Спектр амплитуд прямоугольно

Флюктуации исследуемых технико-экономических показателей, как правило, имеют такой частотный спектр, у которого максимальная амплитуда находится на нулевой частоте [32]. Максимальная амплитуда частотного спектра скачка также, как известно, находится на нулевой частоте, что и создает весьма неблагоприятные условия для выделения сигнала (скачка в математическом ожидании у 1)) на фоне шума (собственных флюктуаций у 1)). В рассматриваемом случае для разнесения максимумов спектров сигнала и шума по частоте имеется единственная возможность, которая состоит в изменении формы полезного детерминированного сигнала. Для этого вместо однократного включения АСУ (см. рис. 2.6) необходимо перейти к чередующейся последовательности включений и выключений АСУ, как показано на рис.2.7. Переход от задачи оценки неизвестной величины скачка Ат к задаче оценки неизвестной амплитуды прямоугольного периодического процесса может обеспечить существенный выигрыш в точности. Кроме того, как это будет показано ниже, рассматриваемый метод обладает целым рядом и других положительных свойств (меньшая [c.87]

Такие способы предполагают уменьшение уровня помех, создаваемых ИВЭП с БТВ, посредством влияния на электромагнитные процессы в источнике. На рис. 10.5, а представлены относительные логарифмические амплитудно-частотные зависимости огибающих максимальных амплитуд гармонических составляющих спектров последовательностей прямоугольных и трапецеидальных импульсов, которыми могут быть описаны напряжения генераторов электромагнитных помех. Внутренние меры ослабления помех направлены, в основном, на ослабление напряжений этих генераторов. [c.331]

Зависимости амплитуд дифракционных спектров в различных частотных диапазонах от б в областях с (Mj) = О качественно одинаковы для ножевых решеток с простой и сложной структурами периода и решеток из прямоугольных брусьев. Этот результат нетрудно предсказать, если принять во внимание, что в данном случае не реализуются дополнительные возможности, связанные с усложнением геометрии периода, только один из волноводных каналов обеспечивает связь между зонами отражения и прохождения. [c.85]

Анализ уравнения голограммы показывает, что в правой части содержатся три слагаемых. Первое определяет среднюю прозрачность голограммы, второе —характеризует дополнительную неравномерную засветку голограммы пучком от предмета. Оно содержит лишь часть информации о предмете, так как в ней отсутствует фазовый спектр. Полную информацию содержит третья составляющая. возникающая благодаря интерференции предметного пучка с опорным. Ввиду наличия косинуса она знакопеременная. При положительном значении косинуса она уменьшает прозрачность голограммы, при отрицательном — увеличивает. Эта составляющая представляет собой косинусную волну, промодулированную по амплитуде и фазе. Для простейших объектов функцию пропускания голограммы Фурье нетрудно получить аналитически и примеры расчета таких голограмм даны в литературе [31]. При моделировании голографического процесса на ЭВМ переходят от непрерывных величин к дискретным, с которыми работают машины. Это несколько уменьшает точность результатов, но не вносит принципиальных изменений в процесс, особенно с уменьшением шага дискретизации. Вторым приближением является то, что части плоскостей П и Г, ограниченные прямоугольными апертурами, заменяются сетками, в узлах которых и задаются отсчеты поля. Количество узлов сетчатки выбирается из условия однозначного соответствия между изображением и его дискретным преобразованием Фурье. [c.114]

При регистрации максимальной амплитуды сигнала, независимо от его формы, за активную ширину спектра удобно принять такую полосу частот, при которой амплитуда сигнала успевает нарастать до значения р = 0,9. При различной степени прямоугольности импульсов (значений а) для достижения условия статического режима требуются различные коэффициенты к= к . На рис. 5.5 представлен график зависимости к в функции от а, полученный по расчетным точкам из условия [c.151]

Из-за различия условий теплообмена до и после скачка (разные М, Ке и температуры восстановления на проволоке датчика) ток в датчике при протыкании скачка резко изменялся. Вследствие этого естественные колебания и перемещения скачка относительно неподвижного датчика вызывали на выходе термоанемометра пульсации напряжения почти прямоугольной формы. Путем обработки результатов измерения среднеквадратичного уровня этих колебаний и их спектра при разных положениях датчика относительно среднего положения скачка можно вычислить амплитуду и скорость колебаний скачка в пространстве. [c.427]

Если контролируемый процесс нормализован, т. е. его энергия (а следовательно, и энергия, заключенная в его спектре) равна энергии прямоугольного импульса той же ширины при амплитуде, равной единице, то [c.64]

Флуктуации разности фаз и логарифма амплитуды записывались в двухканальном режиме с частотой выборки 16 кГц каждая. Затем записи логарифма интенсивности длительностью 8 с и разности фаз длительностью 24 с вводились в ЭВМ, и методом быстрого преобразования Фурье вычислялись спектры. Периодограммы осреднялись по прямоугольному спектральному окну , ширина которого оставалась постоянной в логарифмическом масштабе. [c.225]

Суть этих программ составляет спектральный анализ интервала записи с окном 0,1 с. Окно перемещается по временному разрезу либо по прямоугольной сетке вдоль профиля и по времени, либо вдоль заданных гориз( тов или интервалов между горизонтами. Для каждого положения окна интервал записи трансформируется в частотную область с помощью быстрого преобразования Фурье (БПФ). Перед БПФ запись на краях окна сглаживается функцией Хэмминга. Амплитудный спектр окна записи в диапазоне частот от О до частоты Найквиста используется для расчета следующих параметров 1) полная энергия записи в окне как сумма квадратов спектральных амплитуд 2) энергия записи в заданной полосе частот 3) энергия в одной из трех заданных полос частот по отношению к полной энергии записи в окне в процентах 4) энергия для одной из трех фиксированных заданных частот 5) преобладающая частота как частота максимальной спектральной амплитуды [c.57]

При импульсном возбуждении спектр электрического сигнала, получающийся на преобразователе (излучателе), оказывается более сложным, поскольку он содержит большое число частотных составляющих, существующих одновременно [6]. В идеализированных условиях, когда предполагается мгновенное нарастание и спадание амплитуды импульса, его спектр легко получается методом Фурье. Для единичного импульса постоянного тока прямоугольной формы спектральная функция, т. е. зависимость амплитуды спектральных составляющих от частоты, имеет вид [c.63]

Функция, образованная из 40—120 синусоид и имеющая любой прямоугольный спектр со среднеквадратичной амплитудой 2,54 см (график 4) [c.208]

Спектр амплитуд бесконечной по-следовательнвсти прямоугольных импульсов [c.58]

Расчет величины относительной среднеквадратичной флюктуации напряжения на выходе синхронного детектора проводится дли отдельной линии спектра. Флюктуации, вызываемые отдельными линиями, независимы. Поэтому статистическая погрешность находится интегрированием найденной величины по всему спектру. Сделанный таким способом расчет, который мы не приводим, показывает, что, например, для прямоугольного амплитудного спектра величина флюктуаций из-за неравных амплитуд импульсов увеличивается ириблизитольно лишь на 20%. [c.132]

Анализ выражения (7.5) показывает, что при больших значениях индекса частотной модуляции т форма спектральной плотности приближается к прямоугольной и ширина спектра близка к 2uid- При возрастании т и при и> -> wq, S uj) А Тс/ /т. Это значит, что спектральная плотность изменяющегося по частоте гармонического сигнала возрастает. При этом спектр насьщается дополнительными гармониками, но с меньшими амплитудами. [c.121]

В связи с появлением быстродействующих полупроводниковых диодов и полупроводниковых триодов, в особенности туннельных диодов с б -образпой характеристикой (рис. 7, б), стало возможным строить простые быстродействующие С. с., в к-рых формирование осуществляется также туннельными диодами ТД (рис. 7, о). Для исключения влияния амплитудного спектра входных импульсов на разброс выходных амплитуд блока 2 (рисунок 1) применяется последоват. соединение неск. ступеней формирования. В отсутствии входного импульса рабочая точка 1 на характеристике туннельного диода (рис. 7,6) определяется нагрузочной линией 5, обусловленной сопротивлением и током смещения, текущим через сопротивление В. Если входной импульс такой величины, что ток через ТД превышает /а (рис. 1,6), то система перейдет во второе состояние (точка 3 или 3 в зависимости от амплитуды входного сигнала). Однако спустя нек-рое время ток через индуктивность достигнет такого значения, что вызовет существенное уменьшение тока через ТД ниже точки 4 и система снова перейдет скачком в точку 1. Отбор совпадений в таких С. с. осуществляется аналогичным устройством (рис. 7, в), на к-рое подаются импульсы с выхода формирующих ступеней (обычно п = 2). Такие С. с. имеют стабильную счетную характеристику (зависимость числа истинных совпадений ТУ от временной задержки в одном из каналов) в виде прямоугольной кривой с плоской вершиной ( 2—3 10 ммксек при полуширине на полувысоте 4—5 10 сек). [c.568]

На фиг. 1 показана кривая амплитуд для составляющих частот при точках прямоугольной формы. Для точного воспроизведения формы сигналов необходимо, чтобы цепи передачи пропус) али весь этот спектр частот без искажений. Для воспроизведения сигналов в какой-угодно другой форме, лишь бы их можно было порознь без ошибок регистрировать, достаточно, чтобы цепи пропускали по )(райней мере полосу частот, равную частоте точек сигна- [c.77]

Стробирующая схема в тракте излучения, показанная на рис. 3.26, модулирует амплитуду несущей каким-либо сигналом. Если для модуляции служит прямоугольный сигнал, то в результате получается импульс, показанный графически на рис. 3.32. Математически в результате модуляции синусоидальным сигналом появляются составляющие трех разных частот. Если /о — несущая частота, а 1—частота модуляции, то промо-дулированный. сигнал состоит из 1) несущей частоты fo, 2) верхней боковой полосы /0+/1 и 3) нижней боковой полосы /о—/1. Если модулирующий сигнал состоит из спектра частот 1+/2 + 4-fз4-..-, то модулированный сигнал будет состоять из целого спектра верхних боковых частот /о+ ь fo4-/ з и т. д. и,из [c.168]

Рис. 3.33. Спектр импульсного сигнала. Несущая частота fo. Форма модулирующего импульса прямоугольная. Длительность импульса т с. Период повторения импульсов Г, частота повторения 1/Г имп/с. По оси ордипат отложша относительная амплитуда спектральных составляющих.

Манипуляция при передаче точек эквивалентна АМ с прямоугольной формой модулирующего напряжения. При равной длительности точек и пауз спектр колебаний состоит из основной частоты, равной числу передавае1у ых в секунду точек (Б/2), и нечетных гармоник — 3-й, 5-й и т. д. (Б/2-f-ЗБ/25Б/2- -...). Амплитуда колебании гармоники медленно убывает с возрастанием ее номера. Поэтому если не принять мер к ограничению спектра, при скорости передачи 10 точек/с будет излучаться дискретный -спектр с частотами, отстоящими от несущей частоты на 10, 30, 50, 70 Гц и т. д. [c.165]

Последовательности прямоугольных положительных и отрицательных импульсов короткой длительности (рис. 11.20,в), управляющие соответственно работой ключей ЭК1 и ЭК2, снимаются с выходов 1 2 формирователя импульсов ФИ. Его входным сигналом является последовательность прямоугольных импульсов, сформированная триггером Шмитта ТШ из сигнала поднесущей /пн и выделенная из спектра ПМК полосовым фильтром ПФ. Модулированные по амплитуде Л и П последовательности коротких импульсов, снимаемые с выходов ЭК1 и ЭК2, удлиняются цепью памяти (ЦП) и после ФНЧ поступают на цепь коррекции предыскажений т. [c.358]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...