранда и Миллера [7, 8] для калия полученные результаты хорошо согласуются лишь вблизи температуры плавления. При средних и высоких температурах наблюдается значительное расхождение, достигающее 10%. Анализ показывает, что завышение данных А. Н. Соловьева связано, вероятно, с влиянием нерастворимых газовых примесей (окиси и нитриды), находящихся в расплаве. Газовые примеси не только повышают вязкость, но и образуют на поверхности твердую пленку, являющуюся второй торцовой поверхностью, которая создает дополнительный момент сил вязкого трения. Влияние пленки может привести к завышению значений вязкости на 5-7%. [c.81]

Применения М. Благодаря легкости М. обладают большим коэф-том затухания, что обусловливает размытость резонансной кривой. При частотах значительно ниже основного тона М. дают одинаковую амплитуду под действием вынуждающей силы любой частоты. Для конденсаторного микрофона (см.), сконструированного Венте [ ], применяется напр. М., настроенная выше 7 ООО Нг, и все частоты в области речи и музыки передаются этим микрофоном почти без искажения. Тонкие М. применяются в ряде звукоприемников, напр, фонодейк Миллера [ ], М. звукометрич. приемников и др. В музыкальных инструментах М. применяется в барабане (кожа). Барабанная перепонка уха есть М., близкая к конич. форме, причем натяжение ее неравномерно, в виду чего законы ее колебания весьма сложны [c.362]

Мир наш такой, какой он есть, и я такой, каким живу. .. Все вне меня и все во мне порождено игрой необъяснимых сил. Порядок, тот, что в хаосе таится, превыше разуменья, недоступен человеку. Генри Миллер, Черная весна (Bla k Spring). [c.74]

Рассмотрим распространение гармонических плоских волн, например решений вида и = иоехр [г(к-г — со )], где к — волновой вектор (неединичный) и со — круговая частота, в бесконечной упругой среде с кубической симметрией. Объемной силой Ро в уравнении (2.11.20) будем, как и выше, пренебрегать, а тензорный коэффициент упругости будет иметь вид (2.11.36). Наибольший интерес для нас представляет рассмотрение распространения волн в некоторых специальных направлениях кубической структуры. Для анализа будем использовать систему обозначений Миллера, схематично изображенную на рис. 2.13.1 и 2.13.2. Обозначения (...) относятся к кристаллографическим плоскостям, а обозначения [...]— к кристаллографическим [c.141]

Обзор обширной литературы по задаче Лэмба и развернутый очерк развития теорнн были даны Ивиигом и другими [47]. Здесь будут приведены результаты Миллера и Перси [103], относящиеся к вертикальной сосредоточенной силе, а также результаты Черри [35], относящиеся к горизонтальной силе. [c.218]

Сила, перпендикулярная к поверхности. Возьмем маленький диск, в пределах которого на свободную поверхность действуют нормальные напряжения, зависящие от времени по синусоидальному закону. Миллер показал, как следует скомбинировать фундаментальные решения волнового уравнения в цилиндрических координатах, чтобы нормальные напряжения на площади диска были (в данный момент времени) постоянны, а вне диска обращались в нуль. Смещения были затем выражены в виде интегралов, которые оценивались для диска с малым радиусом и для радиальных расстояний от источника, много больших длины волны объемных волн, В пределе этот источник может рассматриваться как сосредоточенная сила Оо Вследствие симметрии относительно вертикальной, оси компонента ио равна нулю, а другие компоненты независимы от 6. Зависимость смещений от полярного угла и радиального расстояния при 51пф<а выражается формулами [c.218]

Соотношения (11.9) и (11.10) не точны в окрестности начала координат, но в любом случае перемещения и соответствующие напряжения обращаются в бесконечность в точке приложения сосредоточенной силы (когда Риг стремятся к нулю). Более реальная ситуация приложения равномерного давления р, действующего на круговой площадке радиуса а и осциллирующего с частотой со,, была рассмотрена Миллером и Персеем [263]. Это динамический эквивалент статической задачи, изученной в 3.4(a). Волновое движение на больших расстояниях от круга нагружения (Р, г > а) такое же, как в случае сосредоточенной [c.392]

Межмолекулярные силы 15 сл, Миллера метод расчета теплоты парообразования при нормальной температуре кипения 192 Мисика и Тодоса метод расчета теплопроводности многоатомных газов 4 7 [c.586]

Для полноты изложения следует отметить, что существует и ряд других теорий, объясняющих эффект окисления при ультразвуковом облучении жидкостей. Так, например, Портер и Юнг [1631], а также Гриффинг [2930] полагают, что химическое действие ультразвука обусловлено местным нагреванием, возникающим при сильном сжатии маленьких пузырьков газа (см. И настоящей главы) при этом важную роль играет отношение удельных теплоемкостей газа и его теплопроводность. Марбо [3481] считает, что кавитационные силы разрывают связи типа О—Н и при этом образуются ионы Н и ОН, которые и служат причиной последующих химических реакций. Миллер [4882] высказывает предположение, что механизм образования активных радикалов в содержащих кислород жидкостях таков же, каков и при облучении у-лучами. [c.523]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...