Точка отрыва

Шар, к которому по форме приближаются многие твердые компоненты потоков газовзвеси, является плохо обтекаемым телом. Безотрывное обтекание сохраняется лишь при невысоких числах Rex, а положение точки отрыва пограничного слоя от поверхности зависит от режима обтекания, т. е. от Ret- Соответственно меняется и закон сопротивления, который оценивается коэффициентом аэродинамического сопротивления Сш, учитывающим как силы трения, так и разность сил давления в лобовой и кормовой частях шара. [c.47]

Наиболее существенное изменение поля скоростей турбулентного потока (а также соответственно коэффициента сопротивления) с изменением режима течения, т. е. числа Re, имеет место в тех елучаях, когда течение происходит с отрывом потока от твердой поверхности, а изменение Re вызывает соответствующее перемещение точки отрыва вдоль этой поверхности. Такое течение характерно, например, для отрывных диффузоров с углами расширения Tsi 15-i-45°, для колен с небольшими радиусами закругления / , но без направляющих лопаток, для отводов при среднем радиусе закругления Rk < (0>6 2) Ь, а также для обтекания шара, цилиндра и т. п. В перечисленных случаях автомодельная область наступает при Reg.jT 5- Ю Т [c.15]

Влияние режима течения (числа Ке) на положение точки отрыва особенно заметно сказывается при расположении диффузора непосредственно за плавным входом, т. е. при /ф = 0. В это.м случае течение в пограничном [c.29]

Точка отрыва потока 29, 31, 42 [c.348]

Примечание. Дальностью полета считать длину, измеряемую от точки отрыва С до точки приземления лыжника на линии СО. [c.228]

Рейнольдса, и течение перестает быть стационарным, несмотря на постоянство скорости обтекания Voo- При атом некоторая часть жидкости время от времени вырывается из кольцевого вихря и сносится вниз но потоку. Указанные колебания вихря сопровождаются колебаниями продольной силы /р, и появлением колеблющейся значительной поперечной (перпендикулярной к скорости потока) силой на сферу (средняя по времени величина которой равна нулю). Резкое падение С при Re,, Ю связано с переходом ламинарного пограничного слоя в турбулентный режим, что приводит к затягиванию точки отрыва погранслоя вниз по потоку и уменьшению сопротивления. [c.251]

Речь идет о переходе ламинарного пограничного слоя в турбулентный непосредственно перед точкой отрыва.— Прим. ред. [c.30]

Так как в точке отрыва N=0, то, учитывая, что R os[c.222]

Положение точки отрыва, как и величина-iV, от значений R и г не зависят. [c.315]

Присоединение или отбрасывание возможно лишь, если скорости изменяющих точек не равны скорости точки М. Поэтому в мгновение, когда изменяющая точка отрывается от точки М или присоединяется к ней, между ними возникает мгновенное взаимодействие, аналогичное удару, изменяющее количество движения точки М. Однако это взаимодействие не изменяет количества движения всей материальной системы, состоящей из точки М. и изменяющих точек, так как внутренние силы не могут изменить количества движения системы . [c.292]

Формулы (40,7—8) определяют характер зависимости функций Vx а Vy от X вблизи точки отрыва. Мы видим, что обе они оказываются разложимыми в этой области по степеням корня хо — причем разложение Vy начинается с члена (—1)-й [c.234]

Таким образом, мы приходим к важному результату, что в самой точке отрыва х — хо, у = 0) обращается в нуль не только скорость Vx, но и ее первая производная по у (этот результат принадлежит Прандтлю). [c.234]

Выясним еще, какими свойствами обладает распределение давления р х) вблизи точки отрыва. При у = 0 левая сторона уравнения (40,6) обращается в нуль вместе с и и остается [c.235]

Отсюда видно, что знак dp/dx совпадает со знаком d vx/dy y=Q. До тех пор, пока (dvx/dy) у=о > О, о знаке второй производной ничего нельзя сказать. Но поскольку при удалении о стенки Vx положительно и растет (в области до точки отрыва), то в самой точке X = Хо, где dvx/dy = О, должно во всяком случае быть d Vx/dy y=o > 0. Отсюда заключаем, что [c.235]

Укажем также, что при увеличении М положение точки отрыва в ламинарном пограничном слое смещается вверх по течению— по направлению к переднему концу тела, что должно приводить к некоторому увеличению сопротивления. [c.257]

Для уменьшения сопротивления давления следует придать телу обтекаемую форму, при которой расстояние между точками отрыва обоих потоков, обтекающих [c.549]

Но с увеличением угла атаки резко понижается давление над крылом, и поэтому подъемная сила сначала быстра растет с увеличением угла атаки. Однако, когда угол атаки достигает некоторой определенной величины (для рассматриваемого профиля—около 15 ), картина обтекания резко меняется. Условия обтекания передней верхней части крыла при больших углах атаки становятся сходными с условиями обтекания задней стороны цилиндра, и, так же как в случае цилиндра, обтекающий поток отрывается от крыла уже не у самой задней кромки позади крыла образуется завихренное пространство. С увеличением угла атаки точка отрыва потока быстро перемещается от задней кромки крыла к передней. [c.556]

При почти полном обтекании крыла (т. е. при малых углах атаки) поток отрывается вблизи задней кромки крыла. Поэтому циркуляцию, возникающую при обтекании крыла, можно приближенно определить из условия, что точка отрыва потока находится как раз у задней кромки крыла. Если бы циркуляция не возникала и вязкость отсутствовала, то картина обтекания должна была бы быть подобна изображенной на рис. 352 направление потока позади крыла должно быть такое же, как впереди. [c.565]

При достаточно большом положительном градиенте давления во внешнем потоке слои жидкости вблизи стенки могут остановиться и даже начать двигаться в обратном направлении, т. е. происходит отрыв пограничного слоя (рис. 6.4). Сечение пограничного слоя, начиная с которого возникает обратное движение жидкости, носит название точки отрыва пограничного слоя. В этой точке выполняется соотношение [c.331]

Исследования течений в пограничном слое неньютоновских жидкостей довольно обширно представлены в научной литературе. Однако все они явно или неявно относятся к вязкому пограничному слою. Сривастава и Маити [19] исследовали течение в пограничном слое жидкости второго порядка. Выбор такого уравнения состояния был, по-видимому, нодсказан приближением для низких чисел Вейссенберга, т. е. приближением вязкого пограничного слоя. Главный результат их работы состоит в доказательстве того, что точка отрыва смещается в направлении передней критической точки при росте числа We. [c.279]

При этом точка отрыва смещается по ходу потока (рис. 5-5). При вращении шара дополнительное значение имеет взаимонаправле-ние окружной и линейной скорости, а также интенси- [c.156]

Здесь х =х[,Н — координата задней критической точки пузырька, т. е. точки стенания жидкости. Если течение жидкости яв.дяется отрывным, то x , — координата точки отрыва, а / (жд) в. этом случае определяет величину потока целевого компонента через область межфазной поверхности 0 <7 з < агд. [c.256]

Величину (О / о в соотношении (б. 10. 4) можно рассматривать как параметр, определяющий вклад межфазного массопере-носа в общее течение жидкости. На рис. 84 показаны некоторые линии тока ф (6. 9. 4) для различных значений величины Отметим, что, как следует из рис. 84, линия тока ф/(7 Цо)=0 отделяется от линии поверхности пузырька. При этом точка отрыва потока жидкости от поверхности пузырька смещается в сторону точки набегания потока при увеличении параметра т. е. с ростом межфазного потока целевого компонента (ср. рис, 84, а и б). [c.293]

При больших числах Рейнольдса частицы смещение точки отрыва вследствие вращения вызывает силу, действующую в противоположном направлении [349]. Эта сила возникает при вращении малой частицы, когда ее диаметр меньше характерного размера турбу.тентных вихрей, или в непосредственной близости от стенки толщины вязкого подслоя [742]. Влияние градиента скорости на сферу было рассчитано в работе [902], а на цилиндр — в работах [489, 832]. Сэфмен [675] вычислил подъемную силу действующую на сферу со стороны вязкой жидкости при малой скорости и в простейшем случае, когда поперечный сдвиг ) (произ- [c.41]

Будем рассматривать для некоторого упрощения дальнейшего исследования двухмерную задачу о поперечном обтекании бесконечно длинного тела. Как обычно, х будет координатой вдоль поверхности тела в направлении течения, а координата у будет расстоянием от поверхности тела. Вместо линии отрыва здесь можно говорить о точке отрыва, подразумевая пересечение линии отрыва с плоскостью х, у, в выбранных координатах это есть точка х — onst = Хо, у = 0. Область до точки отрыва пусть соответствует х < Xq. [c.232]

Производная d VxJdy не обращается, как это видно из (40,2), при х — хов бесконечность. То же самое относится и к величине dp/dx, определяющейся движением вне пограничного слоя. Оба же члена в левой стороне уравнения (40,6) обращаются, каждый в отдельности, в бесконечность. В первом приближении можно, следовательно, написать для области вблизи точки отрыва [c.233]

Необходимо подчеркнуть, что равенство dvx/ y = 0 на линии отрыва имеет место лишь постольку, поскольку при этом же х обращается в бесконечность Vy. Если бы постоянная А в (40,7) случайно оказалась равной нулю (а потому не было бы и Vy (xo, у) = оо), то точка х — хо, у = 0, в которой обращается в нуль производная dvxjdy, не была бы ничем замечательна и во всяком случае не была бы точкой отрыва. Обращение А в нуль может, однако, произойти лишь чисто случайно и поэтому невероятно. Практически, следовательно, точка на поверхности [c.234]

В предыдущем параграфе было показано, что картина движения в пограничном слое остается при изменении числа Р ейнольд-са подобной самой себе, причем, в частности, масштабы по координате х остаются неизменными. Отсюда следует, что значение Хо координаты х, при котором обращается в нуль производная dvx/dy) у о, не меняется при изменении R. Таким образом, мы приходим к существенному выводу, что положение точки отрыва на поверхности обтекаемого тела не зависит от числа Рейнольдса (до тех пор, разумеется, пока пограничный слой остается ламинарным см. об этом 45). [c.235]

Так, ири поиеречном обтекании длинного цилиндра турбулизация пограничного слоя сдвигает положение точки отрыва от 95 до 60° (угол на окружности сечения цилиндра отсчитывается от направления обтекания). [c.256]

На рис. 6.11 показаны распределения скорости в пограничном слое при различных значениях параметра Л. Профиль скорости при Л = О соответствует обтеканию плоской пластины. Профиль скорости в точке отрыва определяется условием т = О, в этом случае Л = —12. При Л<—12 имеется область возвратного течения, а при Л > 12 внутри пограничного слоя возникает область течения, где ujuo> i. Поэтому описанный приближенный метод расчета параметров пограничного слоя имеет смысл лишь при —12<Л 12. Из анализа уравнения количества движения (59) вблизи критической точки, которая является особой точкой (цо= 0), следует, что в этом случае Л = 7,052. [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...