С—Н, расстояние изменение в разных молекулах

Взаимодействия между возбужденными состояниями, образованными при изменении спина молекул, носят обменный характер. Поэтому в бимолекулярных возбуждениях участвуют только пары соседних молекул, лежащих в плоскости спайности. Расстояние между соседними молекулами из разных магнитных подрешеток в этой плоскости равно 3,2А, а минимальное расстояние между молекулами из разных плоскостей 4,2А. Таким образом, оптические свойства кристаллического кислорода определяются двумерными структурами, слабо взаимодействующими между собой. [c.570]

Проследим теперь, что произойдет при увеличении числа взаимодействующих атомов. Рассмотрим изменение атомных орбиталей в результате взаимодействия шести атомов водорода, расположенных линейно. С уменьшением расстояния между атомами водорода атомные уровни, как это показано на рис. 13, начинают расщепляться на зоны, дозволенные для 15-, 25- и т, д. уровней. Каждая зона содержит шесть уровней для каждого из трех первых квантовых чисел, поскольку все шесть атомов водорода расположены линейно. Ширина зоны зависит от степени взаимодействия. С увеличением числа взаимодействующих атомов увеличивается число уровней в зоне, а ширина зоны остается неизменной при заданном межатомном расстоянии. Поэтому уровни в зоне сближаются, хотя они всегда остаются дискретными. В соответствии с принципом Паули число электронов, которые могут разместиться в каждой зоне, равно удвоенному числу уровней. В реальных твердых телах, где плотность атомов составляет 10 слг , число уровней в зоне имеет такой же порядок, а расстояние между уровнями очень мало, но при этом сохраняется некоторое расстояние между разными зонами. Таким образом, при переходе от атомов и молекул к твердому телу дискретные энергетические уровни заменяются зонами, состоящими из большого числа дискретных уровней, но расстояние между зонами может оставаться значительным. [c.32]

У жидкостей (например, у воды, ртути) молекулы также находятся на близком расстоянии друг от друга, однако силы сцепления между молекулами здесь значительно меньше. Отличительным свойством жидкости является то, что жидкость принимает форму того сосуда, в который она налита, и не оказывает почти никакого сопротивления изменению своей формы. Вместе с тем жидкость имеет свой о б ъ-е м иначе говоря, какую бы форму ни придавали определенному количеству жидкости, величина объема этого количества будет одна и та же. В этом можно убедиться, переливая одно и то же количество жидкости в разные по форме сосуды. [c.35]

Атомы, ионы и молекулы веществ имеют массу, электрические положительные и отрицательные заряды разной величины и по-разному ориентированы (удалены) друг относительно друга. В общем случае, независимо от природы их взаимодействия (ионной, ковалентной, металлической или молекулярной связи), им свойственен качественно общий ход взаимодействия и изменение потенциальной энергии с изменением расстояния между взаимодействующими структурными частицами (рис. 3.2). [c.63]

С—Н, валентные колебания 212,301,312, 314, 327, 340—342, 346, 348, 349, 357, 365, 378, 382, 384, 391, 395, 468 С -Н, деформационное колебание 212, 30 , 312, 382, 391 СН, радикал 211 С—Н, расстояние 468, 486 изменение в разных молекулах 468 С—Н, связь дипольный момент 259, 287 силовые постоянные 211, 468 С—Н, частоты, см. С-Н, валентные и деформационные колебания СНг, внем1ние деформационные колебания 343, 366, 378 382, 387 СН2. внутренние деформационные колебания 366, 378 СНз, группа силовые постоянные 179, 188, 211 характеристические колебания и частоты 179, 213, 215, 341, 365 СНг, крутильные колебания 366, 378, 387 СНз, деформационные колебания 341,366, 378, 382, 387 СНз, группа внутреннее вращение 359, 368, 382, 387 момент инерции 465 СНз крутильное колебание 368,380,384,387 СН,, метан величины С,- для v, и % 484, 486, в()змун ,еиия 331, 481, 486 изотопический эффект 254, 331, 332 междуатомные расстояния 467, 486 момент инерции и вращательная постоянная 466, 486, 488, 541 наблюденные комбинационные и инфракрасные спектры 330 нулевые частоты 331 обертоны и составные частоты 331, 386 основные частоты 330, 331, 340, 484, 485 изменение в жидком и твердом состояниях 565 отсутствие вращательных комбинационных и инфракрасных спектров 54 подполосы обертонов и составных полос 332 [c.605]

При любых электронных переходах происходит изменение свойств электронной оболочки, что должно найти отражение в такой важной энергетической характеристике молекулы, как кривая потенциальной энергии. Иными словами, в разных электронных состояниях вид кривых Еа г) молекулы должен быть в общем случае различным. При этом возникают разные возможности в возбужденном состоянии может иметь место увеличение или (чаще) уменьшение энергии диссоциации, уменьшение или (чаще) увеличение равновесного расстояния, наконец, возбужденное состояние вообще может оказаться неустойчивым. Каждому электронному состоянию отвечает своя потенциальная кривая Еп г) и, следовательно, своя собственная колебательная частота Vкoл, которая меняется при переходе из невозбужденного электронного состояния в возбужденное благодаря изменению коэффициента упругой связи к. Поскольку меняется расстояние между ядрами Ге, меняется и момент инерции / молекулы, что влечет за собой изменение и вращательных уровней. Каждой потенциальной кривой, каждому электронному уровню отвечает своя совокупность колебательных и вращательных уровней (см. рис. 33.1). Полная энергия молекулы в данном состоянии [c.243]

Наблюдаемая сравнительно слабая (недисперсионная) частотная зависимость коэффициента поглощения в крыльях не описывается известными теориями уширения линий [9]. Можно привести лишь некоторые качественные соображения, объясняющие медленное изменение коэффициента поглощения в далеких крыльях. Эти соображения основываются на результатах спектральных исследований излучения смесей щелочных металлов и инертных газов [12-14]. Вблизи середины линий интенсивность излучения была высокой и достаточно быстро спадала по мере удаления от середины. Однако на больших расстояниях от середины линии имеются спектральные области с практически постоянной интенсивностью. Величина частотного интервала, в котором интенсивность постоянна, зависит от вида взаимодействующих частиц и достигает в красном крыле 4000 см . Авторы рассматриваемых работ пришли к заключению, что такой вид спектров испускания обязан возникновению квазисвязанных состояний, образованных возбужденными атомами щелочных металлов и атомами уширяющего газа. В экспериментах [12, 15] обнаружено, что интенсивность излучения в крыльях пропорциональна концентрации уширяющего газа. По-видимому, аналогичные процессы формируют далекие крылья дублета калия в продуктах сгорания. В отличие от [12-14] картина усложняется наличием разных типов молекул уширяющего газа и более высокими температурами. [c.226]

С изменением частоты разрядное напряжение в газах изменяется. Но характер этого изменения в различных диапазонах частот неодинаков. Вначале при возрастании частоты разрядное напряжение не меняется, затем начинает снижаться, достигает минимального значения, после чего резко растет. На рис. 2-10 представлена зависимость пробивного напряжения от частоты для воздуха. По оси ординат отложено отношение пробивного напряжения при частоте / к пробивному напряжению при постоянном токе. Минимальное значение пробивного напряжения находится в области частот 10 —10 Гц. Зависимость пробивного напряжения от расстояния между шарами в воздухе при разных частотах дана на рис. 2-11. Снижение напряжения становится заметным при частоте 110 кГц. Каждая из кривых для различных частот при малых расстояниях совпадает с кривой для 50 Гц, а затем ответвляется. При разряде в резко неоднородных полях снижение разрядных напряжений при высоких частотах становится более значительным, чем в случае однородного поля. Это подтверждается кривыми рис. 2-12, выражающими зависимость разрядного напряжения (амплитудные значения) от расстояния между электродами в однородном поле (пластины с закругленными краями) и в резко неоднородном поле (иглы) при частотах 50 Гц и 500 кГц. На рис. 2-13 приведена зависимость разрядного напряжения от частоты при различных расстояниях между электродами в виде игл. Полагают, что снижение пробивного напряжения с повышением частоты связано с образованием в промежутке объемного заряда, а повышение при более высоких частотах — тем, что электроны за нолупериод не успевают накопить энергию, достаточную для ионизации молекул газа. При частотах выше 10 МГц и ири достаточной мощности тока был обнаружен особый вид разряда — факельный разряд. Его возникновение связано с наличием больших емкостных токов. [c.80]

Исследования О. а. показали, что для её объяснения существен учёт изменения поля световой волны на расстояниях порядка размеров а молекулы (иона) в-ва (см. Пространственная дисперсия). (При описании многих других оптич. явлений таким изменением можно пренебречь, т. к. а/Х —Ю , но как раз этот параметр определяет различие между и п .) Теория О. а. мол. паров в рамках классической электронной теории была разработана в 1915 нем. физиком М. Борном и независимо от него швед, физиком К. В. Озееном, к-рые показали, что наряду с асимметрией молекул следует учитывать несинфазность микротоков, наведённых полем световой волны в разных участках молекул (при всей малости а/Х). Квант, теорию О. а. паров построил в 1928 бельг. учёный Л. Розенфельд. И в этой, более строгой с позиций совр. науки, теории рассматриваются процессы, связанные с конечным размером молекул (происходящие на расстояниях а). Для объяснения О. а. оказалось необходимым учитывать вз-ствие электрич. и магн. дипольных моментов, наведённых в молекуле полем проходящей волны. Теория О. а. мол. сред, активных лишь в крист, фазе, тесно связана с теорией экситонов, так как О. а. таких в-в определяется хар-ром волн поляризации в этих кристаллах. О теории наведённой О. а. см. Магнитооптика, Фарадея эффект. [c.495]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...