Струя направленная вертикально вниз

Круглая струя, направленная вертикально вниз против сил плавучести (рис. 14.11) [c.237]

Первое экспериментальное исследование затопленной турбулентной струи было выполнено в 1913 г. русским инженером В, А, Слесаревым, который исследовал направленную вертикально вниз со скоростью около 16 м/сек струю подогретого воздуха (Д Го = 80°) и изучал глубину внедрения ее в неподвижный более холодный воздух. Скорость воздуха на оси струи измерялась анемометром, а температура — воздушным термометром глубина внедрения оказалась равной [c.810]

При литье плоских слитков проявляется тенденция к переходу от распределителей, предусматривающих выход струй вертикально вниз к распределителям, обеспечивающим подачу основной массы расплава в сторону зеркала металла или в направлении к торцовым стенкам кристаллизатора. [c.643]

Другим технически важным применением пневматического транспорта является отсасывание мелких стружек и пыли, получающихся на заводах при различных технологических операциях, а также очищение от древесных или кожаных опилок различных мелких изделий, полученных путем обточки или шлифования. Такое очищение от опилок производится в так называемом циклоне, представляющем собой симметричный относительно оси вращения резервуар с вертикальной осью. Готовые изделия вводятся во вращающийся циклон вместе со струей воздуха в направлении касательной к стенкам. Вследствие инерции они прижимаются к внешним стенкам, быстро теряют из-за трения свою скорость и соскальзывают вниз в приемник. Неустойчивость пограничного слоя, прилегающего к выпуклым стенкам (см. 5 гл. П1), крайне усиливает турбулентность воздушного потока внутри циклона это приводит к тому, что легкие опилки увлекаются воздухом, смешиваются с ним и уносятся в выводную трубу. Опыт показал, что в маленьких циклонах отделение опилок происходит лучше, чем в больших, поэтому следует предпочитать иметь несколько небольших циклонов, чем один большой. На рис. 282 изображен циклон простой конструкции. [c.438]

Для сильно нагретых или охлажденных струй следует учитывать влияние переменной по длине струи гравитационной силы (определяемой разностью плотностей среды и струи), направленной вертикально вверх для нагретой и вниз для охлажденной струи. Эту силу часто называют архимедовой . Наличие архимедовой силы искривляет траекторию движения струи. [c.345]

Сила реакции струи, вытекающей из резервуаров (рис. 46). Уравнения (37) и (38) применяют к сечениям /—/ (по уровню жидкости в резервуаре) и И—и (по струе, на выходе из резервуара), в которых избыточ21ые давлен я Pi = Pj= О, скорость Vf = 0. Поэтому Рд = = —Aluj, Рст = О (направлена вертикально вниз) Рд и есть сила реактивного воздействия вытекающей струи на резервуар, направленная противоположно скорости t 2 = о (скорости струи) ее значение можно определить по формуле [c.104]

Приточные воздуховоды расположены в межферменном пространстве. Выпуск приточного воздуха осуществляется через плафоны вертикальными струями, направленными вниз. [c.122]

Разделенный на два елоя 7 я 8 поток выходит из плоскопараллельного канала вниз по направлению к слою жидкости. Со стороны слоя 7, который несет в себе частицы мехпримесей, поток ограничен вертикальной стенкой. Со стороны слоя 8, состоящего в основном из газа, поток взаимодействует с низконапорной средой - газом, находящимся в корпусе аппарата. Истекающий таким образом поток представляет собой струю, с одной стороны, ограниченную твердой поверхностью, а с другой -взаимодействующую с окружающим низконапорным газом. При этом высоконапорная среда - газ, практически не содержащая мехпримеси, захватывет газ из окружающего пространства с образованием расширяющегося пограничного слоя 9. [c.249]

При передаче тепла от греющего агента к изделию через поверхность (кассетные установки, установки из горизонтальных форм с пакетировщиком и т. п.) интенсификация теплообмена достигается за счет таких мероприятий продувка паровой полости от воздуха (лучше не через конденсатопровод, а через отдельный патрубок) своевременное удаление конденсата очистка поверхности со стороны изделий от масла и бетона, а со стороны пара — от накипи. Особо должен быть рассмотрен вопрос о способе подачи пара в вертикальные полости. Подаваемый сверху пар, встречая холодные поверхности, соприкасающиеся с только что отформованным изделием, конденсируется, и разогрев нижних частей изделия отстает от нагрева верхних до тех пор, пока изделия вверху полностью не прогреются. Последнее приводит к тому, что прочность бетона в нижних частях изделий оказывается в 2—3 раза ниже, чем в верхних, и изделие получается некачественным. В полость вертикальных кассет пар рекомендуется пускать через внутренний коллектор, установленный примерно на середине высоты полости и снабженный направленными вниз соплами, позволяющими струям пара сразу достичь низа полости. При этом полость. разогревается равномерно. [c.279]

Авторы [Л. 190, 191] провели опыты с трехмерными (диаметром 172 мм), псевдоожиженными воздухом слоями сферических частиц (диаметром 2,65—2,9 мм) алюмосиликатного катализатора, содержавшими меченую радиоактивным изотопом частицу, движение которой регистрировалось в трех измерениях. Перфорированная решетка имела отверстия диаметром 2 мм и ф = 2,1%. Скорость фильтрации lUn.y варьировала от 0,84 до 1,8 м сек. Было установлено, что оба вертикальных направления движения частиц (вверх и вниз) существуют в любой точке слоя, имея, конечно, неодинаковую вероятность (частоту). Например, у стенок превалировало движение вниз. Частицы при движении участвовали в пульсационных радиальных перемещениях, которые были менее часты при движении вверх. Наблюдались известная задержка частиц у поверхности слоя, а также как бы иодвисание их около решетки, В действительности это могло быть и подвисание частиц над струей воздуха, выходящей из отверстия решетки, и, наоборот, наличие на решетке малоподвижных частиц между отверстиями, не пропускавших меченую частицу вниз до самой решетки. [c.27]

На рис. 3.2 представлены графики решений уравнения импульсной теории для режимов вертикального полета. Штриховыми линиями изображены те ветви решений, которые не согласуются с принятой схемой течения. Прямая V + о = О соответствует режиму обтекания винта, на котором поток через диск меняет направление, а полная мощность Р = T V v) — знак. На прямой V+2v = 0 изменяет знак скорость в дальнем следе. Прямые У = 0, У + у= 0 и У + 2у = 0 разделяют область существования решения на четыре области. Участки кривой, находящиеся в этих областях, соответствуют 1) нормальному рабочему режиму (набор высоты и висение), 2) режиму вихревого кольца, 3) режиму турбулентного следа и 4) режиму ветряка (рис. 3.2). Предполагается, что при наборе высоты поток воздуха всюду направлен вниз (все три величи-ны V, VV и V2v положительны). Но имеется ветвь решения, для которой скорость V отрицательна, а V + v и V 2v положительны, т. е. течение в следе направлено вниз, а вне спутной струи—вверх. Такое течение физически невозможно. [c.105]

Под безаэродро1мными взлетом и посадкой понимают взлет без разбега и посадку без пробега. Самолеты, приспособленные для такого взлета и посадки, отрываются и приземляются по вертикали. Вертикально направленная сила тяги при взлете превышает вес, а при посадке практически равна весу самолета. Она может создаваться либо неподвижно установленными основными двигателями ( в этом случае самолет взлетает и садится хвостом вниз), либо специальными двигателями, оси которых перпендикулярны продольной оси фюзеляжа (тогда самолет все время сохраняет нормальное положение). Возможно также отклонение силы тяги с помощью поворота шарнирно закрепленных двигателей или ОГ клонения их реактивной струи дефлекторами. У винтовых самолетов роль таких дефлекторов могут играть крылья, оборудованные системой закрылков, при обтекании которых поток от винтов отклоняется вниз на угол около 90°. [c.271]

Это так называемая формула Торричелли. Скорость истечения весомой жидкости из отверстия в сосуде равна той скорости, которую получит тело, падая с высоты, равной разности высот отверстия и свободной поверхности Нд—Н. Отметим, что величина скорости совершенно не зависит от направления к горизонту вытекающей струи. Она будет одинакова, под каким бы углом струя ни вытекала. Поэтому, если направить струю вертикально вверх, то частицы жидкости, как и всякое тело, должны подняться на ВЫС01У уровня свободной поверхности жидкости ). Однако из-за трения в жидкости, а главным образом из-за трения о частицы жидкости, падающие вниз, и трения в воздухе струя не достигнет [c.357]

На фиг. 5.31 показана каверна конечных размеров за сферой при /С=0,06. Она была получена в вертикальной гидродинамической трубе со свободной струей [12] Селфом и Рипкеном [71]. Хорошо видна обратная струя, о которой говорилось в разд. 5.4.2. На фиг. 5.31, а эта струя движется внутри каверны вперед. При малом значении параметра К и большой длине каверны струя не достигает начала каверны и каверна не наполняется целиком. На фиг. 5.31,6 струя теряет составляющую количества движения в вертикальном направлении и начинает падать вниз. Верхний конец такой длинной каверны стационарный, гладкий и прозрачный. Наполнение и отрыв более коротких каверн приводят к возникновению регулярных пульсаций течения. Ширину и длину осесимметричных паровых каверн измеряли Селф и Рипкен. Были проведены эксперименты с телами размером от 6,36 до 50,8 мм при скоростях от 12,2 до 15,3 м,/с. Соответствующие числа Рейнольдса составляли от 0,4-10 до 4,0-10 . [c.235]

К вертикальным К. п. примыкает К. п. системы Бетингтона, являющийся одной из первых конструкций, специально приспособленных для сжигания пылевидного топлива. Он состоит из верхнего барабана (фиг. 54), соединенного с нижним кольцевидным коллектором несколькими концентричными рядами прямых кипятильных трубок. Кипятильные трубки внутреннего ряда покрыты фасонными шамотными кирпичами, образующими на протяжении верхней части трубок преграду для движения дымовых газов. Смесь угольной пыли с воздухом вдувается вертикальной форсункой снизу вверх в топочную камеру, образуемую кипятильными трубками и днищем верхнего барабана.Пламя поворачивает у днища верхнего барабана книзу, в виде шляпки гриба, и у нижнего конца кипятильных трубок поступает во второй дымоход, причем идущая вниз струя пламени обволакивает восходящий из форсунки столб пламени со всех сторон. Благодаря такому направлению факела струя пламени, вытекающая из форсунки, непрерывно прогревается, и угольные частицы в случае затухания немедленно вновь воспламеняются. Восходящий стержень факела имеет 1° более высокую, чем обычный факел без грибообразной газовой завесы, благодаря чему оказывается достаточным более грубый размол топлива, а огнеупорная футеровка не подвергается действию чрезмерно высоких (°. К. п. системы Беттингтона можно отапливать также нефтью и газом. По выходе из топочного пространства топочные газы обогревают кольцеобразный пароперегреватель и уходят в дымовую трубу, омывая наружные ряды кипятильных трубок. [c.122]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...