Труба, закрытая с одного конца

Б длинной цилиндрической трубе, закрытой с одного конца поршнем, [c.169]

Для случая трубы, закрытой с одного конца, на закрытом конце должен быть узел скорости (и смещения), а на открытом — пучность скорости (я смещения) и узел давления. В этом случае [c.477]

Рис. 108. Распределение вдоль трубы, закрытой с одного конца, скорости (смещения) и давления частиц воздуха для первых трех собственных частот.

Более сложным оказывается случай вибрационного горения в трубе, закрытой с одного конца и заполненной неподвижной горючей смесью. Опыт показывает [34], что если поджечь смесь с открытого конца трубы, фронт пламени будет медленно распространяться к закрытому концу трубы через небольшой промежуток времени возникают акустические колебания с частотами, меняющимися скачками эти частоты близки к собственным частотам колебаний газового столба в трубе. [c.508]

Рассмотрим действие звука на трубу, закрытую с одного конца жесткой диафрагмой микрофона 1 и имеющую на открытом конце фланец достаточно большой величины (рис. 29). Граничный слой трубы будем считать за плоский поршень площади 5 — с импедансом [c.112]

Так как резонансная полость с акустической точки зрения представляет собой трубу, закрытую с одного конца, то при вычислении собственной частоты такого резонатора приходится учитывать излучение ее открытого конца. Формула Гельмгольца для собственной частоты цилиндрического резонатора с поправкой на излучение имеет вид [c.34]

Допустим, что мы имеем трубу, закрытую с одного конца (клапанной решетки) и открытую с другого. [c.89]

Для трубы, закрытой с одного конца, скажем, при х = 0, и открытой с другого, мы снова имеем В = О, но поскольку d(f/dt обращается в нуль при х = 1, то мы получаем os(n// ) = 0. Таким образом, [c.416]

Рис. 50. Схема развития детонации в длинной трубе, закрытой с одного конца

Для увеличения излучения звука камертона пользуются обычно другими способами. Наиболее распространенный способ состоит в том, что камертон устанавливают на деревянный ящик, открытый с одной или обеих сторон. Колебания ножек камертона передаются через его стебель этому ящику и возбуждают колебания находящегося в нем столба воздуха. Такой ящик называется резонатором излучение звука из него происходит так же, как излучение трубами, о чем мы уже рассказывали выше. Если ящик закрыт с одной стороны и его длина составляет четверть длины звуковой волны, излучаемой камертоном, колебания столба воздуха будут наиболее интенсивны (как и в трубе, закрытой с одного конца). При таких условиях возникает явление резонанса частота внешней силы (колебаний камертона) совпадает с собственной частотой колебаний воздуха в резонаторном ящике. Некоторую роль в излучении играет также сама поверхность резонаторного ящика, которая излучает звук. [c.114]

Автором книги были произведены опыты по возбуждению резонаторов потоком воздуха [51]. В качестве резонатора была взята четырехгранная труба, закрытая с одного конца и помещавшаяся в поток воздуха, скорость которого можно было доводить до 35 м/с. В дно трубы ввинчивался измерительный микрофон, с помощью которого определялось давление возникающих в трубе колебаний. Эта труба легко возбуждалась при определенных скоростях потока, звуча со свойственными ей собственными частотами [c.161]

Рассмотрим вначале, возбуждение трубы с одного конца. Пусть труба закрыта с одного конца крышкой с входной проводимостью У, а на другом конце задана сторонняя сила частоты со, создающая [c.218]

Если труба открыта с обоих концов, то на концах трубы находятся пучности смещения частиц воздуха в стоячей волне [рис. 187 основной тон Xq = 21 (а) 1-й обертон Xi = l (б) 2-й обертон >-2 = /з (o) 3-й обертон Хъ= и1 (г). В трубе, открытой с одного конца, только у этого конца будет пучность смещения частиц воздуха, а у закрытого — узел [рис. 188 основной тон Х = А1 (а) 1-й обертон Х = Чъ1 (б) 2-й обертон X2 = kl (в) 3-й обертон Хз = /71 (г)]. [c.235]

Для полного решения задачи необходимо учесть начальные и краевые условия. В задачах о возникновении автоколебаний, которыми мы будем интересоваться далее, начальные условия не играют существенной роли и поэтому дальше не рассматриваются. Краевые условия на концах трубы запишем для двух главных типичных случаев случая трубы, открытой с обоих концов, и случая трубы, открытой с одного конца п закрытой с другого волну энтропии, которая определяется третьим уравнением системы (12.11), рассматривать не будем (см. ниже). [c.476]

Для случая вибрационного горения в неподвижном газе, находящемся в закрытой с одного конца трубе, М и Af2 О, m = О, и нетрудно получить следующие условия на теплоподводе, которым является в этом случае плоский фронт пламени [c.487]

Вышеизложенные положения объясняют некоторые важные моменты в теории органных труб. Например, наименьшая частота колебаний обратно пропорциональна длине трубы ц при одинаковой длине на одну октаву ниже для закрытой трубы (т. е. для трубы, закрытой у одного конца), чем для открытой трубы (т. е. для трубы, открытой у обоих концов). Далее, эта частота прямо пропорциональна скорости распространения звука и, следовательно, возрастает с повышением температуры. [c.220]

Для получения звука от закрытой с одного конца трубки нужно несколько наловчиться и дуть с определенной силой и при определенном положении губ. Чтобы избежать этих неудобств, а также для того, чтобы при вдувании воздуха в трубу возникали более интенсивные колебания, в органной трубе (и свистке) струя воздуха направляется на острое ребро. На рис. 60, а показан разрез органной трубы с закрытым концом через нижнюю трубку воздух из органного меха входит в камеру, закрытую сверху и имеющую тонкую щель Щ. [c.109]

Так как трубопровод между двигателем и глушителем следует рассматривать как трубу, которая закрыта с одного конца и в которой акустические [c.277]

Другой простой случай резонатора представляет собой закрытая с одного конца труба, вроде фигурировавшей в изложенных выше опытах (рис. 44). В этом случае речь идет о колебаниях распределенной системы. Смещения воздуха вдоль оси трубы, которую мы совместим с осью Ох, подчиняются здесь волновому уравнению [c.165]

Все сказанное применимо к трубе, закрытой на одном конце пробкой из твердого материала, а также к резонаторному ящику, применяемому для усиления излучения камертона. Длина этого ящика подобрана так, чтобы собственная частота основного собственного колебания находящегося в нем воздуха совпадала с частотой колебаний камертона. При этом длина ящика немного меньше четверти длины волны X в воздухе отличие между длиной ящика, при которой имеет место резонанс, и Х/4 вызвано реакцией излучения). [c.215]

Карборундовые визирные трубы выполняются открытыми с обоих концов и закрытыми с одного конца (с дном). Последние обычно применяются при измерении температуры в топке и заделываются в ее обмуровку так, чтобы закрытый конец выступал внутрь топки на 50 мм. В этом случае телескоп наводится на разогретое дно визирной трубы (излучатель), близкой по своим свойствам к черному телу, и закрепляется неподвижно. [c.203]

Для трубы, открытой только с одного конца, основной тон звука, резонансно усиливаемый трубой, будет тогда, когда у открытого конца находится пучность смещения частиц воздуха, а у закрытого конца — узел (рис. 188). Поэтому основной тон звука в такой трубе имеет длину волны Хо, равную учетверенной длине трубы (Хо = 4/). Обертоны в этом случае будут иметь место тогда, когда на длине трубы укладывается нечетное число четвертей волн. Отсюда длина волны и частота п-то обертона соответственно равны [c.235]

Для подтверждения своей теории Бенджамин организовал в гидравлической лаборатории Кембриджского университета уникальный эксперимент по формированию вращающегося потока в трубе. Однако, как указано в (49), в эксперименте было обнаружено явление, более сложное, чем то, которое подчиняется этому принципу. Основными параметрами процесса, наблюдавшегося в эксперименте, были радиус свободной поверхности в каверне и скорость ее движения. Рассмотрим схему и результаты эксперимента Бенджамина и Бернарда [49]. Прозрачная труба длиной 1650 мм и внутренним диаметром 50 мм бьша смонтирована на пяти подшипниках и снабжена приводом для приведения во вращение вокруг своей оси, расположенной горизонтально. Труба с одного конца была наглухо закрыта, а с другого на ней была смонтирована съемная заглушка, сконструированная так, чтобы ее можно было удалить на ходу, обеспечив при этом соприкосновение с атмосферой без сообщения лишнего импульса воде, заполняющей трубу. Внутри трубы имелось устройство для визуализации течения, проводилась таки е киносъемка движения. Внутренняя полость трубы перед каждым экспериментом заполнялась водой и из нее тщательно удалялся воздух. После этого трубу приводили во вращение с некоторой постоянной угловой скоростью Q и когда, по мнению экспериментаторов, вода в трубе приобретала постоянную угловую скорость fi, съемную заглушку на ходу удаляли. После удаления заглушки в жидкости возникал процесс, для изучения которого и был поставлен эксперимент. С открытого конца трубы по ее оси в центральную область жидкости внедрялась в основном цилиндрическая воздушная каверна радиусом ri <Л, где Л - радиус трубы. Каверна продвигалась от открытого конца трубы к закрытому с некоторой постоянной скоростью U- Схема каверны показана на рис. 4.19. Впереди каверны в жидкости существовал конус жидкости, не участвующий во вращении и удлинявшийся по мере продвижения каверны от открытого конца трубы к закрытому. [c.82]

Акустические системы конструктивно представляют собой различного рода резонаторы, трубы открытые и закрытые с одного из концов, различные объемы, акустические фильтры и т. п. Это системы, как правило, с распределенными параметрами и только на низких частотах их приближенно можно рассматривать как системы с сосредоточенными параметрами. [c.60]

После заделки стыков на первом этаже переходят к монтажным работам на следующий этаж. Все отводные трубы, проложенные в междуэтажных перекрытиях или в грунте под полом, необходимо испытать до их закрытия. Трубы закрывают инвентарными пробками с одного конца и наполняют водой, а затем закрывают с другого конца. Величина испытательного давления не должна превышать 0,8 ати. [c.315]

На этом принципе можно построить инструмент для измерения интенсивности воздушных колебаний избранной частоты ). Труба, длиною в три четверти длины волны, открыта с одного конца, с другого же герметически закрыта стеклянной пластинкой. На расстоянии одной четверти длины волны от закрытого конца подвешено на шелковинке соединенное с магнитом легкое зеркало, какое применяется для зеркальных гальванометров. В своем невозмущенном положении плоскость зеркала образует угол в 45° с осью трубы. В стенке имеется стеклянное окошечко, через которое свет, входящий в трубу вдоль оси и отраженный зеркалом, может выйти из трубы и дать соответствующее изображение на шкале с делениями. Труба в целом действует как резонатор, а переменные потоки воздуха в пучности ( 255) отклоняют зеркало на угол, который отсчитывается обычным путем. [c.52]

Воздух движется от одной стенки к другой, в значительной степени подобно тому, как в трубе, закрытой с двух сторон. Без всякого анализа мы можем предсказать, что тон будет выше для сферы, чем для закрытой трубы такой же длины, так как сферу можно получить из цилиндра с закрытыми концами, частично наполняя последний препятствием из некоторого материала, влияние которого должно усилить пружинящее действие, между тем как перемещаемая масса остается почти без изменения. И действительно, для замкнутой трубы длины 2г [c.256]

Органные трубы делают двух типов открытые с обоих концов ( открытые трубы ) и открытые с одного и жестко закрытые с другого конца ( закрытые трубы ). Открытый конец равносилен абсолютно мягкой крышке. Поэтому при игре на органе в открытых трубах возбуждается весь набор гармонических обертонов основного тона, а в закрытых — только нечетные обертоны. Это приводит к характерному различию тембров этих двух типов труб. [c.206]

В двумерной постановке для трубы, закрытой с одного конца, шшна волны первого тона колебаний равна 4/, десятого тона 0,21/, или 4,2го, а =(2 -1)7г/2, при п=1, 5, 10, 20. будем [c.354]

Таким образом, труба, закрытая с одного конца, имеет при М = О собственные частоты такие, когда на длине трубы укладывается нечетное число четвертей длинволн (рис. 108). Отметим, что из решения (12.12) следует, что при S < О течение устойчиво, при >0 течение неустойчиво при = О в системе имеют место установившиеся колебания. Эти неравенства, таким образом, могут служить критерием устойчивости течения в трубе. [c.478]

Вихри гораздо большего размера (радиусом до 2 м) и большей скорости (до 100 м1сек) получаются с помощью ВВ. Б трубе, закрытой с одного конца и заполненной дымом, производится подрыв заряда ВВ, расположенного у дна. Вихрь, получаемый из цилиндра радиусом 2 м при заряде весом около 1 кг, проходит расстояние около 500 м. На большей части пути вихри, получаемые таким способом, имеют турбулентный характер и хорошо описываются законом движения, который изложен в 35. [c.351]

Труба, закрытая с одного конца 416 Трубка Венгури 8, 29, 452 [c.642]

Эта полемика приняла более обостренный характер после высказанного в 1819 г. мнения о том, что Хладни вообще не мог возбудить продольных колебаний в стержнях с одним защемленным и вторым свободным концами. Эта критика содержалась в мемуаре Феликса Савара (Savart [1820,1]), на которую Хладни резко возразил в заметке, опубликованной двумя годами позже ( hladni [1822, 1]). На предположение Савара о том, что Хладни использовал аналогию, основанную на наблюдении свойств колебаний воздуха в органных трубах, закрытых с одной стороны, Хладни указал, что он проводил эксперименты на стержнях во многих случаях публично. Отвечая на другие аналогичные нападки, Хладни заметил, что фактически многие из этих экспериментов с металлом, деревом и стеклом он проводил в присутствии профессора Гильберта и в точности тем способом, который по утверждению Савара был невозможен. Хладни заявил в 1822 г. [c.263]

Скорость распространения сгорания обусловливается передачей тепла через теплопроводность и лучеиспускание от горящего слоя к соседнему, еще не зажженному. Начало горения определяется моментом, когда нагреваемый соседний слой достигнет температуры самовоспламенения. Таким образом, на скорость распространения должны влиять все обстоятельства, обусловливающие передачу тепла. Теоретического материала по вопросу о сгорании почти нет, опытный материал значительно богаче, но все-таки он не столь велик, чтобы достаточно полно осветить всю картину сгорания топлива в цилиндре, тем более, что большинство опытов произведено в обстановке, отличающейся от условий, имеющих место при работе мотора. Судить о величине скорости распространения горения неподвижной смеси можно по опытам Маллара и Ле-Шателье (рис. 32), которые зажигали смесь в закрытой с одного конца трубе. Зажигание производилось с открытого конца, и бегущее по смеси пламя фотографировалось на равномерно вращающийся барабан. Фотограмма (рис. 32) показывает, что в начале пламя бежит равномерно, до точки В, затем скорость увеличивается до С и, наконец, резко возрастает, так как загорается сразу вся оставшаяся в конце трубки смесь, очевидно, нагревшаяся до воспламенения. При этом язык пламени становится [c.193]

ПРЕССОВАНИЕ ХРУБЛ ПРУТКОВ ФАСОННЫХ ПРОФИЛЕЙ ИЗ ЦВЕТТШ МЕТАЛЛОВ И СПЛАВОВ Пропсе прессования Прессование труб и прутков на гидравлическом прессе осуществляется следующим образом (рис. 198). Слиток, нагретый до определенной температуры, помещают в приемник цилиндрической формы (контейнер), закрытый с одного конца обоймой с матрицей, через которую должен продавливаться металл для придания ему желаемого профиля. С другого конца в контейнер входит пуансон со стальным диском (пресс-щайбой). Гидравлическое давление пуансон передает на горячий слиток, вынуждая металл выдавливаться через отверстие в матрице. При прессовке труб в отверстии матрицы помещается игла, укрепленная в специальном иглодержателе. По кольцевому зазору между иглой и стенками матрицы размягченный металл вытекает (пластически), образуя трубу, наружный диаметр которой равен диаметру матрицы, а внутренний — диаметру иглы. [c.396]

Очистку обращенной к огню поверхности жаровых труб и котельных барабанов производят при помощи обыкновенных проволочных щеток. Для очистки огневой стороны дымогарных трубок применяют цилиндрическ. стальные проволочные щетки или само расширяющиеся банники из стальных пластинок (фиг. 78) кроме того иногда применяют обдувку сажи особыми аппаратами (фиг. 79) струя пара, вытекающая из сопла а после подъема клапана б, осуществляемого нажимом на сопло, захватывает с собой струю воздуха, приводимого во вращательное движение крылышками в. Для обдувки внешней поверхности кипятильных трубок применяют трубки, закрытые с одного конца и снабженные вблизи него рядом мелких отверстий. Трубки вводят через специальные отверстия в обмуровке между рядами трубок, пускают в них по гибкому рукаву па55 и двигают их взад и вперед,причем вылетающая струя пара [c.128]

Можно считать, что акустической трактовке этой темы положил начало замечательный мемуар Виллиса 2). Его опыты проводились при помощи свободного мундштука и язычка, изобретенного Крат-ценштейном (1780), а впоследствии Гренье (Огеп1ё), и с большой точностью имитирующего действие гортани. Успешно повторив сначала эксперимент Кемпелена, воспроизводившего гласные звуки путем экранирования в различной степени отверстия воронкообразной полости, соединенной с мундштуком, он перешел далее к изучению влияния различной длины цилиндрической трубки, причем устройство было похоже на устройство, применяемое в органных трубах. Результаты показали, что тембр гласных зависит от длины трубы. Из этих и из других экспериментов он заключил, что полости, издающие (при независимом звучании) одинаковые тоны придадут тот же оттенок гласной данному мундштуку и, конечно, всякому мундштуку, если тон мундштука ниже, чем тон полости . Виллис продолжает (стр. 243) Небольшое теоретическое рассуждение покажет, что некоторых из этих эффектов, пожалуй, можно было ожидать. Согласно Эйлеру, если возбудить одиночное колебание у дна трубы, закрытой на одном конце, то оно распространится до отверстия трубы со скоростью звука. Здесь образуется эхо колебания, которое побежит обратно, отразится от дна трубы и затем снова появится у отверстия, где образуется новое эхо, и так далее, последовательно, до тех пор, пока движение не расстроится вследствие трения и несовершенства отражения... Следовательно, эффект выразится в виде [c.451]

Температура начала шлакования по методике ВТИ определяется с помощью неохлаждаемых зондов, имитирующих трубы поверхности нагрева с имеющимися первичными отложениями. Неохлаждаемый зонд представляет собой трубку из нержавеющей стали диаметром 18—25 мм, заваренную с одного конца, с установленной в ней хромель-алюмелевой термопарой. Горячий спай термопары помещается вблизи закрытого конца. Длина зонда выбирается из расчета получения на его горячем конце участка отложений стабильной толщины и не должна быть менее 2 м (рис. 9.1). Для определения истинной температуры газов в месте установки зонда следует пользоваться отсосной термопарой. [c.137]

Пусть в момент времени t = О газ покоится в полубесконеч-ной трубе, с одного конца закрытой поршнем, а сам поршень начинает вдвигаться в газ со скоростью U. Поскольку указанное движение, очевидно, приведет к сжатию газа, то его температура повысится и увеличится скорость звука. Напомним, что уравнение характеристики С+ (прямолинейной, если решение описывается простой волной, а это именно так, поскольку область возмущенного течения граничит с областью покоя) имеет вид [c.94]

После того как соответствующие проблемы были подробно рассмотрены в главе о струнах, уже нет надобности говорить особенно много о сложных колебаниях столбов воздуха. В качестве простого примера мы можем взягь случай открытой с одного конца трубы, которая внезапно приводится в состояние покоя в момент времени / = 0, после того как в течение некоторого времени она находилась в движении с постоянной скоростью, параллельной ее длине. Тогда начальным состоянием заключенного в ней воздуха является состояние движения с постоянной скоростью Uq, параллельной х, при отсутствии сжатия и разрежения. Если мы примем начало координат на закрытом конце, то общее решение, в силу (7) 255, будет иметь вид [c.60]

Другой путь применения струи воздуха для возбуждения звучания малых труб был испробован Зондхаусом ) он еще менее понятен. Труба, целиком открытая с одного конца, частично закрыта с другого конца деревянной или металлической пластинкой в 2 или [c.218]

Легко видеть, однако, что этот линейный добавок не имеет никакого отношения к звуковой йолне. В самом деле, будем мы вдвигать поршень быстро или медленно, рассчитанное выше приращение внутренней энергии будет одинаково, хотя в первом случае вдоль трубы побежит звуковая волна, а во втором случае весь объем просто испытает равномерное сжатие. Нас же интересует часть энергии, связанная со звуковой волной, в которой среда сжата всегда неравномерно. Поэтому поставим задачу по другому выясним, как меняется внутренняя энергия среды, когда одна ее часть испытывает сжатие, другая — разрежение, а объем среды в целом не меняется. Для этого рассмотрим трубу с поршнем внутри нее, заполненную газом и закрытую с обоих концов, так что суммарный объем газа сохраняется неизменным. Сместив поршень, сожмем газ в одной части трубы и разредим его в другой. Изменения внутренней энергии в обеих частях трубы окажутся, согласно (37.2), равными по абсолютной величине и противоположными по знаку. Такой расчет даст для суммарной добавочной энергии нуль. [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...