Примеры Состояние термоупругое

На основе ВРМ нами разработана частная методика решения осесимметричных задач теории упругости, которая кратко рассмотрена в настоящей работе, и составлена программа на ЭВМ (17, 18]. В предложенном методе задача теории упругости формулируется в перемещениях, что дает возможность рассматривать многосвязные области без необходимости Удовлетворять условиям однозначности перемещений на контурах и облегчает выполнение граничных условий, которые могут быть поставлены как в напряжениях, так и в перемещениях. Методика иллюстрируется примером расчета термоупругого напряженного состояния патрубка корпуса энергетической установки. [c.103]

К одномерным относится большая группа задач термоупругости, в которых параметры температурного и напряженно-деформированного состояний зависят лишь от одной пространственной координаты. Часть из них имеют элементарное решение, если задано распределение температуры и можно сформулировать простые условия равновесия и совместности деформации. Примеры таких задач рассмотрены в гл. 5. [c.219]

В 5.3 излагается теория тепловых напряжений в круглой пластине постоянной толщины при осесимметричном, антисимметричном и циклически-симметричном температурных полях. В случае осесимметричного температурного поля устанавливается аналогия между задачей о плоском термоупругом напряженном состоянии пластины и задачей о тепловом ее изгибе. В качестве примера рассматривается задача о тепловых напряжениях в круглой [c.137]

Пример 2. Для оценки влияния теплового растяжения на тепловой изгиб в круглой пластине рассмотрим простейшую задачу об осесимметричном термоупругом напряженном состоянии сплошной круглой пластины радиуса под действием осесимметричного нагрева, при котором чисто тепловые относитель- [c.152]

Сверхупругие материалы и сплавы с памятью формы представляют собой пример модели материалов с неравновесной структурой, отвечающей II уровню неравновесности. Особенность этого класса сплавов состоит в наличии в их структуре термоупругого мартенсита, определяющего лидирующий механизм деформации — деформацию превращения. Она осуществляется с помощью двойникующих дислокаций, являющихся частичными дислокациями (для них вектор Бюргерса Ь не равен какому-либо параметру решетки). Двойникующие дислокации (дислокации превращения), в отличие от полных дислокаций, исчезают после снятия нагрузок, обеспечивая возврат сплава к исходному состоянию. [c.248]

Закономерности, описывающие деформирование и разрушение конструкционного материала, в сочетании с информацией о температурном состоянии элементов конструкции позволяют подойти к решению важного для инженерной практики вопроса об оценке их работоспособности при заданных условиях теплового и механического воздействий. В общем случае решение этого вопроса связано с предварительным определением параметров напряженно-деформированного состояния рассматриваемого элемента конструкции при упругом или неупругом поведении его материала. Это обычно приводит к необходимости формулировать и решать соответствующую задачу термоупругости, термопластичности или термоползучести. Пути решения таких задач рассмотрены в последующих главах. Здесь ограничимся анализом работоспособности таких элементов конструкций, для которых параметры напряженно-деформированного состояния определяются достаточно просто и непосредственно связаны с действующими на конструкцию нагрузками и условиями ее закрепления. Примером подобных элементов конструкций являются стержневые элементы, под которыми будем понимать достаточно протяженные в одном направлении элементы конструкций. Для оценки работоспособности таких элементов допустимо учитывать влияние лишь однородного нормального напряжения в их поперечном сечении, т. е. считать, что их материал находится в одноосном напряженном состоянии. К такой расчетной схеме с учетом тех или иных допущений удается свести довольно большую группу реальных теплонапряженных конструктивных элементов. [c.191]

Применив уравнение (1.72) к одноосному напряженному состоянию, что дало уравнение (1.73), мы неявно предположили, что в эффект адиабатического нагревания или охлаждения существенный вклад вносит только изотропная часть а = ах/3 тензора одноосного напряжения или, другими словами, что на тепловой эффект пренебрежимо мало влияет девиаторная часть напряженного состояния, которая в рассматриваемом случае представляет собой сумму двух чистых сдвигов, а именно 01 = —(У2 = аж/3, аз = 0 и (Т1 = —аз = ах/3, а2=0. Мы уверены, что в этом утверждении следуем Томсону, хотя автор мог проверить это только косвенно, так как не смог найти в подробных исследованиях Томсона по термоупругости примера, в котором бы явно определялись тепловые эффекты напряженного состояния, характеризующие чистый сдвиг (чисто девиа-торные напряжения, не связанные с изменением объема). Этот выдающийся физик утверждает только, что его общее уравнение для теплового эффекта [см. уравнение (1.81) ниже] справедливо для любого вида напряженного состояния. [c.60]

Идея МКЭ и алгоритм решения задачи о напряженно-деформированном состоянии с помощью МКЭ демонстрируются в гл. 1 на примере элементарных задач об осевой деформации стержня. Далее МКЭ излагается в гл. 2—6 применительно к задачам теплопроводности и термоупругости, причем выбор рассматриваемых в книге типов конечных элементов обусловлен конфигурацией таких подлежащих исследованию деталей тепловых двигателей, как поршни и цилиндровые втулки дизелей различного назначения. Параллельно с изложением алгоритма МКЭ демонстрируются реализующие эти алгоритмы программные модули комплекса, созданного автором и предназначенного специально для расчета деталей тепловых двигателей. Программы и программные комплексы записаны на языке Фортран, так что книга предполагает знакомство читателя с этим алгоритмическим языком. В книге большое внимание уделено вопросам рационального использования всех ресурсов ЭВМ и эффективной организации всего процесса вычислений при решении больших по размеру прикладных задач приводятся программы вычисления матриц жесткости, инвариантные к виду конечного элемента. В 1л. 7—8 приводится компактная схема организации формирования глобальной матрицы системы уравнений МКЭ, подробно излагаются приемы организации исходных данных, опыт реализации с использованием периферийной памяти схем метода Холецкого и метода сопряженных градиентов для решения больших систем уравнений МКЭ, С помощью разработанных программных комплексов автором выполнены исследования температурных полей и напряженно-деформированного состояния ряда деталей тепловых двигателей. Результаты этих исследований приведены в гл. 9—10 книги. В. Н. Николаевым написан п. 5 гл. 9, гл. 10 — совместно с канд. техн. наук М. В. Се-менченко. [c.4]

Прочность, устойчивость, колебания Том 1 (1968) -- [ c.691 , c.693 , c.700 , c.701 , c.706 , c.707 , c.713 , c.716 , c.717 , c.724 , c.725 , c.731 , c.732 , c.778 , c.787 , c.788 , c.798 , c.799 , c.804 , c.805 ]

Прочность, устойчивость, колебания Том 1 (1966) -- [ c.713 , c.716 , c.717 , c.724 , c.725 , c.731 , c.732 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...