Вихрь центр тяжести

Сделав допущения, что сбегающие вихри расположены по направлению потока, а поперечная координата г/ расположена над центром тяжести площади оперения, рассчитанной с учетом части площади, занятой корпусом, на расстоянии ( Сц.х) от задней кромки крыла, найдем, что =а(л ц,т)оп Рис. 11.4). [c.618]

Координату найдем в соответствии с рис. 11.4 как катет прямоугольника A , предполагая, что она расположена под центром тяжести площади оперения с учетом части, занятой корпусом, а направление вихрей совпадает с направлением потока г/ = (л и.т)опа = 0,4. [c.620]

При определении поперечной координаты сбегающих вихрей у оперения обычно исходят из предположения, что эти вихри совпадают с направлением потока. Принимают также, что координата расположена над центром тяжести площади оперения (серединой средней аэродинамической хорды). [c.199]

Pi о и Га 0. Легко видеть, что каждый из вихрей будет двигаться по окружности с центром О, совпадающим с неподвижным центром тяжести этих вихрей (рис. 103). [c.298]

Рис. 103. Два вихря движутся по концентрическим окружностям с центром в центре тяжести системы вихрей.

Таким образом, движение частицы жидкости слагается из поступательного движения центра тяжести частицы со скоростью U(, , из некоторого другого вида движения, обусловленного деформацией формы самой частицы с потенциалом скорости F H3 вращательного движения с угловыми скоростями (компонентами вихря) oj ., щ и о г-При зтом [c.22]

Пусть тогда, как обычно, (ао, Ьд) центр тяжести системы вихрей 5, так что [c.106]

Движение вихрей. Теорема Бельтрами о скоростях внутри жидкой массы. Вихревая жидкая масса, помещенная внутри жидкости, движущейся с потенциалом скоростей. Движение бесконечно тонких прямолинейных вихрей. Принцип сохранения центра тяжести напряжений вихрей. Движение вихревых колец. [c.323]

Возьмем, например, в качестве несущей линии геометрическое место центров тяжести систем вихрей, распределенных вдоль хорды, и пусть [c.311]

Движение вихрей, даже прямолинейных, довольно трудно поддается математическому исследованию вследствие сложности самого явления эти явления упрощают, рассматривая плоское движение, перпендикулярное оси вихрей. Если принять напряжение вихря за его массу, то при наличии нескольких прямолинейных вихрей мошно найти их общий ц. т. Если имеются два прямолинейных параллельных вихревых шнура, вращающихся в одну и ту же сторону, то они будут вращаться около общего центра тяжести при вращении в разные стороны они будут двигаться прямо- Фи - 4. [c.437]

Следующим после плоских вихревых движений обширным классом являются осесимметричные структуры. Характерным для этих образований является то, что вихревые линии здесь представляют собой замкнутые окружности, центры которых расположены на одной и той же прямой. Впервые такой класс движений вихрей в идеальной безграничной жидкости рассмотрен Г.Гельмгольцем (135). Он изучил общие свойства торообразной области завихренности (одиночного кольца) и в случае кольца малого конечного поперечного сечения показал, что оно движется, не изменяя радиуса центра тяжести поперечного сечения, с постоянной, но весьма большой скоростью, направленной в ту же сторону, в какую жидкость течет сквозь кольцо. В дальнейшем эта вихревая структура являлась предметом многочисленных исследований. Прежде всего это объясняется сравнительной легкостью формирования такого кольца, часто встречаюш.егося и в природе. Удивительным свойством была неоднократно отмечавшаяся способность кольца продвигаться на значительные расстояния, сохраняя во времени свою устойчивую форму. Так, например, отмечалось [5], что холостой выстрел из пушки производит вихревое кольцо диаметром [c.178]

Рис. 21. Зависимость относительного эксцентриситета оси вихря от относительного радиуса центра тяжести сечения проточной полости эллиптической формы

Пусть расход жидкости в канале 0,- — Ри, где Р — площадь сечения канала и — окружная скорость колеса на радиусе центра тяжести сечения канала. При этом окружная скорость рабочего колеса равна окружной скорости жидкости в канале. Жидкость в канале и колесе вращается как одно целое с одинаковой окружной скоростью. Силы, вызывающие продольный вихрь, отсутствуют. Также отсутствуют касательные напряжения на поверхности раздела колеса и канала. Это делает невозможной передачу энергии от жидкости к рабочему колесу в результате вихревого рабочего процесса. Следовательно, при этом полезная мощность вихревого рабочего процесса равна нулю. [c.171]

В большинстве случаев при теоретических расчетах не учитываются силы тяжести, подъемная и электростатическая силы, влияние сил трения, возникающих при скольжении пылинок по стенкам, движение потока считается стационарным с усредненной скоростью и отсутствием интенсивного турбулентного обмена. Не учитывается также влияние радиального стока и вторичных вихрей, увлекающих мелкие частицы к центру вращения. Предполагается, что центробежная сила инерции действует на пылинки в радиальном направлении, а тангенциальные скорости частиц и среды в каждый момент времени равны между собой. При теоретических расчетах учитывается преимущественно действие на частицы центробежных сил инерции и вязкого сопротивления среды, характеризуемого законом Стокса. [c.80]

Подстав.пяя в уравнения (4), на11дом для скоростей центра тяжести площадки, который мы будем звать центром вихря, формулы [c.657]

Если поместить в точки Л, и Лг материальные точки, массы которых равны X, и Хг, то координата центра тяжести О этих точек будет равна (х,21 -(-Х222)/(Х -Ь Хг) при условии, что Х1 + Хг 0. Мы назовем точку С центром тяжести вихрей. Из формулы (3) следует, что центр тяжести вихрей остается неподвижным. [c.338]

Центр тяжести системы двух прямолинейных вихрей 183 Цулнндр, течение около — 137 Циркуляция, образование—вокруг несущей поверхности 193 [c.223]

Сффричсский вихрь Хилла. Прежде чем перейти к описанию ваанмо-действия нескольких осесимметричных вихрей, необходимо и интересно рассмотреть процесс движения одиночной осесимметричной вихревой структуры. В отличие от плоского движения, где одиночный вихрь не будет изменять координаты своего центра тяжести, осесимметричный вихрь будет двигаться поступательно вдоль оси z. Знание процессов такого движения — необходимая предпосылка для анализа более сложного процесса взаимодействия нескольких осесимметричных структур. [c.181]

Графики, приведенные на рис. 19 и 21, позволяют определить положение оси продольного вихря, если сечение проточной полости насоса прямоугольное или эллиптическое- Эксцентриситет продольного вихря мал даже для быстроходного вихревого насоса, имеюгцего большую радиальную протяженность проточной полости (значение Ли..г мало). Это позволяет для формы сечения проточной полости, отличающейся от прямоугольной или эллиптической, применить следующий приближенный способ определения положения оси продольного вихря. Заменяют действительное сечение проточной полости наиболее близким ио форме прямоугольным пли эллиптическим сечением, имеющим геометрический центр, совпадающий с центром тяжести действительного сечения. Считают, что ось продольного вихря для такого эквивалентного сечения совпадает с деггствительной осью. Погрешность определения радиуса, на котором расположена ось вихря, получающаяся в результате применения такого метода, невелика ввиду малости эксцентриситета продольно- [c.34]

Определим положение оси продольного вихря исходя из соображений, изложенных в подразд. 7. Радиус центра тяжести сечения канала / ц,т==86 мм 7 ц.т = 86/48= 1,79. Меридиональное сечение канала близко к полукруглому, колеса — к квадратному. В ообнх случаях а = 0,5, тогда относительный эксцентриситет оси продольного вихря для круглого сечения проточной полости ё = 0,038 (см. рис. 21), для квадратного сечения е = 0,051 (см. рис. 19)- Среднее значение эксцентриситета е= (0,038- --г0,051) -48/2 = 2,1 мм. [c.55]

Расстояние I между лопатками на радиусе центра тяжести сечения канала и, следовательно, оптимальное число лопаток определяют из отношения //с = 0,9. .. 2,0. Оптимальное число лопаток тем меньше, чем большее увеличение сонротивлепня продольному вихрю дает увеличение числа лопаток (см. подразд. 19). Поэтому отношение //с = 2,0 следует принимать для малых насосов с относительно толстыми лопатками, а 11с— 0,9 для больших насосов, имеющих относительно тонкие фрезерованные лонатки. [c.89]

Поэтому тяжесть должна была бы быть направлена не по радиусам к центру Земли, а по нормалям к земной оси, так, что на экваторе она была бы максимальной, а на полюсе — бесконечно малой, будучи направлена по касательной к земному шару. Декарт пытался найти выход из затруднения, предположив, что частицы тонкой материрт движутся по всем направлениям и в каждой точке сферы равнодействующая ока.зывается направленной по радиусу. Точно так же Гюйгенс заменил цилиндрический вихрь Декарта сферическим, предполагая, что частицы тонкой материи движутся по всем возможным направлениям вокруг Земли. [c.134]

Против теории тяготения Ньютона высказались те же крупнейшие ученые — его современники, которые были его оппонентами в проблеме физических основ механики. Лейбниц отвергал эту теорию, так как считал ее вводящей недопустимое дальнодействие. Такими же соображениями руководился и Гюйгенс. В Рассуждении о причине тяжести , изданном в 16Ш г. 149 в качестве приложения к заслуженно знаменитому Трактату о свете есть исторически важное и ценное объяснение сделанного незадолго перед этим открытия французские астрономы обнаружили,. что вблизи экватора длина секундного маятника меньше, чем в Париже. Гюйгенс совершенно корректно объяснил это вращением Земли и рассчитал, что центробежная сила на экваторе составляет часть той постоянной силы на поверхности Земли, которая направлена к центру Земли и именуется силой тяжести. Но эта сила, по Гюйгенсу, не зависит от расстояния и возникает потому, что Земля окружена очень тонкой и очень быстро движущейся вокруг нее средой. Любое тело, попадающее в эту среду, подталкивается ею к Земле. Вместе с тем частицы такой сверхтонкой среды как бы содержатся между Землей и другими небесными телами и потому остаются в занимаемом ими первоначально пространстве, Это — один из вариантов декартовых вихрей. [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...