Потенциал запаздывающий

Поверхность напряжений Коши 51 Полупространство упругое 212 Потенциал запаздывающий 621 [c.861]

Потенциал запаздывающий 235 Потери на удар 85 [c.423]

Однако, если отвлечься от критерия причинности, то О. п. часто являются решениями, формально равноправными с запаздывающими потенциалами. Впервые О. п. были введены для полей, возбуждаемых зарядами и токами в вакууме. В частности, неоднородное волновое ур-ние, описывающее поведение скалярного потенциала ф при изменении плотности заряда р. [c.418]

Решение уравнения (2.1), удовлетворяющее граничным и начальным условиям, с помощью метода запаздывающего потенциала представим в виде интеграла [c.275]

Для определения перемещений щ достаточно найти частное решение уравнения (3). Функцию Ф можно представить в виде запаздывающего потенциала [c.734]

Приведем соотношения и уравнения одномерной динамической задачи термовязкоупругости для изотропных пластинок. В этом случае для определения трансформанты запаздывающего термоупругого потенциала перемещений имеем уравнение [75] [c.295]

Отсюда следует, что возмущения, описываемые потенциалом (18.12), можно рассматривать как результат действия в центре симметрии с=0 источника (стока) с объемным расходом Q(/). Согласно выражению (18.12) возмущения от действия такого источника приходят в точку с координатой х с опозданием относительно момента их возникновения в центре симметрии на время х1а , которое требуется возмущению для его распространения от центра симметрии до данной точки со скоростью звука а , В связи с этим потенциал возмущений вида (18.12) называется запаздывающим потенциалом. [c.235]

Зная запаздывающую функцию О (со), можно, пользуясь соотношениями (17.12), найти гриновскую функцию О (со). Как упоминалось в начале этого параграфа, гриновская функция О (со) определяет целый ряд кинетических свойств системы. Тем самым метод аналитического продолжения в технике температурных функций Грина позволяет выйти за рамки чисто статистической задачи вычисления термодинамического потенциала по существу, одновременно с вычислением й мы можем находить кинетические коэффициенты системы. [c.203]

Перейдем теперь к вычислению запаздывающей функции. При этом существенным является вопрос о калибровке вектор-потенциала. Тензор D% имеет всего десять независимых компонент (как всякий симметричный тензор второго ранга). В нашем распоряжении, однако, остается значительный произвол, связанный с калибровочной инвариантностью. Дей-ствительно, физический смысл имеют не сами величины D , составленные из компонент вектор-потенциала, а лишь шесть величин, составленных из операторов Ei(r, t) по тем же [c.329]

Как известно, решение уравнения (V.2.10), определяю-ш ее вторичное поле вдали от области взаимодействия — в некоторой точке М (ж, у, z) в момент времени t — представляется в виде запаздывающего потенциала [c.118]

На части оси Ог/, не занятой конусом, в силу симметрии имеем д дг = 0. Решение задачи (13.8)—(13.10) получено в [5] методом запаздывающего потенциала. Аналогичным образом решается плоская задача. [c.101]

Оператор Гамильтона для кристалла при кулоновской калибровке векторного потенциала и отсутствии учета запаздывающего взаимодействия между зарядами (что отвечает пренебрежению взаимодействием с полем поперечных фотонов) может быть представлен в виде [c.332]

Ур-ния (4) позволяют определить потенциалы. 4 и ф по известному рас-преде лению зарядов и токов, а следовательно, с помощью формул (1) — и хар-ки эл.-магн, поля Ви Е. Частные решения ур-ний (4), удовлетворяющие причинности принципу, наз, запаздывающими потенциал а-м и. Запаздывающие потенциалы в точке с координатами х, у, г в момент времени г определяются плотностями заряда и тока в точке с координатами х, у, г в предшествующий момент времени т= —Л/у, где Е = х- хУ + (у - у )2 + (2 - г )2 -расстояние от источника поля до точки наблюдения. [c.580]

Мелкие П. у., соответствующие при- массы тел различной фор- щими и запаздывающими потенциала- [c.587]

ПОТЕНЦИАЛ ЗАПАЗДЫВАЮЩИЙ, см. Запаздывающие потенциалы. ПОТЕНЦИАЛ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКИЙ, скалярная энергетич. характеристика электростатич. поля равен отношению потенциальной энергии вз-ствия заряда с полем к величине этого заряда. Напряжённость электростатич. поля Е и потенциал ф связаны соотношением gгadф. П. э. удо- [c.580]

Общий характер Г.— К. ф. связан с тем, что для всех макроскопич. систем при малых отклонениях от статистич. равновесия устанавливается квазиравпо-весная ф-ция распределения, подобная ф-ции распределения Гиббса, параметры к-рой (темп-ра, хим. потенциал и др.) зависят от координат и времени. Решение ур-ния Лиувилля даёт в первом приближении поправку к квазиравновесиой ф-ции распределения, пропорциональную градиентам темп-ры и хим. потенциала с коэф,, к-рые можно записать в виде Г.— К. ф. Т. о., Г.— К. ф. дают микроскопич. выражения для ки-нетич. коэф. Частным случаем Г.— К. ф. являются Кубо формулы, к-рые выражают реакцию леравновесны,х ср. физ. величии через запаздывающие Грина функции, связывающие изменения наблюдаемых величин с вызывающим их внеш. возмущением. Иногда Г.— К. ф. паз. ф-лами Кубо. [c.539]

В общем случае для состояний, близких к равновесному, можно иайти реакцию системы на возмущение, вызванное внеш. приложенным полем (механич. возмущение), к-рая определяется запаздывающими Грина функциями в статистической физике. Если Н. с. обусловлено внутр. неоднородностями в системе, напр. неоднородностями темп-ры, хим. потенциала, гидродинамич. скорости (термин, возмущения), то можно найти поправки к равновесной ф-ции распределения, зависящие от времени лишь через Т(х,1), р1 х,(), и х,1) и их градиенты. Это позволяет получить систему ур-ний переноса с кинетич. коэф., Определяемыми Грина — Кубо формулами через временные корреляц. ф-ции потоков. [c.328]

Преобразуя соотношение (11,4) с помощью интеграла Фурье, можно получить известную формулу Кирхгофа, которая выражает потенциал через значения запаздывающего потенциала [c.309]

Ковариантная теория возмущений в классической электродинамике. Существенную часть курсов классической электродинамики составляют разделы, посвященные вычислению радиационных процессов, к которым относятся излучение частиц, движущихся во внешних полях, рассеяние частиц и рассеяние электромагнитных волн. Можно заметить, что все расчеты основываются на использовании потенциала Лиенара-Вихерта, представляющего собой решение уравнения для 4-потенциала в приближении заданного 4-тока [12, 38, 153, 247, 248]. Поэтому отсутствует анализ индуцированных процессов и эффектов высших порядков. С другой стороны, гамильтонов формализм позволяет получить решение уравнений на основе теории канонических преобразований, не обращаясь непосредственно к уравнениям. В частности, в рамках канонической теории возмущений, изложенной в лекции 28, можно вычислить любую экспериментально измеряемую динамическую характеристику процесса в релятивистской ковариантной форме. Кроме упрощения всех вычислений, теория является универсальной в том смысле, что эволюция динамических переменных, обусловленная взаимодействием частиц и поля, определяется единым образом в терминах запаздывающих функций Грина. Результат вычислений, как и в фейнмановской теории возмущений в квантовой электродинамики, имеет форму ряда по степеням е , каждый член которого связан с соответствующим спонтанным или индуцированным процессом [6]. [c.380]

С. С. Цянь (J. Aeronaut. Sei., 1938, 5 12, 480—483), используя для представления потенциала распределение по оси тела источников и диполей, решил задачу об обтекании тонкого тела вращения под малым углом атаки. Ф. И. Франкль и Е. А. Карпович (1948), используя запаздывающие-потенциалы, дали решение задачи об ускоренном движении тонкого тела вращения в осевом направлении. [c.156]

Гипотеза о запаздывающем возрастании Рк+ оказалась недостаточной для объяснения восстановления потенциала покоя. Повторная деполяризация мембраны через короткое время не приводит к увеличению Р а+. следовательно, существует механизм, уменьшающий со временем зависимость Р а1-от ДУ (т. н. инактивация переносчика) [81. Прямые доказательства последоват. изменения Р аь и Ркь во время генерации потенциала действия могут быть получены лишь с нри- [c.179]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...