Сопло критическое

Исследования показали, что при р Рьр и неизменном давлении Pi давление газа в выходном сечении сопла Ра равно давлению среды рс, в которую истекает газ, и что при уменьшении давления среды, вплоть до Рс = Рг = Ркр. расход газа и скорость истечения из сопла увеличиваются. При достижении на выходе из сопла критического давления (р., = Ркр) массовый расход и скорость истечения достигают максимального значения lax- Даль- [c.111]

Итак, при достижении в устье суживающегося сопла критического давления расход становится максимальным, а скорость — критической добиться увеличения скорости в выходном сечении сопла понижением давления в среде за соплом нельзя. Это достигается лишь при изменении конструкции сопла, а именно присоединением к соплу расширяющейся части. В этом случае [c.134]

КОЭФФИЦИЕНТЫ РАСХОДА И КОЭФФИЦИЕНТЫ СКОРОСТИ СУЖИВАЮЩИХСЯ СОПЛ. КРИТИЧЕСКИЕ ПАРАМЕТРЫ И КРИТИЧЕСКИЙ РАСХОД [c.213]

При фиксированных параметрах пара перед соплом уменьшающейся или постоянной площади сечения при снижении давления за ним — противодавления /7, — скорость пара на выходе из сопла будет возрастать не беспредельно. При достижении критического противодавления р , на выходе из сопла возникает критическая скорость истечения и максимальный критический расход пара через сопло. Возникающая на выходе из сопла критическая скорость с будет совпадать со скоростью звука а,, которая, как известно из физики, зависит только от параметров состояния давления и удельного объема пара. [c.33]

Свободная энергия 92, 93, 102, 121, 180, 182 Связанная энергия 93 Сечение сопла критическое 213 Сжатие адиабатическое 41. 122, 224, 227, 231, 272, 283 [c.335]

Таким образом, сверхзвуковое сопло, предназначаемое для получения сверхзвукового потока, должно состоять из сужающейся дозвуковой) и расширяющейся сверхзвуковой) частей (фиг. 45). В узком сечении сверхзвукового сопла критическом сечении) скорость потока равна звуковой. [c.101]

Характер же течения газа вдоль расширяющейся части сопла Лаваля будет существенно зависеть от того, достигнет ли скорость в минимальном сечении сопла критического значения а р или нет. [c.336]

В суживающихся соплах критические параметры будут в узком сечении АВ (рис. 14.42) непосредственно перед косым срезом. Для такого случая обычно уравнение (14.124) еще более упрощают, пренебрегая потерями при расширении [c.208]

Сверхзвуковое сопло. Критическое течение Я=1 можно получить и в промежуточном критическом сечении трубы, если за этим сечением изменить знак воздействия на обратный и продолжать ускорять уже сверхзвуковой поток. Так можно получить расходное, механическое и тепловое сверхзвуковые сопла и диффузоры. С помощью однозначного воздействия трения невозможно осуществить плавный переход через скорость звука. [c.256]

Расчетными сечениями являются срез сопла, критическое сечение и цилиндрическая часть камеры двигателя. Расчет проводится на прочность оболочки и на потерю ею устойчивости. [c.325]

Если торец канала закрыт диафрагмой с соплом, критическое сечение которого мало по сравнению с сечением канала ("отражающее сопло ), то после отражения ударной волны от торца в окружающем пространстве возникает импульсная сверхзвуковая струя, перед которой распространяется пусковая ударная волна. Воздействие на преграду ударной волны, выходящей из открытого конца канала, сравнивалось с воздействием импульсной струи с использованием отражающего звукового сопла в торце канала [3]. Исследования проводились при одинаковых числах Маха падающей ударной волны и начальных условиях в канале. В [10] изучалась струя, сформированная после отражения ударной волны от торца ударной трубы со звуковым соплом при условиях, позволяющих считать параметрами торможения струи параметры за отраженной ударной волной. Число Маха Мд падающей ударной волны составляло 2.7. Установление отражающего сопла в торце канала способствует понижению давления и увеличению температуры на преграде при выходе из канала сильной ударной волны [10]. [c.194]

Таким образом, отношение критического давления на выходе рг = ркр к давлению перед соплом pi имеет постоянное значение и зависит только от показателя адиабаты, т. е. от природы рабочего тела. [c.47]

Критическая скорость уста навливается в устье сопла при истечении в окружающую среду с давлением, равным или ниже критического. Ее можно определить из уравнения (5.15), подставив в него вместо отношения Рг/Р1 значение Ркр. [c.47]

Таким образом, критическая скорость газа при истечении равна местной скорости звука и выходном сечении сопла. Именно это обстоятельство объясняет, почему в суживающемся сопле газ не может расшириться до давления, меньшего критического, а скорость не может превысить критическую. [c.48]

Если же скорость истечения достигнет скорости звука (критической скорости), то скорость движения газа в выходном сечении и скорость распространения давления будут одинаковы. Волна разрежения, которая возникает при дальнейшем снижении давления среды за соплом, не сможет распространиться против течения в сопле, так как относительная скорость ее распространения (а — с) будет равна нулю. Поэтому никакого перераспределения давлений не произойдет и, несмотря на то что давление среды за соплом снизилось, скорость истечения останется прежней, равной скорости звука па выходе из сопла. [c.48]

Из уравнения (13-17) можно определить давление в выходном сечении сопла при достижении максимального расхода, или так называемое критическое давление [c.205]

Рк = Pi Рк-Критическая скорость истечения и максимальный секундный расход идеального газа определяются по формулам (13-19) и (13-21). Площадь выходного сечения сопла при заданном расходе (она же является и минимальным сечением) определяется из формулы (13-21) [c.210]

Комбинированное сопло Лаваля предназначено для использования больших перепадов давления и для получения скоростей истечения, превышающих критическую или скорость звука. [c.211]

При истечении газа через комбинированное сопло в окружающую среду с давлением меньше критического в самом узком сечении сопла устанавливаются критическое давление Рк и критическая скорость [c.211]

Для критического перепада на сопле М,= 1 и при тангенциальном подводе газа внутрь камеры энергоразделения (е,= оо) выражение (4.109) упрощается [c.200]

Расчет предполагает наличие критического перепада давления 7с > 2,0. При этом в диапазоне чисел 0,2 < ц < 0,8 в вихревой трубе происходит критическое истечение из отверстия сопла диафрагмы. В этом случае проходное сечение сопла закручивающего устройства в предположении А/, = 1,0 можно определить из выражения [c.223]

Для обеспечения критического истечения продуктов сгорания из выходного сопла воспламенителя степень расширения давления в камере энергетического разделения будет определяться соотношением [c.337]

Очевидно, что с ростом высоты полета Н значение л увеличивается. Рост скорости полета М приводит к снижению п из-за увеличения Р . Давление сжатого воздуха Р должно обеспечивать критическое истечение газа из отверстия сопла диафрагмы во всем заданном диапазоне высот и скоростей полета. [c.337]

Требуется рассчитать геометрические размеры воспламенителя при его работе на критическом режиме истечения газа из отверстия сопла диафрагмы, который обеспечивается давлением сжатого воздуха Р , геометрическими размерами соплового ввода и отверстия сопла диафрагмы [c.346]

Если же адиабатное истечение газа происходит при (р Рг) Р Р1)кр< теоретическая скорость газа в устье суживающегося сопла будет равна критической скорости и определится по уравнению [c.210]

Отношение давлений Ра/рх = 1/12 = 0,0834, т. е. оно меньше критического отношения давлений для перегретого пара, составляющего 0,546. Следовательно, если истечение происходит не через расширяющееся сопло, то скорость истечения будет равна критической скорости. Для перегретого пара эта скорость по уравнению (222) [c.221]

В сверхзвуковой области истечения прнмепенне коиоидального сопла (рис. 76, в) обеспечит на срезе сопла критическое давление, определяемое по формуле (579). Средние эмпирические значения показателя адиабаты для перегретого пара к - 1,3, дли сухого пара к — -- 1,135. Для влаж1Ю1 о водяного пара можно использовать приближенное эмпирическое соотношение к = 1,035 + 0,1 х. С учетом приведенных значений к для перегретого пара Рщ, == 0,546 и д.пя сухого насыщенного пара (3, ,, =- 0,577. [c.251]

В опытах было обнаружено влияние противодавления в исследовавшейся области сверхкритических отношений рпр/ ро на предельную плотность потока при фиксированном состоянии пара на входе в сопло критический расход с уменьшением s продолжал возрастать. Такое же явление, причем выраженное еще более отчетливо, отмечалось в опытах К. С. Полякова [Л. 38, 39], посвященных исследованию адиабатического течения испаряющейся жидкости. [c.108]

При подводе тепла dQ яp > 0) — например, при догорании газов в сопле — критическая скорость помещается в расходящейся части сопла (йР > 0), при отводе тепла ( <2нар < 0), т. е. теплоотдаче через стенки сопла, критическая скорость достигается в сходящейся части сопла (йР < 0). В первом случае в узком сечении сопла (йР = 0) имеет место дозвуковая, а во втором случае — сверхзвуковая скорость. [c.166]

Итак, при достижении в устье суживающегося сопла критического давления расход становится мак с и-м а л ь н ы м, а скорость—к ритической добиться увеличения скорости в выходном сечении сопла понижением давления в среде за соплом нельзя. [c.145]

Все приведенные соотношения приближенно справедливы и для истечения из непрофилированных специально сопл, например из отверстий в сосуде, находящемся под давлением. Скорость истечения из таких отверстий не может превысить критическую, определяемую формулой (5.19), а расход не может 6biTii больше определяемого по (5.20 при любом давлении в сосуде. (Из-за больших потерь на завихрения в этом случае расход вытекающего газа будет меньше рассчитанного по приведенным формулам). [c.48]

Чтобы получить за oiukjm сверхзвуковую скорость, нужно иметь за ним давление меньше критического (рис. 5.4, н). В этом случае сопло необходимо соста- [c.49]

При истечении [ аза из такого сопла в среду с давлением меньше критического в самом узком сечении сопла устанавливаются критические давление и скорость. В расширяющейся насадке происходит дальнейшее увеличение скорости и соответственно падение давления истекающего газа до давления внешней peAbj [c.49]

Одной из основных геометрических характеристик вихревой трубы является радиус разделения вихрей г . Физико-математическая модель, построенная на гипотезе взаимодействия вихрей, позволяет рассчитывать величину на режимах, когда истечение из отверстия сопла-завихрителя соответствует критическому. Для докритических режимов истечения обычно принимают rj = г, [116]. Это весьма жесткое допушение, так как оно исключает возможность формирования свободного квазипотенциального закрученного потока в узкой кольцевой зоне, прилегающей к внутренней цилиндрической поверхности камеры энергоразделе-ния. Практически это означает полное отсутствие возможности взаимодействия вихрей, так как будет существовать лишь один приосевой вынужденный вихрь, вращающийся как квазитвердое тело. Устранить это внутреннее противоречие можно, если в математическую модель ввести оценку значения rj, основанную на законах сохранения массы, энергии и момента количества движения с учетом особенностей турбулентного характера течения. Рассмотрим модель вихревой трубы с тангенциальным вдувом газа через щель сопла на внутренней поверхности трубы радиусом [c.188]

Для получения скоростей истечения выше критических (сверхзвуковые скорости) применяется расширяющееся сопло, или сопло Лаваля (рис. 77). В минимальном сечении сопла Лаваля скорость движеш1Я газа равна к )нти- [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...