Обтекание конуса продольное сверхзвуковое

Продольное сверхзвуковое обтекание кругового конуса. [c.340]

ПРОДОЛЬНОЕ СВЕРХЗВУКОВОЕ ОБТЕКАНИЕ КРУГОВОГО КОНУСА [c.341]

Для воздуха коэффициент восстановления г при продольном обтекании пластин, цилиндров и конусов, как показывают опыты, имеет следующие значения при ламинарном пограничном слое г = 0,84 0,02 [Л. 98], при турбулентном пограничном слое г = 0,89 0,03. На рис. 10-2 показаны опытные данные [Л. 106] при продольном обтекании пластины потоком воздуха. При поперечном обтекании проволок в области чисел Re = 10 Ч- 10 величина коэффициента восстановления г = 0,92. При турбулентном дозвуковом и сверхзвуковом течении воздуха внутри трубы коэффициент восстановления лежит в пределах г = 0,85 0,89. Для тел более сложной формы значения г определяются экспериментальным путем. [c.269]

Наиболее простым видом пространственного отрывного течения является отрыв потока на бесконечном цилиндре со скольжением (рис. 3.5). В этом случае течение в продольном направлении определяется независимо от течения в поперечном направлении. Явление отрыва имеет по сути двумерный характер, и естественно пользоваться обычным критерием отрыва для двумерных и осесимметрических течений ди/д1)1г=о = др1дг[ = 0). Другим хорошо известным примером является отрыв при обтекании острого конуса под углом атаки при сверхзвуковых скоростях. Отрыв ламинарного пограничного слоя приводит к образованию устойчивых вихрей и ядер завихренности, причем реализуемая картина течения заметно отличается при малых, умеренных и больших углах атаки. При умеренных углах атаки на боковой поверхности конуса отрыв происходит вдоль образующей. Критерий отрыва можно связать с появлением возвратного течения, т. е. в этом случае (а(о/а )Е=о = 0, др/д1 = 0) (рис. 3.6). [c.164]

Численные расчеты были проведены на 10-градусном затупленном конусе при угле атаки 5° и различных значениях температурного фактора Г(о/Т =0,3 0,5. Рассматривался случай течения в пограничном слое полностью турбулентного течения (Reoo= =2,5-10 ). Внешнее невязкое течение задано в сверхзвуковой области обтекания (г>1). На рис. 6.14 приведено распределение давления на поверхности конуса по компонентам невязкого течения ре, сОе и Не (полная энтальпия), определялись остальные величины в расчетных точках, а также производные по продольной и поперечной координатам. Кривые 1—5 соответствуют =0,15 4 9 14 19. Начальные условия в этом случае определялись приближенно в полуавтомодельном приближении (3/(3 =0 на слое = н ( н==1). [c.347]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...