Винтовые прямолинейные дислокации

ВИНТОВЫЕ ПРЯМОЛИНЕЙНЫЕ ДИСЛОКАЦИИ [c.247]

Построим контур Бюргерса вокруг винтовой дислокации (рис. 13.6, а и б) в этом случае невязка и вектор Бюргерса параллельны линии дислокации в отличие от случая краевой дислокации (см. рис. 13.5), вектор Бюргерса которой ей перпендикулярен. На рис. 13.4, 13.5 и 13.6 были изображены прямолинейные дислокации. В общем случае дислокация представляет собой произвольную пространственную кривую, вдоль [c.421]

Определить деформацию вокруг прямолинейной винтовой дислокации в изотропной среде. [c.155]

Прямолинейная винтовая дислокация расположена параллельно плоской свободной поверхности изотропной среды. Найти действующую на дислокацию силу. [c.163]

Рассмотрим два частных случая дислокаций — прямолинейные винтовую и краевую. В первом случае ось дислокации совпадает с направлением вектора Бюргерса, т. е. с осью г. Этот случай вообще не требует каких-либо новых вычислений. Заранее ясно, что деформация и будет зависеть только от координат х, у. Но в плоскости X, у среда изотропна. Поэтому можно сразу воспользоваться результатом задачи 2, 27, согласно которому [c.236]

Дислокационную линию можно рассматривать или как плавно искривляющуюся в пространстве, или состоящую из ряда прямолинейных отрезков. В последнем случае при недостаточно большом увеличении эти отрезки будут казаться нам плавной линией смешанной дислокации, состоящей из прямолинейных участков краевой и винтовой дислокаций. Точки В, С, D, Е (рис. 68) соединения прямолинейных участков называются особыми точками. Если особые точки находятся ча малом расстоянии друг от друга [ВС, DEx. (1—2)Ь], то, как и ра- [c.124]

В зависимости от того, перпендикулярен вектор Бюргерса к оси дислокации или параллелен ей, различают краевые (прямолинейные) и винтовые дислокации. Из-за наличия линейного натяжения дислокации не могут обрываться внутри кристалла, они выходят обоими концами на боковые поверхности кристалла или закрепляются внутри кристалла на атомах примесей или других включениях. В общем случае дислокации внутри кристалла представляют собой замкнутые кривые, называемые дислокационными петлями. Механические напряжения в области, охватываемой дислокационной петлей, больше, чем вне ее. Дислокации под действием механического напряжения перемещаются внутри кристалла. Внешне движение их аналогично движению в среде с трением. Чтобы вызвать перемещение дислокаций необходимо приложить некоторое начальное усилие для снятия дислокации с барьера, на котором она обычно закреплена. [c.369]

По мере приближения к поверхности образца наблюдается увеличение р на глубине 10 мкм р 5 10 см . Распределение дислокаций на этой глубине близко к гомогенному видны длинные прямолинейные отрезки дислокаций преимущественно винтовой ориентации и множество мелких дислокационных петель (рис. 3, а). [c.166]

Pu . 6.036. Геликоидальные дислокации, образующиеся иа прямолинейных винтовых дислокаций в тонких фольгах из алюминиевых сплавов, выдержанных при 60 С в камере с от-носительной влажностью 80%. Х28 000 [6.20] [c.395]

В некоторых структурах ядра винтовых дислокаций могут быть размазаны одновременно по нескольким плоскостям. Такие дислокации являются прямолинейными, и их скольжению в какой-либо одной плоскости препятствует размазывание их ядер по другим плоскостям (это так называемые сидячие дислокации). Скольжение становится возможным только в том случае, если под действием приложенного напряжения и при помощи тепловых флуктуаций, способствующих этому процессу, ядро концентрируется только в одной плоскости (это явление характерно для о. ц. к. металлов при низких температурах). [c.72]

Рассмотрим кристалл в форме параллелепипеда с размерами к, и Ь (рис. 2.15) и одну прямолинейную краевую дислокацию длиной I с величиной вектора Бюргерса , перемещающуюся в своей плоскости скольжения на расстояние (либо винтовую дислокацию длиной . перемещающуюся в той же плоскости скольжения на расстояние /). Когда дислокация проходит через весь кристалл, средняя деформация сдвига составляет [c.77]

У прямолинейной краевой дислокации только одна плоскость скольжения, тогда как винтовая дислокация может скользить в разных плоскостях (их число зависит от структуры [c.429]

Прямолинейную смешанную дислокацию с вектором Бюргерса Ь можно разложить на составляющие краевую, с вектором Бюргерса be = Ь sin а и винтовую, с вектором Бюргерса hs = Ь sin а, где а — угол между исходной дислокацией и ее [c.438]

Как следует из данных [8], если в монокристаллах ориентировки [110], деформированных при комнатной температуре, в структуре преобладают прямолинейные винтовые дислокации, плотность которых существенно возрастает при увеличении степени деформации от 1 до 10 %, то в монокристаллах ориентировки [100] уже при малых степенях деформации плотность дислокаций существенно выше, чем [c.202]

Рассмотрим это явление, следуя [41], Ограничимся случаем прямолинейной винтовой дислокации, движущейся с постоянной скоростью V (рис, 38), Как и в статическом случае ( 2), имеем антиплоскую деформацию и = и[х,у, )к. Из общего уравнения (4.5.2) при этом следует [c.273]

Изолированная прямолинейная винтовая дислокация (линия которой совпадает с осью жз), характеризуемая вектором Бюргерса Ь = О, 62 = О, 63 = 6, индуцирует ноле напряжений [c.293]

Рассмотрим простейший пример винтовых прямолинейных дислокаций в упругоизотропно.м ГЦК кристалле. Интегральную ширину ад на дифрактограмме, полученную методом 0— 20-сканирования или на дебаеграмме, в этом случае можно записать как [5, 49] [c.247]

Приведем (см., например, ]) необходимые для дальнейшего формулы для распределения напряжений, индуцированных изолированными винтовыми и краевыми прямолинейными дислокациями. Папряжеппя и деформации, ип-дуцироваппые изолированной прямолинейной дислокацией, имеют порядок г при приближепии к линии дислокации. [c.293]

Скольжение дислокаций, контролируемое термоактивируемым процессом преодоления барьеров Пайерлса, хорошо изучено в экспериментах с постоянной скоростью деформации, проводимых при низких температурах в металлах с объемно центрированной кубической решеткой. Макроскопический предел упругости отвечает не зависящему от температуры напряжению, при котором начинается движение прямолинейных и сидячих винтовых дислокаций [109]. Были предложены две эквивалентные интерпретации изменения макроскопического предела упругости с температурой при помощи механизма двойных изломов [152] либо при помощи следующей модели строения ядра дислокации [372]. Предполагается, что ядро винтовой дислокации размыто одновременно на нескольких потенциальных плоскостях скольжения вблизи оси дислокации [214]. Полосы дефектов упаковки препятствуют скольжению во всех плоскостях, кроме их собственных. В результате дислокация оказывается блокированной до тех пор, пока достаточно высокое напряжение в сочетании с тепловым возбуждением не приведет к ее локальному стягиванию и образованию двойного излома [Ш]. Этот процесс можно рассматривать как непрерывное поперечное скольжение, при котором скольжение в каждой плоскости ограничивается расстоянием до следующей потенциальной ямы. Затем весь процесс повторяется, начинаясь на той же или, возможно, другой плоскости (в этом заключается механизм, по-видимому, некристаллографического, карандашного скольжения ). [c.118]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...