Течение адиабатное обратимое

Используя уравнение (1-37), из уравнения (1-31) получаем выражение для работы, выполненной при течении адиабатного обратимого расширения или сжатия одного моля идеального газа, для которого теплоемкость не зависит от температуры [c.44]

Термин политропный используют для обозначения различных процессов в идеальных газовых системах, не являющихся изотермическими или адиабатными. Работу, выполненную при течении такого процесса, удобно вычислять, используя форму уравнений, полученных для адиабатного обратимого процесса в идеальной газовой системе с заменой величины k эмпириче ской постоянной S. При политропных процессах уравнения (1-45), (1-37) и (1-42) принимают вид [c.45]

Уравнения первого закона термодинамики для адиабатного обратимого и для адиабатного с трением процессов течения запишутся соответственно в виде [c.94]

Подставляя в эту формулу значение располагаемой работы при адиабатном течении газа, получим значение скорости при обратимом адиабатном расширении [c.130]

Как показывает практика, скорость газа в сопле весьма значительна, а размеры его сравнительно невелики, поэтому время контакта газа с поверхностью сопла ничтожно мало. В связи с этим теплообменом газа с окружающей средой можно пренебречь, а процесс течения рабочего тела в сопле считать адиабатным, т. е. dq = 0. Тогда для обратимого адиабатного истечения упругой жидкости выражение (13.5) примет вид di -Ь d w /2) = О, или с учетом (13.6) [c.107]

Так как удельная энтропия — однозначная функция состояния, а начальное и конечное состояния в обоих процессах (необратимом и обратимом) одинаковы, то написанное выше значение показывает изменение удельной энтропии и в необратимом процессе течения жидкости. В случае адиабатного потока 6(7 = 0 и [c.223]

Мы не случайно подчеркиваем здесь, что речь идет об обратимом адиабатном процессе, так как адиабатный процесс может быть и необратимым. Рассмотрим, например, течение реального газа в шероховатой трубе, снабженной идеальной теплоизоляцией, исключающей процесс теплообмена через стенки трубы. Течение газа в этом случае будет адиабатным, так как извне к газу не подводится и от него не отводится тепло. Но поскольку течение реального газа в шероховатой трубе всегда сопровождается трением, приводящим к диссипации (рассеянию) энергии потока, то этот процесс необратим как и всякий необратимый адиабатный процесс, он идет с повыше- [c.222]

В дальнейшем мы будем изучать закономерности обратимого адиабатного потока, т. е. течения без трения (или, как говорят, идеального течения), а затем рассмотрим вопрос об учете необратимости потока, обусловленной трением. [c.269]

Рассмотрим один практически важный частный случай обратимого (т. е. при отсут-ствии трения) адиабатного течения. Уравнение первого закона термодинамики для потока запишем в виде [c.270]

Уравнение (8-9) показывает, как определить скорость адиабатного потока в точке 2 (рис. 8-1), если известна скорость в точке 1 и разность (или, как иногда говорят, перепад) энтальпий в точках 1 и 2. Так же как и исходное уравнение (8-3), это уравнение справедливо и для обратимого адиабатного течения, и для адиабатного течения с трением. [c.271]

Рассмотрим процесс обратимого, т. е. без трения, адиабатного истечения газа из сопла, соединенного с газовым резервуаром большого объема (рис. 8-5). Объем резервуара предполагаем настолько большим, что истечение газа через сопло в течение рассматриваемых промежутков времени не приводит к сколько-нибудь заметному уменьшению давления газа в резервуаре. Параметры газа в резервуаре обозначим через г и Т , а давление газа на выходе из сопла — через р . Будем считать, что давление газа на выходе из сопла Ра равно давлению среды, в которую поступает газ (важность этого условия будет ясна из дальнейшего). [c.278]

Величина и> с помощью уравнения (8-11) легко может быть определена для случая обратимого адиабатного течения несжимаемой жидкости. Поскольку для несжимаемой жидкости v f(p), то в уравнении (8-11) величина v может быть вынесена за знак интеграла тогда уравнение (8-11) приобретает следующий вид [c.278]

Полученное нами уравнение связывает между собой величину массового расхода идеального газа при обратимом адиабатном течении через сопло [c.279]

Определение р для обратимого адиабатного течения реального газа осуществляется следующим способом. Построим график зависимости скорости истечения из сопла w от величины при заданных параметрах газа на входе в сопло (р и Ti). Напомним, что поскольку процесс течения пред- [c.284]

Процесс адиабатного истечения в Т, s-диаграмме изображается следующим образом. В случае обратимого адиабатного течения состояния, соответствующие входу в сопло (точка 1) и выходу из сопла (точка 2), располагаются, как и в s, s-диаграмме, на изоэнтропе [c.290]

Уравнение (8-8) справедливо не только для обратимого адиабатного потока, но и для адиабатного течения с трением. С учетом обозначений, принятых в этом параграфе, запишем уравнение (8-8) в следующем виде [c.291]

Таким образом, располагаемая работа в случае адиабатного течения с трением больше, чем в случае обратимого адиабатного течения. Из уравнения (8-75) с учетом (8-64) получаем для разности этих величин [c.292]

Напомним, что, как следует из уравнения (8-8), для двух произвольных точек обратимого адиабатного течения имеет место равенство [c.297]

Как уже неоднократно отмечалось, процесс адиабатного течения протекает с увеличением энтропии. Изображение необратимого процесса адиабатного расширения с трением в г, S- и Т, s-диаграммах было приведено ранее, на рис. 8-12. В случае, когда пар на выходе из турбины является влажным, температуры в конце процесса расширения будут одинаковыми и в обратимом (Т ), и в необратимом (Т2д) процессах, поскольку процесс расширения происходит в обоих случаях до одного и того же давления р , а в двухфазной области (влажный пар) изобара совпадает с изотермой. Это видно и из рис. 11-15, на котором изображен действительный процесс расширения пара в турбине в i, s- и Т, s-диаграммах. [c.367]

Независимо от того, обратимо пли необратимо замедление течения, температура жидкости вне пограничного слоя в окрестности критической точки является температурой торможения, т. е. температурой, которую приняла бы жидкость в результате адиабатного торможения [c.328]

Исследование теоретических циклов двигателей внутреннего сгорания проводят при следующих допущениях все процессы, протекающие в двигателях внутреннего сгорания, обратимы цикл протекает с постоянным количеством одного и того же рабочего тела химический состав рабочего тела остается постоянным в течение всего цикла, так как предполагается, что топливо не сгорает в цилиндре, а теплота подводится к рабочему телу извне и часть ее передается поглотителю теплоты (холодильнику) процессы сжатия рабочего тела и его расширения адиабатны теплоемкость рабочего тела не зависит от температуры. [c.224]

Рассматривая изоэнтропный (обратимый адиабатный) процесс течения, можем, согласно уравнению (1.94), написать [c.85]

В реальных процессах течения газа или пара в соплах имеет место потеря кинетической энергии, вызываемая трением частиц рабочего тела о стенки сопел и вихревыми движениями частиц, сопровождающимися трением их друг о друга. Работа трения воспринимается рабочим телом в форме эквивалентного количества тепла, в результате чего при расширении в соплах до одного и того же давления энтальпия, энтропия и удельный объем рабочего тела в конце действительного процесса больше, чем в конце теоретического процесса. На рис. 1.41 в Те- и ри-диаграммах линии 0—1 изображают теоретический изоэнтропный (обратимый адиабатный) процесс рас- [c.94]

Но для обратимого адиабатного течения потока в соответствии с уравнением (8.3) Л = 61 — 63 = Ь — 2. тогда потеря работоспособности, обусловленная необратимостью процесса, будет равна [c.181]

После этого нужно рассчитать коэффициент расхода р = тд/тт и скоростной коэффициент ф = аУ2д/[г1У2 для одного из режимов течения при Р>Ркр и для одного при р<Ркр (для воздуха р р = 0,528). Для этого сначала рассчитывают обратимый адиабатный процесс расширения воздуха от давления ро (начальная температура о) до рг (процесс /—2 на рис. 9.2) [c.236]

Для обратимого адиабатного (s= onst) течения в соответствии с уравнением (7-44) [c.286]

Во второй — основной — части этого исследования рассматриваются следующие вопросы формула критической скорости влажного пара число М и продольный профиль канала скачок акустической скорости в переходных состояниях критические скорости влажных паров сходственных веществ влияние поверхностных явлений на критическую скорость влажного пара связь между параметрами торможения и критического состояния предельный расход обратимое течение с теплообменом адиабатное течение с трением (ускоряющийся поток влажного пара, движение в диффузоре, уравненне кривой Фанно) одк омерная бегущая волна во влажном паре. Интересующиеся общей теорией влажного пара и теорией потока влажного пара найдут много полезного в этом обстоятельном и серьезном исследовании. [c.328]

В этих энергетически изолированных и изоэнтропных течениях параметры торможения и их производные I, Т, р, Q. акр, "5 тах. а< постоянны. В соответствии с уравнением Бернулли с1р1 =я = —ускорение всегда сопровождается уменьшением статиче-ского давления, т. е. адиабатным расширением, а торможение — повышением давления или адиабатным сжатием. При этом происходит обратимое взаимопревращение кинетической и потенциаль- [c.234]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...