Вязкость виртуальная

Величину е при этом можно рассматривать как коэффициент некоторой воображаемой турбулентной вязкости. Поэтому величину е часто называют коэф-ф и ц и е н т о. м турбулентного о б. м е н а или коэффициентом виртуальной вязкости. [c.82]

Коэффициент А носит название коэффициента турбулентного перемешивания иногда, в силу аналогий формул (42.13) и (33.1), его называют также динамическим коэффициентом виртуальной вязкости значения этого коэффициента меняются в зависимости от шероховатости стенок и От средней скорости потока и различны на разных расстояниях от стенок трубы. [c.152]

При турбулентном течении на главное движение жидкости, происходящее вдоль обтекаемой поверхности, налагается поперечное движение, обеспечивающее перенос массы и обмен импульсами в поперечном направлении. Структурные исследования турбулентных потоков показали, что они состоят из вихревых образований различных размеров и интенсивности. В результате течение приобретает ярко выраженный нестационарный характер с пульсациями скорости в широком диапазоне частот. Крупные вихри порождают низкочастотную пульсацию, а мелкие—высокочастотную. Влияние молекулярной вязкости на этот процесс оказывается очень малым, и в известной степени турбулентное течение представляет собой сложное движение идеальной жидкости, в пределах которой вращается бесконечное число вихрей различных размеров и форм. Перенос массы через любую поверхность приводит к изменению количества движения и, следовательно, эквивалентен появлению в потоке добавочных сил, которые часто называют в противовес молекулярным силам силами турбулентного трения. Термин трение применительно к турбулентному потоку носит условный характер, и, подчеркивая эту условность, говорят о кажущемся (виртуальном) трении. Сопротивление каналов при переходе к турбулентному режиму тече-164 [c.164]

Если в поле турбулентного потока имеется местная неоднородность (тепловая, оптическая, химическая или механическая), турбулентные пульсации приводят к распространению ее по все увеличивающемуся объему потока. Это перераспределение, или турбулентная диффузия, существенно отличается от обычной диффузии, вызванной молекулярным перемешиванием. Механизм последнего явления довольно хорошо известен, поскольку оно составляет важную часть кинетической теории газов, но это очень мало помогает в вопросе изучения макроскопической диффузии турбулентности. Как будет показано в части Д, идея аналогичности вихревой и молекулярной вязкости имеет серьезные недостатки во многих случаях, и для более удовлетворительного решения следует выбирать модель, основанную на статистической механике. Таким образом, методы статистики должны быть применены к турбулентной диффузии так, чтобы влияние состояния потока можно было добавить к действию молекулярного перемешивания. Парадоксально, что этот процесс приводит к коэффициенту диффузии, тесно связанному с вихревой (виртуальной) вязкостью. [c.270]

Уравнения движения записываются в форме (1.18), где кинетическая энергия Т рассматриваемой, системы определяется выражением (3.26). Для нахождения обобщенных сил Qф, Qв составим выражение виртуальной работы силы нормальной реакции N опорной плоскости, сил упругой заделки стойки и сил вязкости в демпфере [c.393]

За исключением новых составных частей феноменологическое построение теории упругих ферромагнетиков ведется по той же схеме, что и другие феноменологические теории (гл. 2 и 3). Показано ( 6.3), что здесь также можно дать вариант формулировки принципа виртуальной работы, справедливого для конечных полевых величин в 6.4 в определенной степени развита теория построения определяющих уравнений для термоупругих непроводящих ферромагнетиков и в 6.5 — для описания некоторых элементарных диссипативных взаимосвязанных эффектов (вязкость и релаксация спина) эти эффекты могут иметь значение в задачах о распространении волн. Этим задачам, как и вопросам устойчивости, фактически посвящена остальная часть этой главы. [c.333]

Зависимость масштаба турбулентности, степени турбулентноо-ти и других факторов, а также взаимосвязей между ними от условий течения, составляет предмет статистической теории турбулентности, которая позволяет в некоторых наиболее простых олу-чаях получить интересующие практику результаты, в частности, оценить величину "вихревой" или "виртуальной" вязкости. [c.6]

Дональдсон [67], используя модель расслоения выпучиванием Уиткома [66], исследовал влияние вязкости материала на условия начала расслоения в слоистых композитах под действием сжатия. Уитком вывел выражения для G и G,, как функций приложенной нат>узки, длины трещины, ширины слоистого композита, осевой и изгибной жесткостей расслоенного композита и параметров, определяемых из решения методом конечных элементов по модели расслоения выпучиванием. При выводе таких выражений был применен метод смыкания трещины [60]. Параметры, использованные при решении задачи, включали виртуальное расстояние смыкания трещины Да, решения для сил и деформаций в вершине трещины при единичной нагрузке. Решения для четырех классов слоистых композитов для единичных сил и перемещений представлены Уит-комом в виде таблиц. В работе [67] аналитические выражения для G, и G,,, полученные Уитком ом, использованы в сочетании с итерационной процедурой для определения критических нагрузок, связанных с распространением трещины. Итерационная процедура включала выбор величин такой критической нагрузки, при которой искомые величины G и G,, одновременно удовлетворяли рассматриваемому критерию разрушения смешанного типа. [c.290]

Для окончательного решения вопроса (исключая экспериментальное определение коэффициентов пропорциональности) должны быть приняты еще два соотношения поперечное распределение некоторой характеристики осредненного потока или поперечное распределение некоторой характеристики турбулентности и соотношение между ними. Характеристикой осредненного потока может быть любой компонент скорости, а турбулентной характеристикой может быть интенсивность, масштаб, сдвиг или диффу-зионность, однако поскольку единственными достаточно простыми соотношениями между осредненным потоком и турбулентностью являются феноменологические соотношения (см. п. 78), то обычно в качестве характеристики турбулентности принимают или длину прр емешивания, или виртуальную (вихревую) вязкость. [c.337]

Как уже отмечалось, характер осредненного движения свободного турбулентного потока со сдвигом не очень чувствителен к деталям турбулентности. Это иллюстрируется рассмотрением длины пути перемешивания и виртуальной вязкости, которые подсчитываются по функции нормальных погрешностей, лучше других соответствующей экспери лентальным точкам. Как показано на рис. 138, ни //х, ни ё/(л , ) не постоянны в поперечном сечении потока. И все-таки распределение осредненной скорости, выведенное в предположении постоянства любой из этих величин, почти так же хорошо соответствует экспериментальным измерениям, как и кривая погрешностей (см. рис, 127). [c.367]

Через несколько лет после появления работ Обухова (1941а, б) Вейцзеккер (1948) и Гейзенберг (1948а), не знавшие в то время об этих работах, предложили еще одну теорию переноса энергии по спектру, опирающуюся на идею Буссинеска о том, что напряжение Рейнольдса — ри и можно представить в виде произведения некоторого виртуального коэффициента турбулентной вязкости рД" на дефор-дщ ди [c.197]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...