Тепловое излучение серого тела

Тепловое излучение серого тела 12 Термометрия [c.222]

Излучение газообразных тел резко отличается от излучения твердых тел. Одноатомные и двухатомные газы обладают ничтожно малой излучательной и поглощательной способностью. Эти газы считаются прозрачными для тепловых лучей. Газы трехатомные (СО2 и НаО и др.) и многоатомные уже обладают значительной излучательной, а следовательно, и поглощательной способностью. При высокой температуре излучение трехатомных газов, образующихся при сгорании топлив, имеет большое значение для работы теплообменных устройств. Спектры излучения трехатомных газов, в отличие от излучения серых тел, имеют резко выраженный селективный (избирательный) характер. Этн газы поглощают и излучают лучистую энергию только в определенных интервалах длин волн, расположенных в различных частях спектра (рис. 29-6). Для лучей с другими длинами волн эти газы прозрачны. Когда луч встречает [c.472]

При выводе закона Кирхгофа рассматривалось серое излучение. Вывод останется справедливым и в том случае, если тепловое излучение обоих тел рассматривается только в некоторой части спектра, но, однако, имеет одинаковый характер, т. е. оба тела испускают лучи, длины волн которых лежат в одной и той же произвольной спектральной области. В предельном случае приходим к случаю монохроматического излучения. [c.392]

Как известно, наличие в газообразной среде мельчайших частичек сажистого углерода практически не изменяет селективных свойств среды, так ак эти частицы соизмеримы по величине с длинами волн теплового излучения, напротив, наличие в газе значительно более крупных частиц пыли приближает излучение такой запыленной среды к излучению серых тел. В этом случае зависимость, коэффициентов излучения и поглощения от температуры и длины волны может не учитываться. [c.228]

Коэффициентом черноты серого тела называют величину, равную отношению поверхностных плотностей потоков интегрального излучения Е и серого тела (теплового излучателя) и абсолютно черного тела [c.404]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя произвольно расположенными в пространстве серыми поверхностями с высокой степенью черноты. Имеем два серых тела с выпуклыми или плоскими поверхностями конечных размеров Г] и Л, температуры поверхностей Г1 и Гг, а их степени черноты 81 и ег, при этом ег 0,8. Требуется определить результирующий тепловой поток. [c.413]

Выведите общее уравнение для теплового потока излучением между двумя серыми телами в замкнутом пространстве. Примените это уравнение к двум параллельным поверхностям и телам, из которых одно не имеет вогнутости. [c.241]

Приборы, определяющие температуру тел с использованием их соотношений для теплового излучения (6.303), (6.304), называются пирометрами (см. также разд. 8 справочника Теоретические основы теплотехники. Теплотехнический эксперимент настоящей серии), [c.227]

Тела, с которыми мы имеем дело на практике, излучают меньше тепловой энергии, чем абсолютно черное тело при той же температуре. Если они излучают при этом во всем диапазоне спектра длин волн, они называются серыми. Отношение поверхностной плотности потока собственного интегрального излучения Е данного тела к поверхностной плотности потока интегрального излучения Eq абсолютно черного тела при той же температуре называется коэффициентом теплового излучения (или степенью черноты) [c.81]

В неравновесных условиях равенство (3.232) имеет место только для так называемой модели серого тела, у которого спектральные коэффициенты теплового излучения и поглощения не зависят от [c.249]

Приборы, определяющие температуру тел с использованием соотношений для теплового излучения (6.303), (6.304), называются пирометрами (см. также разд. 8 книги 2 справочника настоящей серии). [c.250]

Способность тел воспринимать эти виды излучения существенно зависит от величины и состояния их поверхности. По закону Стефана—Больцмана удельный радиационный тепловой поток твердого тела, нагретого до температуры Т, через его поверхность qr= (Tf /100) т. е. пропорционален четвертой степени абсолютной температуры поверхности твердого тела и зависит от ее состояния. Коэффициент лучеиспускания серого тела С=еСо, где e=0-i-l,0(e — степень черноты серого тела). Абсолютно черное тело поглощает любое световое излучение [Со=5,76 Дж/(м -с-К )]. [c.231]

Если интенсивность энергии собственного теплового излучения тела, одинаковая по всем направлениям, составляет одинаковую долю от интенсивности черного излучения при той же температуре для всех длин волн спектра, то такое излучающее тело называют серым. Степень черноты серого тела зависит только от температуры и определяется отношением [c.399]

Из зависимостей (16-84) и (16-85) следует, что наличие отражающих поверхностей приводит к увеличению угловых коэффициентов излучения и, следовательно, результирующего теплового потока. Если излучающая система состоит из двух серых тел и одной отражающей поверхности, то средний угловой коэффициент облученности представляется приближенной зависимостью [c.372]

Интегральный коэффициент теплового излучения серого тела может быть выражен также отношением e—EIEq, где Е — излучательная способность реального тела при той же температуре, что и у абсолютно черного тела. [c.185]

Спектральным и интегральным коэффициентами теплового излучения реальных тел называют величины ех= =Дя/До>, е=Д/До. Для серых тел ел=сопз1 вг=е. В соответствии с законом Кирхгофа ел(7 )=Л (7) 1. Для серых тел равны и интегральные характеристики еСГ) =Л (/) 1. Значешщ е в завцсимости. от температуры и состояния по>- [c.64]

Для определения теплового потока излучением от обыкновенных или, как их называют, серых тел вводится понятие коэффициенпш излучения серого тела С, который находят для каждого тела опытным путем. Тепловой поток для серого тела определяется по формуле, аналогичной закону Стефана — Больцмана [c.71]

Современные инженерные методы расчета теплообмена излучением в большинстве случаев основаны на закономерностях излучения серых тел. Работы последних лет по исследованию излучательных свойств показывают, что принимаемое в расчетах отождествление излучения реальных тел с излучением серого тела для многих конструкционных материалов не соответствует действительности. Вместе с тем проведенные расчеты приводят к заключению, что результирующий [тепловой поток излучением между несерыми (селективными) телами сзоцественно отличается от теплообмена серых тел при тех же температурных условиях. [c.133]

Рассмотрим теплообмен излучением в замкнутой си- тeAie из двух вогнутых серых тел. Пусть два серых вогнутых тела / и 2 с температурами 71 и Гг и степенями черноты Ё] и б2 образуют замкнутую систему (рис. 16.4,в). Результирующий тепловой поток в такой системе тел можно найти из выражения [c.413]

Большую роль в технике играет понятие о так называемых серых телах и сером излучении. Серым называется неселективный тепловой излучатель, способный излучать сплош1юй спектр, со спектральной излучатель-ностью Mx,th для волн всех длин и при всех температурах, составляющей неизменную долю от спектральной излучательности черного тела Л /,т. е. [c.389]

При значениях р>30 спектральный коэффициент ослабления лучей золовыми частицами перестает зависеть от р, а пропускательная способность запыленного потока h целиком определяется для каждой заданной концентрации пыли величиной средней удельной поверхности частиц F. Этому условию отвечает полидис-персная система, которая может рассматриваться в указанном диапазоне фракционных составов частиц и длин волн теплового излучения как полупрозрачное серое тело. [c.53]

В уравнениях (1.96) и (1.97) Со=5,67 Вт/(м -К ) — коэффициент лучеиспускания абсолютно черного тела Тг, Tw—соответственно температура газовой среды и поверхности теплообмена. К Qp.M —результирующее излучение поверхности нагрева, Вт е — предельный коэффициент теплового излучения газов (при толщине слоя газов 5эф=оо), определяемый по графику рис, 1,26 е — предельный коэффициент теплового излучения газов при температуре поверхности Тм e , е"— коэффициент теплового излучения неза-пыленных и запыленных газов f241 (см. разд. 2 кн, 2 настоящей серии). [c.45]

Суринов Ю. А., О функциональных уравнениях теплового излучения для случая системы серых тел, разделенных диатермической средой, ДАН СССР, 1952, т. XXXIII, iNg 2. [c.391]

С. т. является источником т. н. серого излучения — теплового излучения, одинакового по спектральному составу с излучевгием абсолютно чёрного тела, но отличающегося от него меньшей энергетич. яркостью, К серому излучению применимы законы излучения абсолютно черного тела — Планка аакон излечения. Вина закон излечения, Рэлея — Джинса закон излучения. Понятие С. т. применяется в пирометрии оптической. СЕЧЁНИЕ (эффективное сечение) — величина, характеризующая вероятность перехода системы двух сталкивающихся частиц в результате их рассеяния (упругого или неупругого) в определённое конечное состояние. С. сг равно отношению числа ЙА таких переходов в единицу времени к плотности пи потока рассеиваемых частиц, падающих па мишень, т. е. к числу частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную к их скорости и (п — плотность числа падающих частиц) йо = П/пи. Т. о., С. имеет размерность площади, Разл. типам переходов, наблюдаемых при рассеянии частиц, соответствуют разные с . Упругое рассеяние частиц характеризуют дифференциальным сечением da/dQ, равным отношению числа частиц, упруго рас- [c.488]

Установки с инфракрасным излучением. Носителями теплового инфракрасного излучения являются электромагнитные волны длиной 0,4— 40 мкм. Тепловые процессы при нагреве подчиняются закону Планка распределения лучистой энергии (см. с. 136). Из этого закона, представленного графически (рис. 20) видно, что интенсивность излучения растет с повышением температуры, максимум излучения смещается при этом в сторону более коротких волн. Однако расчет производят по закону Стефана—Больцмана, применимому к серым телам, для которых кривые Планка имеют непрерывный характер и подобны кривым абсолютно черного тела при одинаковых температурах. В этом случае энергия полного излучения q = s o0 = С0. [c.177]

При инженерных расчетах теплообмена излучением между телами, разделенными прозрачной (диатермичной) средой, вводится ряд упрощений. Наиболее широко распространено предположение о том, что поверхности излучения серые, их излучение является диффузным и характеризуется неизменной плотностью на изотермических участках поверхностей системы. В этом приближении для проведения расчетов требуется минимальная т ход-ная информация необходимо знагь интегральные коэффициенты теплового излучения поверхностей системы и размещение тел в пространстве. [c.252]

М. Рубцов Н. А. К расчетам теплообмена в сложных системах лучеобме-нивающихся серых тел.— Инж. техн.-физ. ж. , 1960, № 8. К расчетам теплообмена излучением в промышленных печах и топках. (Канд. дисс.). Ин-т теплофизики СО АН СССР, 1061. К переносу теплового излучения в плоском слое поглощающей среды.-— Ж. прикл. мех. и техн. физ. , 1905, №5. [c.554]

При бесконтактных измерениях температуры поверхности необходимыми условиями являются а) наличие радиационного теплового потока от объекта к датчику, б) изолированность датчика от любых других воздействий, искажаюш,их результат измерения. Препятствиями для проведения радиационной термометрии часто являются интенсивное фоновое излучение (например, излучение плазмы или нагретых элементов установки), прозрачность исследуемого объекта в регистрируемой области спектра (например, тонкого полупроводникового кристалла с достаточно широкой запреш,енной зоной — кремния, ар-сенида галлия — в ближнем и среднем ИК диапазоне), шероховатость поверхности, наличие на ней просветляюш,их пленок, высокая отра-жаюш ая способность поверхности [1.23, 1.24]. Для слаболегированных полупроводниковых кристаллов при не слишком высоких температурах обычно не выполняется основная предпосылка модели серого тела (независимость коэффициента излучения от длины волны). На рис. 1.1 [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...