Восприимчивости свойства пространственной

В соответствии со сказанным книга содержит четыре главы. В главе I сгруппированы вопросы, относящиеся к проблеме генерации мощного лазерного излучения. В главе П рассматриваются общие вопросы поведения различных типов вещества в поле мощного лазерного излучения, включая лазерный нагрев однородной и неоднородной плазмы, механическое действие лазерного излучения на свободные заряды и твердые тела, резонансные и нерезонансные воздействия лазерного излучения на конденсированные среды, тепловое воздействие лазерного излучения. В шаве III затрагиваются основные проблемы нелинейной оптики под углом зрения описания поведения и взаимодействия световых волн в нелинейных средах и самовоздействия лазерных пучков и импульсов. В главе IV содержится сжатое изложение основных принципов диагностики вещества методами нелинейной лазерной спектроскопии. В дополнении приведено соотношение между классическим и квантовым описаниями резонансных процессов в лазере, дана методика определения свойств пространственной симметрии тензоров нелинейных оптических восприимчивостей. [c.7]

Согласно формулам (43), (45), (46) для вычисления- нелинейных восприимчивостей кристаллов по известным гиперполяризуемостям молекул необходимо знать расположение последних. Однако не только расположение молекул, но даже пространственные группы симметрии большинства молекулярных кристаллов неизвестны. В лучшем случае известен класс симметрии. Поэтому представляет интерес рассмотрение способов оценки вероятности различного расположения молекул на основе их свойств симметрии. [c.67]

Направление вектора Р в изотропной среде, где нет физически выделенных направлений, совпадает с направлением вектора Е. Поэтому коэффициент пропорциональности х(со) между Р и Е, называемый диэлектрической восприимчивостью, в изотропной среде является скаляром . В однородной среде, свойства которой всюду одинаковы, восприимчивость х(ы) не зависит от пространственных переменных. [c.76]

В предыдущих разделах настоящего параграфа мы могли не принимать во внимание пространственные трансформационные свойства восприимчивостей. В этом и следующем разделах мы обратимся к вопросам, для которых именно эти свойства являются существенными при этом мы имеем в виду различные свойства симметрии восприимчивостей. [c.64]

Пространственные трансформационные свойства, которые можно установить из временного представления связи между поляризацией и напряженностью электрического поля, соблюдаются в соответствующей форме также и в частотном представлении. Если исходить из определения восприимчивости как коэффициента пропорциональности между амплитудами поляризации и напряженности поля [см. уравнение (1.21-27)], то связь между ними можно представить в виде [c.64]

Исследуем теперь влияние пространственных трансформационных свойств на нелинейные восприимчивости. [c.65]

Величина Р является функцией состояния и поэтому не должна зависеть от пути, на котором достигается то или иное состояние это свойство имеет такое же большое значение для возможности обобщений и применимости результатов, как специальные начальные условия. Математически это приводит к требованию представимости уравнения (2.23-16) в виде полного дифференциала, что в свою очередь налагает известные ус-вия на зависимость функций Р/ от полей Е1 . .., Е К Она определяется компонентами тензора восприимчивости. В ч. I, п. 1.232, было доказано, что в предположении отсутствия потерь могут быть выведены специфические соотношения между компонентами тензора восприимчивости — так называемые пространствен- [c.204]

Симметрия тензоров нелинейноюптических восприимчивостей. Правила Клейнмана. Тензоры нелинейных оптических восприимчивостей обладают рядом свойств симметрии, являющихся следствием как их определения, так и свойств пространственной симметрии самого вещества. [c.201]

В настоящем разделе мы рассмотрим электромагнитные явления с учетом нелинейных материальных уравнений для протяженной пространственно-временной области. При этом мы исходим из уравнений Максвелла, заданных в форме уравнений (1.3-2) и (1.3-3). Мы также следующим образом уточним свойства вещества для связи между поляризацией и напряженностью поля примем соотношение (1.3-4), а зависимость от координат будем учитывать в соответствии со сказанным в начале настоящего параграфа. Для магнитных свойств мы примем уравнение В, = 1Ц1оН, в котором ло — магнитная проницаемость вакуума, а х — относительная магнитная проницаемость, рассматриваемая как материальная константа. Функции восприимчивости в уравнении (1.3-4) и проницаемость х в дальнейшем будем считать известными величинами. [c.90]

В целом результаты поляритонного рассеяния позволяют сделать важные выводы о свойствах вещества молекул (в жидкостях) и кристаллов. Во-первых, возникает связь между величинами, доступными измерениям, и атомными величинами в качестве примера можно указать на соотношение (3.16-60) для стоксова коэффициента усиления. Во-вторых, становится возможным определение важных макроскопических оптических величин, таких как характеристические параметры в нелинейных восприимчивостях, в дисперсионных и в релаксационных соотношениях. В определенных случаях из поляритонного рассеяния определяются оптические величины в таких областях длин волн, для которых при других методах возможны только экстраполяции. Например, в области сильной поляритонной дисперсии были определены коэффициенты поглощения и показатели преломления в инфракрасном диапазоне. Большой интерес представляют измерения времен жизнц возбужденных колебательных состояний решетки. Изменяя направления входного луча и поляризации по отношению к пространственному положению кристалла и измеряя угловое распределение возникающего излучения, можно [c.394]

Как уже указывалось в 3.3, тензоры нелинейных восприимчивостей, описывающие нелинейные оптические свойства среды, должны отражать также в своей структуре пространственную симметрию среды. Отсюда вытекают правила отбора на компоненты тензоров нелинейных восприим- [c.228]

С помощью квантовомеханической теории возмущений вычислены индуцированный нелинейный электрический дипольный момент и моменты более высоких порядков атомной системы, облучаемой одновременно двумя или тремя световыми волнами. Учтены члены, квадратичные и кубичные по полю. Выведено важное пространственно-частотное перестановочное соотношение для нелинейной восприимчивости и проанализирована ее зависимость от частоты. Установлено соотношение между нелинейными микроскопическими свойствами и эффективной макроскопической нелинейной поляризацией, которую можно ввести в уравнения Максвелла для бесконечной однородной анизотропной нелинейной диэлектрической среды. Для нелинейного диэлектрика выведены соотношения для энергии и мощности, соответствующие соотношениям Мэнли — Роу в теории параметрических усилителей. Получены в явной форме решения системы уравнений для комплексных амплитуд, описывающих взаимодействие плоской световой волны с ее второй гармоникой или взаимодействие трех плоских электромагнитных волн, которые удовлетворяют энергетическому соотношению (u3 = (Oi-t-W2 и соотношению для импульсов кз = kl -Ь ка -Ь Ак. Рассмотрена генерация третьей гармоники и взаимодействие между большим числом волн. Обсуждены возможности применения теории для исследования низкочастотного и высокочастотного эффекта Керра, модуляции света, генерации гармоник и параметрического преобразования света. [c.265]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...