Температура эмпирическая шкала

Для вычисления Р необходимо знать о — скрытую теплоту испарения при абсолютном нуле, 8ж(Т) и Уж(Т)—энтропию и объем моля жидкости, член г(Т), описывающий отклонения свойств пара от свойств идеального газа посредством вириальных коэффициентов и величину химической константы 0, вычисляемой в статистической механике. В принципе возможно найти численные значения зависимости давления от температуры по уравнению (2.5) методом последовательных приближений, начиная с экспериментальных значений е(Т ), 8ж(Т), Уж(Т) и значения Ьо, полученных по одной экспериментально найденной паре чисел Р и 7. На практике, однако, такой метод ограничен областью малых давлений, поскольку последние три члена в уравнении (2.5) и связанные с ними погрешности быстро растут при увеличении Т. Таким образом, существует интервал средних давлений, где теоретически рассчитанная по уравнению (2.5) и эмпирическая шкалы имеют сравнимую точность. Численное значение о [c.70]

Изучение цикла Карно приводит к одному важному следствию, которое дает теоретические основания для выбора температурной шкалы, называемой термодинамической шкалой температур. В 2 главы I было дано определение эмпирической температуры. Из описания ясно, что эмпирическая шкала зависит от выбора термометрического тела и, следовательно, не является абсолютной. Выводы, полученные выше, привели нас к уравнению, которое для некоторого количества рабочего тела может быть написано в форме [c.72]

Значение температуры Т , полученное по формуле (м), не зависит от эмпирической шкалы температур, т. е. поставленное выше требование выполнено. [c.116]

Степень изменения вязкости рабочих жидкостей в зависимости от температуры оценивают системой индексов вязкости, предложенной Ди-ном и Девисом. Индекс вязкости является относительной величиной, показывающей степень изменения вязкости масла в зависимости от температуры, т. е. он характеризует пологость вязкостно-температурной кривой жидкости. На основе двух рядов эталонных масел была составлена эмпирическая шкала. Первому ряду масел, имеющих минимальную зависимость вязкости от температуры, т. е. имеющих очень пологую вязкостно-температурную кривую, был произвольно присвоен индекс вязкости, равный 100 (ИВ= 100). Второму ряду масел, имеющих максимальную зависимость вязкости от температуры, т. е. имеющих очень крутую вязкостно-температурную кривую, был произвольно присвоен индекс вязкости, равный О (ИВ = 0). [c.12]

Ясно, что уравнение (3.7), определяющее понятия энтропия и абсолютная температура , сохраняет силу и в том случае, когда S умножена на некоторую постоянную а, а Г — на Следовательно, для завершения определения понятий Т и S необходимо приписать некоторое условное значение величине Т в какой-то вполне определенной точке эмпирической шкалы. В качестве такого фиксированного значения в настоящее время повсеместно принимают величину Т = 273,16 градусов, приписываемую температуре равновесия между жидкой водой и льдом при давлении 1 атм. В подробности относительно температурных шкал мы здесь вдаваться не будем. [c.36]

В уравнении РУ = (х) т есть температура, измеренная в любой эмпирической шкале, а функция ср (t) — монотонная и возрастающая. [c.74]

Вероятно, наиболее широко распространенным методом выражения зависимости между вязкостью и температурой является система индексов вязкости (ИВ) Дина и Девиса . Используя в качестве эталонов два ряда масел, они составили эмпирическую шкалу. Одному ряду масел, который имел минимальную зависимость вязкости от температуры, был произвольно присвоен индекс вязкости, равный 100, а другому, имевшему максимальную зависимость, был присвоен индекс вязкости 0. В то время, когда была разработана шкала индексов вязкости, предполагалось, что все другие масла по этому показателю окажутся в пределах от О до 100. Однако применение методов очистки масел избирательными растворителями, использование полимер- [c.94]

Уравнение состояния системы, которая содержит определенное количество газа, занимающего объем V при температуре t и давлении р, может быть выражено простым аналитическим законом. Мы получим уравнение состояния газа в простейшей форме, заменив эмпирическую шкалу температур новой температурной шкалой Т. [c.15]

Поясним эту мысль диаграммой, показанной на рис. 6.1. Отложим по двум осям абсцисс температуру (внизу в градусах Кельвина, вверху в градусах по одной из эмпирических шкал, например, по шкале Цельсия), по оси ординат — относительную близость к температуре плавления, выраженную в процентах таким образом, температуре плавления соответствует 100%, а абсолютному нулю —0%. Ординаты точек прямых линий, соединяющих левый нижний угол диаграммы с показателями температур плавления, отложенными по верхней горизонтальной шкале, соответствуют относительным температурам, указывающим близость к температуре плавления. Эти температуры называют сходственными или гомологическими температурами. [c.237]

Перечисленные шкалы (и им подобные) термометрических устройств с каким-либо реальным термометрическим веществом называются эмпирическими шкалами, а температура тела, измеренная по одной из подобных шкал, называется эмпирической температурой (О- [c.9]

Кроме эмпирических шкал, в термодинамике применяется абсолютная шкала, а температура тела, измеренная по этой шкале, называется абсолютной температурой. [c.9]

Температура измеряется в эмпирических шкалах различными термометрическими приборами, например [c.10]

Количества теплоты д и д ,в цикле Карно не зависят от того, по какой эмпирической шкале измеряются температуры источников [c.47]

В термодинамике температура Т является величиной, характеризующей направление теплообмена между телами (П.4.3.Г, см. также 11.2.4.4°). В состоянии равновесия системы температура всех тел, входящих в систему, одинакова. Для измерения температуры используется тот факт, что при изменении температуры тела изменяются почти все его физические свойства длина и объем, плотность, упругие свойства, электропроводность и др. Основой для измерения температуры может являться изменение любого из этих свойств какого-либо одного тела (термометрическое тело), если для него известна зависимость данного свойства от температуры. Температурная шкала, устанавливаемая с помощью термометрического тела, называется эмпирической. По решению IX Генеральной конференции по мерам и весам в 1948 г. для практического употребления принята международная стоградусная температурная шкала. Для построения этой шкалы, установления начала отсчета температуры и единицы ее измерения — градуса Цельсия — принимается, что при нормальном атмосферном давлении в [c.125]

Так же как и ранее, введем в рассмотрение два достаточно емких источника тепла, температуры которых по нашей эмпирической шкале соответствуют t и ti, причем Осуществим с любым рабочим [c.74]

Поскольку определяется только отношением количеств тепла, превращаемых в цикле Карно, для одинаковых температур должны получаться одинаковые значения , независимо от того, какие числа соответствуют этим температурам в различных эмпирических шкалах. Поэтому величину O, не зависящую от случайных свойств измерителя температуры, называют термодинамической температурой. Уравнение (110) дает нам только отношение й. Поэтому в выражении для О-остается еще произвольный множитель. Этот множитель мы определим, установив разность д для точек кипения воды и плавления льда [c.77]

Термодинамическая шкала температур. Используемая нами до сих пор эмпирическая температура t определялась по изменению (например, расширению) какого-либо параметра того или иного термометрического вещества (ртути, спирта и т. д.). Как мы уже отмечали, термометры с различными термометрическими телами, кроме основных точек О и 100 °С, будут показывать во всех других условиях разную температуру. Это особенно ясно указывает на произвольность и неудовлетворительность такого определения температуры, как объективной меры интенсивности теплового движения. [c.61]

Второе начало термодинамики устраняет этот недостаток и позволяет установить термодинамическую шкалу, температура по которой не зависит от термометрического вещества и поэтому называется абсолютной. В самом деле, поскольку интегрирующий делитель ф( ) для элемента теплоты определяется только температурой, он может служить мерой температуры. Температура T=(p(t) и является термодинамической (абсолютной) температурой, поскольку, как мы покажем, числовое значение функции ф(/ от выбора эмпирической температуры не зависит, хотя вид этой функции зависит от выбора эмпирической температуры. [c.61]

Термодинамическая шкала температур. Употребляемая нами до сих пор эмпирическая температура t определялась но измене- [c.50]

Международная практическая температурная шкала Цельсия (° С) за основные опорные (реперные) точки принимает точку таяния льда при нормальном атмосферном давлении (760 мм рт. ст.) /н = 0 С и точку кипения воды при том же давлении = 100 С. Разность показаний термометра в этих двух точках, деленная на 100, представляет собой 1 по шкале Цельсия. Определяемая по этой условной шкале температура представляет собой так называемую эмпирическую температуру. [c.16]

Температура тела, измеряемая по одной из подобных температурных шкал, будет зависеть от свойств применяемого термометрического вещества. Поэтому она называется эмпирической температурой в отличие от термодинамической температуры, способ измерения которой исключает влияние свойств термометрического вещества. [c.12]

В практических расчетах используется температура измеренная, т. е. эмпирическая. Для измерения температуры используют свойство тел (термометрических веществ) изменять некоторые свои характеристики при нагревании (охлаждении). Измеряют температуру термометром, для него строят температурную шкалу. Единицу температуры устанавливают по двум тепловым состояниям (реперным точкам) какого-либо вещества. При создании стоградусной шкалы температуры (шкалы Цельсия) в качестве реперных точек были приняты состояние тройной точки (см. гл. 7) и состояние кипения воды. Интервал между температурами этих состояний разделен на сто равных частей (градусов Цельсия). [c.8]

Полуэмпирические формулы для определения коэффициента гидравлического трения (4.57) и (4.63), имеющие теоретическое обоснование и охватывающие движение в трубах разного диаметра, при различных скоростях и для различных жидкостей, появились сравнительно недавно. В различных областях техники до сих пор продолжают пользоваться многочисленными эмпирическими формулами, полученными непосредственно путем обработки опытных данных и действительными лишь в ограниченных условиях (для определенных жидкостей, диаметров труб, скоростей течения, температур и т. д.). В этих формулах шероховатость стенок принимается постоянной или учитывается с по.мощью коэффициентов шероховатости), причем для каждой формулы даются особые шкалы коэффициентов шероховатости в зависимости от материала трубы. [c.192]

Согласно нулевому началу термодинамики, каждому равновесному состоянию термодинамической системы соответствует определенное значение температуры (см. пример 2.1). Численное значение эмпирической температуры зависит не только от состояния термодинамической системы, но и от свойств термометрического вещества. Если, например, использовать для получения эмпирической шкалы две реперных точки (франц. repere — метка, исходная точка), соответствующих состоянию таяния льда н состоянию кипения воды, разбив промежуток между ними на 100 равных частей, то некоторому промежуточному состоянию 1 будут соответствовать различные числовые значения эмпирических температур- [c.83]

Измерим значение какого-либо выбранного нами параметра термометрического вещества в состоянии, когда установилось его тепловое равновесие с тающим льдом. Этим параметром может быть объем, давление, электрическое сопротивление или другое физическое свойство тела. Приведем затем термометрическое вещество в соприкосновение с телом, температуру которого мы хотим определить. Если теперь измерить велич1П1у выбранного параметра термометрического вещества (в состоянии, когда установилось его тепловое равновесие с данным телом), то изменение значения этого параметра определит степень отклонения состояния данного тела от состояния теплового равновесия с тающим льдом. При этом необходимо исключить изменение других параметров. Установленная таким опытным путем мера отклонения состояния тела от состояния теплового равновесия с тающим льдом, находящимся под давленне.м 1 атм, называется эмпирической температурой тела. Она может быть измерена с помощью жидкостных и газовых термометров, термопар, пирометров и других устро11ств. Однако в зависимости от применяемого устройства для определенного температурного состояния тела получаются, вообще говоря, различные значения температуры, так как в основу ее измерения кладутся различные признаки. Следовательно, необходима такая шкала температур, с помощью которой можно было бы для определенного температурного состояния тела получить одно единственное значение температуры. Такой шкалой является термодинамическая, а также тоаде-ственная с ней абсолютная шкала температур Кельвина. [c.8]

В настоящее время практически в качестве стандартной шкалы температур используют эмпирическую шкалу водородного термометра, поскольку водород по своим свойствам наиболее близок к идеальному газу. Термодинамическую же шкалу температур получают из эмпири ческой шкалы путем внесения соответствующих поправок. [c.103]

Рассмотрим последний вопрос несколько подробнее. Прежде всего выбранная терминология, абсолютная температура, означает признание существования некоторой ее шкалы, не зависящей от эмпирической шкалы д в), используемой для ее определения, т.е. 9 = в( б) имеет одно и то же значение, каким бы термометром мы ни пользовались для ее определения. Для того чтобы убедиться в этом, воспользуемся соотношением ( ), учитывая, что фиксация в означает и фиксацию величины и что в = ( в) (аргумент N не пищем, полагая N = onst), [c.57]

Достигнуть соглашения о шкале по давлению паров Не оказалось значительно труднее, чем можно было ожидать. Эти трудности типичны для построения любой новой практической температурной шкалы. Главным здесь является вопрос обоснования формулы для температурной зависимости, которая может быть или строго выведенной термодинамической формулой или эмпирическим соотношением, хорошо опи-сываюшим экспериментальные данные. Идеальным был бы первый подход, однако, если термодинамическое соотношение содержит много констант, которые трудно оценить и численные значения которых ненадежны, все преимущества описания экспериментальных данных термодинамической формулой теряются. С другой стороны, чисто эмпирическое соотношение для описания результатов может не обнаружить термодинамического несоответствия между частями шкалы и ошибок в измерениях. В начале 50-х годов оценки точности термодинамического способа вычисления температурной зависимости давления паров Не были примерно такими же, как и для чисто эмпирического описания имевшихся экспериментальных данных. Эти оценки были разными в зависимости от давления паров и служили предметом дискуссий [38]. В качестве компромиссного решения была разработана таблица температурной зависимости давления насыщенных паров и никакого уравнения не предлагалось. Эта таблица была представлена ККТ в 1958 г. одновременно сторонниками обоих способов вычисления температурной зависимости. Дискуссия была весьма острой, и ее участники нередко меняли свое мнение на противоположное Принятая в 1958 г. ГКМВ таблица получила название шкалы Не-1958 с обозначением температуры по этой шкале и перекрывала интервал от 0,5 до [c.69]

Речь идет здесь о так называемой эмпирической температуре, которая зависит от свойств термометрической системы С. Более определенная абсолютная шкала температур появляется в связи со вторым законом термодинамики (см. 6). Подчер- [c.22]

Термодинамическая температурная пгкала никак не связана с конкретными свойствами рабочего (т. е. термометрического) тела. Следовательно, термодинамическая температура Тд является не эмпирической, а универсальной темперглурой. Легко убедиться, далее, что термодинамическая температурная шкала является равномерной шкалой. Это вытекает уже из соотношения (2.44) и вполне может быть уяснено из рассмотрения последовательного ряда п двигателей Карно, каждый из которых характеризуется одной и той же величиной производимой работы а теплота, отдаваемая одним двигателем, полностью поглощается другим (рис. 2.16). В таком ряду (нижний двигатель имеет номер 1, а верхний — п) [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...