Работа максимально полезная

Работоспособностью (или эксергией) теплоты Qi, отбираемой от горячего источника с температурой Ti, называется максимальная полезная работа которая может быть получена за счет этой теплоты при условии, что холодным источником является окружающая среда с температурой То- [c.29]

Из предыдущего ясно, что максимальная полезная работа 1 акс теплоты Q представляет собой работу равновесного цикла Карно, осуществляемого в диапазоне температур Т — Та - [c.29]

Назначением теплосиловых установок является производство полезной работы за счет теплоты. Источником теплоты служит топливо, характеризующееся определенной теплотой сгорания Q. Максимальная полезная работа /. акс, которую можно получить, осуществляя любую химическую реакцию (в том числе и реакцию горения топлива), определяется соотношением Гиббса (1839—1903) и Гельмгольца (1821 —1894), получаемым в химической термодинамике [c.56]

Максимальная полезная работа 56 Метод тепловых балансов 56 Мощность индикаторная 181 [c.221]

Заменяя в уравнении (8-25) ( Soa — Soi) на (Si — Sz), можно написать уравнение для максимальной полезной работы при обратимых процессах [c.127]

Уравнение (8-26) показывает, что максимальная полезная работа системы при заданных параметрах среды и определяется начальным состоянием рабочего тела и не зависит от пути изменения состояния. Нельзя получить от системы работу больше максимальной. [c.127]

В уравнении (8-27) (/i — 1 представляет собой полезную внешнюю работу в обратимом адиабатном процессе рабочего тела, а Гд (S1 — Sg) — полезную внешнюю работу в обратимом изотермическом процессе источника работы. Следовательно, как указывалось раньше, максимальная полезная работа от рабочего тела при изме- [c.127]

Полученную по уравнению (8-27) максимальную полезную работу называют работоспособностью, или эксергией, тела. За последнее время понятие эксергии широко используется при термодинамических исследованиях процессов. Метод исследования с помощью эксергии получил название эксергетического. [c.128]

Максимальную полезную работу потока можно получить, если скорость рабочего тела в конце процесса будет равна нулю. [c.128]

Как определяется максимальная полезная работа источника работы [c.135]

Максимальная полезная работа при обратимом изобарно-изотермическом процессе равна уменьшению термодинамического потенциала системы. [c.148]

Величина максимальной полезной работы определяется формулой [c.113]

Определить максимальную полезную работу, которую может произвести сжатый воздух, находящийся в сосуде. Представить процесс в диаграмме рь. [c.121]

Определить максимальную полезную работу, которую может произвести находящаяся в сосуде углекислота. [c.122]

Торпеда приводится в действие и управляется автоматически, двигаясь на заданной глубине. Для двигателя торпеды используется имеющийся в ней запас сжатого воздуха. Найти максимальную полезную работу, [c.122]

Определить максимальную полезную работу, которая может быть произведена 1 кг кислорода, если его начальное состояние характеризуется параметрами = — 400° С и = 0,1 МПа, а состояние среды — параметрами 0 = 20° С и Ро = 0,1 МПа. [c.123]

Максимальную полезную работу находят по формуле (146) [c.124]

Задача может быть решена также и другим способом. Как видно из рис. 26, величина максимальной полезной работы изображается заштрихованной площадью 1—а—2. Эта площадь может быть определена как разность площадей 1—а—Ь—с и 2—а—Ь—с. [c.124]

Определить максимальную полезную работу, которую может произвести воздух, заключенный в сосуде. Представить процесс в диаграммах pv п I s [c.125]

Изучение равновесных процессов важно потому, что, как оказывается (см. 17, 18), при этих процессах ряд важных величин (работа, коэффициент полезного действия машин и др.) имеет предельные, максимально возможные значения. Поэтому выводы, получаемые термодинамикой для равновесных процессов, играют в ней роль своего рода предельных теорем. [c.24]

Тогда величина максимальной полезной работы, произведенная изолированной системой, т. е. работоспособность равна [c.185]

П. МАКСИМАЛЬНАЯ ПОЛЕЗНАЯ ВНЕШНЯЯ РАБОТА [c.80]

Полезная внешняя работа Т обратимого процесса равняется, как известно, интегралу — j v dp, взятому по кривой процесса (в рассматриваемом случае по линии abo). Соответственно этому в координатах р—v максимальная полезная внешняя работа, или работоспособность тела /o, изобразится алгебраической суммой площадей аа Ь Ь и ЬЬ о о. [c.84]

В координатах i—s (рис. 2.31) максимальная полезная внешняя работа /о выражается длиной вертикального отрезка ао, где точка о определяется путем следующего построения. В точке о равновесия тела с окружающей средой проводится касательная к изобаре. Учитывая, что в точке о угловой коэффициент изобары [c.84]

Из уравнения (2.102) видно, что максимальная полезная внешняя работа, производимая телом над внешним объектом работы при переходе из начального состояния в состояние о равновесия с окружающей средой, имеющей постоянные температуру Т и давление р, равняется убыли эксергии тела. [c.84]

Уравнения (2.99) и (2.101) представляют собой основные соотношения между действительной работой и максимальной полезной внешней работой. Эти уравнения имеют самое общее значение и справедливы для любых термодинамических систем. С их помощью по известным конечным и начальным значениям энтропий всех участвующих в процессе тел может быть определена [c.84]

Таким образом, при изоэнтропическом процессе максимальная работа изменения объема равняется убыли внутренней энергии, а максимальная полезная внешняя работа, связанная с изменением объема, равняется убыли энтальпии. [c.96]

Подставив в уравнение (3.6) значение — Т Si — S2) + р Vi — V ), равное, как было показано выше, U l — U l, убеждаемся, что максимальная полезная внешняя работа адиабатически изолированной системы равняется убыли внутренней энергии системы [c.98]

Величина Ls,v, max представляет собой максимальную полезную внешнюю работу адиабатически изолированной системы при обратимом изменении ее состояния, когда объем V и энтропия S системы сохраняют неизменное значение. [c.98]

Из термодинамического тождества можно получить также выражение для максимальной полезной внешней работы в том случае, когда при обратимом изменении состояния системы не меняются величины V и Li - [c.98]

Общее выражение для работы процесса. В случае необратимого процесса полезная внешняя работа меньше максимальной полезной внешней работы, производимой в тех же условиях между теми же начальным и конечным состояниями. Поэтому из уравнений (3.1), (3.3) и (3.5) для одиночного тела имеем [c.100]

Так как дифференциал любого из термодинамических потенциалов, взятый с обратным знаком, представляет собой максимальную полезную внешнюю работу, которая может быть в определенных условиях совершена системой при бесконечно малом процессе, то химический потенциал численно равен максимальной полезной работе, отдаваемой в данных условиях системой во вне при обратимом уменьшении массы системы на единицу. Применительно к химическим реакциям химический потенциал представляет собой максимальную полезную работу, которая может быть совершена реагирую- [c.106]

Выше в 3.1 было показано, что убыль эксергии тела в начальном состоянии и в состоянии равновесия с окружающей средой определяет работоспособность тела, т. е. ту максимальную полезную работу, которую тело может совершить над внешним объектом работы при обратимом переходе из исходного начального состояния в состояние равновесия с окружающей средой. [c.164]

Если конденсированная фаза состоит из чистых веществ, то ясно, что при химическом равновесии парциальное давление каждой из соответствующих паровых фаз будет равняться давлению насыщения, которое при данной температуре имеет постоянное значение. Поэтому давление паровой фазы будет определяться давлением насыщения и при данной температуре будет иметь постоянное значение. Вследствие этого давления паровых фаз конденсированных реагентов войдут в величину константы равновесия в виде постоянного множителя. Это означает, что конденсированные реагенты фактически не влияют на выражение закона действующих масс равным образом при вычислении максимальной полезной работы реакции следует учитывать только газообразные компоненты. [c.497]

Изобарно-изотермическим потенциалом G называется характеристическая функция состояния системы, убыль которой в обратимом процессе при постоянных давлении Р и температуре Т равна максимальной полезной работе. Эту фущщщщ обознащотб кво цш иногда свободной энтальпией. [c.17]

Максимальная полезная работа системы, производимая над внешней средой, равна при 13охорно-изоэнтронном процессе убыли внутренней энергии, а при изобарно-изоэнтропном процессе — убыли энтальпии системы. [c.149]

Максимальная полезная работа системы при изохорно-изотер-мическом процессе равна убыли свободной энергии, а при изобарноизотермическом процессе — убыли термодинамического потенциала системы. [c.149]

Выше указывалось, что дифференциалы dU, dl, dF и ofZ, взятые с обратным знаком, представляют собой максимальную полезную внешнюю работу, которая может быть совершена системой в определенных заданных условиях при бесконечно малом процессе. Тогда из уравнения (9-48) следует, что химический потенциал будет численно равен максимальной полезной работе, отдаваемой в этих условиях системой во вне при обратимом уменьшении массы системы на едиЕшцу. Применительно к химическим реакциям химический потенциал представляет собой максимальную полезную работу, которая может быть совершена реагирующим телом над внешним объектом при уменьшении массы тела на единицу массы. [c.151]

Второе начало термодинамики. 2.6. Превращение теплоты в работу в теплово.м двигателе. 2.7. Термодинамическая температура. 2.8. Энтропия. 2.9. Абсолютная температура как интегрирующий делитель элементарного количества теплоты. 2.10. Аналитическое выражение второго начала термодинамики. 2.11. Максимальная полезная внешняя работа. 2.12. Третье начало териодина.мики. 2.13. Статистическая природа второго начала термодинамики. [c.6]

Максимальная полезная внешняя работа Lmax представляет собой работу, которую производит система над внешним теплоизолированным от системы объектом работы в обратимом процессе 1—2. Работу, которую должен затратить внешний источник работы, чтобы вернуть систему из состояния 2 в исходное состояние 1 в тех же самых условиях, т. е. работу обратного обрати- [c.96]

Определим максимальную полезную внешнюю работу, которая может бф1ть произведена телом над внешним объектом работы при обратимом изотермическом процессе. [c.97]

Максимальная работа при переходе тела в состояние равновесия с окружающей средой. Найдем максимальную полезную внешнюю работу, производимую телом над внешним объектом работы при переходе тела из начального состояния I (которое предполагается равновесным) в состояние 0 равновесия с внешней средой, имеющей постоянные температуру Т и давление р. Как было показано в разделе 2.11, обратимый переход из состояния / в состояние 2 в этом случае состоит из обратимого изоэнтропического процесса и зателг обратимого изотермического процесса при температуре внешней среды. Полезная внешняя работа, производимая при этом обратимом переходе, на основании первого и второго начал термодинамики [c.99]

При обратимом изотермическо-изохорическом процессе убыль энергии Гельмгольца системы, а при обратимом изотермическо-изобарическом процессе убыль энергии Гиббса системы равна согласно данным раздела 4.1 максимальной полезной внешней работе L. Поэтому можно также сказать, что мерой химического сродства участвующих в реакции веществ является максимальная полезная работа, которая может быть произведена над внешним объектом работы в результате химической реакции между этими веществами при обратимом ее проведении. [c.489]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...