Отношение средней скорости к максимальной

Как видно из уравнений (5.19) и (5.15), при ламинарном режиме движения отношение средней скорости к максимальной =0,5. [c.71]

Им же получены простые расчетные формулы для определения коэффициента Кориолиса и отношения средней скорости к максимальной во всей области турбулентного режима движения [c.80]

Таким образом, при изменении числа Рейнольдса разность максимальной и средней скоростей изменяется пропорционально динамической скорости и . Это означает, что в турбулентном потоке в отличие от ламинарного отношение средней скорости к максимальной не является постоянным выражением. Если в (6.50) заменим по формуле (6.48), то получим [c.166]

При турбулентном режиме отношение средней скорости к максимальной осевой v Ivq изменяется от 0,75 до 0,9, в то время как при ламинарном режиме (см. 37) это отношение равно 0,5. При этом следует иметь в виду, что чем больше число Рейнольдса, т. е. чем интенсивнее происходит процесс перемешивания жидкости, тем больше будет это отношение, стремясь в пределе при бесконечно больших Re к единице. [c.135]

Таким образом, коэффициент ноля скоростей /с, представляющий собой отношение средней скорости к максимальной, при ламинарном режиме движения жидкости будет равен [c.68]

Отношение средней скорости к максимальной является функцией числа Re [c.74]

Отношение средней скорости к максимальной при ламинарном режиме течения постоянно w/wg = 0,5. [c.79]

Для ячейки, образованной пучком стержней в треугольной упаковке, отношение средней скорости к максимальной описывается выражением [c.31]

Отношение средней скорости к максимальной определяется формулой [1] [c.63]

Отношение средней скорости к максимальной [c.64]

При этом характерное для очертания эпюр осредненных скоростей отношение средней скорости к максимальной, равное 0,5 при ламинарном режиме движения, при турбулентном режиме зависит от числа Рейнольдса и изменяется от 0,75. до 0,90 при увеличении Не от 2700 до 100 млн. Таким образом, с увеличением Ке эпюра в предела.х турбулентного ядра все больше приближается к прямоугольной эпюре, которая в действительности могла бы быть при движении невязкой жидкости. [c.103]

Отношение средней скорости к максимальной осевой при турбулентном потоке изменяется от 0,75 до 0,9, стремясь в пределе при бесконечно больших Ке к единице. [c.39]

При турбулентном режиме отнощение средней скорости к максимальной осевой v/uo изменяется от 0,75 до 0,9, лри ламинарном режиме оно равно 0,5. Чем больше Re, т. е. чем интенсивнее происходит процесс перемешивания жидкости, тем больше будет отношение и/ о, стремясь в пределе при бесконечно больших Re к единице. Мест-йые скорости при этом стремятся к средней. [c.108]

Поскольку отношение средней скорости U к максимальной осевой, макс. для любых сечений струи остается равным 0,683, то выражение (20) при замене средней скорости через максимальную осевую перейдет в уравнение [c.301]

Это приводит к следующему отношению средней по сечению скорости к максимальной [c.291]

Отношение средней (по сечению) скорости к максимальной [c.236]

Скорости 1 и 2 представляют собой максимальные скорости Б начальном и конечном сечениях участка расширения струи. Эти скорости могут быть выражены через соответствующие средние скорости в рассматриваемых сечениях, т. е. и = к Юх и 2 = ку, Уз- Отношение средних скоростей 02/ 1 можно записать через степень расширения 0 [c.99]

В дальнейшем нам придется пользоваться отношением средней скорости и к максимальной скорости С/. Как нетрудно видеть из уравнения (20.6), это отношение равно [c.539]

Эффективность работы вибрационных бункеров характеризуется коэффициентом скорости Кс, т. е. величиной отношения средней скорости движения заготовки к максимальной скорости движения лотка [c.71]

В плоской трубе отношение максимальной скорости к средней =-= 1,5. Этому значению соответствуют величины /И,, = - 1,2 и V, = 1,57. В трубе круглого сечения = 2 и соответственно коэффициенты [c.19]

На практике колебания угловой скорости ведущего звена механизма ограничивают тем, что задаются отношением разности максимальной и минимальной величин угловой скорости к ее среднему значению со,.р. [c.104]

В некоторых механизмах периодического действия для повышения производительности необходимо сокращать время холостого хода. С этой целью при кинематическом синтезе выдерживают заданные максимальные скорости или ускорения звена при его движении под нагрузкой (рабочий ход) и без нагрузки (холостой ход). Это условие характеризуется коэффициентом изменения средней скорости ведомого звена — отношением скорости холостого хода к скорости рабочего хода [c.57]

Рис. XI.5. Отношение максимальной скорости к средней на начальном участке трубопровода

Разделив выражение (XI.59) на (XI.61), получим отношение максимальной скорости к ее расходной величине. При ламинарном движении в круглой трубе максимальная скорость в два раза больше средней, а при турбулентном движении это отношение [c.276]

Экспериментально установлено, что разброс конечных положений каретки при ее остановке или реверсировании равен 2,4 мкм. В свою очередь неравномерность перемещения, определяемая как отношение разности максимальной и минимальной скоростей к средней величине скорости, зависит от целого ряда факторов, основными из которых являются жесткость привода, величина зазора в кинематической паре ходовой винт — гайка и сила трения в направляющих каретки и станины станка. [c.72]

Коэфициент неравномерности хода. Отношение разности максимального и минимального значения скоростей выбранной точки В ведущего звена к средней скорости называется коэфициентом неравномерности хода и обозначается через 5 [c.70]

Скоростная неравномерность определяется как отношение разности Между максимальной и минимальной аксиальной скоростью Ша/auo на периметре наибольших значений этих скоростей к значению средней скорости на этом периметре [c.93]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйкн (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О (х — 0) до сечения I—/ (х/с1 т- 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйкн отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади решетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной = г ср/и г 0,7 при / =--== 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ Ек от решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным 0,6—0,7. [c.53]

Из (XII.52) и (XII.53) легкэ получить расчетные формулы для определения отношения средней скорости к максимальной и коэффициента Кориолиса при турбулентном движении в трубах [4] [c.190]

Таким образом, отношение средней скорости к максимальной для плоской щели vlll яx 2/3. [c.74]

В расчетах часто бывает необходимо знать отношение средней скорости к максимальной. Отношение П1щах/и1. как следует из логарифмического закона распределения скоростей, равно [c.28]

Все эти уравнения действительны при ламинарных режимах, при турбулентных режимах закон изменения скоростей будет иным так, например, отношение средней скорости к максимальной будет зависеть от так называемого числа Рейнольдса, обозначаемого симво-ЛО.М Не в честь английского физика и инженера Осборна Рейнольдса, установившего это число [c.288]

На рис. 1-18 видно различие изменения скорости течения жидкости в поперечном сечении трубы при ламинарном и турбулентном режимах. При ламинарном режиме скорость изменяется по закону параболы, а отношение средней скорости к максимальной гУср/г о=0,5. При турбулентном режиме кривая изменения скорости имеет вид усеченной параболы, а отношение средней скорости к максимальной является функцией числа Рейнольдса. В диапазоне чисел Ке от 10" до 10 это отношение изменяется в довольно узких пределах —от 0,8 до 0,9. [c.54]

Для негауссовских профилей величина среднеквадратичного перемещения диффундирующей жидкости X получена методом графического интегрироваиия коэффициент турбулентной диффузии Е определялся по предельному наклону кривой X = f(r). Распределение стеклянных шариков вдали от инжектора K I оказалось равномерным. В [Л. 365] считают, что влияние частиц на скорость диффузии зависит от их концентрации р и отношения средней относительной к максимальной скорости жидкости (табл. 3-4). Так, например, при р = = 1,5% для стеклянных шариков с Оот/Уманс = 0,15 турбулентная диффузия увеличивается в 2,5 раза по сравнению с иот/Умакс = 0,021 или С ЧИСТОЙ ЖИДКОСТЬЮ. [c.112]

Напряжение трения на стенке есть функция числа Рейнольдса. Отсюда появляется зависимость распределения скорости по сечению от Re. Чем больше число Рейнольдса, тем резче изменяется скорость вблизи стенки и менее резко — в центральной части потока, т. е. эпюра скорости становится более заполненной (рис. 8-3). В результате отношение средней по сечению трубы скорости к максимальной (г = 0) будет зависе-Гь от числа Рейнольдса. Экспериментально получено, что эта величина изменяется слабо и равна 0,8—0,9. [c.202]

Закон распределения скоростей. Турбулентный поток вследствие перед1ешивания частиц жидкости отличается большой равномерностью распределения скоростей, причём с увеличением степени турбулентности отношение средней скорости по сечению к максимальной скорости приближается к единице. [c.425]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...