Вязкое движение дислокаций скорость

Вязкое движение дислокаций 143 <-154 --- скорость 149 [c.296]

Вид излома определяется величиной амплитуды напряжения. Так, в образцах, испытанных по режиму II, наблюдается хрупко-вязкий излом (рис. 156, б) это связано с повышенной скоростью движения дислокаций. Кроме того, цепочки карбидов, расположенные в приграничной зоне зерен, обусловливают возникновение хрупкой составляющей в изломе. Это подтверждается результатами электронномикроскопического исследования зоны разрушения на просвет (рис. 156, а). Уменьшение амплитуды напряжения приводит к перемещению карбидов в приграничные зоны, что в свою очередь вызывает хрупкий излом (рис. 156, в). [c.201]

При (ВЫСОКИХ напряжениях, а следовательно, высоких скоростях движения дислокаций и температурах кристалла, существенно отличающихся от абсолютного нуля, свободные колебания дислокаций тормозятся из-за взаимодействия с электронами в кристалле. Это происходит в результате поглощения свободными электронами фононов (колебаний узлов кристаллической решетки), возникающих при движении или колебании дислокаций, а следовательно, отбирающих энергию у дислокаций и тормозящих их движение, оказывая сопротивление как вязкая среда. [c.84]

Вследствие ограниченности скорости движения и размножения носителей пластической деформации (дислокаций) напряжение течения возрастает с увеличением скорости деформирования. Феноменологически зависимость напряжения течения от скорости деформирования трактуется как проявление вязкости или релаксации напряжений в твердом теле. Динамика деформирования релаксирующих сред описывается различными моделями упруговязкопластического тела [5 — 7]. Простейшей из них является модель Максвелла, включающая последовательно упругий С и вязкий т] элементы (рис.З.Зо). Общая деформация у в зтой модели есть сумма упругой Уу р и пластичной (вязкой) у,, , компонент [c.80]

Сопротивление движению дислокации обусловлено периодическим строением кристаллической решетки и полями напряжений, вызванными ее дефектами [15, 278]. Приложение внешней нагрузки, достаточной для того, чтобы дислокация преодолела барьеры на пути ее движения, приводит к скорости движения дислокации, величина которой ограничивается только вязким демпфированием в соответствии с гипотезой Гранато— Люкке, так что сопротивление сдвигу при этом [c.28]

Природа перехода из вязкого состояния в хрупкое без каких-либо видимых структурных изменений в настоящий момент полностью не раскрыта. Пластическая деформация возникает в результате движения дислокаций. Атомы примесей, имеющихся в металле, блокируют дислокации, образуя облака Коттрелла . При приложении нагрузки движение дислокаций задерживается у границ зерен, точечных дефектов и других препятствий, пока напряжения от внешней нагрузки не становятся достаточными для возникновения пластической деформации или для зарождения трещины. В первом случае происходит пластическое течение, во втором, когда скорость распространения микротрещины превышает скорость пластической деформации, наступает хрупкое разрушение. При повышении температуры испытания возможность вырыва дислокации из ее облака и ее перемещения возрастают. По достижении определенной температуры скорость пластической деформации начинает превышать скорость распространения микротрещин, т. е. металл переходит из хрупкого состояния в вязкое. [c.141]

Существует большое число экспериментальных работ, анализирующих влияние легирования твердого" раствора на сопротивление ползучести и моделей, построенных на их основе. Обычно рассматривают две группы зависимостей скорости ползучести от напряжения с показателем /1 = 4 + 7исп = 3. Значения п = 4 1 характерны для чистых металлов и весьма разбавленных твердых растворов [385]. В этом случае рассматривается ползучесть, контролируемая переползанием дислокаций. Зависимость при и = 3 отвечает ползучести, контролируемой вязким торможением. При этом движение дислокаций тормозится атмосферой из атомов растворенного вещества, движущегося в кристалле по необычному механизму. [c.257]

Данная модель была модифицирована в работе Уэйнера и Пира [87] с целью учета зарождения и движения дислокаций в кристаллах при движении трещины. На основании результатов численного моделирования был сделан вывод о том, что характер разрушения при трещинообразовании — хрупкий или вязкий — зависит от параметров закона межатомного взаимодействия. Исчерпывающее компьютерное моделирование двумерной задачи динамического роста трещины в дискретной решетке-было проведено Эшёрстом и Гувером [11] в предположении в том, что элементарные частицы массы взаимодействуют друг с другом согласно упрощенному закону Гука, а также Пэскином с соавторами [75], которые для описания межатомного взаимодействия использовали потенциал Леннард-Джонса. В обеих работах установлено, что максимум скорости движения трещины не превосходит скорости волны Рэлея для данного материала.. [c.123]

При еще меньших напряжениях скорость движения дислокаций становится настолько малой, что термическая диффузия, стремящаяся распределить атомы равномерно, преобладает пад накоплением водорода в голове скопления дислокации из-за транснортировки атомов водорода. По той же причине не успевают образоваться достаточно мощные сегрегации водорода в голове растущей трещины. В итоге металл деформируется и разрушается вязко. Возможно, что при еще больших длительностях нагружения (более 100 ч), разрушение вновь принимало бы хрупкий характер, так как при низких напряжениях меняется механизм замедленного разрушения — основную роль в разрушении начинает играть направленная диффузия водорода в поле напряжений. [c.447]

Сопротивление деформации путем скольжения увеличивается только при высоких скоростях деформации, встречающихся в случаях действия ударных и взрывных нагрузок, так как в этих условиях не дюжет быть полностью реализован сложный процесс развития пластической деформации в результате движения дислокаций. В связи с большой концентрацией механической энергии при местном взрывном эффекте деформации происходит кратковременное повышение температуры, и материал в локализованных областях ведет себя как вязкая жидкость. [c.198]

Рассмотрим характер разрушения материала и тип образующейся стружки в зависимости от его пластичности при неизменных скорости и температуре резания. При обработке вязких пластичных материалов плотность дислокаций перед режущим лезвием не достигает критических значений, при которых материал, упрочняясь, охрупчивается, поэтому трещина перемещается одновременно с инструментом в плоскости резания. В результате происходит обтекание металлом режущего клина и формируется сливная стружка. Она представляет собой сплошную ленту без разрьшов и больших трещин с гладкой прирезцовой стороной. В том случае, если перед режущим лезвием плотность дислокаций достигает критических значений и материал охрупчивается, перед режущим клином образуется несколько микротрещин. В вязких материалах, у которых на развитие трещины необходимо затрачивать работу, развитие получает только трещина, совпадающая с направлением движения инструмента. При этом трепщны, имеющие другие направления, не развиваются, образуя на поверхности обработанной детали сетку микротрещин. В этом случае образуются суставчатые стружки в виде ленты с гладкой прирезцовой стороной и трещинами по краям стружки. В обоих случаях процесс стружкообразования не вызьшает изменения сил резания. [c.567]

В классическом труде Коттрелла и Билби [80] о взаимодействии между растворенными атомами и дислокациями дан подробный анализ вязкого дрейфа (течения) атмосфер на движущихся дислокациях. При высоких температурах атмосферы растворенных атомов перемещаются вместе с очень медленно движущимися дислокациями путем диффузии. Поскольку в этом случае центр атмосферы локализуется у ядра дислокации, это не препятствует медленному перемещению дислокации. Около быстро движущейся дислокации атмосфера не образуется, так как дислокация не остается на одном и том же месте достаточно долго, чтобы могла произойти необходимая диффузия растворенных атомов. Однако, когда дислокация перемещается с какой-то промежуточной (средней) скоростью, соответствующая атмосфера несколько отстает от ядра движущейся дислокации. Обратная сила, обусловленная отставшей атмосферой, в этом случае уменьшает скорость дислокации. Как показали Коттрелл и Билби, набольшее вязкое течение на дислокациях будет происходить при некоторой критической скорости >с, которая определяется из уравнения движения Эйнштейна [c.314]

Как мы указывали в гл. IV, зависимость т (а) немонотонна и в области низких напряжений (в частности, у a-Fe при а 2,5 кПмм [168]) обнаруживает выраженный минимум, Это значит, что в области высоких (предплавильных) температур скорость ползучести должна очень сильно зависеть от напряжения и контролиро- ваться либо неконсервативным движением ступенек в винтовых дислокациях [168], либо вязким течением по Херрингу — Набарро. Эффект выражен тем сильнее, чем выше температура, при этом скоростная зависимость напряжения становится слабее, а показатель п, подобно коэффициенту вязкости (размерность того и другого одинакова — г-сек/см ), с повышением температуры снижается (см. данные по цинку и кобальту, гл. III). Эти явления хорошо известны в реологии, и мы не будем на них останавливаться. [c.262]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...