Сходимость полос

Если угол сходимости волн у равен нулю, то на экране должна образоваться в зависимости от разности хода волн равномерно освещенная или затемненная область, называемая обычно полосой бесконечной щирины. [c.223]

Прежде всего, представляет интерес вопрос о сходимости метода. Рассмотрим случай, когда а>6 и на торцах полосы х= 0,5 а действует нормальная нагрузка po Sp. Точное решение этой задачи известно ( 8) [c.69]

Получена общая формула для ширины полос равной толщины. Для малых углов 9 и угла сходимости <а можно вновь записать, что Ь = Х/ю. Это выражение совпадает с полученным ранее. Оно показывает, что линейная ширина интерференционной полосы равной толщины зависит только от угла схождения <0. Для получения достаточно широкой полосы надо иметь малый угол со. [c.125]

Ширина полосы зависит только от длины волны и угла сходимости между интерферирующими лучами. [c.137]

При уменьшении значения г, сходимость рядов улучшается. Поэтому для определения напряжений и перемещений в точках, лежащих на поверхностях полосы при у = Ь, удобнее формулы (IV.24)—(IV.26) преобразовывать путем переноса начала координат в точки, лежащие на этих поверхностях (рис. 28, в и г). [c.74]

Н.2СО, так и для В, СО. При этом наблюдается дальнейшее усложнение полосы, обусловленное близостью основной полосы V5(й,), принадлежащей к типу В. В результате имеется сильное кориолисово взаимодействие двух верхних колебательных уровней, что приводит к быстрой сходимости серии ветвей Q ( линий ) в противоположных направлениях для обоих полос. Так как в данном случае р = 0,1, то центральная ветвь уже не выделяется. Полосы типа С с более высоким значением р до сих пор еще не разрешены. [c.512]

Доказательство. Эта лемма доказывается путем разложения хлС л+я.йХл в ряд по степеням Im л. Сходимость в указанной полосе устанавливается стандартными методами, описанными выше. Подробности см. в [28]. [c.123]

А именно, пусть задано произвольное б > 0. Можно найти Яо, такое что (А,о) будет настолько близким к 1, что Л < б для всех е< 1 (см. следствие 6.3 и формулу (6.12)). Допустим, что для этих малых калибровочных полей имеет место сходимость при е->0. Из следствия 6.3 вытекает, что функция аналитична в некоторой полосе, а из (6.10) следует ее равномерная ограниченность. Для того чтобы установить сходимость при А, = 1, выберем последовательность открытых шаров 0, . .., >лг, лежащих в нашей полосе, таких что центр О,-4.1 содержится в ) (/—1,. .., N—1) и (ЭЯо, Олт э 1. Из сходимости в >1.....О/г вытекает схо- [c.125]

Однако это рассуждение доказывает только существование такого параметра. Чтобы произвести явно указанное конформное отображение, нужно лучше знать область, образуемую перекрытием кругов сходимости Кд. Весьма возможно, что радиус ро круга Кд как функция зо не имеет положительной нижней грани. Тогда не существует параллельной полосы, которая целиком содержалась бы в С и включала бы в себя действительную ось 5. В действительности этот случай не встречается в следующем параграфе будет доказана теорема Зундмана о том, что радиус сходимости ро имеет положительную нижнюю грань 5, поэтому время t и координаты к = 1,. .., 9) будут регулярными в полосе —5<и<5 функциями определенного формулой (17) параметра 5 = сг+гг . Доказательство можно выполнить сразу, если выразить 5 как функцию начальных значений и масс, предполагая по-прежнему, что не все постоянные площадей равны нулю. Прежде всего при этом исследовании нужно доказать две важные вспомогательные теоремы. [c.73]

В силу (3), (4) сходимость ряда Фурье для w нри Ima < г становится очевидной. Кроме того, в более узкой полосе Ima < р (О < /э < г) мы имеем неравенство [c.306]

При умеренных сверхзвуковых скоростях (Мг 5) для анализа перераспределения нагрузки в настоящее время щироко используется линеаризованная теория несущей полосы, которая дает хорошую сходимость с экспериментом при малых углах атаки и небольших отклонениях органов управления (что обычно имеет место на автоматических ЛА). В этом случае влияние толщины, кривизны, угла атаки и деформации конструкции можно рассматривать независимо друг от друга. [c.183]

В указанны размер входит длина трещины АС и последующий отрезок движения трещины до достижения скорости (или высоты скоса от пластической деформации), равной скорости на момент перегрузки. Последующий отрезок длины существенно зависит от искривления фронта трещины после перегрузки. Поэтому суммарная величина может существенно отличаться от двойного размера зоны пластической деформации. Для области = О видно достаточно хорошее совпадение расчетных значений и полосы разброса измеренных значений А . Для области V 1 расчет дает существенное расхождение с результатами измерений. Поэтому необходимо вычислять размер зоны пластической деформации, учитывая вторую компоненту напряжений через существующие критерии прочности при сложном напряженном состоянии. Оценка близости результатов эксперимента к расчету показала, что паилучщую их сходимость [c.438]

Т. к. величины молекулярных констант В, DJ и т. д.) в разл. электронных состояниях могут сильна отличаться друг от друга, структура Р-, Q-, й-ветвей электронных полос может сильно отличаться от структуры этих ветвей в чисто колебат. полосах. Именно этим обусловлена более сильная сходимость линий и образование кантов (резких краёв) полос в электронных спектрах, при В < В" образуется ВЧ-кант й-вет-вн (красное оттенение полосы), а при В > В" образуется НЧ-кант Р-ветви (фиолетовое оттенение полосы). Образование кантов лучше всего иллюстрируется диаграммой Фортра, т. е. зависимостью / от частоты перехода (рис. 5), к-рая оказывается полезной для идентификации отд. линий. [c.204]

Работы Вериженко [51, 52], выполненные самостоятельно и с соавторами, посвящены построению модели слоистой нелинейно упругой оболочки, учитывающей деформации поперечного сдвига и обжатия нормалей. Описан общий принцип построения алгоритма численной реализации в рамках МКЭ и метод линеаризации при решении поставленной задачи. Исследована сходимость метода и получены оценки его погрешности. Приведено решение задачи изгиба трехслойной цилиндрической панели под воздействием сосредоточенной силы в центре. Определены тангенциальные контактные напряжения между слоями в трехслойной полосе, нагруженной по торцам. [c.9]

Отсюда следует очень важный вывод о том, что ширина полос зависит только от длины волны л и от угла сходимости ин-терфсрируюн1,их лучей ш и равна [c.170]

Ниже 1435 А находятся очень сильные резкие полосы поглощения, которые, ио-ви-димому, образуют ридберговские серии. Однако при первом отнесении этих серий Лью и Дунканом [755] было получено значение ионизационного потенциала 10,81 эв, в то время как последующее определение при помощи фотоионизационного метода [1273] привело Ватанабе к значению 10,565 эв. Лоурей и Ватанабе [781] впоследствии заново исследовали ридберговские серии и предложили повое отнесение (табл. 77). На основании этого нового отнесения получено точное соответствие между ридберговским пределом (пределом сходимости ридберговской серии) и значением ионизационного потенциала, определенным методом фотоионизации. Почти все сильные члены ридберговской серии сопровождаются колебательными переходами. Имеется очень сильное непрерывное поглощение ниже ридберговского предела, но лпшь небольшая его часть соответствует ионизации. [c.551]

Вторая трудность состоит в доказательстве равномерной оценки для радиусов сходимости рядов, представляющих решение, т.е. аналитичности решения в полосе равномерной ширины, окружающей действительную ось. Вывод необходимых для этого оценок периметра треугольника, образованного тремя телами, и величины скорости тела, не участвующего в столкновении, требует тонких и кропотливых рассуждений и занимает в работе Сундмана значительное место. [c.37]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...